Унитарный октет

Для унитарного октета псевдоскалярных мезонов формула расщепления массы записывается по аналогии с выражением (86.26), с той только разницей, что для мезонов принято брать квадраты масс [c.690]

СТОЯНИИ о- а второй — векторные мезонные резонансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1 При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел у членов унитарного октета и соответствующего унитарного синглета. Сравнение рис. 175—177 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов супермультиплета близки (для мезонов в смысле Ae/s< l). [c.307]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе так называемых унитарных мультиплетов, в состав каждого из которых входит несколько изотопических мультиплетов частиц с одинаковыми барионными зарядами, спинами и четностью и более или менее близкими значениями масс. При этом изотопические мультиплеты, входящие в состав унитарного мультиплета, отличаются изоспином и странностью. Так, существует барионный октет 1/2 , состоящий из восьми барионов со спином 1/2 и положительной четностью, которые представлены в октете в виде четырех изотопических мультиплетов дублета (Тл,= 1/2) нуклонов с 5=0, триплета 1-гиперона (Т5 =1) с 5= — 1, Л -синглета (Тло=0) с 5= — 1 и дублета Н-гиперона (Тв= 1/2) с 5= —2. [c.320]

Рассмотрим в качестве примера построение из р, п, А и р, п, А унитарного октета известных восьми псевдоскалярных мезонов я+, я°, я , /С+, /С", /С , К° и г)° (см. рис. 278). Все эти мезоны имеют спин s = О, четность Р = —1, барионный заряд 5 = 0. В связи с этим ясно, что для формирования каждого из них надо взять комбинацию бариона с антибарионом в s-состоя-нии (/ = 0) при противоположно направленных спинах. [c.676]

Согласно схеме Саката — Окуня кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов и мезон-ных резонансов, отвечающих состоянию 1 (см. рис. 279) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Саката можно считать случайным.) [c.679]

Октетная симметрия превосходно подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета V2+ существует аналогичный мезонный октет (см. рис. 278) и очень похожий по структуре мезонный нонет (см. рис. 279). Первый объединяет все известные -псевдоскалярные мезоиные адроны , находящиеся в состоянии Q-, а второй — векторные мезонные резо-..нансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1-. При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов векторного унитарного октета и векторного унитарного синглета. Сравнение рис. 278, 279 и 280 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов [c.683]

Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в 5(7(3)-симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (86. 29) щ случае векторного мез онного нонета. [c.694]

Все Г. из рассмотренного унитарного октета распадаются с изменением странности благодаря слабому взаимодействию и имеют время жизни 10 i . Исключением является ЭЛ.-маги, распад без изменения странности, происходящий за время Поскольку в слабых распадах выполняется правило ДЛЯ изменения странности А5К1, распады S , S происходят в осп. на Л-Г. с последующим ei o распадом на нуклон н пион (возможны также значптел .но менее вероятные р-распады с переходом S в 2). Поэтому но, 3 - наз. каскадными Г. [c.480]

Штриховой Линней показаны частицы, объединяющиеся в унитарный октет. Штрих-пунктирная линня показывает объедн-нение частиц в унитарный декуплет. [c.812]

В связи с этим барионную восьмерку можно рассматривать в качестве одного из супермультиплетов — унитарного барион-ного октета. Однако в и. 3 было показано, что барионный октет не выделяется в составной модели Саката. Место восьмерки барионов в унитарной систематике было найдено в октетной симметрии, к представлению о которой можно прийти из сравнения характера нарушения унитарной симметрии в умеренно сильном и электромагнитном взаимодействиях. [c.681]

Унитарная симметрия — более широкая симметрия, чем изотопическая инвариантность. Поэтому естественно ожидать, что математическое описание унитарной оимметрии может быть получено при ПОМОЩИ группы SU(3) для трехрядных матриц. Подобно тому, как простейшим изотопическим мультиплетом является дублет, простейшим унитарным мультиплетом должен быть триплет (простейшее представление St/(3)-группы после скаляра), члены которого отличаются не только по заряду, но и ио странности . Следующее, более сложное представление группы SU(3) является октетным. Оно и было идентифицировано как барионный октет. [c.682]

Мезонные унитарные мультиплеты в октетной симметрии получаются в результате комбинирования восьмерки барионов с антивосьмеркой антибарионов. Можно показать, что при этом должны возникать следующие унитарные мультиплеты один синглет, два октета, два декуплета и один 27-плет [c.682]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Внутренняя чётность Н. положительная. Изотопический спин I = /g, при этом проекция изотопич, спина Н. /д = —i/g. В рамках 51/(3)-симиетрии Н, входит в октет барионов (см. Унитарная симметрия). [c.267]

