Давление в жидкости, его единицы

ДАВЛЕНИЕ В ЖИДКОСТИ. ЕГО ЕДИНИЦЫ [c.609]

Основываясь на законах внутреннего трения жидкостей, можно показать, что профиль скоростей представляет собой отрезок параболы, ось которой совпадает с осью капилляра. Учитывая такую форму профиля скоростей и закон внутреннего трения (7), мояшо получить формулу, выражающую объем жидкости, протекающей через сечение капилляра в единицу времени, т. е. так называемый расход жидкости Q, связав его с радиусом капилляра г, длиной капилляра I, разностью давления на концах его р и вязкостью жидкости ц [c.39]

Объемная подача — это объем жидкости, подаваемой насосом в единицу времени. Давлением насосе называется приращение механической энергии, полученное каждой единицей массы жидкости, проходящей через насос, т. е. разность удельных энергий жидкости при выходе из насоса и при входе в него. Полезная мощность насоса — мощность, сообщаемая насосом подаваемой рабочей жидкости и определяемая произведением давления насоса и его подачи. [c.29]

Расклинивающее давление тонкого плоскопараллельного слоя жидкости, расположенного между двумя различными или тождественными фазами, равно давлению Р Н), с которым действует в состоянии равновесия слой жидкости на ограничивающие его тела, стремясь раздвинуть их. Чем больше сила прижима двух тел, тем меньше равновесная толщина прослойки жидкости и больше расклинивающее давление. Для адгезии частиц в жидкой среде расклинивающее давление равно силе ( в расчете на единицу площади, обычно на 1 см , или на 1 частицу), с которой тонкий слой жидкости действует в состоянии равновесия на частицы, стремясь раздвинуть их. [c.119]

Рассмотрим работу паровой компрессионной холодильной установки, схема которой приведена на рис. 194. Компрессор 3 всасывает при постоянном давлении из испарителя 2, представляющего собой теплообменник, расположенный в охлаждаемом пространстве, влажный пар хладагента с коэффициентом сухости, близким к единице. В дальнейшем этот пар почти адиабатно сжимается. Благодаря этому рабочее тело перегревается и в таком состоянии, т. е. при повышенном давлении и температуре, направляется в конденсатор 4, где перегретый хладагент превращается в жидкость, для чего необходимо отводить от него теплоту перегрева и теплоту парообразования. Это достигается пропусканием через конденсатор воды (в некоторых установках применяют воздушное охлаждение). Таким образом, в конденсаторе получается жидкий хладагент при повышенном давлении и температуре насыщения, соответствующей этому давлению. После выхода из конденсатора жидкий хладагент проходит через дроссель 1 в испаритель 2. При этом происходит частичное испарение с образованием смеси пара и жидкости с коэффициентом сухости, значительно меньшим единицы, и температурой более низкой, чем при выходе из конденсатора. Охлаждение хладагента до температуры более низкой, чем у охлаждаемого пространства при его протекании через вентиль, основано на дросселировании рабочего тела. [c.261]

Гидравлическую характеристику фильтровальных материалов определяют из гидравлической характеристики фильтрующего элемента (с отнесением расхода жидкости к единице площади фильтрующей перегородки) или при помощи испытаний при использовании специальных приспособлений. При определении гидравлической характеристики необходимо применять ту же жидкость, для очистки которой предназначен данный фильтрующий элемент или фильтровальный материал. Температура жидкости, проходящей через фильтрующую перегородку, должна быть постоянной и равной температуре, при которой она поступает в фильтр на двигателе при его работе на номинальном режиме. Перепад давления замеряют особенно точными манометрами при малых перепадах — дифференциальными, при больших — образцовыми класса 1. Расход жидкости через фильтр определяют объемным способом (мерными сосудами или баками, ротаметрами, роторными расходомерами и др.) или весовым с последующим пересчетом на объемный. [c.177]

