Долгота точки

X — долгота точки на сфере (считая от какого-либо начального меридиана) [c.163]

Обозначая отклонение точки М от ортодромического экватора через б — ортодромическая широта, а отклонение в направлении экватора через S — ортодромическая долгота точки М, по аналогии с (III.6), (III.7) получим [c.92]

Пусть материальная точка движется по меридиану земного шара (радиус которого равен а) с постоянной угловой скоростью /х (относительно центра Земли), причем Земля одновременно вращается вокруг своей оси с постоянной угловой скоростью LU. Если, как обычно, обозначить через д и (р соответственно дополнительный угол географической широты и географическую долготу, то движение нашей материальной точки, с точностью до произвольных начальных значений, описывается уравнениями [c.217]

Для определения вековых возмущений необходимо лишь вместо Q подставить непериодическую часть этой функции, т. е. первый член разложения О в ряды синусов и косинусов углов, зависящих от средних движений возмущаемой и возмущающих планет. Действительно, так как 9 является только функцией эллиптических координат этих планет, которые всегда —по крайней мере в том случае, когда эксцентриситеты и наклонения незначительны — могут быть разложены в ряды синусов и косинусов углов, пропорциональных аномалиям и средним долготам, то функцию 9 можно разложить в ряд подобного же вида, и тогда первый член, не содержащий синуса и косинуса, будет единственным, который может дать вековые уравнения. [c.114]

Если в этом предположении за неподвижную плоскость Syj возьмем плоскость круговой орбиты и обозначим через w = nt- -WQ долготу точки Р, т. е. угол полупрямой ОР с осью то будем иметь [c.322]

ПО определению, вогнутому углу между двумя полупрямыми ON, OP и поэтому остается всегда заключенной между О и я. Поэтому если введем также угол v полупрямой ОР, отсчитываемый от ON в сторону движения (который обычно называется аргументом долготы точки Р), то, очевидно, между v и будет иметь место соотношение типа [c.350]

Аргумент долготы точки 350, 353 [c.544]

Диск плоский 25 Долгота точки 322 [c.546]

Вообразим (фиг. 16) сферу, проведенную радиусом единицы из центра О, и примем за ее полярную ось направление ОР главного момента количеств движения всех точек нашей системы, а за плоскость ее экватора — неизменяемую плоскость. Назовем через 0 и в широту и долготу точки Q, в которой ось Ох пересекает эту сферу. [c.270]

Например, в случае сферы д и 2 — это широта и долгота точки. [c.331]

Так как здесь в есть полярный угол точки Н, а 2<р ее долгота, то найденное уравнение представляет нам сферическую кривую, по которой конус вертикальной линии пересекает сферу радиуса единицы. Входящий в формулу постоянный угол г следует считать положительным, если дуга НР откладывается от точки Н вверх, и отрицательным в обратном случае. [c.105]

Будем отсчитывать западную долготу точки ф от некоторого определенного меридиана. Обозначим горизонтальное смещение какой-нибудь частицы жидкости через высоту прилива через С. [c.535]

Тем самым О определяется долготой точки в момент пересечения плоскости (Сх, ег). Эту величину мы называем долготой восходящего узла орбиты. [c.348]

Долгота точки М — угол между плоскостями меридианов—Гринвичского и точки М. [c.549]

ММ близко к направлению меридиана, то выгоднее задаваться широтами, а из решения тех же треугольников находить долготы точек. [c.606]

Если фо, h) — средние значения астрономической широты и долготы точки земной поверхности, отнесенные к среднему полюсу Ро, то истинные (мгновенные) координаты ф, Я этой точки О, отнесенные [c.57]

Здесь р1 — проекция радиуса-вектора точки Р, на координатную плоскость 0 т], А,1 —долгота точки Рг, т.е. угол между положительным направлением оси 0 и рг. [c.297]

Если вместо элементов Мо или в берется средняя аномалия М или средняя долгота /, то следует пользоваться одним из уравнений [c.339]

В 1972 г. с помощью ЭРД впервые была решена практическая задача по изменению орбиты. Советский спутник Метеор , выведенный на орбиту в конце декабря 1971 г., был с помощью плазменного стационарного двигателя (см. 7 гл. 1) в течение 14—22 февраля переведен на близкую к кратно-периодической орбиту, расположенную на 16,9 км выше первоначальной (двигатель проработал 170 часов). Теперь долгота точки пересечения спутником экватора стала за сутки (за 14 оборотов) изменяться лишь на 5 (перед маневром на 45 )- [c.142]

Отсюда можно вычислить ДА, — разность долгот точек М и О, а так-н е ф—широту точки М. Согласно (4.4.6) наибольшая и наименьшая широты точек трассы спутника определяются условием sin ф = = sin г, поэтому диапазон изменения широт [c.127]

В 8.5 будет показано, что прецессию эллиптической орбиты можно приближенно описать с помощью средней скорости смещения долготы восходящего узла Q p- Тогда долгота точки М, найденная в первом приближении с учетом вращения Земли и прецессии орбиты, будет вычисляться но формуле, аналогичной (4.4.10) [c.130]

Теперь можно с учетом вращения Земли определить долготу точки О как функцию ее широты [c.131]

Из формулы (4.4.22) следует, что при каждом пересечении трассой спутника экватора (фо = 0) долгота точки одна и та же Яо = -=Яв. Поэтому трасса спутника имеет вид восьмерки , т. е. представляет собой замкнутую двойную петлю, причем одна петля расположена в северном полушарии, а вторая в южном. На рис. 4.11 построены трассы суточных спутников в северном полушарии при различных наклонениях орбиты [7]. В южном полушарии картина аналогична. [c.132]

