Прямолинейное равномерное движение скорость

Скорость есть величина векторная. При прямолинейном равномерном движении скорость постоянна и по модулю, и по направлению, а вектор ее совпадает с траекторией (рис. 9.5, а). [c.81]

Прямолинейное равномерное движение скорость. Говорят, что движение является прямолинейным, если траектория — прямая линия. Если эту прямую принять за ось Ох, то оба предыдущих [c.57]

При прямолинейном равномерном движении скорость постоянна и по модулю и по направлению, а вектор ее совпадает с траекторией (рис. 9.5, а). [c.89]

Отметим очевидные случаи при равномерном движении точки по какой-либо кривой годографом скорости является кривая на сфере с радиусом, равным скорости. Для прямолинейного равномерного движения годограф скорости является точкой. Для прямолинейного переменного движения годографом скорости является конечный или бесконечный отрезок прямой, параллельной траектории точки. [c.104]

Перейдем к изучению основных кинематических величин, характеризующих движение точки в пространстве. Этими величинами являются скорость движения точка и ее ускорение. Напомним сначала некоторые свойства прямолинейного равномерного движения точки. Движение точки называется равномерным, если приращения радиуса-вектора г за одинаковые и произвольные промежутки времени равны между собой. В этом случае связь между приращением Дг радиуса-вектора точки и приращением времени определяется равенством [c.76]

Этот закон может быть выражен еще так материальная точка, предоставленная самой себе, сохраняет свою скорость по величине и направлению она совершает относительно неподвижных осей прямолинейное равномерное движение в частном случае движения может и не быть. Этот закон известен под названием закона инерции. [c.87]

Это движение будем сравнивать с прямолинейным равномерным движением точки из положения О в положение В. Окольный путь будет отрезком О В оси Ох. Так как в принципе Гамильтона-Остроградского время движения из начального положения системы в ее конечное положение для прямого и окольного путей должно быть одинаковым, то в рассматриваемом равномерном прямолинейном движении скорость v должна быть равна vq os . [c.475]

Вообразим параболическое движение наклонно брошенной тяжелой точки. Положим, что начальная скорость v очень велика, но угол у наклона ее к горизонту очень мал. Это движение сначала будет очень мало разниться от горизонтального прямолинейного равномерного, имеющего скорость Гд. (Для большего сближения движений можно, если угодно, заменить тяжесть другою постоянною силою, имеющею произвольно малую напряженность.) Положим, что оба движения происходят в плоскости xz, первое определяется уравнениями [c.389]

Танкер описывает циркуляцию радиусом R = 200 м со скоростью 20 км/ч. Определить силу давления топлива на центральную переборку, если высота переборки Н -в щ длина переборки i = 10 м расстояние между переборками В-А и (рис. 6.47). Высота налива топлива при прямолинейном равномерном движении h = 0,8Я, плотность топлива р = 900 кг/м . Крен судна не учитывать. [c.119]

Следует отметить, что автомобиль может занести и при весьма значительных радиусах поворота или даже при относительно прямолинейном движении (например, при быстрой смене полосы движения или объезда препятствия), если будет велика скорость поворота управляемых колес da/dt. В этом случае, согласно уравнению (75), резко возрастает третья составляющая, что может вызвать увеличение реакции R2 до критической. Предельно допустимая скорость поворота управляемых колес зависит от скорости движения автомобиля и его конструктивных параметров. Из уравнения (75) при прямолинейном равномерном движении R , dv/dt=0) следует, что [c.234]

В вагоне, движущемся поступательно и прямолинейно по горизонтальным рельсам, на гладком горизонтальном столе свободно лежит груз движение вагона тормозится рассмотреть движение груза. Наблюдаемое явление — ускоренное сближение груза с передней стенкой вагона ). Наблюдатель в вагоне объясняет это следующим образом так как векторное ускорение вагона направлено противоположно его векторной скорости, то переносная сила инерции направлена к передней стенке вагона по мнению этого наблюдателя эта сила вызывает ускоренное движение груза по направлению к передней стенке однако наблюдатель не может указать физический источник этой силы. Наблюдатель на Земле, которую с достаточной степенью точности можем в этой задаче считать инерциальной системой отсчета, видит, что груз, лежащий на гладком столе, продолжает по инерции свое прямолинейное равномерное движение в направлении движения вагона так как вагон замедляет свое движение, то он движется со скоростью, меньшей скорости груза, и поэтому отстает от груза. Так как вагон не является инерциальной системой отсчета, то наблюдатель в вагоне не вправе объяснить ускоренное движение груза действием на него других тел, т. е. силами, — оно объясняется без введения дополнительных сил движением самого вагона. [c.108]

