Кривая баллистическая

После определения отброса, соответствуюш,его первой измеряемой точке кривой, баллистический гальванометр отключают и при помощи реостатов по амперметру Ах устанавливают второе значение тока, соответствующее большему значению напряженности поля Яг проводят коммутирование, измеряют величину отброса аг светового зайчика но шкале и вычисляют второе значение индукции В2. Затем операцию повторяют для третьей точки и т. д. до тех пор, пока не будет определена индукция для всех намеченных значений напряженности ноля. [c.141]

Баллистический метод основан на измерении количества электричества, протекающего через витки обмотки, охватывающей образец, в мо -.ент изменения. магнитного потока, пронизывающего образец. Метод применяется при снятии основной кривой намагничивания и петли гистерезиса ферромагнитного материала. [c.180]

Системы радиационного охлаждения ограничены по максимальному удельному тепловому потоку, но практически могут работать при произвольном суммарном теплоподводе Qe. Вся область справа и вверх от предельных кривых может быть реализована лишь при пористом и разрушающемся принципах тепловой зашиты. Что касается весовой эффективности теплозащитной системы, под которой мы понимаем величину, обратно пропорциональную ее массе, необходимой для поддержания нормальных условий работы под единичной площадью поверхности тела, то ее можно проиллюстрировать рис. 1-6,6. Для всех космических аппаратов, время спуска которых менее 500 с, разрушающиеся теплозащитные материалы обладают абсолютными преимуществами перед другими возможными методами. Так, масса тепловой защиты головной части баллистической ракеты дальнего действия из меди оказывается в 50 раз больше, чем из стеклопластика. Для очень продолжительных, а следовательно, и менее теплонапряженных спусков в атмосфере на первое место выходят последовательно массообменная, а затем радиационная система тепловой защиты. [c.26]

При построении баллистическим методом кривой намагничивания, как правило, индукцию измеряют при коммутации поля из положительного в отрицательное направление. В результате изменение индукции равно удвоенному значению максимальной индукции данного частного цикла. Увеличивая амплитуду намагничивающего поля по точкам, соответствующим вершинам частных циклов, строят кривую намагничивания. [c.104]

В виду ТОЛЬКО баллистические траектории) в пространствах скоростей и ускорений тесно связана с различными специальными методами, широко применяемыми в классической механике. В качестве примера можно указать на тот факт, что использование составляющих импульса рг, рп) в пространстве количеств движения соответствует применению параметров годографа (С, R, Т) в пространстве скоростей. Составляющие импульса являются общими переменными всюду, где параметры годографа могут служить характеристическими константами кривых (или поверхностей в трехмерном пространстве), представляющих только допустимые траектории при наличии гравитационного ускорения, величина которого обратно пропорциональна квадрату расстояния от притягивающего центра. Другие функциональные классы силовых полей будут приводить.к появлению отличной от предыдущей совокупности характеристических констант для допустимых классов траекторий история классической механики насчитывает немало аналитических экскурсов в такие теоретические области [12, 15, 16]. [c.52]

Ов Ь Оцр — баллистическая кривая, строится по уравнению [c.31]

Наиболее важными магнитными характеристиками ферромагнитных материалов при неразрушающем контроле являются основная кривая намагничивания и петля гистерезиса. На баллистической установке основную кривую намагничивания начинают определять с выбора значений напряженности магнитного поля, для которых предполагают найти значения магнитной индукции. По значениям напряженности поля рассчитывают величину намагничивающего тока. Для образцов в форме тороидов [c.18]

Дифференциальная магнитная проницаемость в точках основной кривой намагничивания плп петли гистерезиса может быть определена баллистическим методом. [c.21]