Предположим, что разность долгот точки старта и пункта слежения ДЯп = я/6. Длительность активного участка обычно имеет порядок 10 мин и ею можно пренебречь по сравнению с длительностью пассивного участка Т 2, достигающей несколько суток. Тогда получим [c.278]

Одвако, если с гидравлической точки зрения труба тем лучше, чем больше (до некоторого предела) ее долгота, то с экономической это не совсем так, а именно, удлиняя короткую трубу при том же раскрытии, мы заметно улучшаем ее добавочные расходы на ее удлинение с избытком покрываются выигрышем в энергии. Удлинение уже длинной трубы лишь немного улучшает ее и большие дополвиггельные затраты на ее удлинение могут не окупаться небольшим дополнительным выигрышем энергии. Следовательно, экономический потолок васколько-то ниже указанного гидравличеокого. [c.81]

Географическое положение), чтобы увидеть, где вы остановились. (Если вы верно ввели широту и долготу, то синее перекрестие должно быть установлено в самой южной точке штата Айова.) Щелкайте на кнопке ОК до тех пор, пока не возвратитесь к диалоговому окну Lights (Источники света). [c.833]

Рассмотрим ещё следующую задачу о движении точки по поверхности Земли. Предположим, что точка А движется равномерно к полюсу вдоль меридиана ВАР. Построим неподвижную систему осей координат O x y z f как показано на черт. 221. Введём полярные координаты точки А, которые будут R — радиус Земли, 0 — широта точки А и ср — долгота точки А, Так как точка А движется вдоль меридиана равномерно, то 0 = ]xt так как Земля вращается вокруг своей оси равномерно, то будет ср = со , где со есть угловая скорость вращения Земли. Если бы точка А не двигалась вдоль меридиана, то она имела бы одно переносное движение, в котором точка А описывала бы параллель с радиусом, равным Л = / соз0. Следовательно, переносное ускорение точки А равно ш / os 0 и направлено по радиусу параллели к её центру. Если бы Земля не вращалась вокруг своей оси, но точка А двигалась бы вдоль меридиана, то точка А имела бы одно относительное ускорение, равное [х / и направленное вдоль радиуса Земли к её центру. Если точка А участвует в обоих дви- [c.374]

К— —- К — разность долгот точки на-блюдсп1 Я и осевого меридиана зоны, в которой эта точка расположена (долготы берутся с карты). [c.605]

Задавшись долготой точек 7, 2, 3 X,, Хд), решая треугольники MPI, МР2, Л1РЗ относительно сторон Р1, Р2, РЗ и зная сторону РМ и углы и к, находим широты точек 7, 2, 3. Если направление [c.606]

Аномалии. Классически вводятся три аномалии, определенные как углы, отсчитываемые от перицентра, они противопоставляются долготам, то есть углам, отсчитываемым от некоторого фиксированного на-правлени. Таким образом, V представляет собой истинную аномалию, а в — истинную долготу. Угол I = — 1о), левая часть уравне- [c.13]

Следовательно, угол Ф будет долготой точки 0 в плоскости (хОоу), предполагаемой как плоскость движения, а долгота точки Ог будет равна, очевидно, и + Поэтому направляющие косинусы asl. и а , в.чодящие в формулы (9,53) и (9.53 ), будут иметь следующие значения [c.426]

Пусть точка Ро является началом системы координат Рохуг. Введем сферические координаты Л,-, ф, r — расстояние точки Р (I = 1, 2,. . ., п — 1) от точки Ро, Л,- — долгота точки Ри т. е. угол, образованный положительным направлением оси РоХ [c.302]

П=х г —наклон ХР=ш —долгота точки Р в плоскости ХУ сО=1 —долгота точки Р в плоскости ху РС=В —широта точки Р Oii, —линия уэлов. [c.305]

Здесь i o + О = — аргумент широты точки М. Далее найдем долготу точки М для невращающейся Земли [c.130]

В рассматриваемом приближении разность долгот точки нржце-лигеання ж восходящего узла траектории перелета, жзмеряемая в плоскости орбиты Луны, должна равняться я (рис. 7.18). Будем [c.277]

Время старта о для выведения КА на промежуточную околоземную орбиту выбирается из условия обеспечения требуемой долготы восходящего узла получаемой плоскости движения. В первом приближении величину 0 с учетом длительности активного участка можно определить следующим образом. Пусть Хгм — абсолютная долгота (угловое расстояние от направления на точку весеннего равноденствия) гринвичского меридиана в О часов рассматриваемой даты старта. Обозначим через соз угловую скорость суточного вращения Земли, 0 — гринвичское время старта, ак — длительность активного участка, Хо — долготу точки старта, ДХак — разность долгот точки выхода на орбиту и точки старта, ДХв — разность долгот точки выхода на орбиту и восходящего узла орбиты, — требуемую долготу восходящего узла орбиты, измеряемую от направления на точку весеннего равноденствия. Тогда должно выполняться условие [c.303]

Определение движения главной оси G в пространстве и подтверждение закона Кассини. Пусть М — полюс селеноцентрнческой орбиты точки Е. На рис. 53 точка М представляет собой полюс штриховой кривой. Если О -= ( Н" g) I — — долгота точки Е, намеряется в эклиптике от восходящего [c.426]

Vioжllo показать, что полюс 2 всегда расположен между точками С и AI, если исследовать их относительные положения, когда долгота точки Е имеет подходящее значение. Еслн О = я/2, то притягивающий центр Е находится на большом круге MZ, так что точки М, Z н Е расположены очень близко к кругу [c.427]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...