Интервал разбиения

Если интервал разбиения Ьх—величина малая, то с достаточным приближением угол т можно заменить углами или ут (см. рис. 3-27), образованными секущими В А и АС. При этом производная в точке Л (/ ,/пбл) запишется следующим образом [c.111]

Определение длины интервала разбиения ь Ктах - тп1.п [c.170]

S = (si,. .ЗтУ, где Sj — номер интервала разбиения /-й компоненты вектора Р, соответствующий рассматриваемой локальной области варьирования. Граничные значения компо- [c.272]

В каждом у-м отрезке СП выбирается — наибольшее значение процесса й t) в пределах интервала разбиения (интервала корреляции) [c.128]

Чтобы с гарантией избежать попадания в выборку <й >, [/ = = 1 (1) jV], коррелированных значений, рекомендуется включать в зачет значения только из четных или нечетных интервалов разбиения. Однако во многих практических случаях для обеспечения некоррелированности значений Uj вполне достаточно проводить выборку из каждого интервала разбиения, тем более что алгоритм ПНМ включает в себя проверку выборки <й >, [/ = = 1 (1) Л 1 на независимость. [c.128]

В условиях, принятых для рассматриваемых случайных процессов, средние значения в массе выборок распределяются по нормальному закону. В результате выполненного исследования установлено, что распределение медиан в массе выборок для данных случайных процессов существенно не отличается от нормального закона. На рис. 4, а показаны полигоны распределения медиан в массе выборок из процесса II полигон 1 —для выборок из 5 изделий подряд и полигон 2 — для выборок по 5 изделий с интервалами в 10 изделий . На рис. 4, б показаны полигоны распределения медиан в выборках по 5 изделий подряд из процессов I и III (Аа — величина интервала разбиения (ж,) — число размеров, попавших в этот интервал). [c.168]

Положение локальных областей в пространстве варьируемых параметров характеризуется целочисленным т-компонентным вектором К = (ki, k ,. .., k , причем ki — номер интервала разбиения i-й компоненты вектора варьируемых параметров Р = (pj, р2, ., РпУ 1 соответствующий рассматриваемой локальной области варьирования (рис. 10). Базовые варианты расчетной модели в локальных областях характеризуются базовыми векторами варьируемых параметров с компонентами определяемыми по формулам табл. 10. [c.372]

Выбираем интервал разбиения М = 2 мин. Обработку ведем по формуле (30-68). Выписываем ординаты кривой в точках разбиения и составляем первые и вторые 1) разности ординат [c.566]

Интервал разбиения М выбирается по участку анализируемой кривой с наименьшим значением радиуса кривизны с таким расчетом, чтобы форма кривой на каждом интервале мало отличалась от прямой. Вычисления рекомендуется вести до значений [c.566]

Системы соотношений вида (7.3.71) — (7.3.72) в случае краевых задач для дифференциальных уравнений более высокого порядка или для систем уравнений составляются аналогичным образом. Существует целый ряд вариантов разностных схем и методики решения получаемых систем конечных уравнений (см. [3], [9]). Важными являются вопросы о погрешности получаемых таким путем приближенных численных решений краевой задачи, а также о сходимости процесса при последовательном уменьшении интервала разбиения. [c.688]

При дальнейшем изменении параметров после бифуркации слияния седел с узлами происходит быстрая смена различных качественных картинок разбиения. После этого быстрого мельтешения снова на более или менее длительном интервале изменения параметров может установиться устойчивый синхронизм. Характер этой смены достаточно сложен. Для простого синхронизма он определяется зависимостью числа вращения Пуанкаре от параметров. Каждому рациональному значению числа вращения соответствует. некоторый интервал по параметру существования устойчивого синхронизма. Между любыми такими интервалами существует бесчисленное множество других, причем между каждой парой этих других в свою очередь такое же бесчисленное множество. Сказанное в какой-то мере отображается рис. 7.115, где интервалам на оси параметра отвечают области существования устойчивого синхронизма с числом вращения у = piq, где р q — целые числа. [c.366]

