Критический градиент скорости

Известно, что при критических условиях деформации вследствие ротационной неустойчивости происходит переход к турбулентному" течению металла [184]. Для потоков жидкости и газа ротационная неустойчивость проявляется при критических градиентах скоростей поперек линий тока. В работе [185] предложена модель турбулентного течения кристаллов, деформирующихся с участием собственных вращений частиц. Вращательное движение частиц предположительно вызывается силами вязкого трения, подобно тому как это происходит в жидкости. Образующаяся вихревая структура течения, представленная в виде системы вихрей одного масштаба, рассматривается как диссипативная структура. Теоретически показано, что турбулентное течение кристаллов возникает при скоростях пластического сдвига выше критических при переходе от ламинарного течения кристалла к турбулентному происходит существенное снижение величины диссипируемой энергии турбулентность способствует локализации пластической деформации [185]. [c.106]

Исходя из формы кривой, можно определить начальную вязкость неразрушенной структуры т)макс И конеч-ную вязкость т1о, когда структура полностью разрушена. В этом случае на участке ВВ кривой система подчиняется закону Ньютона. Кроме того, было показано [7, с. 65—91 8, с. 264—277 19], что на кривой течения характерными точками являются критический градиент скорости ёк, соответствующий началу снижения максимальной вязкости и нижнему пределу прочности Рк, и Рт — верхний предел прочности, которому соответствует градиент скорости krn, обозначающий переход системы в ньютоновскую область. Для систем, подчиняющихся закону Ньютона, кривая течения представляется прямой, выходящей из начала координат под углом 45°. [c.13]

ОЛ—область максимальной вязкости ЛВ —область переменной вязкости ВВ —область минимальной вязкости полностью разрушенной структуры 4 —критический градиент скорости деформации нижний предел прочности структуры материала 4 —градиент скорости при достижении минимальной вязкости системы верх- [c.14]

Краевой угол смачивания 85, 86 график для определения краевого угла смачивания 86 Краскораспылитель КРУ-1 69, 82 сл. Кратеры (дефект) 72 Кратковременная (мгновенная) прочность 103 Кривая течения 14 Критический градиент скорости 13 [c.235]

Безразмерный градиент скорости в критической точке сферы для заданных условий полета определяется по графику (см.фиг. 201 [15]) X, = 2R k/V,y = 1,15. [c.700]

Исследования показали, что в окрестности передней критической точки О (см. рис. 11.14), где всегда существует дозвуковое течение, скорость потока W, будет возрастать по мере удаления от нее по закону U = ps, т. е. так же, как в случае обтекания тела дозвуковым потоком (гл. 8). Здесь S—координата от точки О вдоль поверхности обтекаемого тела. Однако в рассматриваемом случае градиент скорости р является функцией числа Маха невозмущенного потока М . [c.225]

На рис. 11.16 изображена зависимость безразмерного градиента скорости DjW в критической точке от числа при сверхзвуковом обтекании сферы. Эта зависимость получена [102] по приближенной методике, основанной на допущении, что форма ударных волн перед цилиндром и сферой представляет собой соответственно концентрические цилиндрическую и сферическую поверхности, а скорость невозмущенного потока выбрана сразу за ударной волной экспериментальные значения,получены для полусферической носовой части. В области М>5 безразмерные градиенты в критической точке для сферы и цилиндра практически одинаковы. [c.226]

Рис. 7.8.2. Зависимости времени воспламенения 1, для режимов гетерогенного зажигания и самовоспламенения от градиента скорости потока Рх в окрестности лобовой критической точки

При парообразовании с изменением градиента скорости в пристенном слое меняется динамическое воздействие потока на кипящий пограничный слой. Так как градиент скорости на внутренней поверхности канала выше, чем на наружной, плотности критических тепловых потоков Qk на этой поверхности также должны быть [c.311]

Уменьшение градиента скорости в критической области за счет подвода компонента, обладающего низкой скоростью. [c.377]

В других отношениях теория конвективных динамо оказывается еще менее удовлетворительной. Например, в кинематических моделях градиент угловой скорости вращения по глубине фигурирует как один из критических свободных параметров. В динамических л<е моделях практически (по крайней мере в настоящее время) приходится рассматривать только несжимаемые жидкости. Более того, существующие динамические модели дают знак градиента скорости вращения, противоположный тому, которого требуют кинематические модели, чтобы воспроизвести солнечный цикл По-видимому, в этих моделях не учтены какие-то существенные стороны явления. [c.213]

