Фазовая поверхность волн

Фазовая поверхность волн 357 --шестого порядка 357 [c.722]

Измерение распределения фаз можно осуществить с помощью интерференционных явлений (см. гл. IV—VII). Сущность интерференции заключается в том, что при сложении когерентных колебаний разность их фаз обусловливает изменение амплитуды суммарного колебания, иными словами, происходит преобразование фазовых соотношений волн в амплитудную структуру интерференционной картины. Следовательно, если на приемник излучения, помимо интересующей нас волны, послать другую, пробную волну с относительно простой формой фронта, например, плоскую или сферическую, то возникшая интерференционная картина полностью охарактеризует закон изменения разности фаз этих двух волн на поверхности приемника. Таким способом мы получим возможность составить представление о фазовой структуре изучаемой волны. [c.236]

На рнс. 167 приведен график зависимости фазовой скорости воли иа поверхности воды от длины волны. Так как фазовая скорость поверхностных волн является функцией длины волны с = с(Я), а Я = с/у, то, следовательно, с = с(у). Поэтому ири наличии дисперсии фазовая скорость волн зависит от их частоты. [c.205]

Далее в опытах измерялись значения фазовой скорости волн (т.е. скорость перемещения гребней по поверхности пленки). Оказалось, что фазовая скорость лежит в диапазоне (1,7—3,0) Wq, где Wq = = Гд/<5> — средняя скорость жидкости в волновой пленке. Этот результат означает, что гребни волн бегут в направлении стека- [c.164]

Метод основан на использовании явления наклона фазового фронта электромагнитной волны при ее распространении вдоль полупроводящей поверхности. Физическая и количественная трактовка этого явления имеет аналитический вид Ig Р = = -j- I. Между плотностью снежного покрова и его диэлектрической проницаемостью существует линейная связь. Таким образом, по углу наклона фазового фронта волны возможно определить плотность снежного покрова. [c.250]

Прибор устанавливают на поверхности снега и включают. Стрелка индикатора должна указать на наличие сигнала на приемной антенне. Оператор, поворачивая приемную антенну, добивается нуля по индикатору, затем определяет искомый угол наклона фазового фронта волны над снегом, а отсчетное устройство автоматически переводит значение угла в плотность контролируемой среды. [c.250]

В ферромагнитных материалах ЭМА-преобразователи хуже излучают и принимают продольные волны вследствие большой магнитной проницаемости этих материалов. Для возбуждения волн под углом к поверхности (волн Рэлея и Лэмба) применяют преобразователи, схема которых дана в табл. 9. В этом случае элементы катушки располагают в виде решетки с расстоянием между двумя соседними элементами с противоположным направлением тока, равным Ср/2/, где Ср — фазовая скорость волны вдоль поверхности. Такое расстояние обеспечивает оптимальное расположение областей растяжения и сжатия на поверхности [c.225]

Касательные напряжения на поверхности раздела рассчитываются по относительной скорости Uqj, которая может быть принята равной uoi в случае гладкой поверхности или когда высота волн мала и не оказывает влияния на величину силы трения на поверхности раздела фаз. Для стекающих пленок отношение фазовой скорости волн к средней по толщине пленки 2 = Уф.в/у составляет [c.162]

Здесь г/ , — скорость на поверхности пленки, равная аи>2 а — коэффици ент, зависящий от профиля скорости в пленке и фазовой скорости волны (лежит в пределах от 1,5 до 2,5) / 12 —сила, создаваемая касательным напряжением па границе пар—пленка, равная Tj2/< 13 — сила сопротивления капель в паре. [c.72]

