Термодинамические свойства исследованных жидкостей

Термодинамические свойства исследованных жидкостей [c.130]

Ртуть. По термодинамическим свойствам ртуть близка к идеальным жидкостям, т. е. имеет плотную упаковку атомов (по данным рентгенографического исследования, при высоких температурах ее координационное число равно 12). [c.7]

По мере накопления экспериментального материала исследователи составляли таблицы термодинамических свойств воздуха, основанные на обобщении и критическом анализе имеющихся экспериментальных данных. Однако даже в самых последних отечественных и зарубежных таблицах не учтены результаты всех выполненных к настоящему времени экспериментальных работ, в том числе и экспериментальных исследований плотности газа при высоких температурах и плотности жидкости под давлением, проведенных авторами настоящей монографии. Весьма существенным является и то обстоятельство, что во всех ранее изданных таблицах оценка погрешности табулированных величин проводилась недостаточно строго, в основном посредством сопоставления результатов расчета с экспериментальными данными, которые для ряда свойств отсутствуют. [c.3]

Теплоемкость относится к числу важнейших термодинамических свойств раствора. Необходимость изучения теплоемкостей диктуется как потребностями химической технологии (расчет тепловых режимов реакторов, подбор теплоносителей и т. д.), так и ролью, которую играет теплоемкость в термодинамике растворов. Можно выделить по крайней мере два аспекта, в силу которых теплоемкость следует отнести к весьма информативным свойствам раствора. С одной стороны, теплоемкость является ключом к изучению температурной зависимости термодинамических функций смешения, а необходимость подобных исследований в настоящее время не вызывает сомнений. С другой стороны, изучение теплоемкостей представляет собой вполне самостоятельную задачу, поскольку давно замечено, что теплоемкость очень чувствительна к таким явлениям в жидкостях, как ассоциация, комплексообразование, изменение структуры раствора и т. п. К этому следует добавить, что изучение теплоемкостей — прекрасный метод исследования фазовых переходов в растворах и критических явлений, связанных с взаимной растворимостью жидкостей. [c.193]

Экспериментальные исследования сжимаемости шестифтористой серы [2, 4—6] охватывают узкие интервалы изменения параметров. Так, данные [5] ограничены давлением 100 бар и температурой от 34 до 131° С в работе [6] исследована только жидкость при температурах от 5 до 70° С и давлениях не выше 200 бар. В работах [2, 4] приведены лишь уравнения состояния, составленные по полученным авторами данным при давлениях не более 50 бар и температурах 250 [4] или 100° С [2]. В работе [1] рассчитаны термодинамические свойства шестифтористой серы в широком диапазоне давлений и температур в предположении, что для SFe и СОг выполняется закон соответственных состояний. [c.374]

Для исследования термодинамических свойств веществ иа линии насыщения применяется калориметр, устроенный по следующему принципу (рис. 9.4). Адиабатически изолированный сосуд, в котором в равновесии находятся кипящая жидкость и над нею сухой насыщенный пар, снабжен пароотводной трубкой с вентилем / [c.85]

Экспериментальная термодинамика растворов, к числу которых относятся гомогенные жидкие металлические сплавы, в большинстве случаев не может дать достаточно детальных сведений о молекулярной структуре, в то же время нельзя умалить ее роль в исследовании природы металлических сплавов. Наиболее правильно было бы вести параллельные исследования термодинамических свойств сплавов и их молекулярной структуры методами рентгенографии и электронографии, получившими развитие сравнительно недавно, так как во многих случаях необходимо выводы структурного анализа подкрепить данными о других свойствах сплавов. Термодинамические свойства жидких металлических сплавов связаны с их молекулярной структурой, поэтому, чтобы установить и исследовать эту связь, необходимо применить молекулярные теории растворов, а именно — статистическую теорию жидкости. [c.3]

Значительное количество материалов, представленных на конференцию, свидетельствует о том, что исследования теплофизических свойств жидкостей проводятся в нашей стране в большом объеме. В сборник включены ранее не опубликованные работы, имеющие важное значение для возрастающих потребностей техники, а также освещающие принципиальные вопросы термодинамических особенностей поведения жидкостей. Кроме того, некоторое место отведено новым методам экспериментального и теоретического исследования теплофизических свойств жидкостей. [c.5]

ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ АКУСТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ В ШИРОКОМ ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР И ДАВЛЕНИЙ [c.81]

Экспериментальные исследования термодинамических свойств этана и разработка таблиц были предусмотрены планом работ Комиссии АН СССР по таблицам термодинамических свойств технически важных газов и жидкостей на 1976—1980 гг. Настоящая монография является итогом этих работ. Она обобщает накопленные экспериментальные материалы, опубликованные вплоть до 1980 г. включительно, и содержит подробные таблицы термодинамических свойств этана в области температур от тройной точки до 700 К и давлений от 0,1 до 80 МПа, Как и в предыдущих монографиях, использован метод усреднения эквивалентных по точности единых уравнений состояния, описывающих свойства газовой и жидкой фаз, включая свойства на кривых сосуществования жидкость — пар и жидкость — кристалл. Анализ разброса индивидуальных значений какого-либо свойства относительно среднего значения, вычисленного по усредненному уравнению состояния, позволил оценить достоверность расчетных значений при различных температурах и давлениях и привести таблицы допусков к соответствующим расчетным величинам. [c.4]

Сложность реологических исследований заключается в том. что реальные неньютоновские жидкости не подчиняются описанию единой универсальной зависимостью, подобной закону Ньютона В настоящее время известно множество разнообразных уравнении состояния (моделей), каждое из которых содержит некоторое число параметров, определяемых эмпирически в зависимости от физических и термодинамических свойств деформируемого состояния Жидкости. [c.81]

Графические построения всегда относятся к частному веществу и частному интервалу состояний. Между тем для выяснения средствами термодинамики общих свойств парожидкостных потоков и получения зависимостей, описывающих количественную сторону явлений, требуется выразить в общей форме связи между термическими параметрами вещества в любом термодинамическом процессе. К определению такого рода связей приводит, как указывалось ранее, распространение общих принципов термодинамического исследования на систему жидкость—пар, рассматриваемую как единое целое. [c.8]

При расчете в системе СИ вт м - град) числовой коэффициент должен быть заменен на 190. Формула обобщает данные для воды, фреонов, аммиака и некоторых других жидкостей при давлениях Р Ркр 0,9 с отклонением от опытных значений а не свыше 30У . Преимущество формул этого типа несколько снижается из-за того, что для детально неисследованного вещества наперед неизвестна степень его термодинамического подобия тем исследованным веществам, свойства которых были заложены в обобщенную формулу. Впрочем, во всех случаях использования обобщенных формул нужно считаться с их меньшей точностью, чем формул, специально полученных для частных случаев. [c.178]

Определение удельного объема вещества при помощи методов термодинамического подобия можно произвести для облас и газа с точностью около 2% (при малых я несколько точнее), а для области жидкости —с точностью около 3%, т. е. на порядок хуже, чем при экспериментальном исследовании. Большое число приближенных методов расчета свойств веществ описано в [Л. l-vS]. [c.42]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Когда теплота в каком-либо термодинамическом опыте обменивается между жидкостью, составляющей главный предмет нашего рассмотрения, и каким-либо другим телом, она в действительности поглощается и отдается также стенками сосуда, содержащими, таким образом, переменное ее количество. Это, однако, является нарушающим обстоятельством, которое, впрочем, мы полагаем каким-либо путем сведенным до пренебрежимой величины и которым при теоретическом исследовании мы и действительно пренебрегаем. В нашем случае мы предполагаем стенки не способными поглощать энергию иначе, как при движении внешних координат, но такими, что они позволяют системам, которые они содержат, действовать непосредственно одна на другую. Свойства этого рода математически выражаются предположением, что вблизи некоторой поверхности, положение которой определяется некоторыми (внешними) координатами, частицы, относящиеся к исследуемой системе, испытывают отталкивание от поверхности, столь быстро возрастающее с приближением к ней, что для переноса их сквозь эту поверхность потребовалась бы бесконечно большая затрата энергии. Очевидно, что две системы могут быть разделены поверхностью или поверхностями, действующими с надлежащими силами, и все же приближаться друг к другу настолько, чтобы оказалось возможным механическое воздействие одной на другую. [c.164]

