Приводы чисел

ГОСТ 2.408—68 Единая система конструкторской документации. Правила выполнения рабочих чертежей звездочек приводных роликовых и втулочных цепей разработан впервые. Необходимость в разработке этого стандарта была вызвана тем, что рабочие чертежи звездочек для цепных передач выполнялись весьма разнообразно. Некоторые при этом вычерчивали профиль одного-двух зубьев, приводили изображение сечения зуба с указанием всех размеров, указанных в стандартах на звездочки другие выполняли аналогичные чертежи, но вместо размерных чисел наносили буквы и в технических требованиях приводили ссылку на стандарт, устанавливающий эти размеры третьи вовсе не вычерчивали профиля зуба (по аналогии с зубчатым колесом), а давали лишь ссылку на соответствующий стандарт. Изготавливать звездочки по таким чертежам было чрезвычайно трудно. [c.149]

Определение передаточных чисел привода. После окончательного выбора п определяют общее передаточное число привода [c.6]

Определение вращающих моментов на валах привода. После определения передаточных чисел ступеней редуктора (коробки передач) вычисляют частоты вращения и вращающие моменты на валах передачи. [c.9]

Схема алгоритма компоновки приводов подач рабочих органов станков с ЧПУ (рис. 1.15) включает блок 4 — генератор структур приводов (датчик чисел в двоичном коде). Согласно конкретной структуре производится упрощенный расчет узлов, соответствующих полученной структурной формуле (блок 5). Определяется погрешность полученной неполной компоновки привода (блок 9) и прогнозируется погрешность Д компоновки с учетом элементов, находящихся на остальных уровнях дерева вариантов (блок 8). Если погрешность компоновки больше заданной с учетом прогнозируемой погрешности, то производится отсечение структур приводов в блоке 13. Как только будут исчерпаны все N вариантов приводов (с учетом отсечений), на печать выводятся полные структурные формулы приводов, рассчитанные конструктивные параметры их элементов и значения погрешностей. [c.36]

После определения общего передаточного числа привода производится его разбивка на передаточные числа отдельных ступеней, при этом используются рекомендуемые значения частных передаточных чисел, приведенных в табл. 2.16. [c.20]

При расчете на малоцикловую выносливость (при числах циклов повторных воздействий от 10 до 2-10 ) допускаемые напряжения выбирают в зависимости от временных пределов выносливости, кото-pi,ie приводятся для чисел циклов 10, 10 и 10 . [c.188]

Сопоставление различны.х данных приведено на фиг. 2.4. Дальнейшее рассмотрение задачи для более высоких чисел Пекле (Рг-Ве) было предпринято в работе [397]. Отношение ц/рТ) определено как число Шмидта 8с. Аналогичные исследования массоотдачи от твердой сферы [71, 231, 238, 441, 790] приводят к следующему соотношению для числа Шервуда [c.39]

Система автоматизированного проектирования — сложная и многокомпонентная система, процессы преобразования данных в которой разнообразны. Это приводит к различным трактовкам термина данные в САПР. Так, для управляющего монитора САПР в состав да1[ных входит совокупность программных модулей, которые реализуют функции проектирования для системы диалогового обеспечения САПР данными является множество взаимосвязанных информационных и управляющих кадров экрана дисплея для функциональных программных модулей к данным относится совокупность исходных и результирующих чисел, необходимых для выполнения конкретной проектной процедуры пользователю САПР в качестве данных требуется иметь в своем распоряжении исходную проектную документацию, справочные данные, типовые проектные решения и т. д. [c.81]

При решении дифференциального уравнения (5.20) мы ничего не говорили о граничных условиях задачи. Задание граничных условий позволит установить интервал изменений волновых чисел k и число допустимых значений k в этом интервале. До сих пор мы имели дело с бесконечно длинной цепочкой. Ясно, что силы, действующие на атомы в середине цепочки, отличны от сил, действующих на ее концах. Это приводит к тому, что полона [c.148]

Вторая основная задача связана с исследованием динамической устойчивости стержней в потоке и определением критических скоростей потока. Комплексные собственные значения позволяют выяснить возможное поведение стержня при возникающих свободных колебаниях во всем диапазоне скоростей потока (от нуля до критического значения) и тем самым ответить на вопрос, какая потеря устойчивости (с ростом скорости потока) наступит, статическая (дивергенция) или динамическая (флаттер). Задачи динамической неустойчивости типа флаттера подразумевают потенциальное (без срывов) обтекание стержня (рис. 8.1,а), что имеет место только в определенном диапазоне чисел Рейнольдса. Возможны и режимы обтекания с отрывом потока и образованием за стержнем вихревой дорожки Кармана (рис. 8.1,6). Вихри срываются попеременно с поверхности стержня, резко изменяя распределение давления, действующего на стержень, что приводит к появлению периодической силы (силы Кармана), перпендикулярной направлению вектора скорости потока. [c.234]