Общепринятым является разбиение всего диапазона энергий на два интервала первый — от начальных высоких энергий до 80—100 Мэе, где сечение можно считать не зависящим от энергии, и второй — от 80—100 Мэе до самых низких, где сечения существенно зависят от энергии. При решении задачи в целом функция распределения, определенная для первого интервала энергий, является источником в задаче для второго интервала. [c.255]

Если текущее значение показателя у попадает в границы гистограммы, полученные на предьщущих шагах статистической обработки, необходимо определить отрезок разбиения интервала А, В), которому должно принадлежать у , и увеличить на единицу содержимое соответствующего счетчика 5(1). Этот процесс схематично изображен на рис. 6.40. После того как у тем или иным способом учтено в строящейся гистограмме, проверяется условие окончания построения, состоящее в учете заданного количества N значений показателя у.. Если оказьшается, что г = N, определяются параметры полученного распределения. Например, математическое ожидание и среднее квадратическое отклонение можно определить как [c.258]

Рассмотрим общий подход к определению коэффициентов С при заданных узлах. Общий интервал интегрирования [а, Ь] разбивается на совокупность интервалов, ограниченных узловыми точками (рис. 2.9). Хотя в принципе интервалы разбиения могут содержать [c.59]

Алгоритм выбора ( ) и разбиения интервала t) заключается в следующем [c.202]

Блок 14 вычисляет дисперсию Ц за время от начала интервала до моментов, соответствующих точкам разбиения расчетного периода с шагом 4v. При этом дисперсию числа восстановлений для группы машин, поступивших в некоторый момент, вычисляют в соответствии с выражением (24), затем с учетом. фактического наличия их (из числа поступивших вычитают списанные) суммируют по всем группам, поступившим в систему во всем рассматриваемом интервале Я,- расчетного периода Т. [c.50]

Так как в упругопластической области исходные дифференциальные уравнения становятся нелинейными, а коэффициенты переменными, здесь применено разбиение интервала интегрирования на участки, в пределах [c.205]

При разбиении на четыре диагностических интервала (О—0,25 0,25—0,5 [c.148]

Метод, основанный на применении дробных шагов, разобранный в предыдущем параграфе, относится к методу временных шагов , т.е. к ме тоду разбиения временного интервала на шаги и последовательного решения на каждом таком шаге задачи теории упругости. [c.320]

Термоэлектрические характеристики некоторых ТЭМ имеют сложную температурную зависимость и не могут быть выражены в монотонных функциях для всего рабочего интервала температур. В таких случаях указанные коэффициенты обычно определяют по среднеарифметическим величинам а, р, х, полученным путем разбиения соответствующих экспериментальных кривых на температурные участки от 10 до 30° С каждый. [c.36]

Разбиение общей системы уравнений на два уравнения системы в общем произвольно, однако оно должно быть таким, чтобы определитель образованной матрицы ни в одной точке интервала движения не обращался в нуль, т.е. матрица 13 должна быть неособенной. Подставив выражение для z во второе уравнение системы (10.66), получим векторно-матричное уравнение с исключенными алгебраическими неизвестными [c.438]

В этом случае для представления функции на каждой части интервала разбиения можно применить интерполяционные многочлены более высокой степени, чем первая, что и позволяет уменьшить число частей. Однако в этом случае необходимо сохранять в памяти ЭВМ значения коэффициентов полиномов, что, естественно, снижает эффект от уменьшения числа частей. Кроме того, объединение интерполяционных многочленов, полученных для соседних частей, может приводить к разрьтам уже первой производной функции в точках стыка. [c.232]

Первые два поступивише и не равные друг другу значения показателя принимаются за первоначальные границы. В дальнейшем каждое поступающее значение у сравнивается с границами предыдущей гистограммы и, если оно больше верхней границы В или меньше нижней А, производится коррекция границ и пересчет гистограммы. Одновременно производится расчет показателей распределения. Пересчет гистограммы основан на интегрировании ступенчатой функции, представляющей предьщущую гистограмму, в пределах, соответствующих началу й концу каждого интервала новой гистограммы. При зтом площади и соответственно на предьщущей и новой гистограммах (рис. 6.39), отвечающие частостям попадания значений показателя в некоторый интервал разбиения, должны быть равны друг другу. [c.258]

