Жидкость вязкопластичная

Считая, что жидкость вязкопластичная, найти величины Tq и jj (г = = 2см,/- = 3см). [c.210]

Как определить режим движения ньютоновской жидкости Вязкопластичной жидкости [c.7]

ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛООТДАЧИ ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ТЕЧЕНИИ В ТРУБАХ ВЯЗКОПЛАСТИЧНЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.304]

При дальнейшем увеличении скорости течения структурных жидкостей устанавливается турбулентный режим движения. Результаты отечественных и зарубежных исследований достаточно подробно приводятся в книгах [ 14, 35, 47]. Коэффициент теплоотдачи при движении и теплообмене вязкопластичных жидкостей можно определять из уравнений подобия, применяемых для характеристики теплообмена ньютоновских жидкостей. Только в этом случае при вычислении чисел подобия вместо динамической вязкости ц следует вводить эффективную вязкость т]. Тогда выражения чисел подобия примут следующий вид [c.305]

Материалы в сверхпластичном состоянии занимают промежуточное положение между твердым телом, находящимся в пластичном состоянии, и вязкой жидкостью, т. е. являются вязко-пластичными телами. В работе О. М. Смирнова [72] предложена обобщенная модель упруго-вязкопластичной среды для описания реологических свойств материалов, находящихся в состоянии сверхпластичности. [c.24]

Каким реологическим уравнением описывается течение вязкопластичной жидкости [c.206]

К каким особенностям в распределении скорости по сечению трубы приводит наличие начального напряжения сдвига в модели вязкопластичной жидкости [c.206]

Пример 14.1. Получить закон распределения скорости в сечении трубы при движении вязкопластичной жидкости. [c.206]

Решение. Для вязкопластичной жидкости в соответствии с формулами (14.3) и (14.4) [c.206]

Рис. 14.2. Распределение скорости по радиусу при течении вязкопластичной жидкости

Следовательно, эпюра скоростей состоит частью из поверхности параболоида вращения (от стенки трубы до цилиндрической поверхности радиуса г о), а. частью из плоской площадки, перпендикулярной к оси трубы (в центральной части трубы). В центральной части трубы вязкопластичная жидкость движется как твердый стержень (рис. 14.2). [c.208]

Пример 14.2. Найти связь между угловой скоростью наружного цилиндра й и моментом сил трения М, действующим на единицу длины цилиндра для вязкопластичной жидкости, считая что напряжение трения на наружном цилиндре т > Tq. [c.208]

Вязкопластичная жидкость течет в крутой трубе. При уменьшении Tq и неизменных остальных условиях течения радиус ядра Увеличивается 6 [c.209]

Задача 14.1. В трубе длиной I = 100 м и диаметром J = ОД м находится вязкопластичная жидкость с начальным напряжением сдвига То = ЗН/м [c.209]

Задача 14.2. Вывести формулу зависимости расхода Q при течении вязкопластичной жидкости в трубе радиусом а и длиной / от перепада давления Дри реологических параметров жидкости. [c.209]

Задача 14.5. По трубе длиной I = 1000 м и диаметром = 0,1 м течет вязкопластичная жидкость с реологическими параметрами Гд [c.210]

Задача 14.9. При течении вязкопластичной жидкости в трубе диаметром d = 2 см и длиной / = 10 м, при перепаде давления Ар= 10 Па расход G = 0,01 л/с, а при Ар=3 10 Па расход Q = 0,05 л/с. [c.210]

Задача 14.10. Пользуясь тг-теоремой, определить, от каких безразмерных параметров зависит коэффициент гидравлического сопротивления при течении вязкопластичной жидкости в трубе. [c.210]

Задача 14.11. Вязкопластичная жидкость обладает начальным напряжением сдвига То = 2,5 Па и коэффициентом пластической вязкости Г] = 0,1 Па с. [c.210]

Ответ неправильный. Посмотрите еще раз формулу, связывающую между собой момент М и угловую скорость внешнего цилиндра при течении вязкопластичной жидкости. [c.211]

Ответ неправильный. Вязкопластичная жидкость обладает начальным напряжением сдвига То. [c.211]

Для нелинейно-вязкопластичной жидкости применяем модель [61] [c.7]

Почему критическое число Re p в вязкопластичной жидкости меньше, чем в ньютоновской [c.7]

При какой разности давлений начинается движение вязкопластичной жидкости [c.219]

С физической точки зрения такая замена означает, что эффект проявления предельного напряжения сдвига и эффект вязкости бингамовской среды заменяются некоторой эквивалентной этим двум эффектам вязкостью. Таким образом, под эквивалентной вязкостью fle бингамовской среды будем понимать вязкость такой ньютоновской жидкости, которая оказывает такое же сопротивление своему относительному перемещению, как и данная вязкопластичная среда. [c.150]

Глицерин как ньютоновская жидкость с известными свойствами, был выбран для поверки вискозиметра и апробации вышеприведенного способа определения реологических констант вязкопластичных сред. Как следует из проведенных экспериментов (см. табл. 8.3), полученные значения предельного напряжения сдвига и коэффициента динамической вязкости глицерина совпадают с их известными значениями [51] с высокой степенью точности. [c.256]

Модель Шведова-Бингама для псевдопластичных жидкостей (вязкопластичная бингамовская жидкость). [c.40]

В нефтяной и газовой промышленности применяются жидкости, не подчиняющиеся закону трения Ньютона х= у.дтх1ду) это вязкопластичные жидкости, для которых напряжение сдвига определяется по уравнениям [c.304]

К вязкопластичным жидкостям, т. е. к жидкостям модели Шведова — Бингама, принадлежат глинистые, цементные растворы и др. [c.305]