Между этими двумя точками рабочее тело состоит из пара и воды, причем пар в представленном для него объеме при данной температуре может находиться во вполне определенном количестве. Если при постоянной температуре пара уменьшить его объем, то количество пара в единице объема не увеличится, а часть пара превратится в жидкость, и давление пара при сжатии не увеличится, как это наблюдается у идеального газа, а останется постоянным. Пар в этом состоянии, следовательно, насыщает пространство и называется насыщенным паром. Наоборот, если при постоянной температуре передвинуть поршень вправо и тем самым увеличить объем, занимаемый насыщенным [c.52]

Приведем решение этой задачи. Пусть на жесткий клин, находящийся в идеальной сжимаемой жидкости, падает плоская волна, давление в которой постоянно (примем его за единицу), и пусть прямая, проходящая через ребро и перпендикулярная фронту волны, проходит внутри клина (рис. 28, а). Тогда в областях между фронтами волн 2 н 3 2а я 3) давление равно двум, так как влияние ребра там не сказывается и давление, следовательно, определяется суммой (равных) давлений в падающей волне и в волне, отраженной от поверхности клина. В области, границей которой служат фронты волн /, 2, 2а и правая часть фронта волны 5, давление равно давлению в падающей волне, так как там не сказывается влияние клина. Фронт дифракционной волны 3 не является скачком давления, так как он обусловлен отражением падающей волны от ребра в момент начала дифракции / = О, когда с клином взаимодействует бесконечно малый участок волны (в плоскости чертежа) и, следовательно, плотность энергии во фронте не может быть больше нуля. [c.209]

Для доказательства этого условия рассмотрим неподвижную жидкость, помещенную в цилиндрический сосуд с площадью основания Sj, закрытый сверху поршнем (рис. 2.1, левый сосуд). Если надавить на поршень с силой Рр то в жидкости будут созданы внутренние напряжения (давления). Рассмотрим условия равновесия элементарного объема жидкости, имеющего форму кубика. Па единицу его поверхности будет действовать сжимающая [c.27]

Массовыми называют силы, отнесенные к единице массы или объема жидкости, например сила инерции или тяжести. Поверхностными называют силы, которые приложены к единице поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем жидкости, например давление, сила трения. Поверхностные силы можно представить в виде нормальных и касательных напряжений, приложенных на поверхности объема жидкости. В идеальной жидкости сила трения отсутствует, следовательно, поверхностные силы будут представлены давлением. В этом случае основное свойство гидростатического давления - независимость его от направления - будет справедливо и в гидродинамических условиях. Это означает, что давления в трех взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через рассматриваемую точку (рис. 7.2, а), равны между собой р =р =р = р. При установившемся течении жидкости или газа изменения массы в рассматриваемом объеме не происходит, что означает равенство объемов втекающей и вытекающей жидкости. [c.225]

Величина Г, — Т, , зависит от рода жидкости, давления, коэффициента конденсации и интенсивности фазового перехода. Коэффициентом конденсации или аккомодации называется отношение числа молекул пара, оставшихся в жидкости, к числу всех молекул пара, столкнувшихся с поверхностью жидкости. Пока нет надежных методов его расчета. Для абсолютно чистой жидкости и пара 1. Однако даже следы примесей могут уменьшить Т1 до значений много меньших единицы. Для обычных и криогенных жидкостей при атмосферном давлении (вообще при не очень малом значении р/ркр) разность Т — в практически важных случаях пренебрежимо мала. Однако при очень малых р/ркр, особенно для жидких металлов, разность Т, — Т,к8 может достигать 10. .. 15 К. [c.276]

Другая картина наблюдается при искусственном нарушении этого равновесия. Если, например, из сосуда начать откачивать пар, его давление будет понижаться и Количество молекул, переходящих в единицу времени из жидкости в пар, будет больше, чем из пара в жидкость. Следовательно, и количество теплоты, поглощенной в каждый момент испаряющейся жидкостью, будет больше количества теплоты, выделенной конденсирующимся паром. Разница в количествах поглощенной и выделенной в каждый момент теплот и приводит к охлаждению остающейся в сосуде жидкости в течение всего времени откачивания пара. [c.15]