Профили скорости в поперечном сечении канала при различных значениях чисел На, вычисленные с помощью (111), изображены на рис. 13.9. Усиление магнитного поля приводит к выравниванию (уплощению) профиля скорости. При На = < имеем й = йт = 1. Как видно на рис. 13.9, при больших значениях [c.211]

Взаимодействие магнитных моментов щ и ц приводит к тому, что механические моменты 1 и з электрона не сохраняют свое положение в пространстве, а совершают прецессию вокруг вектора полного момента ] = 1+з. В этих условиях квантовые числа т и ms теряют смысл. Поэтому, если необходимо учитывать магнитное взаимодействие, состояние электрона в атоме следует характеризовать четверкой квантовых чисел п, I, Ш]. [c.57]

В описательной части содержатся экспериментальные данные в строго установленном порядке. В ее начале приводятся единичные значения величин N — число рассчитываемых линий, М — точность отсчета координаты. После этого описываются массивы чисел Е[3] — массив значений длин волн опорных линий. [c.134]

Волновая функция системы бозонов симметрична, а фермионов — антисимметрична относительно перестановки любой пары частиц. Волновая функция квантового идеального газа представляется произведением волновых функций отдельных частиц и полностью определяется заданием чисел заполнения каждого А-го одночастичного состояния. Требование- антисимметрии волновой функции системы фермионов приводит к тому, что они удовлетворяют принципу Па5 ли в заданном квантовом состоянии может находиться не более одной- частицы, т. е. п = 0 1. В каждом одночастичном состоянии бозе-газа может находиться любое число частиц Пц = й, , 2,. .., J , где Jf — общее число частиц в системе. [c.229]

Значения величин с и п в этом уравнении зависят от произведения чисел Gr Рг и приводятся в табл. 8-1. [c.346]

Для установления количественной связи между величинами-аналогами дифференциальные уравнения и условия однозначности приводят к безразмерному виду, при этом выявляются масштабные коэффициенты (масштабы моделирования), позволяющие делать пересчет параметров одного физического поля в соответствующие параметры другого поля. Отметим, что в отличие от чисел и констант подобия масштабные коэффициенты являются размерными величинами. [c.75]

Сложение (вычитание), умножение, свертывание тензоров и любая комбинация этих операций приводит, вообще говоря, также к тензорам. Следовательно, тензорный характер какого-либо объекта можно распознать, подметив, что он определяется совокупностью чисел, которая образуется в результате операций над известными тензорами. В работах по тензорному исчислению [29] доказывается следующая теорема, которая именуется обратным тензорным признаком. [c.396]

Из-за нелинейности кривых ю(/г) их часто называют кривыми дисперсии. Из (9.14) также следует, что частота оказывается периодической функцией от волнового числа k, причем повторяющаяся периодически область заключена в пределах я/а<йсл/а. Вспомним, что подобное уже встречалось при рассмотрении поведения электронов в кристалле. Там этому условию в конечном счете отвечал выбор чисел k из числа соответствующих циклическим граничным условиям, которые приводят к [c.211]

Если задать п чисел уо,. .., у , то уравнение (2.38) приводит к последовательности. Решение такого рода уравнений имеет много общего с решением обыкновенных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами. Можно показать, что если л ,, 2, J n — различные корни уравнения (2.29), записанные в порядке убывания их модулей, то общее решение уравнения (2.38) будет иметь вид [c.86]

При дальнейшем увеличении скорости течения структурных жидкостей устанавливается турбулентный режим движения. Результаты отечественных и зарубежных исследований достаточно подробно приводятся в книгах [ 14, 35, 47]. Коэффициент теплоотдачи при движении и теплообмене вязкопластичных жидкостей можно определять из уравнений подобия, применяемых для характеристики теплообмена ньютоновских жидкостей. Только в этом случае при вычислении чисел подобия вместо динамической вязкости ц следует вводить эффективную вязкость т]. Тогда выражения чисел подобия примут следующий вид [c.305]

Зависимость собственных чисел rii от критерия Био приводится в табл. 14.2. [c.190]

Указание. Условие равенства чисел Рейнольдса приводит (в случае одинаковых жидкостей) к соотношению для перепада пьезометрических уровней в диффузоре [c.116]

