Аргон Молекулярный вес

Вычисления уравнения состояния, проведенные для аргона методом молекулярной динамики, показали хорошее совпадение с экспериментом практически для любых плотностей вплоть до тройной точки. Вместе с тем при увеличении плотности согласие с экспериментальными данными ухудшается. Обычно это рассматривается как указание на существенность вклада многочастичных взаимодействий. Для эффективного их учета считают двухчастичный потенциал зависящим от плотности. В связи с этим встает вопрос о правомерности использования двухчастичного потенциала для описания взаимодействия в реальной системе многих частиц. В ряде работ было показано, что даже не зависящий от плотности двухчастичный потенциал является эффективным, учитывающим многочастичные взаимодействия. Действительно, например, параметры потенциала Леннард—Джонса определяются на основе тех или иных экспериментальных данных, которые отражают все взаимодействия, существующие в системе, а поэтому и эти параметры эффективно зависят от всех видов взаимодействий в системе. График истинного (двухчастичного) потенциала взаимодействия будет несколько глубже используемого на практике потенциала Леннард—Джонса >. [c.206]

Рис. 34.7. Схема кривых потенциальной энергии и колебательных уровней лазера на молекулярном азоте в системе Nj+Ar [1]. Вертикальная стрелка из основного состояния 0 = 0 вверх соответствует переходам при электронном возбуждении. Горизонтальная стрелка обозначает передачу энергии возбуждения с уровней аргона на верхний рабочий уровень азотного лазера Тц — радиационное время жизни рабочего состояния

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Рис. 3-16. Зависимость критерия k от давления и молекулярной массы газа М при барботаже через воду, в—аргон (Л1"39,9) X — азот (Af=28) А — гелий (М- 4) —водород

Графит с молекулярным азотом практически не взаимодействует— константа равновесия этой реакции весьма мала. При облучении возможно образование окислов азота, взаимодействие которых с графитом приводит к образованию азота и углекислого газа. Основным продуктом взаимодействия графита с водородом при температуре 300—1000° С является метан. Концентрация метана находится в равновесии с графитом, с увеличением температуры она снижается и при 1000° С и давлении 1 атм становится близкой к нулю. Ионизация молекул водорода вследствие облучения способствует образованию метана даже в той температурной области, в которой скорость такой реакции без облучения мала. Окисление реакторного графита при 900— 1000° С в атмосфере аргона с примесями водяных паров до 0,1% приводит к возрастанию скорости окисления по мере увеличения содержания паров воды [153]. [c.207]

Аргон Аг. Газ, молекулярный вес 39,944 плотность 1,784 г/л. Аргон принадлежит к числу недеятельных газов, т. е. не вступающих в соединение с другими веществами, и поэтому его используют в качестве оградительной нейтральной атмосферы при сварке и переплавке металлов. По ГОСТу 10157—62 выпускают трех марок А, Б и В с содержанием чистого аргона 99,99% 99,96% и 99,9% кислорода 0,003% 0,005%, 0,005 азота 0,01 0,04 и 0,10 и влаги 0,03% для всех марок. Поставляют в баллонах по ГОСТу 949—57. [c.280]

Скорость звука существенно зависит от молекулярного веса так, скорость звука в аргоне при нормальных условиях меньше чем в воздухе, она равна 308 м/с, еще меньше эта скорость в двуокиси углерода — 258 м/с, в газообразном фреоне-12 скорость звука при 15 °С снижается до 120 м/с. [c.104]

Средний молекулярный вес М ионизованного аргона [30] [c.569]

Окружающая среда наряду с усталостью (или без нее) может способствовать стабильному распространению трещины. Как уже выше было отмечено, явление и процесс самопроизвольного разрушения металлических тел под воздействием окружающей среды называется коррозией. В качестве коррозионной среды в условиях действия внешних нагрузок может выступать и водород, содержащийся в сталях. Для сталей источником водорода может быть вода или водяные пары при непосредственном с ними контакте чистой поверхно-сти. Как показывают экспериментальные исследования, в атмосфере очищенного водорода при давлении 0,098 МПа докритический рост трещины в стали Н-11 происходит при меньшем значении коэффициента интенсивности напряжений, чем в обычных условиях. При этом трещина имеет большую скорость роста, чем в полностью увлажненной среде очищенного аргона (рис. 1.16). Это и есть непосредственная форма водородного охрупчивания [6]. Как известно, в стали водород может находиться в атомарном, а иногда и в ионном состоянии. При нормальных условиях в свободном состоянии водород находится в молекулярном состоянии. В то же время водород может диссоциировать в результате хемосорбции на железе. Это позволяет предположить, что причиной хрупкости железа может быть абсорбированный водород. Хемосорбция водорода на железе происходит мгновенно, что подтверждается отсутствием инкубационного периода развития у инициированной трещины. [c.38]

