Пренебрежение теплопроводностью

Переход R тепловому потоку на облучаемой поверхности исключается, так как в случае пренебрежения теплопроводностью определение температуры становятся невозможный (в начальный момент лучистого нагрева значение температуры претерпевает разрыв и бесконечно возрастает). [c.494]

Сравнивая выражение (5.37) с решениями краевой задачи теплопроводности, легко установить, что при пренебрежении теплопроводностью вместо первых слагаемых общего решения фигурируют начальные избыточные.температуры, а вместо третьих (второго - для неограниченного тела) слагаемых - [c.496]

Из выражений (5. ) - (5. 3) следует, что при пренебрежении теплопроводностью в каждой точке тела , )- значение локальной безразмерной избыточной температуры до окончания облучения ( < ) монотонно возрастает, в соответствии с временной зависимостью безразмерной плотности источника тепла. [c.513]

Именно такие жидкости обычно рассматриваются в акустике н в аэродинамике больших скоростей. Быстрое сжатие и расширение— типичные адиабатические процессы ) в том смысле, что можно пренебречь теплопроводностью. Кроме того, пренебрежение теплопроводностью логически не противоречит пренебрежению вязкостью в уравнении (2), поскольку как теплопроводность, так и вязкость представляют собой молекулярные явления. [c.20]

Пусть поток лазерного излучения падает на поверхность полупространства и полностью поглощается в веществе. В пренебрежении теплопроводностью реакция мишени описывается системой уравнений механики сплошных сред, которая в переменных Лагранжа имеет вид [c.244]

Если Р = О, то из уравнения (2.10) следует, что й(7 о)=0. Нелинейное обобщение состоит в допущении й(7 ).= 0, т. е. в пренебрежении теплопроводностью. Из уравнения (1.43) имеем [c.39]

Если предположить, что рассеяние электронами является единственным важным процессом, приводящим к сопротивлению, то путем подстановки из формул (19.5) и (19.3) в отношение (4.8) и пренебрежения а и а легко показать, что решеточная компонента теплопроводности равна [c.282]

Существуют такие явления переноса, как вязкость и теплопроводность, в которых существенную роль играют наряду с кинетическими членами также и потенциальные. В этом случае пренебрежение силами притяжения приводит к значительному искажению рассматриваемого явления. Поэтому нельзя ограничиться даже в нулевом приближении моделью твердых сфер. В простейшем случае для рассмотрения данных явлений используют потенциал взаимодействия Леннард—Джонса [c.194]

Пограничный слой. Пренебрежение влиянием вязкости и теплопроводности закономерно лишь на значительном удалении от ограничивающих поток твердых стенок. На поверхности твердой стенки скорость жидкости равняется нулю, а температура движущейся жидкости равна температуре стенки (если только отсутствует термическое сопротивление контакта) поэтому вблизи твердой стенки будет иметь место сильное изменение скорости и температуры жидкости. Это означает, что содержащиеся в тех членах уравнений (11.7) и (11.8), которые учитывают влияние вязкости и теплопроводности, производные от скорости и температуры по нормали к стенке будут иметь вблизи стенки значительную величину, а сами эти члены, несмотря на большие числа Рейнольдса, окажутся сравнимыми с другими членами уравнений и не могут быть отброшены. [c.366]

Однако рассмотренная аналогия не позволяет получить достаточно достоверных количественных характеристик обтекания тел плоским потоком реального газа. Основные причины этого различия величин показателя изэнтропы воздуха или газа и его аналога отсутствие учета влияния вязкости и теплопроводности несоответствие между гидравлическим прыжком и скачком уплотнения пренебрежение вертикальными составляющими скоростей и ускорений пренебрежение капиллярными волнами. [c.480]

С эффектом вязкости и явлением диффузии, а в некоторых случаях с физико-химическими процессами, например с горением внутри камеры смешения. Несмотря на это, в случае цилиндрической камеры смешения при пренебрежении силами трения на границах камеры смешения во многих случаях, когда смешение в действительности осуществляется, характеристики результирующего потока в сечении 5з можно рассчитать независимо от промежуточных процессов в камере смешения. По аналогии и по существу в эжекторе параметры потоков в сечениях Sl 1 2 и связаны универсальными уравнениями сохранения так же как на сильных разрывах — скачках, которые тоже во многих случаях (но тоже не всегда) можно вводить и рассматривать в рамках моделей идеальных жидкостей или газов независимо от внутренних непрерывных, но резко меняющихся процессов в действительных явлениях, связанных со свойствами вязкости, теплопроводности, с кинетикой химических реакций и т. п. [c.114]