Современная техническая термодинамика широко использует и применяет для исследования тепловых двигателей выводы общей и химической термодинамики. Без конкретных знаний физических свойств газов и жидкостей и закономерностей взаимного превращения их невозможен, например, термодинамический анализ действия паровой машины или паровой турбины, а без знания свойств растворов — анализ работы некоторых типов холодильных машин. Поэтому в настоящем курсе приводятся основные сведения, касающиеся свойств реальных веществ, условий фазового и химического равновесия, свойств растворов и т. д. [c.8]

Температура. По результатам исследования влияния температуры на процесс кавитационного изнашивания выявлено, что износ вначале возрастает до максимума, а затем уменьшается до нуля при достижении жидкостью точки кипения. Такой характер влияния температуры на скорость изнашивания объясняется одновременным изменением вязкости, давления паров, поверхностного натяжения, плотности, термодинамических характеристик, концентрации растворенного газа в жидкости и свойств изнашиваемого материала в ответ на изменение температуры. [c.22]

Среди разнообразных применений электронной спектроскопии конденсированных систем (решение структурных задач, качественный и количественный анализ многокомпонентных смесей, исследование химических равновесий [20—23]) особое значение в последние годы приобретает разработка методов, позволяющих получать сведения о свойствах электронно-колебательных состояний возбужденных молекул и о молекулярных процессах, протекающих в жидкостях за время 10 ° — 10 с. Такие данные необходимы при исследовании пространственного строения молекул в различных энергетических состояниях, степени деформируемости и направления смещения электронной плотности. Они позволяют решать весьма актуальные задачи, связанные с комплексообразованием, реакционной способностью и другими физическими и химическими свойствами молекул. Современная электронная спектроскопия используется и при изучении молекулярного строения растворов, исследование которых до недавнего времени проводилось с применением лишь термодинамических методов. [c.104]

Промежуточное (между твердым и газовым) жидкое состояние вещества порождает специфические трудности в изучении его структуры. Значительная часть информации о структуре твердых гетерогенных систем может быть получена из механических испытаний и изучения диаграммы состояния. При исследовании структуры жидких систем такие методы оказываются практически бесполезными. Основной объем информации о структуре жидкостей и их смесей получается при изучении ослабления и рассеяния различных видов электромагнитных колебаний и волн (рентгенографический, оптический, радиоспектроскопический, ультразвуковой анализ), термодинамических параметров состояния (плотность, сжимаемость, теплоемкость, коэффициенты температурного расширения и др.) и переносных свойств (вязкость, диффузия, тепло- и температуропроводность). [c.196]

Отсутствие заметной дисперсии позволяет использовать полученные значения скорости звука для расчета термодинамических свойств исследованных жидкостей. В табл. 2 приведены результаты расчета адиабати- [c.81]

В XX в. наиболее актуальной задачей становится разработка теории течения и истечения паров и газов в связи с широким развитием паровых турбин. Исследуются термодинамические свойства паров, жидкостей, твердых тел. Появляются десятки уравнений состояния вещества, изучаются фазовые равновесия и фазовые превращения, ведется исследование электрических и магнитных процессов лучистой энергии, химических реакций, термодинамики реальных тел. Указанные области исследований термодинамики неразрывно связаны с именами Ван-дер-Ваальса, Дюгема, Г. Кирхгофа, М. Планка, Л. Больцмана, В. Гиббса, Н. С. Курнакова, М. П. Вукаловича, И. И. Новикова, Н. И. Белоконя, В. А. Кириллина и других ученых. [c.4]

Одной из важных характеристик адиабатного дросселирования, представляющей интерес, в частности, для холодильной техники и исследований термодинамически . свойств веществ, является дроссельный эффект — отношение изменения температуры газа, пара или жидкости к изменению давления в процессе адиабатного дросселирования. Различают дифференциальный дроссельный эффект ан— дТ1др)н и цнтеаральньш — для конечного изменения давления Ар<0. [c.186]