Мы начнем с подхода к кинетической теории, основанного на последовательном разложении кинетического уравнения по степеням плотности. Этот подход, получивший название групповых разложений, аналогичен хорошо известному методу вириаль-ных разложений термодинамических величин в равновесной статистической механике неидеальных газов [124]. Для простоты будем считать, что частицы не обладают внутренними степенями свободы. Мы не будем также рассматривать связанные состояния или составные частицы, которые могут образовываться благодаря притягивающей части потенциала взаимодействия. Строго говоря, подобная модель описывает только инертные газы (гелий, аргон и т.д.), но в некоторых случаях возможно ее обобщение на молекулярные газы путем введения дополнительного аргумента у одночастичной функции распределения, учитывающего внутренние состояния молекулы [78]. Проблема связанных состояний в кинетической теории значительно более сложна, поскольку при рассмотрении многочастичных процессов рассеяния нужно, вообще говоря, учитывать квантовые эффекты [105]. [c.164]

Теперь, мы можем найти количество аргона температура пара в активной зоне конденсатора а = 968 К давление пара при 968 К (см. приложение С) Р , а= 1,2410 Па молекулярная масса аргона Мд = 40 [c.119]

Атомный и молекулярный веса аргона 39,94. Плотность его на 38 /о больше плотности воздуха и составляет 1,78 г/л [c.547]

Описанные опыты с титановым электродом повторили также в атмосфере аргона, и было установлено, что нет заметного отличия в ходе анодных потенциостатических кривых в условиях обновления поверхности по сравнению с кривыми, полученными в воздушной атмосфере. Это еще раз подтверждает, что титан может пассивироваться за счет кислорода (или ОН ) воды и в отсутствие молекулярного кислорода в растворе, как это впервые было показано в работе [16]. Аналогичное явление пассивации при непрерывном обновлении поверхности Т1-электрода было установлено и в растворе ш На. [c.70]

Ныне известно много газов, прекрасно зарекомендовавших себя в качестве рабочего вещества лазеров. Это прежде всего благородные газы неон, аргон, ксенон. Применяются также и пары ртути, цезия и молекулярный азот. [c.104]

Как видно из таблицы 2, азот, кислород и аргон составляют более чем 99,9% земной атмосферы. Согласно последним данным, весьма существенное значение в потеплении климата на Земле имеет содержание в атмосфере углекислого газа. Средний молекулярный вес атмосферного воздуха на уровне моря равен [c.379]

Холодный воздух является в основном смесью двухатомных газов кислорода (21% от общего числа молекул) и азота (78%) с молекулярными весами соответственно =32 и К2=28с незначительной (около 1%) примесью аргона с 1аг=40. [c.5]

Атом аргона и ион аргона могут соединиться при тройном столкновении, образуя молекулярный ион А . Из-за малого времени образования диссоциативно рекомбинационный процесс [c.480]

Другим важным различием между аргоном и воздухом является влияние эффективной электронной температуры. Из предыдущих параграфов мы видели, что электронная температура во фронте ударной волны может быть значительно ниже эффективной температуры плазмы и что это различие в температурах должно изменять толщину фронта ударной волны. Однако в случае воздуха электроны быстро приходят в равновесие с молекулами (и атомами) вследствие большой величины эффективных сечений процессов возбуждения колебательных степеней свободы молекулярного азота. Для большинства условий, представляющих интерес при гиперзвуковом полете, молекулы N2 из-за своего высокого потенциала диссоциации (9,7 эв по сравнению с 5,1 эв для Оз) будут оставаться в молекулярной форме. [c.496]

Для проведения исследования процесса коррозии в парах цезия (чистота 99,9%) в вакуумной печи впускаемый в аппарат аргон очищали от паров воды и масла, а также кислорода с помощью соответственно перхлората магния, молекулярного сита типа 4А и МпО [161]. [c.73]

Аналогичное положение имело место с экспериментальными данными о теплопроводности аргона [32], хотя и в менее ярко выраженной форме, поскольку молекулярный вес аргона больше, чем азота. [c.14]

