Нейтроны моноэнергетические

Имеется большое количество данных по спектрам и выходам у-квантов при неупругом рассеянии моноэнергетических нейтронов различных энергий [2, 22], однако эти данные неполны, особенно для области энергий нейтронов 5—12 Мэе. Для оценочных расчетов могут быть использованы результаты измерений спектров у-квантов, образующихся при неупругом рассеянии нейтронов спектра деления [23] и реакторного спектра [24]. [c.30]

Моноэнергетические нейтроны могут быть получены также в реакции фоторасщепления дейтона [c.285]

Процесс замедления моноэнергетических нейтронов при их соударении с ядрами водорода можно легко проанализировать с помощью импульсной диаграммы для нерелятивистского случая (см. 19). Как известно, при однократном соударении нейтрона [c.292]

Если щели расположить по всей поверхности цилиндра, то по другую сторону цилиндра будет проходить практически непрерывный пучок моноэнергетических нейтронов. Механический монохроматор подобной конструкции имеет большую светосилу [c.332]

В конструкциях с поперечными щелями форма щели обычно делается параболической (рис. 124). В этом случае при облучении вращающегося ротора нейтронами, проходящими через коллиматор К за ротором, возникает пульсирующий пучок моноэнергетических нейтронов. [c.332]

Как уже отмечалось, нейтронный механический монохроматор реально выделяет из непрерывного спектра моноэнергетические нейтроны. Это обстоятельство позволяет использовать данный прибор для ряда специфических исследований, требующих облучения нейтронами данной энергии. [c.332]

По другому принципу работает механический селектор нейтронов, который выделяет моноэнергетические нейтроны по методу времени пролета. Первый прибор такого типа для тепловых нейтронов был построен в 1947 г. Ферми и его сотрудниками. Устройство прибора показано на рис. 125. Здесь Ц — стальной цилиндр диаметром 4 см, полость которого заполнена чередующимися слоями из алюминия и кадмия толщиной соответственно [c.333]

Как уже указывалось, преимуществом метода дифракции является возможность фактически выделять из пучка нейтроны определенной энергии. Это позволяет проводить опыты с облучением образцов моноэнергетическими нейтронами. Очевидно, такие опыты невозможны в методах времени пролета, так как там в составе лучка имеются нейтроны всех энергий спектра замедления. Однако эта особенность приводит к существенным преимуществам данных методов, а именно к возможности одновременно детектировать эффект от моноэнергетических нейтронов различных энергий. [c.342]

Детальное изучение сечения взаимодействия медленных и тепловых нейтронов было произведено с помощью нейтронной спектроскопии, которая позволяет выделять нейтроны данной энергии из непрерывного спектра. Наиболее широко применяются четыре метода нейтронной спектроскопии, два из которых (метод механического монохроматора и метод дифракции нейтронов от кристалла) реально выделяют в данном направлении моноэнергетические нейтроны, а два других (метод мигающего ускорителя и метод механического селектора) выделяют нейтроны с данной энергией по времени пролета. Нейтронная спектроскопия подтвердила правильность боровских представлений [c.357]

Мгновенные нейтроны испускаются движущимися осколками, запаздывающие — остановившимися продуктами деления после предварительного р -распада. Спектр мгновенных нейтронов делен передается полуэмпирической формулой /(Т) 2Т, запаздывающие нейтроны образуют несколько моноэнергетических групп. Описанные свойства в равной мере относятся к вынужденному и к спонтанному делению. [c.411]

При отсутствии взаимодействия между нейтронами реакция (5.20) идет как трехчастичный процесс, и спектр протонов должен быть оплошным. Если нейтроны, возникающие в этой ре-,акции, образуют связанное состояние, то спектр протонов должен содержать моноэнергетическую линию справа от границы сплошного спектра. Если же это состояние виртуальное, то максимум должен появиться на фоне сплошного спектра у его границы. В этом случае по ширине максимума можно судить о длине рассеяния. Из опытов по изучению реакции (5.20) и некоторых других процессов, сопровождающихся образованием двух нейтронов, для длины рассеяния были получены значения в пределах [c.52]