Примем, что физические характеристики текущей среды являются величинами постоянными, кроме ее плотности р, которая зависит от давления р и абсолютной температуры Т. Такая предпосылка мотивируется тем, что коэффициенты теплопроводности теплоемкости Ср и вязкости р., которые будут фигурировать в нашем анализе, представляют собой, как правило, слабые температурные функции. Пренебрежение их изменяемостью не грозит утерей качественного соответствия действительности. Между тем плотность является более сильной функцией от температуры и, что еще важнее, в случае газов существенно зависит от давления. Влияние последнего быстро растет по мере увеличения скоростей течения газа, и это обстоятельство вносит уже элементы нового качества в развитие процесса, а следовательно, и в способ его описания. [c.84]

При определении температурного поля внутреннего цилиндра турбины СВК-200 (гл. XIV) возникал ряд вопросов, требовавших специальных исследований. К их числу относились вопросы контактного теплообмена между ободами диафрагм и корпусом вопрос определения термического сопротивления ободов диафрагм теплообмен между паром и омываемыми им поверхностями вопросы лучистого теплообмена на различных участках корпуса, вопрос учета зависимости коэффициента теплопроводности от температуры. Особенно важным, на наш взгляд, при рассмотрении лучистого теплообмена является изучение его влияния на температуру цилиндра в зоне паровпуска, так как именно в этой зоне ввиду больших температурных разностей пренебрежение лучеиспусканием могло повлечь за собой наибольшие искажения в температурном поле цилиндра. [c.153]

Как видно из изложенного, существенное упрощение формул получается при пренебрежении, с одной стороны, влиянием теплоемкости металлических контактных пластин —2), с другой — теплообменом с торцовых поверхностей (Г 1<С1). Если периферийные образцы обладают малой теплопроводностью (3 < 1), условие, при котором осуществляется это пренебрежение, запишется так [c.18]

Пренебрежение указанными эффектами было допустимо, пока речь шла о непериодических возмущениях или колебаниях с невысокой частотой. Однако при больших частотах расстояние между максимумами температур двух соседних волн сокращается и под воздействием большого градиента температур растечка тепла за счет теплопроводности становится заметной что приводит к выравниванию температуры вдоль теплообменника при этом амплитуда выходных колебаний падает до нуля. [c.167]

Превышение температуры электронов над температурой газа определяется по уравнению баланса энергии для электронов, которое в пренебрежении процессами диффузии, электронной теплопроводности и излучения имеет вид [c.526]

Определение теплопроводности по тепловому потоку вдоль стержня [см. соотношение (2.3)] основано на предположении, что поток пропорционален величине поперечного сечения стержня. Это справедливо, если тепловое сопротивление обусловлено объемными эффектами, но теперь мы рассмотрим противоположную ситуацию, когда внутри кристалла не происходит никакого рассеяния и поток определяется главным образом рассеянием на границах. Если мы хотим получить эквивалентную теплопроводность, сопоставляя соотношение (2.3) с тепловым потоком (7.5), то мы найдем, что в случае рассеяния на границах эта теплопроводность пропорциональна радиусу кристалла и (при пренебрежении небольшими расхождениями между средними значениями скоростей фононов) соответствует эффективной средней длине свободного пробега 2г, равной диаметру кристалла. [c.94]

Следует заметить, что решения гиперболического уравнения теплопроводности устраняют противоречия с физической сущностью тепловых явлений, которые имеются в некоторых решениях уравнения теплопроводности параболического типа, из-за пренебрежения скоростью переноса теплоты.. [c.553]

В заключение остановимся на оценке погрешности от пренебрежения зависимостями значений физических параметров от температуры. Соответствующее допущение обуславливает линейность краевой задачи теплопроводности в принятой постановке, что позволяет назвать его сокращенно допущением о линеаризации. Как было показано (см. 2.i), линеаризация касается самого ци еренциального уравнения теплопроводности, включая плотность источника тепла, и неадиабатических граничных условий. [c.599]

Внешняя сопряженная задача теплообмена впервые была поставлена в работе [Л. 4-4], показавшей-целесообразность такой постановки. А. А. Померанцев ]Л. 4-7] рассматривал обтекание стенки газовым потоком температура стекки задавалась по степенному закону. Задача рассматривалась при упрощающих предположениях усреднение температуры по поперечной координате и пренебрежение теплопроводностью по продольной координате. Т. Л. Перельман [Л. 4-5] рассмотрел стационарную задачу при обтекании пластины с источниками теплоты потоком несжимаемой жидкости. Задача решалась при ограничительном предположении относительно числа Прандтля (Рг < 1). В работе Л. 4-8] была решена стационарная задача при обтекании газовым потоком бесконечно тонкой пластины (что является веьма ограничительным условием). [c.259]