Для магнитографической дефектоскопии определенный интерес представляют характер изменения намагниченности металла вдоль сечения сварного соединения и величина поля подмагничивания, действующего на ленту при магнитной записи дефектов в различных сварных соединениях. В этом случае хорошо известные баллистические методы магнитных измерений становятся неприемлемыми вследствие сложной формы усиления сварного шва. Поэтому для измерения магнитной индукции в различных сечениях сварного шва целесообразно использовать косвенный способ, заключающийся в определении напряженности магнитного поля на поверхности образца и на.хождении величины магнитной индукции по кривой намагничивания, снятой для данного изделия (намагничивание должно осуществляться в замкнутой магнитной цепи). Измерения тангенциальной составляющей напряженности поля непосредственно на поверхности образцов в этом случае производят магнитографическим способом с помощью локальных ленточных датчиков (ЛЛД) [109]. [c.63]

Ознакомиться с баллистическим методом построения кривой намагничивания. [c.171]

То же самое повторяется и при значении тока /2, соответствующего полю Яг, где Я2>Я). После тренировки образца в поле Яз производится отсчет показаний баллистического гальванометра аг, соответствующий В2. Подобным образом определяют и последующие точки кривой намагничивания при все увеличивающемся токе пока показания гальванометра перестанут заметно возрастать с увеличением силы тока. Такое состояние образца будет близко к его индукции насыщения В -. Напряженность поля при этом соответствует значению Hs. На этом измерение можно закончить. [c.179]

В практике магнитных измерений для построения кривой намагничивания обычно приходится менять сопротивление вторичной цепи гальванометра с помощью внешнего сопротивления (см. рис. 136). Это делается для уменьшения чувствительности гальванометра при измерении больших величин индукций, поэтому удобно определять сразу произведение СЬг, которое называют условной баллистической постоянной [c.180]

Тейлор и Э. Вольтерра пользовались фотографической записью напряжений и деформаций в образцах, имеющих форму коротких цилиндров. Образцы помещались на плоском конце цилиндрического стержня, который подвешивался как баллистический маятник. Второй стержень свободно подвешивался соосно с первым и раскачивался, так что при ударе образец сжимался между плоскими торцами стержней. Зависимость деформации от времени выводилась непосредственно из фотографической записи зависимость напряжение — время находилась из движения стального стержня, которое происходит с ускорением, получаемым от напряжений, возникающих в образце. Таким образом, построение кривой напряжение — время связано с двукратным дифференцированием кривой перемещение — время, что выполнимо благодаря высокой точности измерений по фотографическим записям. Этим методом были исследованы образцы из резины и других высоких полимеров при продолжительности цикла напряжений от 5 до 17 мсек., причем были получены кривые напряжение— деформация. Для анализа результатов предполагалось, что материалы подчиняются принципу суперпозиции Больцмана, и зависимость между напряжением а и деформаций s принималась в форме [c.140]

Баллистический коэффициент размагничивания N (иногда его обозначают Мв) применяется в тех случаях, когда определяется кривая индукции намагниченности) как зависимость индукции п центральной части образца (строго говоря, в нейтральном сечении) от напряженности поля. [c.24]

Баллистический метод, впервые примененный в конце прошлого века А. Г. Столетовым длл определения кривой намагничивания, является до сих пор самым распространенным при определении магнитных характеристик ферромагнитных материалов. В основе этого метода лежит возможность измерять при помощи баллистического гальванометра количество электричества быстро затухающих импульсов тока. [c.51]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТОЧЕК КРИВОЕ ИНДУКЦИИ, ПЕТЛИ ГИСТЕРЕЗИСА И ПРОНИЦАЕМОСТИ БАЛЛИСТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ [c.136]

После определения основной кривой индукции п петли гистерезиса необходимо. внести поправку на коэффициент размагничивания. Как указывалось выше, нахождение такой поправки не всегда просто, тем более что из-за недостаточной чувствительности баллистического метода не всегда имеется возможность уменьшения этой поправки па размагничивающее действие полюсов, так как для этого надо брать образец с достаточно большим отношением длины к диаметру (а, следовательно, относительно небольшого сечения). [c.150]

Для определения точек кривой возврата необходимо в размагничивающую цепь баллистической установки 398 [c.298]