Из числа внутренних симметрий С. в. в спектре адронов наиб, ярко проявляется т. н. симметрия ароматов, и-рая математически описывается как группа унитарных унимодулярных преобразований SU(n). Эта симметрия — приближённая. Её простейший частный случай — изотопическая инвариантность, соответствующая группе 5i7(2), а более общий — т. н. унитарная симметрия, соответствующая группе S/7(3). Из-за наличия симметрии ароматов все адроны группируются в мультиплеты — наборы частиц с одинаковыми спинами и чётностями и близкими массами, реализующие линейные представления соответствующей группы симметрии. Это иаотопич. мультиплеты, характеризующиеся определ.. значением изотопического спина (такие, как дублет рп или триплет я, я , я ), более общие унитарные мультиплеты группы 5 7(3) (напр., октет [c.499]

Унитарная симметрия менее точная, чем изотопич. симметрия. В соответствии С этим различие в массах частиц, входящих в октеты и декуплеты, довольно значительно. По этой же причине разбиение адронов на супермульти-плеты сравнительно просто осуществляется для Э. ч. не очень больших масс. При больших массах, когда имеется много разл. частиц с близкими массами, это разбиение осуществить сложнее. [c.603]

Из октетов строятся неприводимые представления более высокого ранга, например первые два декуплет и 27-плет. Декуплет образуют барионные резонансы с = = l2, а также -гиперон. Барионные резонансы с j — /2 и = /2 группируются в октет J = /2 ) и декуплет j = Аналогично строятся унитарные [c.811]

В связи с этим барионную восьмерку можно рассматривать в качестве одного из супермультиплетов октетной симметрии— унитарного барионного октета. Представление об октетной симметрии и степени ее нарушения можно получить из сравнения характера расщепления частиц по массе вдоль оси (ось зарядов) и оси странности S (или гиперзаряда У). Как уже упоминалось в 121, барионный октет (см. рис. 459), будучи построен в осях и 5 (или У), образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического синглета Л, двух изотопических дублетов (и, /7 и S, 3°) и одного изотопического триплета (L , Е ). С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние 1/2 взаимодействие, зависящее от странности, снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л -дублет, Л-синглет, S-триплет, Е-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены ( и/ , [c.316]

В свое время было рассмотрено несколько конкретных вариантов схем унитарной симметрии, из которых наибольший успех был достигнут в 81 (3)-симметрии, основанной на теории групп. Было замечено, что оба расщепления унитарных мультиплетов (по странности и по электрическому заряду) симметричны, что указывает на специфическую симметрию нарушения унитарной симметрии в природе. Описание этого нарушения на языке теории специальных унитарных и унимодулярных 5 /(л)-групп приводит при л = 3 к октетной симметрии,, представителем которой является упомянутый выше барионный октет 2. Наглядно 51] (З)-симметрия проявляется в виде геометрической симметрии схем унитарных мультиплетов, построенных в осях (проекция изоспина) и 5 (странность). На этих схемах адроны, входящие в унитарный мультиплет, располагаются по углам и в центре шестиугольника или образуют симметричную картину внутри треугольника. По месту расположения частицы в схеме можно определить ее квантовые числа. [c.321]

В 122 было. отмечено, что простейшее представление 8и (З)-группы — триплет. Из теории 511 (З)-симметрии следует, что другими представлениями этой группы являются октетное и декуплетное. Как известно, октетные и декуплетное представления были идентифицированы в природе в виде унитарных мезонных и барионных октетов и унитарного барионного декуплета. Что касается унитарного триплета, то его в природе не обнаружили. [c.321]

Одно время предпринимались попытки идентифицировать в качестве унитарного триплета три бариона с одинаковыми спинами и четностью и близкими массами протон,. нейтрон и Л-гиперон (схема Саката). Комбинируя их с соответствующими античастицами по схеме (124.1), удается построить мезонные октеты, однако построить унитарные мультиплеты по схеме (124.2) нельзя. Это очевидно хотя бы из того, что барионное число В любой частицы, составленной из. тройки основных частиц (р, п, Л), будет равно не 1, а 3, т. е. для получения 5=1 к этой тройке частиц надо добавить еще две античастицы с 5= —1. Но в этом случае получаются неправильные наборы унитарных мультиплетов. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...