На рис. 160 показаны линии тока, являющиеся в то же время траекториями частиц жидкости. По этим траекториям жидкость течет со скоростью, приблизительно равной с. В частности, такой линией тока является и профиль волны. С динамической же точки зрения ничего не изменилось, т е. давление должно остаться тем же самым, ибо, как мы знаем из механики, прямолинейное равномерное движение точек происходит при отсутствии сил и, следовательно, никаких новых сил вводить не надо. Значит, на крайней линии тока С давление р должно быть постоянным (оно должно равняться атмосферному давлению р . [c.419]

Рассмотрим теперь, какому граничному условию должна удовлетворять функция ср на передней части контура С . Для вывода этого условия удобнее рассматривать относительное движение жидкости относительно тела, которое получается, если на абсолютное движение наложить прямолинейное равномерное движение вдоль отрицательной оси Ох со скоростью и, т. е. движение с составляющими скорости—и, 0 в результате проекции относительной скорости [c.636]

Уравнение y=f x) какой-нибудь линии С) только тогда в верных пропорциях изображает эту линию (С), когда абсциссы и ординаты берутся в одинаковых масштабах. В механике при построении графиков расстояний, скоростей и ускорений приходится иметь дело с величинами разных наименований. Например, при построении графика расстояний по формуле s=/(/) на одной из осей придётся откладывать длину, а на другой — время, причём время изображать длиной можно лишь символически при построении графика скоростей по формуле v = f t) на одной из осей придётся откладывать скорость, а на другой — время, причём и скорость и время можно изображать длинами лишь символически. Чтобы из непосредственного измерения на чертеже мы могли получить верный ответ, мы должны изображаемые количества измерять одним масштабом, т. е., например, единицу пути и единицу времени изображать отрезками одинаковой длины, единицу скорости и единицу времени изображать отрезками одинаковой длины и т. д. Но на практике от этого приходится часто отступать так, с необходимостью применения разных масштабов мы встретились в 69, в примере 42. Если для построения графика приняты разные масштабы, то для получения верных ответов всякое измерение на графике должно быть соответственно подправлено. Чтобы пояснить изложенное на примере, рассмотрим прямолинейное равномерное движение точки и предположим, что в 12 сек точка прошла путь длиною в 60 м. Если мы возьмём одинаковые масштабы, т, е., например, будем изображать графически 1 сек времени отрезком длиною ъ см и м пути также отрезком в 1 то из чертежа будем [c.262]

Какой вид имеет годограф скорости прямолинейного неравномерного движения и равномерного движения по кривой, не лежащей в одной плоскости [c.168]

Вектор ускорения. При равномерном прямолинейном движении точки скорость сохраняет свою величину и свое направление. При неравномерном и криволинейном движении скорость изменяется по величине и по направлению. Изменение величины и направления скорости происходит с течением времени. Пространственно-временной мерой изменения скорости точки в данное мгновение и в данной системе отсчета, является ускорение точки Пусть скорость точки в некоторое мгновение изображается вектором II (рис. 82, а), а через промежуток времени М она изменилась [c.128]

Перемещение тела прн равномерном движении. Установим связь проекции Sx вектора перемещения на координатную ось ОХ при равномерном прямолинейном движении с проекцией Vx вектора скорости на ту зке ось и време-аем t. [c.10]

Скорость прямолинейного и равномерного движения точки — физическая величина, определяющая перемещение точки за единицу времени и позволяющая найти перемещение точки за произвольный промежуток времени Д/. [c.76]