Определение точек кривой возврата производят следующим образом при замкнутых ключах /Сг и К-о по амперметру Ах устанавливают максимальный ток /макс. при котором индукция в образце равна В макс, после чего размыкают ключ К2 и по амперметру Л2 при помощи реостатов Г2 устанавливают ток, соответствующий магнитному состоянию образца в точке Р с индукцией В , затем размыкают ключ Кз (при неизменном положении реостатов Гг) и при помощи реостатов Гз устанавливают по амперметру Лг ток, несколько меньший, чем был до этого. После установки требуемых величин токов замыкают ключи К2 и Кб, производят коммутацию тока /макс, оставляя переключатель Я) в положении /, размыкают ключ К2 и перебрасывают П в положение 2. Включают ключом К баллистический гальванометр и, разомкнув ключ Кв, наблюдают отброс гальванометра аь пропорциональный разности индукции Вах—Ва, рассчитываемой по формуле [c.299]

Рис. 6-3. Часть схемы баллистической установки для определения точек кривой возврата.

Кривые восириимчивости, полученные в Лейдене из экспериментов в продольных нолях, приведены на фиг. 74. Приложенное поле было направлено параллельно кубической оси. Измерения выполнялись баллистическим методом небольшое измерительное поле было равно 1,08 эрстед-, период колебаний гальваномэтра составлял 1,3 сек. Качественно полученные результаты аналогичны результатам для случая поперечного поля (ср. фиг. 69), однако максимумы являются значительно более высокими, а возрастание и падение происходят почти вертикально при значениях напряженности поля 60 и 210 эрстед. Обнаружен также двойной максимум, который исчезает при самых низких температурах. [c.546]

Штейнер и Шенек [204] впервые обнаружили, что помещенный в слабое продольное магнитное поле сверхпроводящий стержень, по которому течет большой ток, обладает необычными магнитными свойствами. Так, когда ток превышает некоторую минимальную величину, продольный магнитный поток в стержне превышает поток в нормальной фазе, хотя он должен был бы быть меньше него. Это явление называется парамагнитным эффектом поскольку стержень с током ведет себя подобно парамагнитному веществу. Наиболее сильный эффект наблюдался Мейснером и др. [142] на образцах олова и ртути. Некоторые из полученных ими на о.лове результатов приведены на фиг. 32. В их опытах образец находился в катушке, соединенной с баллистическим гальванометром регистрировались отклонения гальванометра при иереключении продольного поля, когда сниженная температура становилась ниже точки перехода. Как видно из кривых фиг. 32, вследствие парамагнитного эффекта отклонения возрастали более чем в 2 раза по сравнению с их значениями для нормального состояния. [c.656]

Рассмотрим прибор, реализующий принцип Гопкинсона. Он состоит из цилиндрического длинного стержня А определенного диаметра, подвешенного в горизонтальном положении на четырех нитях и способного совершать колебания в вертикальной плоскости. К одному концу стержня А прижат цилиндрический стержень В, называемый хронометром, к другому концу стержня прикладывается импульсивная нагрузка (давление при ударе или взрыве). Хронометр изготовлен из того же материала, что и стержень Л, имеет одинаковый с ним диаметр. Один торец хронометра и концевое сечение стержня А, к которому он прижат, притерты хронометр удерживается магнитным притяжением или нанесением тонкого слоя смазки на притертые поверхности. Такой прибор использовался Гоп-кинсоном при изучении удара снаряда в преграду. С помощью баллистического маятника замеряется количество движения хронометра, затем, используя приведенные зависимости, можно определить напряжение и другие параметры. Описанное устройство, называемое мерным стержнем Гопкинсона, имеет два существенных недостатка 1) используя его, можно определить только продолжительность импульса Т и значение и нельзя выяснить вид кривой о (/) 2) растягивающее усилие, необходимое для нарушения контакта лгежду стержнем и хронометром, мешает использовать прибор для измерений импульсов малой амплитуды. [c.20]