Для выбранных данных рассчитываются арифметические средние х, г/ и среднеквадратичные отклонения 88у. Затем для значений х по заданному числу интервалов разбиения находят границы этих интервалов и определяют число точек, попавших в интервал п -Далее из значений у для каждого интервала разбиения выбирают у1, соответствующие х, попавшим в 1-й интервал. Для каждого такого набора х определяют частные средние у и среднеквадратичные отклонения частных средних от общей средней у. После такого подготовительного этапа определяют корреляционное отношение т) (5.2), его среднеквадратичную ошибку и строят кри-терий его значимости. Затем рассчитывают коэффициент корреляции г (5.1), его среднеквадратичную ошибку 55 I г и производят проверку его значимости по t-критерию. Определение И -критерия отличия корреляционного отношения от коэффициента корреляции производится по формуле (5.3). Далее по формулам (5.5) строятся ортогональные полиномы Чебышева, определяются коэффициенты регрессии а,- (5.7) при них, их среднеквадратичные ошибки 55 аД (5.8) и кpитepий их значимости (5.9). После построения уравнения по полиномам ф (х/) делается переход к уравнению по степеням х (5.4). [c.172]

Выражение (2.68) имеет непосредственное отношение к оценке точности определения границы аэрозольного образования в методе лазерной локации. Например, это может быть задача по определению нижней (то же самое верхней) кромки облака. Подставляя в правую часть (2.67) значение 5Дтш(/), найдем наименьший интервал разбиения трассы Дтт(-2), который определяется чувствительностью лидара Дтт( 2) и характеристикой рассеяния среды Ь. [c.145]

Массивы данных / (Г) формпрова.чись таким образом, чтобы в пределах элементарного участка температурной щкалы (интервал разбиения и особенности политермы его удельного сопротивления зависели от металла) попадало количество точек рассматриваемой работы, соответствующее весу, приписанному этим данным. [c.35]

При этом значения сумм в приведенных выражениях получаются на каждом шаге построения гистограммы, а следовательно, нет необходимости сохранять все значения yf до окончания обработки. Аналогичным образом можно определить также вероятность удовлетворения требований ТЗ и другие параметры гистограммы. Перевод вьтодом данных, характеризующих гистограмму, следует содержимое счетчиков S (1),. . S М) разделить на число обработанных значений N. Тогда полученные данные S(l) N,. . ., S (AI)/Л будут представлять относительные частости попадания значений у. в соответствующий отрезок разбиения интервала (у. ., у. ) [c.259]

Совокупность п чисел, равных значениям функции д(х) в тех же точках л 1, Xj,. .., является базисным представлением вектора н, ). Аналогично можно говорить и о других векторах, которые образуются значениями других функций в точках Х , Х2,. .., л . Этим путем осуществляется построение всех возможных векторов линейного векторного -мерного пространства. Совокупность значений >jix ), fixj), описывает приближенно поведение функции /(л) на интервале (а, Ь). Увеличение числа точек разбиения интервала а, Ь) и соответствующее уменьщение интервала между точками приводят в пределе при и -> 00 к базисному представлению вектора, число проекций которого бесконечно, т. е. к бесконеч- [c.142]

Оценку проекций в разных спектральных интервалах можно выполнять как последовательно, так и одновременно. При последовательной оценке обычно модулируют ступенями энергию ускоренных электронов рентгеновского источника или, что неизбежно сопряжено с потерями квантов, используют управляемые фильтры. Большую эффективность и быстродействие обеспечивает параллельная спектрометрия на уровне детектора, подобно решению в методе усреднения проекций по спектру. Грубое разбиение общего интервала энергий регнстрируе- [c.424]

