Общие определения

Общие определения для цилиндрических и конических резьб. [c.76]

Дадим теперь общее определение понятия об идеальных связях, которым мы уже пользовались (см. 123) идеальными называются связи, для которых сумма элементарных работ их реакций на любом возможном перемещении системы равна нулю, т. е. [c.360]

Далее будет дано более общее определение понятия консервативной системы (см. гл. IV и VII). [c.58]

Замечание. Приведем более общее определение. Пусть заданы произвольная система дифференциальных уравнений [c.175]

Другим более общим определением устойчивости состояния равновесия в рамках первой элементарной концепции является определение Лагранжа. По Лагранжу исходное состояние упругой сис-318 [c.318]

Мы видим, таким образом, что суммарная работа внутренних центральных сил не зависит от того, как конкретно система переходит от конфигурации / к конфигурации 2. Данная работа определяется исключительно самими конфигурациями системы. Все это позволяет дать более общее определение консервативных сил консервативными называют силы, зависящие только от конфигурации системы и суммарная работа которых не зависит от пути перехода, а определяется только начальной и конечной конфигурациями системы. [c.104]

Угловым ускорением называется физическая величина, определяющая быстроту изменения угловой скорости во времени. На основании общего определения быстроты изменения функции времени имеем [c.104]

Теперь найдем проекции главного момента системы сил на координатные оси. Определение момента силы относительно оси вытекает, как уже было указано в 147, из общего определения, приведенного в 87, которое относится ко всем скользящим векторам независимо от их физической природы. [c.288]

Находим главный вектор R и главный момент М . В сложных случаях для определения главного момента Мо надо пользоваться формулами (III.32). В простейших случаях, например, в рассматриваемой задаче, имеющей лишь иллюстративное значение, проекции главного момента можно найти непосредственно на основании их общего определения. Итак, находим [c.301]

После этих предварительных замечаний приведем общее определение устойчивости движения, принадлежащее А. М. Ляпунову ). [c.327]

Это замечание позволяет упростить применение признаков устойчивости движения по А. М. Ляпунову к вопросу об устойчивости траекторий. Выбирая за независимую переменную одну из координат точек системы, монотонно возрастающую вместе с возрастанием времени t, и приравнивая остальные координаты функциям Qh Ляпунова, вновь заключаем, что определение устойчивости движения по Н. Е. Жуковскому вытекает из общего определения А. М. Ляпунова как частный случай. [c.330]

В соответствии с общим определением кинетических коэффициентов мы можем заключить на основании (32,4), что в данном случае таковыми являются коэффициенты в соотношениях [c.177]

Число независимых сведений о предмете, фиксируемых на голограмме, можно грубо оценить с помощью следующих соображений. Независимым элементом объекта, его элементарной ячейкой следует признать площадку с размерами, равными разрешаемому интервалу /min- В самом деле, если свойства тела изменяются на протяжении указанной площадки, голограмма не сможет передать изменения и зарегистрирует лишь некоторое среднее значение параметров, описывающих такие свойства. Наоборот, для расстояний, превышающих разрешаемый интервал, мы имеем возможность установить то или иное различие свойств объекта. Сказанное можно рассматривать, по существу, как общее определение понятия разрешения, а условия разрешения, выведенные в 63, как количественную меру разрешающей способности. [c.266]

Нам осталось дать общее определение неконсервативных позиционных сил.1 з определения линейной неконсервативной силы следует, что она перпендикулярна радиусу-вектору q изображающей точки М (R-q = —Pq- q О, так как матрица Р — кососимметричная). Обобщая это свойство, будем называть любую силу R д , зависящую от координат системы gi , неконсервативной позиционной силой, если она ортогональна радиусу-вектору q изображающей точки [c.155]

Это весьма общее определение не позволяет отличать люминесценцию от теплового излучения, отраженного и рассеянного света, излучения Черенкова — Вавилова. Более конкретное определение люминесценции дал Вавилов люминесценция есть избыток над тепловым излучением тела в том случае, если это избыточное излучение обладает длительностью примерно 10 ° с и больше. [c.246]