Уточнение передаточных чисел привода. После выбора п определяют общее пс )едаточное число привода [c.8]

Большинство известных способов интенсификации теплообмена в каналах приводит к повышению гидравлического сопротивления. При этом для конкретного теплообменного устройства в зависимости от критерия оценки эффективности интенсификации положительный эффект достигается при соблюдении определенного условия между отношениями чисел Нуссельта Nu /Nu и коэффициентов сопротивления для каналов с интенсификацией (Nu, ) и без нее (Nu, ). Так, например, в [ 13] показано, что при интенсификации теппообмена в турбулентном потоке в каналах трубчатого теплообменного аппарата положительный эффект интенсификации, оцениваемый тремя различными критериями, достигается при выполнении степенной зависимости / < (Nu /Nu) . [c.123]

Анализируются приближеяные методы расчета параметров сверхзвуковых струй, истекащих в вакуум. Развит приближенный метод определения угла наклона линий тока и чисел Маха в точках сверхзвуковой, осесимметричной струи, достаточно удаленных от среза сопла. Метод основан на использовании результатов расчетов параметров струй методом характеристик и известных закономерностей одномерного течения газа.Приводится сравнение с расчетами по методу характеристик. [c.143]

При наличии нескольких управляющих функций на каждом ин тервале At ищется п параметров оптимизации. Для метода Монте-Карло это означает, что при единичном испытании вырабатывается последовательность псевдослучайных чисел, преобразуемых в случайные наборы yp i, 1= 1,..., п. При покоординатном поиске можно поступать двояко. В одном случае процедура поиска сохраняется неизменной. Тогда вариация параметров оптимизации, например, в сторону возрастания производится в последовательности У , У]п, У2, yin,..., /ml,..., Утп- В другОМ СЛуЧЗе ПОИСК Уp ,.. , Урп на любом интервале At осуществляется методами многомерного поиска, например градиентным. Во всех случаях увеличение числа управляющих функций приводит к увеличению времени поиска. [c.217]

Наличие у трехсателлитного механизма пассивных связей V = IT i — IF = = 1 — (—1) в 2 или статической неопределимости второй степени приводит к неовходимости а) выбора определенных соотношений чисел зубьев колес для обеспечения возможности сборки механизма (числа зубьев у колес I и 4 удобно брать кратными 3) б) точного соблюдения ряда размеров для обеспечения достаточно равномерного распределения нагрузки между сателлитами. В планетарных редукторах пассивные связи обычно устраняют, применяя плавающие самоустанавливающиесн колеса /. [c.21]

Каждой элементарной частице с данным набором четырех чисел (зарядов) (е, В, 1 , 1 ) соответствует другая частица, у которой все эти четыре числа имеют противоположные знаки. Причем масса спин, время жизни у частиц одинаковы. Такие две частицы и об разуют пару частица — античастица. Заметим, что только одно временное изменение знака всех четырех зарядов приводит к ан тичастице. Частицы, у которых все четыре заряда равны нулю при изменении знаков заряда (при зарядовом сопряжении) перехо дят сами в себя. [c.355]

Разрыхление же вещества способствует, в свою очередь, перемешиванию частиц контактирующих макрофаз. Поэтому здесь имеет смысл говорить о существовании набора координационных чисел (имек)щих виртуальное значение), который могут иметь частицы, принадлежащие данной части переходного слоя. Это, следовательно, приводит к химической нестабильности этой области, так как координационное число у частиц может изменяться в результате реакции на внешние условия - температуру, механические нагрузки и др. [c.123]

А. Так как % = 4722 А соответствует переходу между термами и, то число расщеплений равно 2/ + 1 (2/ + 1 = = 4 для / = 3/2 и 2/ + 1 = 2 для J = 1/2). Следовательно, / < / и первый способ определения спина ядра не пригоден. Рассмотрение интервалов между подуровнями для терма приводит к отношению целых чисел 6 5 4. Полагая / + / = 6, находим с учетом J = 3/2, что / = 9/2. [c.68]

Существование магических чисел указывает на наличие какой-то внутренней структуры ядра, на закономерное распределение отдельных частиц ядра по его энергетическим уровням или орбитам подобно тому, как это наблюдается с атомными электронами. Можно полагать, что совокупность ч-астиц, находящихся на одном или нескольких, близких друг к другу по величине энергии, уровнях, составляет ядерную оболочку, последовательное заполнение которой приводит к образованию особо устойчивых ядер (по аналогии с образованием инертных газов при застройке атомных оболочек). [c.188]

Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в 5(7(3)-симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (86. 29) щ случае векторного мез онного нонета. [c.694]