На рис. 2.33 приведены опытные данные по средним скоростям жидкости в пленке (а) и фазовой скорости воли Сф (б) в зависимости от числа RGj и Rej в качестве параметра. Видно, что средняя скорость Wo увеличивается по мере роста расхода в пленке, причем, поскольку при переходе от трехмерных волп к перекатывающимся толп ина уменьшается, средняя скорость Лл идкости в пленке резко возрастает. С увеличением скорости газа происходит также увеличение фазовой скорости волн, движущихся за счет кинетической энергии газа но межфазной поверхности раздела, причем относительное увеличение фазовой скорости оказывается сначала большим, а затем (п[ и Re 200) меньшим, чем относительное увеличение [c.83]

Величина фазовой скорости движения волн экспериментально определялась при свободном стекании [57, 108, 133, 138, 173, 182, 196] и при движении пленки совместно с потоком газа [40, 53, 55, 68, 66, 85, 93, 116, 133, 137, 173, 182, 208]. Анализ имеющихся в литературе опытных данных показывает, что в области малых плотностей орошения относительная фазовая скорость волн на поверхности свободно стекающей пленки слабо зависит от расхода жидкости [57, 173] и удовлетворительно согласуется [c.198]

Распределение давлений вдоль волновой поверхности и по нормали к ней зависит от соотношения скоростей паровой фазы и фазовой скорости волн. На некотором расстоянии от поверхности раздела пар будет двигаться с большей скоростью, чем волны, а вблизи поверхности скорость волн превосходит скорость пара. Распределение скоростей в неподвижной системе координат показано линией ОаЬ, а в си- [c.336]

Рассмотрим волновую аберрацию плоского фазового фронта волны, проходящей через активный элемент с параболическим распределением температуры Т = Т - -ЬТ = Т - -АТ( 1 — для нескольких различных значений температуры боковой поверхности Тп. Знак температурного перепада между центром элемента и его поверхностью принят положительным, что всегда [c.59]

На поверхности соприкосновения двух жидкостей различной плотности, расположенных одна над другой, также могут возникать волны. Если обе жидкости неподвижны и плотности их равны рг и р2, то теоретический расчет дает для фазовой скорости волн величину [c.134]

В работе [124] коротко рассмотрены физические основы детонационного способа нанесения покрытий. Под детонацией понимают взрыв, распространяющийся с постоянной и максимально возможной для данного взрывчатого вещества и данных условий гиперзвуковой скоростью. Основным параметром процесса является скорость детонации, которая представляет собой скорость перемещения фазовой поверхности раздела между продуктами реакции и невозмущенной массой вещества. Эта граница образована фронтом пламени и предшествующей ему детонационной волной. [c.126]

Здесь V — фазовая скорость волны, т. е. скорость, с которой поверхность равных фаз перемещается в направлении волновой нормали N. Прежде чем вводить материальное уравнение, связывающее векторы Е и О в анизотропной среде, рассмотрим те свойства электромагнитных волн, которые следуют непосредственно из уравнений (4.3). Эти свойства отражают взаимное расположение векторов О, Е, В и N [c.180]

Фазовые набеги и спектр частот. В конфокальном резонаторе поверхность равной фазы совпадает с поверхностью зеркала, фазовый набег волны при прохождении резонатора не зависит от размера апертуры и отличается от фазового набега идеальной плоской волны (кЬ) на величину Фтп или Фр/. Анализируя собственные значения уравнений (3.27) или выражения (3.29), нетрудно найти [c.64]

И учитывая граничные условия, требующие, чтобы компоненты напряжения (3.41) обращались в нуль на поверхности цилиндра (г —а), можно получить выражения для фазовой скорости волн данной частоты. [c.60]

Неизвестной величиной является коэффициент а, содержащий фазовую скорость волны. Для его определения воспользуемся следующими краевыми условиями поверхности слоя свободны от напряжений и на них поддерживается постоянная температура, т. е. [c.266]

Мы рассмотрим случай, в котором ]Ех убывает в поперечном направлении от значения д (/ О, О, 2) на оси (фиг. 28), и исследуем ограниченный световой пучок. Тогда фаза на его краю опережает (при > 0) фазу в середине и искривление фазовых поверхностей возрастает с возрастанием 2. Мы приходим к выводу, что нелинейную среду можно сравнить с собирающей линзой. Это линза тоже преобразует падающие плоские волны таким образом, что в краевых областях возникают опережающие фазы. Это создает поток энергии от [c.195]