Рис. 348. кривые высокоскоростного нагружения при испытаниях на баллистическом копре стали 25Х13Н2. Температура, °С [c.205]

Рис. 415. Кривые высокоскоростных испытаний стали 55Х20Г9АН4 на баллистическом копре (4 103 с-1). Температура, С

Поскольку толщина сжатого слоя при заданной скорости гинерзву-кового полета прямо пропорциональна размеру тела R (см. гл. 1), то формула (10-2), соответствующая модели прозрачного газа, приводит к линейной зависимости радиационного теплового потока от радиуса кривизны затупленного тела (кривая 1 на рис. 10-4). Заметим, что сжатый слой перед затупленными моделями, испытываемыми в ударных трубах и на установках баллистического типа, можно считать прозрачным уже потому, что мала его геометрическая толщина. 289 [c.289]

Модельные двигатели, применяемые для определения баллистических свойств ТРТ, имеют, как правило, простую конструкцию. Они снаряжаются цилиндрическим канальным зарядом с горением в радиальном направлении и характеризуются нейтральной кривой (р, t) (в пределах 107о), крутым участком спада давления в конце горения и временем горения, превышающим 87% времени работы двигателя. Интеграл от давления по времени на участке догорания заряда составляет 5% аналогичного интеграла за все время работы двигателя. Чтобы свести к минимуму эффект эрозионного горения, отношение ЛкМкр должно быть больше 6, а L/Z) —больше 2. Для снижения тепловых потерь и предотвращения эрозии сопла время горения заряда выбирают малым (2ч-10 с). Материал вставки горловины соп- [c.111]

Вышеприведенное описание объясняет явление, наблюдаемое в повседневной жизни, когда разливают чай из чайника. При этом струя часто имеет тенденцию течь не по баллистической кривой, а течет либо по нижней части носика, либо по антибаллистической кривой, как это показано на рис. II. 7. Это не является следствием прилипания жидкости, потому что, когда носик покрыт слоем водоотталкивающего материала, например парафином, типот-эффект продолжает существовать без сколько-нибудь заметного изменения. На рис. II. 7 эффект показан в действии. Чайник наполняется водой из крана, расположенного выше него, и вода, вытекая из носика, прилипает к его наружной стенке и затем отрывается, когда достигает дна чайника, а иногда даже растекается по дну чайника вверх. При увеличении подачи воды сначала образуется струя, которая течет по антибаллистической кривой, и только при большой скорости она принимает баллистическую форму. [c.46]

На скоростях и высотах, лежащих слева от кривой эволютивной скорости, самолет мог бы летать главным образом на неустановившихся режимах. Это возможно при условии, что удастся обеспечить хорошую управляемость самолета на скоростях, меньших эволютивной. Не исключено, что в будущем с помошью газовых и струйных рулей или других принципиально новых систем управления эта область будет обжита самолетами. Пока же в ней возможен только неуправляемый баллистический полет и практически она не используется. [c.8]

Нормальную магнитную проницаемость х рассчитывают для точек основной кривой намагничивания, определенных баллистическим методом, как отношение индукции В к напряженности намагнпчивающего поля л = . Значения ц [c.21]

Сначала определяют индукцию и напряженность поля в соответствующей точке кривой намагничивания или гистерезисной петли, как описано выше. Затем при включенном основном намагничивающем поле дается приращение ДЯ (с помощью второй намагничивающей обмотки). Баллистическим методом измеряют отклонения гальванометра (микровеберметра), по которому по формуле рассчитывают приращение индукции A . [c.21]

Естественно возникает задача о нахождении баллистической кривой, т. е. траектории снаряда в пустоте или в воздухе — без этого нельзя найти дальность полета снаряда, составить таблицу для наводки для попадания в цель и т. п. Эта задача, являющаяся типичной задачей динамики, стимулировала необходимость разработки методов изучения движения тела под действием заданных сил. До разработки аксиом динамики и методов решения ее задач среди ученых царило разногласие Зандбах (1561 г.) считал, что снаряд движется прямолинейно до истощения его скорости, а затем падает вертикально вниз. [c.51]