Температура плазмы электрической дуги, возбуждаемой в молекулярном газе, изучена намного меньше, чем в аргоне. Это обусловлено большим распространением плазмотронов, работающих на аргоне, и более простой методикой их измерения. Термическую неравновесность молекулярной плазмы при атмосферном давлении в большинстве случаев, за исключением водорода, в силу значительных эффективных сечений соударений электронов с тяжелыми частицами (молекулами, атомами и ионами) можно не учитывать. [c.142]

Однако в теплотехнических расчетах чаще всего приходится иметь дело не с чистыми газами, а со смесями, состоящими из нескольких газов. Это либо воздух, содержащий азот, кислород, аргон, углекислоту, водяной пар, либо продукты сгорания топлива, либо другие смеси. В этом случае нужно уметь определять молекулярные характеристики смеси (ее условную молекулярную массу и газовую постоянную), зная состав смеси. [c.26]

По сравнению с потенциалом (10.52) потенциал Леннард — Джонса (10.53) представляет больший интерес, так как он достаточно хорошо описывает взаимодействие между частицами ряда реальных веществ, для которых известны многие экспериментальные данные. Система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса представляет не только теоретический, но и практический интерес. В одной из первых работ, где методом молекулярной динамики исследовалась система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса, сравнивались результаты численного эксперимента с данными для аргона. Потенциал взаимодействия Леннард—Джонса является двухпара-метрически.м. Результаты расчетов представляют в приведенных единицах, выбирая в качестве единицы энергии е, единицы длины о. Результаты расчетов для каждого конкретного вещества будут отличаться лишь в силу того, что они имеют разные е и о. С другой стороны, экспериментальные данные можно использовать для определения е и а. [c.206]

Указанная тонкая структура полосы может наблюдаться лишь при поглощении рентгеновых лучей в газах или парах, где возможно наличие неискаженных внешних уровней. И действительно. Костер и Ван-дер-Тюк наблюдали такую структуру рентгеновой полосы поглощения в газообразном аргоне. На рис. 181 приведена структура /С-полосы поглощения Аг, где ясно видны два максимума, соответствующие переходам 1 ->4р и Is—>-5р. В случае молекулярных соединений на строении края полосы сказывается связь атомов в молекуле. Теория структуры края полос рентгенова погло- [c.323]

Аргон Ат (молекулярная масса 39,948 плотность 1,662 г/л). Аргон принадлежит к числу недеятельных газов, т. е. не вступающих в соединешге с другими веществами, поэтому широко используется в качестве оградительной нейтральной атмосферы при сварке н переплавке металлов и т. д. Жидкий аргон— бесцветная жидкость без запаха плотность 1,392 г/см1 По ГОСТ 10157—73 он выпускается трех сортов высшего, I и И с содержанием чистого аргона соответственно 99,99 99,98 п 99,95% киморода 0,001 0,003 и 0,005%, азота 0,008 0,01 и 0,04 и влаги 0,1 0,03 п 0,03%. Поставляется в баллонах по ГОСТ 949—73. [c.419]

Молекулярные кристаллы образуются, например, при достаточном переохлаждении неполярных веществ, таких как хлор, иод, аргон, метан. Рентгеноструктурный анализ показал, что они состоят из отдельных молекул, причем внутри молекулы атомы связаны сильно, а связь между молекулами является слабой и осуществляется силами Ван-дер-Ваальса. Соответственно у молекулярных кристаллов низкие температуры плавления и маленькие теплоты плавления и испарения. Например, для молекулы I2 теплота диссоциации составляет 238,3 кдж/моль (57 ккал1моль), а теплота сублимации кристалла, состоящего из таких молекул, равна 16,7 —20,9 кдж1моль (4—5 ккал/моль). Силы Ван-дер-Ваальса не имеют направленного характера, поэтому молекулярные кристаллы всегда кристаллизуются по способу наиболее плотной упаковки шаров. [c.19]

Отсюда видно, что отношение следует выбирать по возможности ббльшим, для чего выгодно в качестве газа, находящегося в левом отделении трубы под большим давлением, выбирать газ с малым молекулярным весом, например водород (р4 = 2,016), и, наоборот, в правое отделение помещать тяжелые газы, например аргон (р. = 39,94). [c.156]

Представляет интерес сравнение [167] полученных методом молекулярной динамики размерных зависимостей избыточной энергии кластеров аргона [263] и воды [284]. Полагая эту энергию равной поверхностной энергии Брайэнт и Бартон применили уравнение (189) и показали, что для малых п< 30) кластеров аргона и воды отношение n)ln l> не является постоянным, как ожидается согласно капиллярному приближению. С другой стороны, в соответствии с формулой ТоЛлМена (174) зависимость величины [Е, n)ln i от и должна быть прямолинейной. Это действительно имеет место для кластеров аргона (/г = 2 -ь 100), но не соблюдается в случае кластеров воды (и 30). Однако следует помнить, что для таких малых комплексов само понятие поверхностной энергии является весьма дискуссионным. [c.95]