Полученная величина Сф представляет собой скорость распространения поверхностей постоянной фазы, т. е. так называемую фазовую скорость волны. [c.70]

Влияние среды на параметры распространяющейся волны приводит в отличие от влияния оптической системы к случайным во времени искажениям фазовой поверхности. При конечном временном осреднении излучения оптическими приемниками выражение (2.79), определяющее мгновенную величину ОПФ, не будет в этом случае отражать реально наблюдаемую картину. Временное осреднение для турбулентной среды, как показывает выполненный в [37] анализ, приводит к разным результатам в случае очень больших и очень малых экспозиций. Это различие связано с тем,, что осреднение (сох, со , /) по времени необходимо проводить не только с учетом изменения амплитуды волны с частотой 2я/Я, но и с учетом более медленных изменений V х, у, /), вызванных движением оптических неоднородностей в среде. [c.76]

Вскоре был предложен остроумный метод гигантского увеличения интенсивности второй гармоники (до нескольких десятков процентов), названный фазовым или пространственным синхронизмом. Для его понимания следует учитывать следующие особенности рассматриваемого процесса. Вторичные волны, возникающие при воздействии излучения на какой-либо ансамбль атомов, в обычной (линейной) аптике обладают одной и той же фазовой скоростью и одновременно доходят до приемника света, усиливая друг друга. Фазовая скорость волн удвоенной частоты будет иной, и эффект усиления N будет иметь место лишь в том случае, когда показатель преломления среды для волн частот m и 2со будет одинаков. Но такую среду можно создать искусственно, используя, например, кристалл КДП (рис.4.22). Поверхность пересекается с поверхностью nj, и, следовательно, волны, распространяющиеся в направлении, указанном на чертеже стрелкой, имеют одинаковую скорость. Это и будет направ- [c.170]

Чтобы представить, как распространяются плоские световые волны в кристалле и как меняется фазовая скорость волны в зависи.мости от изменения направления нормали к волне, рассмотрим распространение волны из некоторой точки О внутри кристалла (рис. 17.17). Будем откладывать фазовую скорость света в виде радиуса-вектора по всем возможным направлениям нормали к волне. Тогда через концы нормальных скоростей мож-нр провести поверхность, которую называют поверхностью нормалей. Поверхность нормалей имеет двупо-лостный характер. Пересечение радиуса-вектора с поверхностью нормалей дает два значения скорости и 02, что соответствует распространению в заданном направлении двух плоских световых волн. Скорости по осям А, у, г соответственно равны йу и а , х и аг, йу и а . [c.45]

Учет преломления рентгеновских лучей. Преломление рентгеновских лучей обусловлено разной скоростью распространения волн в среде и в вакууме. Различие в фазовых скоростях волн приводит к изменению условия Брэгга - Вульфа (6.3). В этом случае (см. рис. 27) надо принять во внимание, что угол падения не равен углу преломления 0j,p. Поэтому вместо (6.1) для оптической разности хода тюлучаем выражение А = = п АВ + ЯС1) - D , где -показатель преломления среды относительно вакуума (если луч падает на поверхность кристалла из вакуума). Эта формула справедлива как при и > 1, так и при и < 1. Заметим, [c.52]

В опытах Вурца при скорости газа. 50—400 м/с длина волны на поверхности воды колебалась от 0,5 до 3,5 мм (толщина пленок при этом составляла 6 0,09-г-0,15 мм). Фазовая скорость волн примерно в 2 раза превышала среднерасходную. [c.103]