Каждая скважина в пласте песчаника, в котором перемещается в единицу времени и через единицу его мощности количество жидкости Q, вносит в распределение давления в системе 1 член, определяемый выражением [c.205]

Насыщенным называется пар, находящийся в термическом и динамическом равновесии с жидкостью, из которой он образуется. Динамическое равновесие заключается в том, что количество молекул, вылетающих из воды в паровое пространство, равно количеству молекул, конденсирующихся на ее поверхности. В паровом пространстве при этом равновесном состоянии находится максимально возможное при данной температуре число молекул. При увеличении температуры количество молекул, обладающих энергией, достаточной для вылета в паровое пространство, увеличивается. Равновесие восстанавливается за счет возрастания давления пара, которое ведет к увеличению его плотности и, следовательно, количества молекул, в единицу времени конденсирующихся на поверхно- [c.35]

Число Якоба характеризует соотношение между тепловым потоком, идущим на перегрев единицы объема жидкости, и объемной теплотой парообразования. Оно зависит от давления и перегрева жидкости. С повышением давления число Якоба уменьшается, так как существенно увеличивается плотность пара. Наоборот, с понижением давления это число увеличивается. С увеличением перегрева жидкости число Якоба растет. В зависимости от различных условий составляются соответствующие уравнения теплового баланса на границе парового пузыря, из которых находятся аналитические зависимости для определения радиуса пузыря в период его роста на центре парообразования. При давлениях выше атмосферного (число Якоба 20) рост парового пузырька происходит за счет теплоты, передаваемой от поверхности нагрева к его основанию через прилегающий слой жидкости. Изменение задиуса парового пузырька во времени определяется зависимостью Л. 99, 126] [c.299]

Для доказательства равенства этих скоростей необходимо прежде всего напомнить, что выражение для скорости звука обычно выводится для волны, включающей бесконечно малое во13растание давления и последующее бесконеч но малое его падение прл движении в трубе постоянного сечения. Предполагается, что жидкость непрерывна, а состояние ее однородно в любом сечении и в любой момент времени (поскольку давление в трубе постоянно в любом сечении и не падает до нуля у стенки трубы, когда проходят обе части волны). Теперь, если бы сам наблюдатель двигался вместе с волной так, что волна казалась бы ему неподвижной, он наблюдал бы струю жидкости, текущей обратимо и адиабатичеоки, в условиях небольшого роста давления и затем небольшого падения давления без какого-либо изменения площади поперечного сечения струи или ее расхода на единицу площади. [c.172]

Часто измеряемое давление выражают высотой столба жидкости. В связи с этим найдем соотношение ме1жду дарением столба жидкости на единицу площади его осншанвя и высотой этого столба жидкости Н. Допустим, что поперечное сечение столба равно / м , высота и, следовательно, объем V — fHjus. Удельный вес жидкости обозначи м через у кг/мз. Вес данного, столба жидкости равен Vy кг. Этот вес действует на основание столба /, создавая давление р на единицу площади, равное [c.18]

Весомость жидкости. Весомость ясидкости характеризуется объемным весом (удельной силой тяжести) и плотностью, которые фактически обозначают одно и то же свойство жидкости — отношение веса (силы тяжести) или массы жидкости к единице объема. При практических расчетах приходится иметь дело главным образом с объемным весом, который зачастую называют весовой плотностью, причем выражают его обычно как отношение веса в килограммах к объему в кубических сантиметрах или кубических метрах. Первое выраясение в большинстве случаев предпочтительнее последнего, так как эта система единиц совпадает с распространенными единицами измерения давления кПсм -) и прочих основных параметров, выражаемых в системе единиц сантиметр—килограмм—секунда. [c.12]