Исследование зависимости плотности жидкостей и газов от температуры и давления (или р1/Г-эависимости) является наиболее простым и надежным способом получения необходимой информации об их термодинамических свойствах. Обработка pVr-зависимости позволяет получить термическое уравнение состояния, с помощью которого могут быть вычислены калорические и акустические функции энтальпия, энтропия, теплоемкость, скорость звука и т. д. [c.296]

Обзорные таблицы охватывают период около 50 лет, но в действительности экспериментальные исследования термодинамических свойств фреона-10 начаты еще в 80-х годах прошлого столетия, когда Реньо (1882 г.) и Юнг (1891 г.) определили температурную зависимость давления насыщенного пара в интервале от тройной точки (или точки затвердевания) до критической. В дальнейшем ps, Г -измерения выполняли неоднократно, и полный список работ, опубликованных до 1929 г., можно составить по данным [0.50, 1.59, 1.94]. В справочнике [0.50] приведены также таблицы значений ортобарических плотностей пара и жидкости (д и q") по данным труднодоступных в настоящее время работ Юнга (1910 г.) и Урихта (1932 г.). И, наконец, опытные данные старых работ по р , Qs, о, Ср обобщены в справочнике Тиммерманса Физико-химические константы чистых органических соединений (1950 г.), материалы которого, в свою очередь, использованы в известных справочниках Н. Б. Варгафтика [0.6, 0.7]. По этим причинам в список экспериментальных исследований (см. табл. 6 и 7) не включены работы, опубликованные до 1929 г., и не даются прямые ссылки на первоисточники в тех случаях, когда результаты измерений малозначительны или их можно найти в легкодоступных обзорных работах. Последнее соображение имели в виду и при цитировании более поздних экспериментальных работ. Тем не менее список экспериментальных исследований и библиография оказались очень внушительными. [c.25]

Опытные данные на линиях равновесия фаз. Основные экспериментальные исследования термодинамических свойств на линиях равновесия жидкость — пар перечислены в табл. 49. Измеряли ps, q", s (или Ср), w но данные о теплоте испарения г и поверхностном натяжении а являются единичными, а ортоба-рическую плотность пара q" экспериментально не определяли. [c.200]

Настоящая монография является вторым выпуском серии Государственной службы стандартных справочных данных (ГСССД), посвященной теплофизическим свойствам технически важных газов и жидкостей. Работы по исследованию теплофизических свойств веществ проводятся по программе Советского национального комитета по сбору и оценке численных данных в области науки и техники Президиума АН СССР (КОДАТА) и Комиссии АН СССР по термодинамическим таблицам. Данный выпуск подготовлен рабочей группой по свойствам атмосферных газов и содержит подробные таблицы термодинамических свойств воздуха в интервале температур от 70 до 1500 К и давлений от 0,01 до 100 МПа. Табличные данные о термодинамических свойствах воздуха необходимы для расчетов воздухоразделительных и энергетических установок, аппаратов химической промышленности и т. д. [c.3]

И. С. Бадылькес Теория подобия термодинамических свойств холодильных агентов (1948) В. С. Мартыновский Термодинамический анализ холодильных циклов (1950) Н, Б. Варгафтик Теплопроводность жидкости и сжатых газов (1952) А. Г. Головиниев Некоторые задачи исследования тепловой работы поршневых дви1а-телей (1957) Г. А. Михайловский Термодинамические расчеты парогазовых смесей (1963). [c.332]

На конференции было организовано восемь секций 1. Теплофизические свойства реальных газов при высоких температурах с учетом диссоциации. Руководитель секции — Е. В. Ступоченко. В программе секции 17 докладов. 2. Термодинамические свойства реальных газов и их смесей при умеренных и низких температурах. Руководитель секции — Д, С. Циклис. В программе секции 24 доклада. Первый доклад Я. 3. Казавчинского Новые представления в теории термодинамического подобия и их использование для исследования свойств газовых смесей . 3. Критические явления и фазовые переходы. Руководитель секции — В. К. Семенченко. В программе секции 24 доклада. Первый доклад В. К. Семенченко О механизме критических явлений . 4. Неравновесные свойства газов и жидкостей. Руководитель секции — Д. Л. Тимрот. В программе секции 20 докладов. Первый доклад Ю. Н. Беляева и В. Б. Леонаса О возможности экспериментального определения коэффициентов переноса в диссоциированном [c.334]