Значит, число техн. устройств, машин и приборов ос-Иовано на действии сил Ампера (см. Ампера закон) на Ф. т. Если вдоль поверхности металлич. тела в скин-слое возбуждена бегущая волна Ф.т., то на них действует сила, увлекающая тело в направлении распространения волны. Величина силы зависит от скорости тела v—сначала сила нарастает с ростом у, достигает максимума, а затем уменьшается до нуля при стремлении и к фазовой скорости волны иф. На действии этой силы основано устройство асинхронных электродвигателей (ротором к-рых является [c.379]

Следует отметить интересный факт, замеченный в опытах ИВТАН. В области подавленного кипения при дот < структура волн на поверхности пленки изменяется, увеличивается частота и фазовая скорость волн. В случае гладких ламинарных пленок появляется рябь на поверхности. [c.106]

Еще сложнее обстоит положение с рекомендациями по расчету фазовой скорости волн на поверхности пленок жидкости, обтекаемых газовым потоком. Б. И. Конобеев [65] рекомендует применять для нисходящего течения z=2.4, а для обращенного— 2=2.0. По данным А. К. Ильина [53], относительная фазовая [c.198]

На рис- 3-13 показаны некоторые характерные формы волнового движения тонких пленок воды и глицерина, полученные Д. Вурцем [Л. 224]. Рисунки 3-13,а и в соответствуют малым скоростям воздушного потока (со 50 м1сек) и большим расходам жидкости (т 0,35 г1 (см сек)], а рис. 3-13.6 и г — значительным скоростям воздуха (С2 300 Mj en) и малым расходам. Температура воды и глицерина t составляла примерно 20 °С. Как видно на фотографиях, характер волн может быть самым разнообразным в зависимости от вязкости, расхода жидкости и скорости омывающего газа. Приведенные данные показывают, что для реальных значений скоростей пара (с =50 400 м/ сек) длина волн на поверхности воды колеблется от 0,5 до 3,5 мм, а толщина пленок составляет 6 0,09-н0,15 мм. Фазовая скорость волн приблизительно в 2 раза превышает среднерасходную. [c.59]

Для дальнейшего исследования необходимо напнсать уравнение для фазовой скорости волны. Эта скорость должна быть определена при тех же условиях, что и при нахождении z-вой составляющей скорости жидкой фазы (148). Длинные волны конечной амплитуды на свободной поверхности жидкости исследовали Эри п позднее Г. Лямб 132). Используя результаты их работ, запишем применительно к нашим условиям [c.76]

Иногда встречаются кртсталлы, в которых равны два главных показателя преломления, т.е. i, j = х, у или z. В таких кртсталлах может наблюдаться некритический к угловым расстройкам, или 90-гралус-ный, синхронизм. В случае одноосного кристалла равенство двух главных показателей преломления означает, что соответствующие поверхности индексов для со и 2 со касаются друг друга. В результате синхронизм некритичен к любым угловым расстройкам вследствие близости фазовых скоростей волн разных частот вблизи точки касания. Поверхности индексов двуосных кристаллов имеют более сложную форму. При выполнении указанных выше условий синхронизм оказывается нечувствительным к изменению направления распространения света в одаой плоскости и чувствительным в другой. [c.155]

Анализ распространенйя волн проводится аналогично анализу хода лучей, надо лишь вместо эллипсоида лучевых скоростей пользоваться эллипсоидом волновых нормалей. Направление распространения волны задается вектором п. Находится сечение эллипсоида (41.15) плоскостью, перпендикулярной п и проходящей через центр эллипсоида. Колебания вектора О возможны лищь в направлениях, параллельных главным осям эллипса в сечении эллипсоида. Фазовые скорости волн обратно пропорциональны длинам соответствующих главных осей эллипса. Однако для анализа распространения света в анизотропных средах удобнее- пользоваться понятием лучевой поверхности, а не поверхности волнового фронта. [c.270]