К такому же заключению пришли авторы работы [311], исследовавшие структуру частиц Ag (Z) = 40 -Н 110 А) в сверхзвуковой струе инертного газа, в качестве которого использовались Не, Лг, СОз и SFe. Как и раньше, было установлено возрастание среднего размера частиц с увеличением произведения роТот причем в молекулярных газах СО2 и SFe удавалось получать более мелкие частицы при меньших значениях роТот, чем в аргоне (случай гелия — исключение). [c.103]

Сопоставление оптических и ЭПР-спектров Ag в твердом аргоне привело Озина [778, 49] к заключению, что уже у агрегации из трех атомов наблюдаемые линии ЭПР наилучшим образом описываются как спиновый резонанс электронов проводимости, характерный для массивного металла. При высокой концентрации серебра после отжига или процесса фотоагрегации образцы показывали спектры ЭПР, у которых оставались только слабые линии, соответствующие сверхтонким компонентам изолированных в матрице атомов Ag, но зато появлялась резонансная линия, обусловленная свободными электронами ( =2,0), интенсивность которой зависела от условий приготовления и обработки образцов. Согласно более ранним исследованиям СРЭП (см., например, [6, 81) этот резонанс, по-видимому, составлен двумя вкладами 1) совокупностью острых линий, связанных с агрегациями скорее молекулярного, чем металлического, типа п — 4-н [c.271]

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

Другой, более мощный метод, который может давать гораздобольше информации, — это метод молекулярной динамики. Ов построен на более простом принципе, чем метод Монте-Карло, и состоит в решении уравнений движения Ньютона для системьк многих тел. Типичными и классическими работами здесь являются первые эксперименты Олдера и Вайнрайта (1959 г.) с системой, состоящей из твердых сфер, число которых изменялось от 32 до> 500. Большой интерес представляет и фундаментальная работа Рахмана (1964 г.), исследовавшего систему из 864 частиц, взаимодействие которых описывается реалистическим потенциалом Лен-нарда-Джонса (такая система моделировала атомы аргона). [c.303]

Применение ПЙ-уравнения к ЛД-системе дает хорошее приближенное выражение для щ (г) при низких плотностях, но непригодно при высоких плотностях. Это можно видеть из кривой на фиг. 8.6.7, которая соответствует истинно жидкому состоянию Т == 0,88, п = 0,85). Первый максимум слишком высок и сдвинут влево. Однако по мере дальнейшего увеличения плотности обнарзживается новая удивительная особенность парное распределение может быть с поразительной степенью точности аппроксимировано парным распределением системы твердых сфер. Это ярко проявляется при рассмотрении фурье-образа парной корреляционной функции, т. е. структурного фактора а , определяемого формулой (8.1.5). На фиг. 8.6.8 структурный фактор для системы твердых сфер (вычисленный методом молекулярной динамики) сравнивается с экспериментальными данными для аргона и крип- [c.313]

Применяя пространственные векторы количества движения для жидкого аргона, вычисленные Раманом с помощью молекулярной динамики, и используя приближение замедленного свертывания, Десай и Нелкин [93] определили распределение энергии рассеянных нейтронов и 5(/С, со) для жидкого аргона. Они показали, что расчетные эксперименты Рамана находятся в по-луколичественном соответствии с экспериментами по неупругому рассеянию нейтронов, выполненными Хеном с сотрудниками [94]. [c.92]

Резонансная флуоресценция в вакуумной обласпи спектра только начинает изучаться [14—19]. Многие исследования проводились для использования флуоресценции при спектральном анализе [16, 18]. Наиболее подробно изучалась резонансная флуоресценция аргона [19]. Изучение флуоресценции атомов инертных газов облегчается тем, что концентрации их атомов могут определяться пря.мым путем, а не из уравнения упругости паров (как в случае металлов) и не из расчетов степени диссоциации (как в случае молекулярных газов). [c.325]