Момент силы относительно точки в пространстве. Можно дать более общее определение момента силы относительно точки, включающее в себя уже сформулированное как частный случай и применимое как для пространственной, так и для плоской системы сил. [c.42]

Теплоемкость насыщенного пара. В 2.5 было дано общее определение теплоемкости процесса, характеризующегося постоянством параметра X [c.267]

Эти достаточно общие определения оставляют возможность для последующих уточнений, поскольку граница между твердым телом й жидкостью остается определенной не очень строго. На этой границе находятся так называемые аморфные твердые тела, которые могут сохранять свою форму в течение длительного (но не бесконечно длительного) времени. Одно время ученые предпочитали относить аморфные тела не к твердым телам, а к жидкостям, имеющим большую вязкость из-за сильного переохлаждения. Однако сейчас предпочтительней становится точка зрения, относящая их к твердым телам. [c.7]

Исходя из общего определения работы рассмотрим на ряде примеров, как выражается работа в различных случаях. [c.11]

Приведенное выше определение упругой деформации и, соответственно, упругого тела нуждается в уточнении. В действительности деформация сопровождается изменением температуры подобно тому, как при сжатии или растяжении газа температура его меняется. Более общее определение упругого тела будет следующее работа сил, приложенных к упругому телу, на замкнутом по деформации и температуре цикле равна нулю. Разница по сравнению с тем определением, которое было дано в 1.8, состоит в том, что в конце цикла температура должна быть той же, что в начале. Очевидно, что вязкое те то (вязкая жидкость) не подходит под это определение, силы вязкого сопротивления совершают работу, которая переходит в тепло чтобы цикл был замкнутым не только по деформациям, но и по температуре, это тепло необходимо отвести, количество отведенного тепла равно работе сил и всегда отлично от нуля. [c.66]

К более общему определению силы, действующей на дислокацию, мож. но подойти следующим образом. Представим себе элемент линии дислокации d%, этот элемент переместился на расстояние da (рис. 14.9.1). В окрестности элемента имеется поле напряжений ац. Обозначая через v единичный вектор нормали к плоскости движения элемента d, по формуле [c.474]

Для этого нужно воспользоваться общим определением умножения операторов, которое было дано в 17.1, и ввести новую переменную интегрирования г = (s — т)/(i — т). Отсюда следует, в частности, правило возведения оператора Абеля в произвольную степень [c.580]

Дадим общие определения. Состоянием со спонтанным нарушением симметрии называется такое устойчивое Состояние физической системы, симметрия которого ниже симметрии уравнений (и граничных условий), описывающих это состояние. Напомним, что симметрия по определению тем выше, чем больше количество преобразований, относительно которых симметрия имеет место. [c.297]

Поперечное сечение струйки плоскостью, нормальной к вектору скорости, называется живым сечением можно дать также более общее определение расхода жид- д [c.57]

Легко видеть, что это определение вытекает из более общего определения сопряженных задач механики реагирующих газов, приведенного в 3.8, [c.212]

На основании общего определения теплоемкости как количества тепла, необходимого для нагревания 1 кг тела [c.78]

Теперь можно дать общее определение термина структурная группа . Структурной группой называется кинематическая цепь, присоединение которой к механизму не изменяет число его степеней свободы, причем группа не должна распадаться на более простые кинематические цепи, удовлетворяющие этому условию. Например, кинематические цепи, состоящие из звеньев 2, 3, 4 и 5 (см. рис. 12 и 13), распадаются на две двухповодковые группы. [c.30]

Теперь можно дать общее определение идеально-пластических и упрочняющихся материалов. [c.424]

Использованное ниже довольно общее определение плоской задачи можно еще расширить. См, например, Л я в, Матем атическая теория упругости, ОНТИ, 1935, 145, 301, 302, 303. [c.481]

Момент инерции 7 . и искомый на основании общего определения выражаются следующим образом [c.166]