Как это отражается на распространении звука Это видно из рис. 33. На нем изображен фронт звуковой волны, бегущей при положительном градиенте скорости ветра и отрицательном температурном градиенте. В верхней части волновой фронт распространяется в-более холодном воздухе или против более сильного ветра и поэтому двигается с меньшей скоростью, чем в нижней части. В результате фронт волны изгибается кверху. Аналогично, если в лодке грести одним веслом сильнее, чем другим, то лодка поворачивает в сторону от него. На рис. 33 показан результирующий эффект. Если звуковая волна распространяется от источника против ветра или бежит в любом направлении в атмосфере при отрицательном температурном градиенте, ее путь искривляется кверху и земля оказывает экранирующее действие, сопровождаемое возникновением звуковой тени. Экранирование при этом не полное, так как вследствие дифракции звука волна проникает и в область тени — с этим явлением мы скоро познакомимся. Во всяком случае, за пределами критического расстояния между источником звука и точкой, где волна, проходящая ниже всех остальных, касается поверхности земли, ин- [c.132]

Для расчета теплоотдачи в окрестности критической точки при натекании сверхзвукового потока на преграду при ламинарном пограничном слое можно использовать формулы, полученные для случая натекания на преграду дозвукового потока, например, ( 111-29) или ( 111-30), если в них подставлять градиент скорости 1, возникающей при сверхзвуковом обтекании, а скорость невозмущенного потока брать сразу за ударной волной (вниз по потоку). [c.277]

Величина —градиент скорости в окрестности передней критической точки, зависит от градиента давления в этой области, а последний от формы головной части обтекаемого тела, в то же время она приблизительно равна времени (в секундах) диффузии частицы через пограничный слой в той же области индексы О относятся к передней критической точке. [c.278]

Если I ф у то прежде всего можно показать, что нижний критический градиент температуры соот ветствует такому антисимметричному движению, когда узловая линия скорости совпадает с малой осью эллипса. Для этого сравним критические градиенты Л] и Лг, соответствующие движениям с узловыми линиями, изображенными на рис. 23. Критические градиенты А и А2 для изображенных на рисунке движений равны [c.86]

При /=1, очевидно, имеет место вырождение двум видам антисимметричного движения с узлами скорости по осям хну отвечают одинаковые критические градиенты температуры. Поэтому при том же критическом градиенте возможны и другие движения, являющиеся суперпозицией этих двух, например, движения с узлами скорости на диагоналях квадрата. [c.89]

Условимся Ют называть критической вертикальной скоростью, — критическим вертикальным температурным градиентом. [c.119]

IV, отличное от 1Рт, при котором т = 1р назовем сопряженной критической вертикальной скоростью. Вертикальные скорости, отвечающие градиентам нормальной области, уменьшаются с уменьшением притока энергии и увеличиваются с увеличением градиента. [c.120]

С понижением температуры количество и размеры кристаллов парафина увеличиваются, и по достижении некоторой критической точки (зависящей от градиента скорости сдвига в масле) происходит структурирование масла — кристаллы срастаются в сетку, внутри которой удерживаются жидкие углеводороды. Масло при этом теряет подвижность, т. е. застывает. [c.23]

Таким образом, уравнение энергии дает для критического числа Рейнольдса слишком низкие значения. Тем не менее оно все же дает важный подход к объяснению физического механизма явления. Ясно, что содержащий вязкость член всегда приводит к убыванию энергии, а ее возрастание обеспечивается напряжением Рейнольдса —ри у. Существенно также, что в случае неустойчивости напряжение должно иметь тот же знак, что и градиент скорости основного течения. [c.81]

Термин жидкость используется для описания вещества, обладающего способностью течь, т.е. здесь имеются в виду и жидкости, и газы. Если движение жидкости подчинено какому-то порядку, то говорят о ее струйном движении или ламинарном потоке либо через трубу, либо по поверхности. При этом каждая частица жидкости движется строго по линиям, параллельным стенкам трубы. Частицы жидкости, непосредственно прилегающие к стенкам, движутся медленнее, что объясняется действием вязкости, а на самих стенках их скорость падает до нуля. Вследствие этого возникает градиент скорости (Рис. 15.1а). Вышеописанная ситуация характерна для скоростей потока меньше критической скорости. При больших скоростях потока движение становится хаотическим, и каждая частица жидкости в этом случае перемещается по очень извилистой траектории. Такое движение жидкости называют турбулентным потоком. Несмотря на хаотическую природу такого потока, в среднем для всего потока по трубе получается профиль скорости, подобный показанному на Рис. 15.16. Можно считать, что по трубе течет ламинарный поток, если число Рейнольдса будет меньше, чем 2000, и турбулентный — если оно больше, чем 4000. Между этими величинами находится переходная зона. [c.242]

Рассмотрим подробно случай постоянного градиента скорости внешнего потока ujoo = Ах т = 1), который реализуется в окрестности критической точки при внешнем обтекании тела. Для малоамплитудных колебаний с точностью до членов, характери-зуюш,их вторую гармонику, температурное поле в пограничном слое можно представить в виде [c.111]

Т — абсолютная температура Г — безразмерная температура (уравнение (8)) Ыоо— скорость потока вдали от тела и—тангенциальная компонента скорости u = u/u ((iuM/iix) —градиент скорости невязкого потока в окрестности передней критической точки v — [c.308]