Экспериментальные данные о термодинамических свойствах жидкого воздуха весьма немногочисленны плотность его определена лишь Михельсом и соавторами [1251 при исследовании термических свойств в области низких температур. В работе [125] для жидкости получены 8 экспериментальных точек на изотермах 118,15—132,15° К при плотностях, не превышаюш,их 2,4 критической. Приведены также данные о плотности жидкого воздуха на кривой насьщения при температурах выше 118° К ненадежность этих данных отмечена ранее [70]. В связи с этим наиболее ответственным этапом настояш,его исследования явилась разработка сетки опорных р, v, Т-данных, необходимых для составления уравнения состояния и расчета термодинамических свойств жидкого воздуха. [c.135]

A. Л. Цыкало. Исследование и методы расчетного определения термодинамических свойств реальных газов, жидкостей и растворов.— Автореф. докт. дисс. Одесса, ОТИХП, 1971. [c.80]

Содер кащиеся в литературе [1—6] экспериментальные данные по термодинамическим свойствам гексафторида урана 11Гв относятся лишь к состоянию насыщения твердого и жидкого иРв и нередко противоречат одни другим. Наиболее полно давление насыщенного пара над жидкостью исследовано Оливером [6] в диапазоне температур от тройной до критической точки. В наиболее поздней работе [7] приведены по два значения для критической температуры иГв (503,4 и 505,8° К), давления (46,1 и 46,6 бар) и плотности (1,39 и 1,41 г]см ). В литературе отсутствуют сведения об экспериментальном исследовании сжимаемости 11Рв в газожидкостной области. В работе [8] приведены термодинамические параметры газообразного иГв до температуры 1500° К и давления 300 бар, а также данные о его свойствах в состоянии насыщения, рассчитанные методом термодинамического подобия. В данной работе подводится итог проведенных исследований в области плотного газа и жидкости [9—11]. [c.142]

Более точное теор. изучение структуры мол. кристаллов и жидкостей проводят с помощью метода а т о м-атомных потенциальных ф-ц и й. В его основе лежит предположение о том, что энергия кристалла представляет собой сумму энергий вз-ствия пар молекул, а энергия вз-ствия каждой пары молекул складывается из ван-дер-ваальсовых М. в., описываемых потенциальными ф-циями (6) или (7). Такой метод оказывается эффективным для исследования органич. кристаллов, построенных из атомов трёх-четырёх сортов. Так, зная эмпирич. константы е и го в выражении (6) или константы А, В, С в выражении (7), описывающих потенциальную энергию вз-ствия атомов С...С и Н...Н, можно рассчитать структуру и термодинамические свойства многочисл. кристаллов углеводородов. [c.401]

Мысли о том, что наблюдаемые свойства тел обусловлены движением невидимых молекул, появляются уже у Демокрита, Левкиппа и Эпикура более двух тысяч лет тому назад. Позже на протяжении веков эти мысли почти исчезают и появляются вновь в значительно более развитой форме у Д. Бернулли (1738) и Ломоносова (1745), не получив однако широкого распространения. Только в результате развития производительных сил, обусловленного промышленной революцией конца XVIII — середины XIX вв. в связи с изобретением тепловой машины, возникла потребность теоретического изучения превращения теплоты в работу. Наряду с термодинамическими исследованиями начали появляться и работы по молекулярной теории газов и природе теплоты Джоуль, Некоторые замечания о природе теплоты и строении упругих жидкостей (1851) Крениг, Очерки теории газов (1856). [c.181]