Давление — это результат ударов молекул газа или жидкости, заключенных в сосуде, на единицу площади ограничивающих его стенок. Давление измеряют в паскалях (Па). Паскаль — это сила в 1 Н, равномерно распределенная на площади в 1 м . Паскаль — очень малая величина (например, атмосферное давление в 100 тыс. раз больще). Поэтому для измерения давления часто используют кратные величины килопаскали (I кПа= 1000 Па) и [c.15]

Бее экспериментальные точки находятся выше теоретической кривой, когда X = idem, и значительно выше кривой, когда учтено фазовое равновесие в звуковой волне. Хотя в экспериментах не достигнута достаточная точность, тем не менее все опытные точки группируются около кривых, которые показывают зависимость скорости распространения звука от паро-содержания и давления двухфазной жидкости. С ростом паросодержания приведенная скорость звука падает, доходит до минимума и затем возрастает до единицы при паросодержанин, равном единице. Давление увеличивает упругость смеси, поэтому с его ростом повышается и скорость звука. [c.66]

Так, поперечный разрез растягивае.мого силой S бруса позволяет установить, что в любом его сечении действуют напряжения о = 5Д4, которые называют нормальными, поскольку они направлены по нормали к поверхности (рис. 20), измеряют напряжения в тех же единицах, что и давление жидкости, например в технических единицах кгс/см или кгс/мм- , часто используют [c.39]

Давление внутри жидкости нозрастг.ет в направлении активной силы таким образом, что его приращение на единицу длины равно про- г- ведению плотности ма активную силу. [c.21]

Гидронасосы характеризуются объемной подачей, давлением, полезной мошностью и полным кпд. Объемная подача - это объем жидкости, подаваемой насосом в единицу времени. Давлением насоса называется приращение механической энергии, полученное каждой единицей массы жидкости, проходящей через насос, т.е. разность удельных энергий жидкости при выходе из насоса и при входе в него. Полезная мощность насоса - мощность, сообщаемая насосом подаваемой рабочей жидкости и определяемая произведением давления насоса и его подачи. Отношение полезной мощности к мощности, потребляемой насосом, называют коэффициентом полезного действия (кпд) насоса. Эта величина характеризует все потери в насосе, складывающиеся из объемных и гидромеханических потерь. Каждая из этих потерь характеризуется соответствующими кпд. Объемный кпд учитывает внутренние пе-ретечки жидкости из полости нагнетания в полость всасывания и наружные утечки из корпуса через зазоры. Механический кпд учитывает потери, возникающие при вращении и взаимном перемещении деталей насоса, гидравлический кпд - потери давления, возникающие при движении по внутренним каналам насоса. Полный кпд насоса равен произведению объемного, гидравлического и механического кпд. [c.37]

Общие сведения. Сжатый газ, в отличие от сжиженного, сохраняет свое газообразное состояние при нормальной температуре и любом повышении давления. Он превращается в жидкость только после глубокого охлаждения (ниже минус 162°С). В качестве топлива для автомобилей используют сжатый до 20 МПа природный газ, добываемый из скважин газовых месторожде шй. Его основной комиоиент — метан. Сжатый газ имеет очень bm okjto теллоту сгорания единицы массы — 49,8 МДж/кг, но из-за чрезвычайно малой плотности (0,0007 г/см при 0°С и атмосферном давлении) объемная теплота сгорания сжатого даже до 20 МПа природного газа не превышает 7000 МДж/кг, т. е. более чем в 3 раза меньше, чем у сжиженного. Невысокое значение объемной теплоты сгорания не позволяет обеспечить хранение на автомобиле достаточного количества газа даже при высоком давлении. Вследствие этого запас хода газобаллонных автомобилей, работающих на сжатом природном газе, вдвое меньше, чем у бензиновых или у автомобилей, работающих на сжиженном углеводородном газе. Высокое рабочее давление сжатого газа требует применения тяжелых толстостенных баллонов, что влечет за собой снижение полезной нагрузки автомобиля на 10—12%. Октановое число метана по исследовательскому методу около ПО, что позволяет компенсировать повышением степени сжатия уменьшение мощности (на 15—18%) бензиновых двигателей при их переоборудовании для [c.115]