Рассмотрены способы упрощенного определения нестационарных температурных полей при импульсном лучистом нагреве переход от модели неограниченной пластины к модели полуогра-ниченного тела, от внутреннего источника тепла к тепловому потоку на облучаемой поверхности, а также пренебрежение теплопроводностью и переход к определению температур непосредственно по параметрам источника тепла. Проанализированы погрешности решений задач теплопроводности при различных способах упрощения и предложен экспресс-метод выбора способа упрощения с помощью оригинальных диграмм. [c.7]

Преимущества, которые дает пренебрежение теплопроводностью, не требуют больших пояснений. Они очевидны с точки зрения упрощения математических операций, сокращения объема ш-числений и расширения возможности аналитических решений, фойе того, цренебреяение теплопроводностью позволяет обойтись без большинства допущений, сделанных при постановке и решении линейной краевой зацачи теплопроводности. [c.494]

Если значения начальной избыточной температуры и плотности источника тепла представляют собой нонотонно убывающие функции координат, то пренебрежение теплопроводностью приводит к завышению избыточной температуры в начале координат [c.498]

Рис. 5.10. Диаграмма для экспресс-оценок класса точности упрощенного расчета безразмерной избыточной температуры по-луограниченйого тела при пренебрежении теплопроводностью ( Г I) по решениям задачи К 9

Уарощенвя, одисанные в параграфах 5.5 и 5.4, закдпь чаются в переходе от источника тепла к тепловому потоку на облучаемой поверхности и в пренебрежении теплопроводностью. Назовем их для краткости, соответственно, первый и вторым упрощением. [c.519]

Решение системы линейных уравнений гидродинамики с учетом вязких потерь было получено в 4 гл. III. При гармоническом колебании плоского источника и при малом поглощении на длине волны (ацЛ 1) в пренебрежении теплопроводностью среды это решение (т. е. решение первою приближения) описывает затухающую плоскою волну с частотой со [c.97]

Если скорость ударной волны такова, что q < uj < Соо, то хорда 12 расположена так, как указано на рис. 67 нижним отрезком. В этом случае мы получим простое расширение ударной волны, причем все про.межуточные состояния между начальным состоянием 1 и конечным 2 изображаются в плоскости р, V точками на отрезке 12. Это следует из того, что (при пренебрежении обычными вязкостью и теплопроводностью) все последовательно проходимые газом состояния удовлетворяют уравнениям сохранения вещества pv — j — onst и сохранения импульса р/2у = onst (ср. подробнее аналогичные соображения в 129). [c.496]

Оценка погрешности полученных приближенных фо1мул и вывод о возможности пренебрежения радиальной теплопроводностью вне [c.25]

Изменение во времени сре цнеинтегральной погрешности, обусловленной пренебрежением горизонтальной теплопроводности в пласте ( С- ОО суток =1,6). [c.119]

Таким образом, при подсчете теплопроводности для вычисления решеточной компоненты можно пренебречь отклонением. ддектронного распределения от равновесного. Пренебрежение отклонением распределения фононов от равновесного при расчете олектропной компоненты также вносит не.значитальную ошибку. [c.288]

Клеменс [124] оценил упомянутый дополнительный тепловой поток следующим образом. Поток состоит из двух частей из добавки к Qn, возникающей вследствие условия Ф О, и теплоты, вызванной тем, что при переходе электронов из сверхпроводящего в нормальное состояние поглощается некоторая энергия, которая затем высвобождается при обратном процессе. В (25.6) последним эффектом мы пренебрегли, воспользовавшись в (25.5) выражением для справедливость такого пренебрежения вытекает из следующих рассуждений. Так как / = 0, / = / и так как в сверхпроводниках в стационарном состоянии электрическое поле 7 = 0 или по крайней мере мало ), то / будет порядка L,j (/sTr/QгдеЬ — коэффициент переноса (14.11), в котором учтено рассеяние статическими дефектами и вклад токов только в нормальных областях. Тепло, переносимое / порядка КТ, т. е. меньше на множитель(isTT/Q . Вторая добавка к имеет порядок так как скрытая теплота перехода из нормального в сверхпроводящее состояние на один электрон Эта добавка равна примерно Ь КТ IQ К Т рУТ, что значительно больше тенла, переносимого В свою очередь меньше на множитель порядка КТи-р.1%, поэтому циркуляционный механизм не дает заметного вклада в полную электронную теплопроводность ) отсюда вытекает, что в (25.5) должна фигурировать именно С . [c.298]