В соответствии с общим определением передаточное число обыкновенного ряда зубчатых колес и = Нетрудно [c.339]

Общее определение разновидностей планетарных механизмов, эпициклического и дифференциального, приведено в 15.1. Планетарные механизмы классифицируются также по числу имеющихся в их составе зубчатых звеньев. Зубчатое колесо, имеющее неподвижную ось, называется центральным или солнечным, колеса, имеющие подвижные оси,— сателлитами, а звено, в котором укрепляются подвижные оси сателлитов, называется водилом. [c.341]

Список существенных величин включает скорость ш и Wy, перепад давления Ар, плотность р и вязкость (А среды. Подобие двух течений означает согласно общему определению пропорциональность величин [c.48]

В соответствии с общим определением тензоров компоненты тензора инерции /,ь при повороте осей координат относительно начала преобразуются в Jui (г, k=x, у, г ). Причем компоненты Jш определяются через компоненты Jui и представляют квадратичные формы относительно направляющих косинусов. В последнем можно убедиться непосредственным вычислением Jиспользуя формулы преобразования координат при повороте координатной системы. Тензор инерции будет второго занга. [c.173]

Этот термин иногда связывают с известным определением энергии как способности системы тел производить работу это определение принадлежит К- Маке-веллу ( Theory of Heat , 1875). Более общее определение энергии приведено в 209. [c.378]

По общему определению средних, для среднего значения производной от некоторой функпии /(/) имеем [c.360]

Исследование влияния структуры сил на устойчивость движения началось по существу с работ Томсона и Тета ). В 1879 г. они дали общее определение гироскопических сил и доказали чет1.г])с теоремы об устойчивости движения. Это направление по развивалось около семидесяти лет. По-видимому, ото мо/кно объяснить тем, что за эти годы была создана общая теория устойчивости движения с ее эффективными методами исследования. Другая причина состоит в том, что теоремы Томсона и Тета были сформулированы только для линейных автономных систем. Наконец, эта теория не включала неконсервативные позиционные силы, значение которых для многочисленных технических приложений прояснилось в полной мере лишь за последние десятилетия. [c.150]

Приведенного материала вполне достаточно, чтобы дать негативную оценку попыткам сведения постоянной Больцмана к всего лишь переводному коэффициенту от эпергетических единиц к тепловым. Да и физически это совершенно неверно. Соотношения (48) и (53) справедливы лишь при условии, что тело находится в тепловом равновесии. Если же состояние коллектива неравновесно (пучок частиц из ускорителя), то в этом случае средняя энергия частиц уже не может измеряться темпер11.турой. Возможные определения температуры отнюдь не исчерпываются этими соотношениями. Например, полость, заполненная излучением, имеет объемную плотность энергии Q, пропорциональную 7 Q = o-T. Здесь а — постоянная Стефана— Больцмана, она определяется через другие фундаментальные константы. Определение температуры по этому закону является значительно более общим. Определения же (48) и (53) справедливы лишь для вещества, для тел, состоящих из молекул и атомов. Другие возможные определения температуры будут даны ниже. [c.78]

Покажем, что коэффициенты связи 2", полученные выше, не противоречат общему определению, выраженному интегралом (1.8) или (1.9), Формулу распределения скорости (2.10) дадим в стедующем виде [c.39]

Понятие устойчивости очень широко используется для характеристики различных систем — биологической, химической или механической. Применительно к механическим (и другим) системам понятие устойчивости можно трактовать как способность системы пребывать в состояниях, для которых определяющие параметры при действии на систему возмущений заданного ограниченного класса остаются в заданных пределах. Это достаточно общее определение устойчивости в каждом случае требует конкретизации. Простей-UJHM, но далеко не вскрывающим все дегзли явления примером может служить стержень, шарнирно закрепленный одним концом, как показано на рис. 15.8. Если вес G стержня считать приложенным в его середине С, то оба изображенных вертикальных положения стержня можно считать равновесными в силу выполнения уравнения равновесия [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...