При возникновении движения вязкопластичных жидкостей в трубе касательное напряжение в пристенных слоях достигает предельного напряжения сдвига. При этом вся масса жидкости начинает двигаться, скользя по пристенным слоям как твердое тело. Такой вид течения называется структурным центральная часть потока, движущаяся с сохранением своего строения, называется ядром потока. По мере увеличения скорости толщина пристенного градиентного слоя будет увеличиваться, а диаметр ядра уменьшаться. При этом скорость частиц жидкости в слое меняется от нуля у стенки до скорости ядра. При некоторой скорости градиентный слой займет все сечение трубы и структурный режим перейдет в ламинарный. Во время перехода от структурного движения к ламинарному струйное течение градиентного слоя может нарущаться такой режим называется квазиламинарным. [c.305]

Различают упругое, упругопластичное и вязкопластичное твер дые тела. Упругим телом называют такое, которое после снятия внешней нагрузки восстанавливает свои размеры, и форму, существовавшие до нагружения. Упругопластичное тело воссзанавлн-вает их неполностью. В этом случае после снятия нагрузки остается так называемая остаточная деформация, т. е. тело оказывается частично измененным. Иногда образование остаточной деформации является целью технологической операции по приданию телу необходимой формы (таковы холодная штамповка, гибка, протяжка и т. д.). При вязкопластичном состоянии вещество ведет себя как твердое тело в отношении очень кратковременных нагрузок и, напротив, как вязкая жидкость в отношении длительных. Примером вязкопластичного течения может служить движение ледника, спускающегося с гор. [c.93]

Примером жидкости грутпты а) является вязкопластичная жидкость. Ее реологическое уравнение имеет вид [c.204]

На рис. 14.1 приведены кривые течения неньютоновских вязких >иадкостей. Кривая 1 соответствует вязкопластичной жидкости, кривая [c.204]

Если жидкость несжимаемая, то при помощи метода Прагера —Гогенемера [Л. 1-42] формулу (1-10-28) можно обобщить на случай пространственной деформации нелинейно-вязкопластичной среды и написать ее в виде [c.83]

Насколько известно автору, в литературе отсутствует замкнутая система уравнений, описывающая движение нелинейно-вязкопластичных сред. Обычно уравнейия переноса импульса и энергии решаются на основе уравнений пограничного слоя. Для некоторых чисто вязких реологических жидкостей были выведены и решены такие уравнения пограничного слоя для простейших случаев обтекания твердых тел [Л. 1-43]. [c.83]

Впервые уравнения динамического пограничного слой линейно-вязкопластичной жидкости получил Олдройд [Л. 1-44J. Анализ уравнений пограничного слоя вязкопластичной жидкости Шведова—Бингама при обтекании произвольной поверхности приведен в работе [Л. 1-45]. [c.84]

Уравнение (1-10-50) учитывает пластичность и вязкость. Наибольшая трудность, возникающая при решении уравнения (1-10-50), состоит в определении величины S. Дело в том, что для вязкопластичных тел нельзя использовать равенство классической гидродинамики —p,i = pv v 1- В упомянутой работе [Л. 1-45] принимается р = onst для всех тел, отличных от пластины, при обтекании их жидкостью Шведова —Бингама. [c.86]

Соотношение (1-10-57) является формулой Скелланда [Л.1-46] для пластины, продольно обтекаемой жидкостью Шведова — Бингама. Следовательно, первый член разложения (1-10-55) учитывает линейную часть реологических свойств жидкости, а последующие — нелинейную вязкопластичность [c.86]

Астрахан И. М. Об уравнениях движения вязкопластичной жидкости в пограничном слое на произвольной поверхности. — Изв, АН СССР , ОТН, Мех. и машин., 1960, № 2. [c.464]

Если изотермическое течение происходит в отсутствие массовой силы [F = 0), то при Л1 = О имеем для завихренности 2 ) = <т,2 /Это означает, что вихрь скорости прямо пропорционален вязкому касательному напряжению, если жидкость либо ньютоновская либо вязкоупругая с оператором субстанциональной производной в реологическом уравнении состояния. Линейная связь со и г,, для некоторых изотермических и неизотермнче-ских течений ньютоновских и вязкоупругих жидкостей была отмечена ранее в п. 1.2.3 (рис. 1.1), и. 1.5.1 (рис. 1.14), п. 1.5.2 (рис. 1.18), п. 2.1.1 (рис. 2.1). Если релаксация вязких напряжений отсутствует у - 0), и жидкость нелинейно-вязкопластичная (1.8), то в классе движений (2.57)-(2.59) зависимость т,2 =т,2((у) - дробно-степенная функция [c.76]

Мирзаджанзаде А. X. Вопросы гидродинамики вязкопластичных и вязких жидкостей в применении к нефтедобыче. Баку, Азнефтеиздат, 1959. [c.92]

Устранить или решить отмеченные проблемы пытались различными путями. Например, В. П. Мясниковым (1961г.) была рассмотрена задача о сдавливании вязкопластичного слоя жесткими плитами [60]. Целью этой работы было дать поправку на эффект вязкости к известному решению Л. Прандтля (L. Prandtl) задачи о сдавливании пластического слоя жесткими, шероховатыми плитами [67]. При решении этой задачи ядро течения уже не принималось жестким, а считалось также вязкопластичной средой, но с большим числом Сен-Венана, т. е. с большим пределом текучести. У очень тонкого слоя среды вблизи плит, наоборот, число Сен-Венана считалось малым. Г. Липскомб и М. Денн (1984 г.) предлагают в своей работе вводить модель ядра в виде некой вязкой жидкости со специально вычисляемым ими коэффициентом вязкости [96 . [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...