Таким образом, равномерное движение точки по окружности можно рассматривать как сложное движение, которое состоит из двух движений равномерного прямолинейного со скоростью Уд, направленной по касательной к точке окружности, соответствующей началу движения, и равноускоренного по направлению радиуса к цент-РУ- [c.119]

Скорость — векторная величина, характеризующая в данный момент быстроту движения и его направление. В процессе движения скорость может быть постоянной, при этом точка движется прямолинейно и равномерно если изменяется направление скорости, то точка движется криволинейно, если изменяется численное значение скорости, то точка движется неравномерно. [c.92]

Например, в равномерном движении ползуна по вращающемуся с постоянной угловой скоростью прямолинейному пазу траекторией ползуна по отношению к неподвижной плоскости служит архимедова спираль. В то же время это движение может быть разложено на два простейших движения равномерное прямолинейное движение ползуна но пазу и равномерное вращение твердой линейки, в которой прорезан паз, вокруг неподвижной оси. Точно так же точки щатуна кривошипного [c.297]

В действительности оба эксперимента существенно различаются. В первом из них на часы В действует сила, заставляющая их изменять свою скорость, а на часы А сила не действует. Во втором эксперименте положение обратное часы В свободны от воздействия силы, а часы А это воздействие испытывают. Физические условия, в которых находятся различные часы, в обоих экспериментах различны и приводят к разным следствиям в отношении показаний часов. Специальная теория относительности, имеющая дело с прямолинейным и равномерным движением, не дает объяснения действия ускорения на ход часов — это объяснение может быть дано лишь в рамках общей теории относительности. Выводы, к которым приводит преобразование Лоренца, находят ясное объяснение в постулатах Эйнштейна. Физически все основано на том, что скорость света не бесконечна, а измерение длин и синхронизация часов в движущихся относительно друг друга системах в принципе могут производиться только с помощью световых сигналов. [c.457]

Великий ученый и философ древности Аристотель (384—322 гг. до н. э.) изложил в своих сочинениях учение о равновесии рычага и других простейших машин, общее учение о движении и силах и первый ввел в науку термин механика . Метод Аристотеля существенно отличается от современного метода точных наук и носит метафизический характер. Аристотель стремился выяснить причины явлений природы, исходя из общих аксиоматических положений, не прибегая к наблюдению и опыту, и поэтому иногда приходил к результатам, не подтверждающимся действительностью. Так, например, Аристотель считал, что скорости тел, падающих в пустоте, пропорциональны их весам. Он также считал, что для поддержания прямолинейного и равномерного движения тела необходимо действие постоянной силы. Эти и некоторые другие ошибочные представления Аристотеля о механическом движении держались в науке свыше полутора тысяч лет. [c.13]

К специальному случаю прямолинейного и равномерного движения систем отсчета). При этом как скорости тел, так и скорости движения систем отсчета друг относительно друга не должны быть исчезающе малы по сравнению со скоростью света (в отличие от того, что имелось в виду для принципа относительности Галилея). [c.255]

Пусть точка из положения М, двигаясь неравномерно, за время Д/ перешла в положение М (рис. 9.5, б). Дугу ММ обозначим Ду. Отрезок ММ, назовем вектором перемещения точки М. Допустим, что точка М перешла за время Д/ в положение М,, двигаясь по хорде и притом равномерно, тогда скорость такого прямолинейного движения будет [c.82]

Нетрудно показать, что скорость точки при равномерном движении пропорциональна тангенсу угла а между прямолинейным графиком этого движения и положительным направлением оси времени [c.91]

Равномерное движение имеет место в прямых трубах или в трубах с очень большим радиусом кривизны R (прямолинейное движение), так как в противном случае средняя скорость может [c.153]

В механике Ньютона естественным движением в том смысле, как его понимал Аристотель, является прямолинейное равномерное движение материальной точки. В формулировке первого закона Ньютона устанавливаются условия, при которых это естественное движение (инерциальное) осуществляется. Он позволяет выбрать такую систему координат, в которой такие естественные движения существуют. Вторым законом Ньютона устанавливается, что сила об словливает не скорость материальной точки, а ее ускоре- [c.12]