Примером ионной связи является хлористый натрий, у которого валентный электрон натрия переходит к хлору. Ионы N3+ и С1 связываются электростатическим притяжением. Примером ковалентной (атолгной связи), встречающейся довольно часто и у металлов (особенно у пограничных элементов) является алмаз, у которого атомная связь характеризуется ограничением объединенных электронов последнее и отличает ее от металлической связи. Наконец наиболее слабой связью является вандервальсовская (молекулярная) связь, встречаемая, например, у аргона или между слоями атомов углерода на основаниях гексагональной призмы в решетке графита. [c.22]

Область приложения теории одноатомных газов включает в себя описание поведения инертных газов, а также и молекулярных газов при таких температурах и плотностях, когда большинство молекул продиссоциировало или проионизировало. Проиллюстрируем в этом параграфе общую теорию применительно к одному из инертных газов — аргону. Интерес к этому газу проистекает отчасти из обширных экспериментальных и теоретических исследований [6] структуры ударной волны в аргоне. [c.217]

Ранее отмечалось, что газовые среды (воздух, азот, X) аргон и др.) при нормальных условиях не оказывают Оч значительного влияния па физико-технические свойства керамических материалов. Однако при одновременном наличии газовой среды и ионизирующих излучений этого сказать нельзя. При воздействии на силикатный материал (стекло, кирпич, керамика) и окружающую его среду волновых и корпускулярных излучений характер протекающих па разделе фаз процессов изменяется вследствие изменения качественного и энергетического состояния как поверхности материала, так и окружающей среды (18—23]. При этом возможны различные условия взаимодейств 1я поверхности материала и среды под действием излучения например, активированная облучением поверхность и молекулярная среда, поверхность материала и понпзированная среда, поверхность материала и среда активированы одновременно. Возможность изменения характера взаимодействия агрессивной среды и керамического материала под действп- [c.17]

При атомноводородной сварке дуга горит между двумя неплавя-щимися, чаще всего вольфрамовыми, электродами. При температуре выше 4000° молекулярный водород почти целиком диссоциирует, т. е. распадается на атомы со значительным поглощением теплоты. Попадая на изделие, атомы водорода воссоединяются в молекулы с выделением этого запаса теплоты. Пламя, образующееся в процессе сгорания водорода, который является горючим газо.м, защищает жидкий металл от кислорода и азота воздуха. Атомноводородная сварка производится с очень малой скоростью, вследствие vero опасность образования пор невелика. Она почти полностью вытеснена более производительной аргоно-дуговой сваркой. [c.433]

Влияние расхода плазмообразующего газа на Е дюжно установить с помощью формулы (40). Так, с увеличением расхода газа возрастают затраты энергии на нагрев газа и напряженность электрического поля растет. Это особенно присуще начальному участку дуги (рис. 66), где потери энергии, обусловленные теплопроводностью и излучением, невелики. Однако, если потери энергии за счет излучения и теплопроводности (молекулярной и молярной) значительно больше количества энергии, идущей на нагрев газа, напряженность электрического поля слабо зависит от расхода газа. Такая ситуация наблюдается в аргоне при больших токах на начальном участке дуги (см. рис. 66, / > 300 А) и при любых токах на установившемся участке дуги, где нагрев газа не происходит. Небольшие изменения напряженности электрического поля на установившемся участке дуги (см. рис. 65 и 66) связаны с изменением интенсивности теплообмена между электрической дугой и стенкой дугового канала. Так, с увеличением расхода газа растет молярная теплопроводность и в соответствии с выражением (43) увеличивается Е при том же токе дуги. Это подтверждают экспериментальные данные, представленные на рис. 65. При значительном расходе газа, когда течение в канале становится турбулентным, увеличение напряженности электрического поля становится более существенным. Это особенно характерно для области вблизи выходного электрода [30, 31], где пульсации плазменного потока обусловлены не только турбулентностью потока газа, но и нестабильностью горения дуги, особенно в связи с процессами шунтирования. [c.124]

Влияние рода газа на потери тепла в канале плазмотрона является существенным фактором. Так, в молекулярном газе, например азоте (по сравнению с атомарным газом — аргоном), при одинаковых массовых расходах газа, токах дуги и диаметрах канала длина входного участка дуги больше, что обусловлено большей теплоемкостью молекулярного газа, несмотря на его более высокую теплопроводность. При подаче в канал смеси газа, например, аргоноводородной или аргоноазотной, происходит диффузионное разделение газов, наблюдается диффузия газа с меньшим молекулярным весом в приосевую область дуги и избыток более тяжелого газа аргона на периферии, что позволяет за счет меньшей теплопроводности аргона изолировать дугу от холодной стенки разрядного канала. Влияние рода газа изучено в настоящее время недостаточно. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...