Согласно разработанной Б. Льюисом и Г. Эльбе теории критического градиента граничной скорости проскок происходит в том случае, когда вблизи стенок смесителя кривая скорости потока Ш/ имеет общую касательную с кривой распределения и по выходному сечению смесителя [Л. 39]. Условие касания этих кривых соблюдается при равенстве градиентов dwfldr)r- R и dujdr)r- R, где г — текущая координата (текущий радиус) —радиус трубы. [c.55]

Вместо градиента давления можно, конечно, рассматривать отрицательный градиент скорости, поскольку = — рйд- . Характерное распределение скорости сплошного потенциального потока на профиле решетки (турбинного типа) показано на рис. 122. Пунктиром на рис. 122 приведено примерное распределение скорости во внешнем потоке при обтекании той же решетки вязкой жидкостью. Начиная от критической точки, на профиле развивается ла,минарный пограничный слой. Первые по потоку максимумы скорости и первые диффузорные участки наблюдаются, как правило, уже вблизи критической точки даже при расчетных углах входа. На этих участках условие безотрывного обтекания обычно нарушается и ламинарный слой отрывается, образуя небольшую вихревую зону с приблизительно постоянным давлением (участок аЬ на рис. 122). За отрг вом ламинарного слоя поток турбулизируется. [c.369]

С другой стороны, при неинтенсивиом охлаждении (например, погружением в масло), как это видно из кривой 2 (рис. 30), по сечению детали при закалке создается весьма небольшой градиент скоростей охлаждения, при котором даже небольшое отклонение значения критической скорости закалки приводит либо к сквозной закалке сечения детали на мартенсит, либо к закалке на структуру трооститного типа. [c.269]

НО, что влияние отношения температур Т Т а коэф-фиц ент теплообмена сравнительно мало на непроницаемых поверхностях и весьма существенно на проницаемых поверхностях, особенно при обтекании газом цилиндров круглого сечения. Вдув охлаждающего газа значительно уменьшает коэффициент теплообмена. В областях с большими величинами коэффициента теплообмена (критическая точка и ее окрестность) существенное уменьшение коэффициента теплообмена достигается при отно-сительно большом расходе охлаждающего газа. Расчеты показывают, что для поддержания постоянной температуры стенки расход охлаждающего газа в критической точке пропорционален корню квадратному из градиента скорости (1и 11с1х. С уменьшением радиуса кривизны цилиндрического тела в критической точке градиент скорости йи х1йх растет, а вместе с тем увеличивается необходимый расход охлаждающего газа. Вниз по течению от критической точки [c.277]

Расчетный прием определения коэффициента теплообмена в критическом сечении сопла основывается на хо рошо известном факте о том, что по мере приближения газа к критическому сечению и в самом критическом сечении скорость внешнего потока щ х) увеличивается монотонно и влияние предыстории пограничного слоя на изменение его толщины вниз по течению быстро уменьшается. Это дает основание принять линейное распределение скорости Ui x) с тем же, одиако, градиентом скорости с1и11йх в критическом сечении, какой дает истинное распределение скорости. Кроме того, предполагается, что пограничный слой появляется в той точке, где начинается изменение скорости внещнего потока по линейному закону. Эти допущения аналитически формулируются так [c.443]

Это уравнение позволяет вычислить тот момент времени, в который в заданной точке X контура тела впервые начинается отрыв пограничного слоя. Очевидно, что отрыв возможен вообще только там, где градиент скорости dUidx отрицателен. Кроме того, отрыв возникает раньше всего в той точке, в которой производная dUldx имеет наибольшее абсолютное значение. Ниже на примере обтекания эллиптического цилиндра мы увидим, что такая точка отнюдь не всегда совпадает с задней критической точкой. [c.388]

Нетрудно убедиться в том, что этот градиент имеет наибольшее значение в критической точке только в том случае, если < 4/3. Если же к > 4/3, то наибольшее значение градиент скорости имеет в точке с угловой координатой ф = фтпэ определяемой из соотношения [c.389]

Интенсивное охлаждение водяным душем или потоком создает большой градиент скоростей охлаждения по сечению закаливаемой детали (рис. 2.9.9) поверхность охлаждается со скоростью 8000...20(ю0 °С/с, сердце-вина (в зависимости от толщины детали) со скоростью 10—150 °С/с. При этом, в зоне поперечного сечения I, где скорость охлаждения больше критической скорости закалки стали г кр, образуется структура закаленной стали — мартенсит с твердостью HR060, пределом прочности — 2400...2700 МПа. Более глубокие слои II закаливаются на структуру тонкой ферритно-цементитной смеси (троостит). [c.375]

Поскольку уравнения модели содержат лишь три характеристики ударного слоя (нлотность газа за ирямым участком ударной волны рс и градиент скорости в окрестности критической точки к, входят явно, тогда как влпят1е расстояния отхода. 5 проявляется через нараметры Д и 0), выводы, полученные в рамках этой модели, оказываются пригодными для анализа эро.зии тел с формой затупления от сферического носка до плоского торца. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...