Такое пренебрежение влиянием вязкости и теплопроводности будет, однако, законно лишь на значительном удалении от ограничивающих поток твердых стенок. На поверхности твердой стенки скорость равняется нулю, а температура движущегося вещества равняется температуре стенки поэтому вблизи твердой стенки будет иметь место сильное изменение скорости и температуры, а значлт, содержащиеся в тех членах уравнений (7-16) и (7-17), которые учитывают влияние вязкости и теплопроводности, производные от скорости и температуры по нормали к стенке будут иметь значительную величину, а сами эти члены, несмотря на большие числа Рейнольдса, окажутся сравнимыми с другими членами уравнений и не могут быть отброшены. Области быстрых изменений скорости и температуры, в которых нельзя пренебрегать вязкостью и теплопроводностью, представляют собой узкие слои, прилегающие к стенке. Они называются соответственно пограничным гидродинамическим (скоростным) слоем и пограничным тепловым слоем. Понятие о пограничном гидродинамическом слое было впервые введено Д. И. Менделеевым и развито впоследствии Прандт-лем. В общем случае толщина скоростного и теплового пограничных слоев ие одинакова. [c.263]

При помещении в кипящий слой теилообменных иоверхностей движущиеся частицы захватывают некоторое количество тепла у горячен стенки и переносят его к холодной. При этом в слое возникает некоторый градиент температуры, характеризующий эффективную теплопроводность кипящего слоя X. По аналогии с эффективной теплопроводностью турбулентной жидкости величина К должна быть пропорциональна скорости иульсащюнных движений, масштабу пульсаций и объемной теплоемкости слоя. Обозначая через Суд удельную теплоемкость материала твердых частиц и е пористость слоя, получаем, что объемная концентрация твердой фазы а=1—е и объемная теплоемкость слоя (при пренебрежении теплоемкостью воздуха) равна Суд(1—е). Тогда [c.667]

Особое внимание уделено усдовиян применения и оценке погрешностей допущений, сделанных при постановке задач теплопроводности (пренебрежение скоростью переноса теплоты, теплоотдачей тел и переносом теплоты собственным тепловым иаз -чением, зависиностьв значений физических параметров от температуры). С 8ЮЙ целью разработаны специальные методики оце-Н01ВЫХ расчетов. [c.7]

Пользуясь выражениями (5./АЗ) и (5.iO ), нетрудно noj HTb формулы истинных и расчетных относительных погрешностей от пренебрежения теплоотдачей теплопроводностью, конвекцией я излучением, вводя индексы (т,к,и), соответствущие видам теплоотдачи. Применительно к обдучаемой поверхности неограниченной пластины и полуограниченного тела д [c.570]

Значения относительных погрешностей от пренебрежения теплоотдачей являются не только функциями координат и времени, но зависят от безразмерных параметров - критериев, характеризующих процессы теплопроводности и теплоотдачи. Кроме уже рассмотренных критериев Фурье и Бугера, мокно использовать следующие критерии/ /в, 76j. [c.573]

В качестве примеров приведем некоторые форцулы и значения расчетных и истинных относительных погрешностей от пренебрежения теялоотдечей, полученных, соответственно, из решений задач М-1, 8 или аналогичных задач теплопроводности в уточненной постановке с учетом теплоотдачи. Применительно к решениям задачи Jt I и ей аналогичных для облучаемой поверхности полуограни-ченного тела (л 0) при ряд искомых величин удается выразить в законченной аналитической форме. Если i [c.574]

Истинная относительная погрешность от пренебрежения кон-цуктивной теплоотдачей на облучаемой поверхности полуогранячен-ного тела в начальном периоде может быть определена применительно к поверхностному поглощению излучения на основе решения аналогичной задачи теплопроводности в уточненной постановке, [c.578]

Гретц и Нуссельт рассматривали задачу теплообмена более приближенно, чем Л. С. Лейбензон. Приближения их состояли 1) в отвлечении от выделения теплоты внутреннего трения в протекающей жидкости 2) в более простом боковом граничном условии — задании температуры стенки трубы (допущение Гретца) 3) в пренебрежении прироста продольного потока тепла теплопроводностью в сравнении с приростом поперечного потока и в приближенном решении упрощенной краевой задачи теплообмена. Ввиду того, что гипергеометрические функции, в которых выражается решение Л. С. Лейбензона, не табулированы, и это затрудняет проведение практических расчетов, сам Л. С. Лейбензон и его ученик В. С. Яблонский в ряде работ [10] развили приближенные методы (типа метода Нуссельта) решения уравнения теплообмена. Решения оформлены графиками, облегчающими практические расчеты. [c.249]

Последнее уравнение упрощено Э. Польхаузеном пренебрежением продольного прироста потока тепла теплопроводностью в сравнении с поперечным приростом и пренебрежением конвективного изменения давления [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...