В планетарном приводе картофелекопателя центральная шестеренка а, совершающая поступательное прямолинейное равномерное движение вместе со своей осью, соединена при помощи паразитных шестеренок Ь с подвижными шестеренками с, к втулкам которых прикреплены крылья d оси шестеренок 6нс насажены на водило S, вращающееся вокруг оси центральной шестеренки а с угловой скоростью (Ло. Определить абсолютную угло- [c.180]

Рассматривается система, образованная твердым телом, совершающим поступательное прямолинейное равномерное движение со скоростью v и материальной точкой массы т, вначале неподвижной. Предполагается, что тело сталкивается с этой точкой т и начинает двигаться вместе с нею, не изменяя скорости, что можно осуществить приложением внешних сил. Доказать, что полная энергия системы увеличится на mv (Mar el Deprez — Марсель Депре). [c.78]

В качестве последнего примера рассмотрим движение, составленное (рубр. 5) из равномерного кругового движения на плоскости тс и прямолинейного равномерного движения по прямой, перпендикулярной к т.. Так как слагаюш ее прямолинейное движение есть движение проекции движущейся точки Р на некоторую прямую, то, очевидно, все равно, по какой из параллельных прямых оно происходит. Поэтому без ограничения общности мы можем предположить, что траекторией прямолинейного движения служит перпендикуляр к плоскости тс из центра О окружности, по которой происходит круговое движение. Отсчет времени будем производить от момента, в который точка, равномерно двигающаяся по этому перпендикуляру, находится в точке О. Эту точку О мы примем за начало декартовых координат за ось г примем траекторию слагающего прямолинейного движения, ориентировав эту прямую так, чтобы круговое движение представлялось правосторонним за положительную ось X примем луч, идущий из центра О к той точке окружности, в которой находится движущаяся по ней точка Pj в момент i = o (когда точка Р , двигающаяся по оси г, находится в О). Ориентированная ось у при этих условиях уже однозначно определена установленным соглашением, что триэдр Охуг должен быть правосторонним. Наконец, через г обозначим радиус круговой траектории точки Pj, через ш — ее угловую скорость (по условию, постоянную) и через V—абсолютное значение скорости точки Р (также постоянное). [c.150]

Тарталья полагал, что траектория слагается из прямолинейного отрезка, примыкающей к нему дуги окружности и вертикальной касательной к этой дуге. Галилей впервые (1638 г.) доказал, что баллистической кривой в пустоте является парабола он ввел понятие об ускорении и показал, что движение тяжелой точки, брошенной под углом к горизонту, можно разложить на два движения прямолинейное равномерное движение по касательной с начальной скоростью г о и равноускоренное падение по вертикали если ввести координатные оси (рис. 7), то OA — Vot, [c.51]

ДЕЙСТВУЮЩИЕ СИЛЫ, активные силы, задаваемые силы, термины, к-рыми пользуются в науке о движении — механике — для обозначения совокупности действительных сил, приложенных к данному телу, в отличие этих сил 1) от их действительных же сил реакции (в том числе и с и л трения), к-рые возникают вследствие существования стесняющих свободу тела кинематических связей (идеальных или связей трения), и 2) от во-образкаемых, фиктивных, сил инерции массы тела. Каждому из перечисленных терминов действующие , активные , за-дапае.мые силы отвечают соответственно термины силы реакции , пассивные , искомые . В специальном термине для противопоставления Д. с. силам инерции массы механика не нуждается, а для отличия всей совокупности действительных сил (Д. с. и сил реакции) от фиктивных сил инерции пользуется термином двин ущая сила, которую определяет как силу, равную и прямо противоположную силе инерции и к-рую надлежит рассматривать как равнодействующую Д. с. и сил реакции. В вопросах статики — отдела механики, изучающего условия равновесия тел, находящихся в состояниях прямолинейного равномерного движения или покоя (который можно рассматривать как частный случай такого движения со скоростью, равной нулю), — роль кинематич. связей переходит к неподвижным опорам, силы реакции называются реакциями опор, отсутствуют ускорения, вследствие чего отпадает необходимость рассматривать силы инерции, и фигурируют одни лишь действительные силы, которые для равновесия тела должны взаимно уравновешиваться, причем действуюпще силы являются задаваемыми силами, а реакции опор — искомыми. [c.213]