Изуч ение теплообмена в двухфазных потоках представляет собой весьма трудную задачу ввиду сложности гидродинамической структуры потока, взаимного, порой определяющего влияния теплообмена и гидродинамики, Случайных отклонений от гидродинамической и термодинамической неравновесности. Режимы течения определяются рядом факторов давлением, общим расходом потока и соотношением между фазами, свойствами фаз, тепловым потоком, предысторией потока и др. По имеющейся классификации основными режимами течения являются пузырьковый, снарядный, расслоенный, эмульсионный дисперсно-кольцевой и обращенный дисперсно-кольцевой (пленочное кипение недогретой жидкости). Четких границ между ними не наблюдается, и существуют целые области переходных режимов. Пока не имеется детальной информации для всех режимов течения по таким основным характеристикам потока, как распределение фаз, скоростей и касательных напряжений. Поэтому основой для понимания явления служат визуальные наблюдения и некоторые экспериментальные данные по распределению фаз, их полям скоростей, уносу и осаждению, гидравлическому сопротивлению и т. д. К настоящему времени накоплена достаточная информация о режимах течения адиабатных потоков, однако мало данных по диабатным (с подводом тепла) потокам при высоких давлениях, тепловых нагрузках и большом различии теплофизических свойств. Подавляющее большинство исследований выполнено на пароводяных и воздуховодяных смесях. [c.120]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Стюарт одним из первых высказал гипотезу, что жидкость состоит из очень мелких кристалликов, аналогичных твердому веществу. Однако дальний порядок в жидкости отсутствует. Участки жидкости с ближним порядком были названы им сиботаксисами. В дальнейших исследованиях сиботаксисами или кластерами стали называть различные обнаруживаемые в жидкости микрогруппировки и связывать их характеристики с параметрами кристаллизации и физическими свойствами расплава. Одни видоизменяли предложенную Стюартом модель, другие отвергали ее как не отвечающую термодинамическим представлениям о невозможности существования кристалликов выше температуры плавления. [c.36]

Для этой группы систем мы располагаем значительным количеством прямых сведений о структуре, но все же сомнительна их достоверность. Замечено, что при более низких температурах жидкая структура проявляет тенденцию к разложению на два компонента (зарождающаяся несмешиваемость), в то время как при более высоких температурах жидкая структура хаотична. Сообщали, что изотермы нескольких физических свойств показывают относительный максимум и минимум при эвтектическом составе и обычно при температурах, довольно близких к эвтектической температуре, что говорит об уникальности в известной степени жидкостей такого состава. Термодинамические данные и линия ликвидус с точкой перегиба, наблюдаемая обычно в этой группе систем, указывают на тенденцию к несмешиваемости жидкости (см. раздел 2), особенно заметную при температурах, очень близких к линии ликвидус. Интересна структура этих жидкостей, возможно, что точка перегиба на линии ликвидус соответствует составу с максимальной трудностью смешения двух жидких структур, одна из которых характерна для чистого компонента, находящегося с той стороны системы, где есть перегиб, а другая характерна для эвтектики последняя может быть относительно раз-упорядоченной, т. е. более хаотичной жидкостью. В системах, в которых эти две структуры подобны и смешиваемы— совместимы — линия ликвидус не покажет точки изгиба (система N1). У относительно более хаотичной жидкости при точно эвтектическом составе должна в идеальном случае проявиться тенденция к разделению на группировки с двумя различными структурами и поэтому обнаружатся минимумы вязкости, возможно, при низкой температуре удельного сопротивления и может быть некоторая аномалия изотермы плотности. При составах, несколько отодвинутых от эвтектического, появится структура чистой жидкости, соответствующей этой стороне системы, чем и объясняется двухструктурная жидкость, наблюдаемая иногда в исследованиях по дифракции. Возможно, при температурах, несколько выше эвтектиче- [c.170]

Монография посвящена в основном термодинамике метастабильной (перегретой) жидкости и выяснению условий, при которых происходит флуктуацион-ное образование зародышей паровой фазы. Впервые на большом экспериментальном материале для различных веществ и широкого интервала давления проверена теория Фольмера — Деринга — Зельдовича — Френкеля. Изложены новые методики экспериментального исследования. Обсуждается поведение плотности жидкости при глубоком заходе в метастабиль-ную область, свойства и способы аппроксимации спинодали — границы термодинамической устойчивости фазы, особенности закритических переходов. Устанавливается связь перегрева жидкости с процессами при интенсивном теплообмене в режиме взрывного вскипания. Кратко рассмотрены вопросы термодинамики и зародьппеобразования при конденсации и кристаллизации. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...