Важнейшее значение эквивалентности состоит в том, что это отношение по величине допускает разбиение множества допусков на классы эквивалентности, образуюшие градацию допусков, называемые классами точности, квалитетами точности, степенями точности. Разбиение множества допусков на классы эквивалентности связывают с отображением / х- у, ставящим интервал действительных отклонений только одному допуску. Таким образом, встречающееся множество действительных отклонений размеров изделий отображается в градации допусков, образуя ряды допусков в классах, квалитетах, степенях точности, что позволяет рассматривать функциональные отношения между допусками, строить шкалы отсчета допусков. Переходы в рядах допусков образуют геометрическую прогрессию. [c.67]

Решение системы уравнений движения, удовлетворяющее граничным условиям (2,14)-(2,16), выпо.таено численным методом интегральных соотношений [90] в его гиперболическом варианте [91], Применялась дивергентная форма записи в переменных z,l,z = /w l), где г = 0 образ сильного разрыва, = w l) непротекаемая стенка. Аппроксимирующая система дифференциальных уравнений получена разбиением интервала ге[0,1] на пять полос и при.менением интерполяционных квадратур типа Ньютона-Котеса, Итоговая система обыкновенных дифференциальных урав- [c.47]

Уравнение (8.112) является функциональным уравнением для определения неи вёстных коэффициентов разложения Х . Характерно то, 4f его правая часть является неограниченной при х= 1. Это затрудняет использование метода коллокаций для его решения. Малейшая ошибка в выборе точек разбиения интервала в окрестности концов х= 1 может существенно изменить резуль-, [c.375]

Второй интеграл регулярный и может быть вычислен по квадратурной формуле. Под знаком суммы квадратурной формулы следует выделить слагаемое при t=Tj. Это нужно для раскрытия неопределенности подынтегрального выражения, для чего используется численный аналог правила Лопиталя. После выделения указанного слагаемого и перехода к переменной о (9.19) получится формула (9.28), которая дает такую же точность, как и формулы численного интегрирования обычных интегралов. При а/ = 0, п слагаемое перед-второй суммой в формуле (9.28) обращается в нуль. Поэтому неизвестные значения i )(aj i) при /=0 и i )((T/+i) при j=N (N — количе-ств( частков разбиения интервала) можно задавать произвольно. [c.400]

ЭВМ методом Гаусса с выбором гаавного элемента. В системе (2.3.23) полагалось и = 10 20 30, что отвечает разбиению интервала на 10, 20, 30 чебышевских узлов соответственно. Каждая из бесконечных систем урезалась до пяти уравнений. Оказалось, что значения длины полосы пластичности, а также козффициенты otat и Дгк по существу не меняются, начиная с п = 20. [c.135]

Как видно из рис. 24, формулы [18] в случае Я-поляризации справедливы для S = 0,95 лишь при и < 0,05, а для s = 0,25 — в области и < 0,5. Такая неравномерность объясняется следуюш,им чем больше радиус проводов, тем при меньших и начинают проявляться волновые свойства решетки, т. е. при меньших и элементы решетки становятся соизмеримы с длиной волны. Формулы [18] получены с помош,ью метода малых возмущений, т. е. в предположении, что зависимость дифрагированных полей от и имеет линейный характер. В области длин волн, соизмеримых с препятствиями (s = 0,85, и = 0,1), такие зависимости имеют существенно нелинейный характер, и формулы [18] теряют достоверность. В принципе весь численный анализ можно провести при непосредственном решении интегральных уравнений путем обычной замены интеграла суммой и линейной аппроксимации функции тока с помощью N чисел на всем контуре цилиндра. При этом получаем систему уравнений N-to порядка, которая эффективно решается на ЭВМ. Если в случае Я-поляризации интегральное уравнение заменить системой 20-го порядка (20 точек разбиения), то в интервале О < и < 1 для s = 2all = 0,25 0,50 и 0,75 численные результаты будут хорошо совпадать (с точностью не хуже, чем 0,005) с результатами, полученными из систем [25]. На рис. 24 кружочками показаны результаты для случая s = 0,95. При этом интервал интегрирования разбивался с учетом вероятностного распределения плотности тока. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...