Тарталья полагал, что траектория слагается из прямолинейного отрезка, примыкающей к нему дуги окружности и вертикальной касательной к этой дуге. Галилей впервые (1638 г.) доказал, что баллистической кривой в пустоте является парабола он ввел понятие об ускорении и показал, что движение тяжелой точки, брошенной под углом к горизонту, можно разложить на два движения прямолинейное равномерное движение по касательной с начальной скоростью г о и равноускоренное падение по вертикали если ввести координатные оси (рис. 7), то OA — Vot, [c.51]

На фиг. 6 приведены кривые зависимости энтропии от магнитной восприимчивости для четырех образцов хромокалиевых квасцов по данным, полученным в Лейдене [25]. При более высоких температурах, когда измерения восприимчивости баллистическим методом и на переменном токе еще дают одинаковые результаты, отложена дейсгвительная часть восприимчивости [c.272]

Измерение на участке АВ,. начинают с точки А [с координатами и Я (рис. 4-4)], для чего, в положении / (рис. 4-1) переключателя П и при замкнутом ключе К2 реостатами г устанавливают намагничивающий ток, соответствующий максимальной для данной петли гистерезиса напряженности намагничивающего поля (обычно это последняя измеренная точка основной кривой индукции нетля гистерезиса может быть определена так, чтобы ее вершина совпадала с любой точкой основной кривой индукции). Затем ключ К2 размыкают и при помощи реостатов Гг по амперметру Лг устанавливают значение тока, соответствующее на-нряженности намагничивающего поля, несколько меньшей, чем Я,1 (точка Н на рис. 4-4). После этого ключ К2 замыкают, производят коммутирование тока, соответствующего наиряженности поля Ям, и оставляют переключатель Я в положении I. Включают баллистический гальванометр и отмечают отброс светового зайчика при размыкании ключа К2- Величина отброса 01 пронорцнональна разности индукций В —В, рассчитываемой по формуле [c.142]

Для онределения точки безгистерезисной кривой, лежащей и на основной кривой намагничивания, можно поступить следующим образом. При некоторой величине подмагничивающего поля после цикла размагничивания меняют направление тока в обмотке на обратное и определяют при этом отброс баллистического гальванометра. Величина отброса пропорциональна двойной величине индукции па безгистерезисной кривой индукции п определяется по формуле (4-2). Построенную по точкам безгистерезисную кривую индукции сравнивают с основной кривой индукции и, таким образом, находят точки, одп-нак01вые для обеих кривых. [c.148]

Безгистерезисная кривая индукции образцов разомкнутой формы (цилиндры, параллелепипеды) обычно используются для определения баллистического коэффициента размагничивания образца. Этот метод основывается на том факте, что в слабых магнитных нолях при индукциях примерно 0,2—0,25 индукции насыщения истинная безгистерезисная кривая (т. е. кривая для образцов замкнутой формы) практически совпадает с осью ординат и истинное ноле для этих индукций близко к нулю. [c.149]

Измерения начинаются с приведения образца в магнитное состояние, определяемое точкой кривой индукции, в которой требуется определить дифференциальную проницаемость. Для этого в первой намагничивающей цепи по амперметру А- с помощью системы реостатов Г устанавливают ток, соответствующий требуемой напряженности намагничивающего поля, затем после коммутирования определяют индукцию в этой точке. Зная координаты В Я точки на кривой индукции, следует определить для нее приращение индукции и напряженности поля. Для этого, оставив переключатель П (после коммутирования и измерения индукции ток в цепи а менять нельзя) в положении 1, включают ток в цепи б замыканием переключателя Я4 в положении 2. Ток в цепи б должен быть таким, чтобы напряженность добавочного поля была порядка миллиампер на сантиметр. Практически это наименьщий ток, который можно измерять прибором Л2, чтобы баллистический гальванометр на максимальной чувствительности давал отклонение 10—30 делений. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...