Гидроцилиндры и другие сборочные единицы гидросистемы испытывают на прочность, герметичность, внутренние утечки, плавность перемещения подвижных частей (поршня, штока и др.). Испытания на прочность проводят под давлением, превышающим на 50% номинальное рабочее. Прочность гидроцилиндров двустороннего действия контролируют в двух крайних положениях поршня, одностороннего — в одном крайнем положении. Утечки рабочей жидкости не допускаются. Герметичность гидроцилиндров проверяют при давлении, превышающем на 25% номинальное рабочее. Внутренние утечки контролируют при номинальном давлении в двух крайних положениях через 30 с после остановки поршня (штока). Утечки жидкости через неподвижные соединения не допускаются. Плавность хода штока проверяют путем равномерного перемещения его из одного крайнего положения в другое не менее трех раз. Шланги и трубопроводы гидросистемы перед сборкой испытывают на герметичность давлением, превышающим номинальное рабочее на 50% — при рабочем давлении гидросистемы до 0,49 МПа, на 25% — при давлении свыше 0,49 МПа. Продолжительность испытания — не менее 30 с. Утечки рабочей жидкости через стенки и соединения, а также потение стенок шлангов не допускаются. После испытаний все обработанные и неокрашенные рабочие поверхности гидроаппаратуры покрывают тонким слоем предохранительной смазки для защиты от коррозии. Наружные резьбы предохраняют от забоев, а внутренние резьбы и отверстия заглушают пробками. Гидросистему, полностью смонтированную на машине, испытывают давлением, превышающим на 25% номинальное. При испытании гидросистеьш проверяют ее герметичность и работоспособность всех входящих в нее сборочных единиц. Утечки рабочей жидкости через соединения не допускаются. [c.147]

Отметим характерные отличия распределений давлений при медленном обтекании шара вязкой жидкостью от обтекания его идеальной жидкостью 1) в идеальной жидкисти коэффициент давления зависит только от относительного расположения точки (угла 0), в которой давление определяется, н не завнсит от размеров тела, скорости и плотности жидкости в вязкой жидкости коэффициент давления является функцией числа Рейнольдса обтекания, т. е. зависит от абсолютного размера тела, от скорости, плотности и вязкости жидкости, 2) распределение давления по поверхности шара не симметрично относительно миделевой плоскости, так что главный вектор сил давления при обтекании шара вязкой жидкостью отличен от нуля (парадокс Даламбера ие имеет места), 3) коэффициент давления в критических точках не равен единице он зависит от числа Рейнольдса и имеет разные знаки [c.501]

Скорость W падения твердых частиц в движущейся жидкости можно найти, исходя из основного уравнения движения тела в восходящем потоке жидкосги. Па тело действуют следующие силы (фиг. 766) сооственпый вес где Vy — объем тела, - -i—весовая плотность (пес единицы объвдма) равнодействующая давления жидкости на тело, равная R= Vy- i, где j — весовая плотность жидкости сила Р сопротивления жидкости движению тела в ней. Если тело движется в жидкости равномерно, т. е. его скорость w = onst, то должно быть [c.737]

Перед сливом рабочую жидкость разогревают до 60 —70° С при работающем двигателе и имитации рабочих движений всеми гидроцилиндрами и гидромоторами, чтобы привести во взвешенное состояние все загрязнения, имеющиеся в гидросистеме. Экскаватор устанавливают в помещении так, чтобы поршни гидроцилиндров находились в крайних положениях и на заполненные рабочей жидкостью полости действовал вес сборочных единиц рабочего оборудования. Останавливают двигатель Я снимают давление в трубопроводах. Разнимают соединения трубопроводов, питающих гидроцилиндры ковша и рукояти, и сливают рабочую жидкость из гидроцилиндров. Сливают рабочую жидкость из шдроцилиндров стрелы. Открывают краны и сливают рабочую жидкость из бака, отсоединяют все трубопроводы и сливают рабочую жидкость из корпуса насоса, моторов и трубопроводов. Промывают чистой рабочей жидкостью бак, продувают его и охладитель сжатым воздухом. Снимают и промывают или заменяют магистральные фильтры. Устанавливают фильтры, охладитель и соединяют все трубопроводы. [c.238]