В аэродинамических исследованиях определение взаимодействия между газовой средой и движущимся в ней телом основывается на принципе обращенного движения, в соответствии с которым взаимодействующая система неподвижная газовая среда (воздух)—движущийся объект заменяется системой д в и ж ущ а я с я газовая среда — неподвижный объект. В случае замены одной системы другой должно быть соблюдено условие, ири котором скорость набегающего на неподвижное тело газового потока была бы равна скорости движения зтого тела в неподвижной среде. Указанный принцип обращенного движения вытекает из обшего принципа отпоснтель-ности классической механики, согласие которому силы не зависят от того, какое из двух взаимодействующих тел (в данном случае газ или летательный аппарат) покоится и какое находится п прямолинейном равномерном движении. [c.8]

Прямолинейное движение, скорость. Точка совершает пря.нолиней-ное движлние, если она всегда находится на одной и той же прямой линии и если ее расстояние от постоянной точки на этой линии изменяется вместе со временем. Она движется с постоянной скоростью или равномерно, если проходит равные расстояния в равные промежутки времени независимо от их длины. Скорость измеряется расстоянием, пройденным в единицу времени она может быть положительной и отрицательной в зависимости от направления движения. Поэтому в равномерном движении скорость дается уравнением [c.22]

Рассмотрим простейший случай прямолинейного равномерного движения, типичного для самолетных РСА. Геометрия обзора представлена па рис. 4.1. Примем, что начало координат находится на новерхности Земли. Ось Z направлена вертикально вверх, ось X направлена параллельно вектору путевой скорости носителя V, ось - вправо по нормали к вектору путевой скорости. Координаты цели Хц - вдоль линии нути, 7ц - нонерек линии нути (горизонтальная дальность), 77ц - высота цели над поверхностью Земли. [c.55]

Классический злкип слоясения скоростей. Выясним, как связаны между собой скорости движения тела в различных системах отсчета. Рассмотрим такой пример. Вагон движется по прямолинейному участку железнодорожного пути равномерно со скоростью Vo относительно Земли. Пассажир движется относительно вагона со скоростью у, векторы скоростей Va и и имеют одинаковое направление. Найдем скорость пассажира относительно Земли. Перемещение пассажира относительно Зам- [c.7]

Согласно постулатам Эйнштейна, уравнения электродинамики, а следовательно, и их решения должны сохранить свой вид в системе отсчета (х, у, z, t ), движушейся относительно исходной системы х, у, z, t) поступательно, равномерно и прямолинейно. Обратим внимание на то, что, говоря о поступательном, равномерном и прямолинейном относительном движении систем отсчета, мы необходимо должны предположить, что t ф t, т. е. что время не является, абсолютным. В самом деле, предположив противное, придем к преобразованиям Галилея, т. е. к формуле (2) сложения скоростей, что противоречит второму постулату Эйнштейна о постоянстве скорости света. [c.448]

II равномерно. Конгруэнтность в этом случае означает параллельность нрямолиненных траекторий, по которым точки тела движутся с одинаковой скоростью. Такое движение может быть названо прямолинейным равномерным поступательным движением тела. [c.173]

Самолет движется прямолинейно с ускорением шо = onst = 4 м/с, винт диаметра d=l,8 м вращается равномерно с угловой скоростью равной 60л рад/с. Найти уравнения движения, скорость и ускорение конца винта в системе координат, неподвижной относительно Земли, причем ось Ох этой системы координат совпадает с осью винта. Начальная скорость самолета Vo = 0. [c.163]

Равномерное движение точки. Движение точки с постоянной алгебраической скоростью называется равномерным. Так как в этом случае v = onst, то w = v — 0. Нормальное ускорение w = i Vp при равномерном 1фи-Болинепном движении отлично от нуля и обращается в нуль только при прямолинейном движении (р = ) или в отдельных точках траектории (см. выше). [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...