Итак, решение задачи о колебаниях атомов двух сортов в цепочке приводит к двум кривым зависимости 03 от k, которые получили название двух ветвей закона дисперсии. Ветви в приведенной зоне Бриллюэна изображены на рис. 5.9 для сличая Mi>M2. На этом же рисунке приведена расширенная зона Брнл,-люэна, для которой интервал изменений волновых чисел (—л/а 1й +л/а) такой же, как для линейной цепочки из одинаковых атомов и, как мы увидим в дальиейигем, для описания электронных состояний. Представление зависимости о) от k В расширенной зоне эквивалентно ее представлению в приведенной зоне, поскольку, как мы говорили выше, добавление к волновому числу k из интервала (5.53) величины 2л/(2а) не изменяет вида решения. [c.154]

Мы уже указывали, что каждая группа G характеризуется таблицей умножения. Если элементы группы представлены какими-либо числами, символами, функциями, матрицами и т. д., имеющими такую же таблицу умножения, что и элементы группы, то совокупность этих чисел, символов, функций, матриц и т. д. называется представлением группы. Среди них особую роль играют матричные представления, и представлением группы обычно называют именно представление в виде квадратных матриц, гомоморфное или изоморфное группе G. Важное свойство представлений— при реализации представления абстрактных групп в виде системы (группы) матриц умножение последних по обычным правилам для матриц приводит к тем же соотношениям, что и представляемая группа. Отображение элементов абстрактной группы на матричную не обязательно должно быть взаимно-однозначным, однако оно по крайней мере гомоморфно. Если же это представление изоморфно группе, то оно называется точным, или истинным, или основным. Размерность матриц называется размерностью представления. [c.134]

Итак, волновое число k меняется дискретно с шагом 2jr/iVa, причем периодически повторяющейся области цепочки отвечает выбор — A /2< периодическая функция с периодом 2л/а, то добавление к вектору к величины 2л1а)п не приводит к изменениям в и +р. В самом деле [c.211]

Для набегающего потока найдем критическое число J,p. Используя метод Христиановича, по значению р шнс = —Г25 определяем M J p = 0,5 (см. решение задачи 7.7). Для чисел Мао, изменяющихся в интервале Моо р < Моо< 1, обтекание профиля характеризуется тем, что в его окрестности возникает зона сверхзвуковых скоростей и, как следствие, образуется местный скачок уплотнения. Это приводит к перераспределению давления в хвостовой части профиля и появлению дополнительного сопротивления, которое называется волновым. По данным Сере-брийского и Христиановича, при М < Моокр+ 3. 3 коэффициент этого сопротивления [c.183]

Одна из моделей крыла с симметричным профилем и хордой Ь = 1,5 м имела 62 щели, расположенные на одной стороне. Исследования, которые велись в диапазоне чисел Re = (1,5- 4,7) 10 , показали, что полученный за счет отсасывания выигрыш в сопротивлении возрастал с увеличением числа Рейнольдса, так как при этом уменьшалась протяженность естественного ламинарного обтекания. Практически полная ламинаризация пограничного слоя в этом случае приводит к уменьшению эффективного коэффициента сопротивления, получаемого с учетом мощности, затрачиваемой на отсос, на 41 о при числе Ке = 1,52-10 и на 60% при числе Ре = 4,7-10 . Коэффициент суммарного расхода воздуха Q в этих экспериментах не превышал 0,00106. [c.440]

Установлено также сильное влияние вдува на осредненные и пульсаци-онные параметры турбулентного пограничного слоя. Поскольку перераспределение турбулентного касательного напряжения по сечению слоя при вдуве приводит к снижению доли сил трения в общем сопротивлении, то можно ожидать сравнительно малого влияния чисел Рейнольдса на параметры трения. Поэтому значительный интерес представляют предельные решения теории пограничного слоя со вдувом, полученные при числе Ке —со. [c.462]

Совокупность п чисел, равных значениям функции д(х) в тех же точках л 1, Xj,. .., является базисным представлением вектора н, ). Аналогично можно говорить и о других векторах, которые образуются значениями других функций в точках Х , Х2,. .., л . Этим путем осуществляется построение всех возможных векторов линейного векторного -мерного пространства. Совокупность значений >jix ), fixj), описывает приближенно поведение функции /(л) на интервале (а, Ь). Увеличение числа точек разбиения интервала а, Ь) и соответствующее уменьщение интервала между точками приводят в пределе при и -> 00 к базисному представлению вектора, число проекций которого бесконечно, т. е. к бесконеч- [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...