В соответствии с расходными характеристиками через единицу длины сечения гидрооноры в минуту протекает несколько десятков мкм жидкости. Поэтому исследование переходных процессов в тонких масляных пленках датчиками, показания которых основаны даже на весьма малом изменении объема, дает неприемлемые погрешности. Изучение быстропротекающих явлений в рассматриваемых условиях возможно лишь на основе датчиков компенсационного типа, схема которого представлена на рис. 16, или при шомощи пьезокристаллических и пьезокерамических датчиков давления. В первом случае необходимо применение системы автоматической компенсации давления с постоянной времени, на порядок меньшей времени изучаемого переходного процесса. Во втором следует подобрать такой датчик, чтобы деформация его чувствительного элемента была значительно меньше толщины масляной пленки, динамика которой изучается в стыке. [c.441]

Для того чтобы не подменять понятия масса понятием вес , рекомендуется последний термин исключить из пользования и заменить его более подходящим термином сила тяжести (это справедливо для случаев когда тело неподвижно относительно Земли, и вообще для случаев, когда на тело не дей ствует никакая сила, кроме силы притяжения, например отсутствует центробежная сила, возникающая при криволинейном двнл ении тела, или выталкивающая сила при погружении тела в Жидкость и т. д.). В этом случае не возникает намерения количество вещества измерять силой, а силу, с которой данная масса оказывает давление на свое основание, определять на рычажных весах. Численное значение силы тяжести, как это и полагается для силы, следует вычислять по второму закону Ньютона как произведение массы тела на м е-стное ускорение силы тяжести полученное значение измеряет силу составной единицей кг м/с , получившей в СИ название ньютон (Н). [c.5]

Экспериментально определяемый интегральный коэффициент поглощения йоо обычно выражается в единицах [ом ] или [см ]. Для того чтобы измеренный коэффициент поглощения коо можно было сравнить с теоретической формулой (3.24), его выражают в абсолютной шкале интенсивностей, в которой он имеет размерность [см -1Молек -с ]. Тогда интегральный коэффициент поглощения абс, относится к одной молекуле исследуемого вещества. Для индивидуальной жидкости абс[см2-молек Х X ]=k [ ш ] M/Np, для раствора абс[см2-молек -с ] = = коо[си ЦсМ1суЫр и для саза абс[см -молек -с ] = = коо[см-Ц RT/Np, где с — скорость света, М — молекулярный вес, р —плотность жидкости, N — число Авогадро, — объемная концентрация, R — газовая постоянная, Т — абсолютная температура, р— давление газа. [c.107]

Для механизма роста парового пузыря весьма важно то, что в центральной части его основания всегда существует область прямого контакта пара с твердой поверхностью ( сухое пятно ). Это обусловлено тем, что центрами преобразования служат обычно впадины на обогреваемой поверхности, заполненные паром. Характерный размер таких впадин по порядку величины близок к равновесному радиусу парового зародыша Л,, определенному в соответствии с (6.22). В типичных условиях составляет единицы или (при высоких приведенных давлениях) десятые доли микрометра. Следовательно, за исключением очень короткого начального периода роста пузырька сухое пятно составляет лишь доли процента площади проекции пузырька на обогреваемую поверхность. Пространство между поверхностью пузырька и твердой стенкой заполнено тонким слоем жидкости — микрослоем. При феноменологическом подходе принимают, что толщина микрослоя растет от нулевого значения на линии контакта трех фаз (твердой, жидкой и парообразной) до некоторого конечного значения у внешней границы основания пузыря. Такое представление отражено на схеме рис. 6.11, а). [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...