До тех пор, пока полное сопротивление складывается из сопротивпс-ния трения воды на поверхности корпуса корабля и сопротивления давления в воде, ко всему сказанному в предыдущих номерах прибавить нечего. Однако, уже при сравнительно умеренных скоростях движения корабля выступает на сцену новое явление — образование волн на свободной поверхности. Эги волны дают третью составляющую полного сопротивления, так называемое волновое сопротивление. Оно обусловливается тем, что повышения и понижения уровня воды около стенок корабля, вызванные имеющимися здесь разностями давления, начинают самостоятельно двигаться от корабля в виде волн и тем самым уносить от корабля некоторое количество энергии в виде энергии волн. Таким образом вопрос о величине волнового сопротивления сводится к вопросу о потоке энергии, переносимом волнами сквозь контрольную поверхность, связанную с кораблем. Однако, скорость, с которою энергия, затрачиваемая кораблем для непрерывного образования волн, как бы уплывает с волнами от корабля, есть не фазовая скорость волн, но их групповая скорость, 1. е. скорость, с которою передвигается вперед группа воль впереди и позади которой водная поверхность находится в покое. [c.120]

По периоду осцилляций ЛГотр и К р в области 0,50 < ЛДн С 1,10 можно определить экспериментальное зна-. 1ениё фазовой скорости волны рэлеевского типа на вогнутой цилиндрической поверхности указанной кривизны. Оно собтавляет приблизительно 0,8 сц. По формуле (1.105) (справедливой, строго говоря, лишь при / Ад>20) получаем для наших кривизн с 0,6 сд. Различие этих двух значений лежит в пределах ошибки, даваемой формулой (1.105) й о )Дас ги 0,50 [c.159]

Проблема распространения и рассеяния волн в атмосфере, океане и биологических средах в последние годы становится все более важной, особенно в таких областях науки и техники как связь, дистанционное зондирование и обнаружение. Свойства указанных сред, вообще говоря, подвержены случайным изменениям в пространстве и времени, в результате чего амплитуда и фаза распространяющихся в них волн также могут претерпевать пространственно-временные флуктуации. Эти флуктуации и рассеяние волн играют важную роль во многих проблемах, представляющих практический интерес. При рассмотрении вопросов связи приходится сталкиваться с амплитудно-фазовыми флуктуациями волн, распространяющихся в турбулентной атмосфере и турбулентном океане, а также с такими понятиями, как время когерентности и полоса когерентности волн в среде. Рассеянные турбулентной средой волны можно использовать для установления загоризонтной связи. Диагностика турбулентности прозрачного воздуха, основанная на рассеянии волн, даег существенный вклад в решение вопроса о безопасной навигации. Геофизики интересуются флуктуациями волн, возникающими при их распространении через атмосферы планет, и таким способом получают информацию о турбулентности и динамических характеристиках этих атмосфер. Биологи могут использовать флуктуации и рассеяние акустических волн с диагностическими целями. В радиолокации могут возникать мешающие эхо-сигналы от ураганов, дождя, снега или града. Зондир вание геологических сред с помощью электромагнитных и акустических волн требует знания характеристик, рассеяния случайно распределенных в пространстве неоднородностей. Упомянем, наконец, недавно возникшую область океанографии — радиоокеаногра-фию (исследование свойств океана по рассеянию радиоволн). Центральным пунктом этой методики является знание характеристик волн, рассеянных на шероховатой поверхности. [c.6]

Таким образом, со/й есть скорость распространения поверхности постоянной фазы, ранее обозначэвщаяся через v. Она называется фазовой скоростью волны, С такой скоростью распространяется синусоидальная волна типа (8.1) без изменения своей формы. [c.55]

Поверхности постоянной фазы Q = onst есть плоскости, перпендикулярные волновому вектору к. Единичный вектор п = к//с называется волновой нормалью. Если перемещаться в пространстве вдоль волновой нормали, то значение фазы, которое в момент t было в точке г, в момент t + dt окажется в точке г + dt, так что dr = dt/k. Исходя из этого величину v = (o/k называют фазовой скоростью волны. Она определяет скорость перемещения в пространстве плоскости равных фаз. Вектор v = уп называется вектором фазовой скорости. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...