Достоинством этой реакции является не столько низкий порог, сколько то, что ядро аНе не имеет возбужденных состояний. С помощью (9.11) получают моноэнергетические нейтроны с энергиями в интервале 0,06—3 МэВ. Недостатком реакции (9.11) является фон жесткого v-излучения, возникающий за счет параллельной реакции [c.485]

В этой реакции энергию вылетающих нейтронов (в лабораторной системе) можно менять варьированием энергии пучка и угла вылета нейтрона и путем использования дейтронов как в качестве налетающих частиц, так и в качестве мишени. Реакция (9.15) дает возможность получать моноэнергетические нейтроны с энергиями от 12 до 20 МэВ. Дальнейшее повышение энергии падающих частиц приводит к потере монохроматичности из-за открытия каналов [c.486]

Получение моноэнергетических нейтронов с энергиями выше 20 МэВ затруднено наличием нескольких нейтронных каналов во всех ядерных реакциях, причем число каналов растет с повышением энергии. [c.486]

Перечисленным требованиям удовлетворяет развитый в [1—3] способ решения уравнения переноса, основанный на использовании модифицированного транспортного приближения и метода спектральных приближений. Плотность столкновений нейтронов от плоского изотропного моноэнергетического источника в среде произвольного состава имеет вид [c.292]

В настоящей работе для определения источников ЗГИ в однородной среде от точечного изотропного источника нейтронов предлагается использовать решение уравнения переноса в диффузионно-возрастном приближении, уточненное путем расчета диффузионно-возрастных параметров методом Монте-Карло. Указанное приближение приводит к следующему обобщенному выражению для пространственно-временного распределения источников ЗГИ q (г, t) от моноэнергетического источника нейтронов [c.307]

Допустимая плотность потока частиц (фотонов) (ДЛИ) — плотность потока, при которой создается допустимая мощность дозы. Допустимые плотности потоков моноэнергетических фотонов и нейтронов при облучении персонала приведены в табл. 11.38 и 11.39. [c.501]

Таблица 11.39. Допустимая плотность потока ДПП моноэнергетических нейтронов при облучении персонала

Определим теперь среднее расстояние от источника, на котором нейтрон обладает заданной энергией. Если точечный источник моноэнергетических нейтронов находится в начале координат, то квадрат этого расстояния, называемый средним квадратом длины замедления, определяется следующей формулой [c.293]

Реакции (р, п) широко используются для получения моноэнергетических нейтронов. Этому способствуют низкие значения порога реакции Е и большие выходы нейтронов. Наиболее распространенные реакции (р, п) [71 [c.893]

В традиционном эксперименте по рассеянию нейтронов образец, обычно имеющий форму тонкой пластинки или цилиндра, облучается моноэнергетическим потоком нейтронов с длиной волны Я,. Наблюдаемой величиной является интенсивность I при определенном значении [c.72]

Случайные числа, необходимые для расчетов, обычно генерируются вычислительной машиной, которая выбирает числа 1, 2> случайным образом из интервала О 1. Это означает, что вероятность р (1г) г для оказаться между и + йЪ есть если О < < 1, т. е. р (Ю = 1. Приведем простой пример использования случайных чисел при построении историй нейтронов, которые испускаются моноэнергетическим изотропным точечным источником. [c.44]

Очень тонкий (толщина х) плоский источник моноэнергетических нейтронов испускает изотропно 1/Дл нейтрон/(см сек) на единицу объема источника. Определить угловое распределение тока (и потока) на поверхности источника, пренебрегая поглощением в нем. [c.48]

Если нейтроны с непрерывным энергетическим спектром падают на монокристалл под некоторым фиксированным углом 0, то только те из них, которые удовлетворяют уравнению (7.4), будут испытывать сильное отражение. Таким способом можно получить монохроматические (или моноэнергетические) нейтроны. Предположим, с другой стороны, что нейтроны падают на поли-кристаллический материал, например бериллий или графит, в котором содержится большое количество произвольно ориентированных кристаллов с размерами, малыми по сравнению со средней длиной свободного пробега. Тогда для нейтронов с любой достаточно высокой энергией всегда будут существовать-такие микрокристаллы, для которых удовлетворяется уравнение (7.4). В этом-случае сечение упругого рассеяния как функция энергии обнаруживает ярко выраженный излом, как показано на рис. 7.2 для бериллия [51. [c.253]

Образование нейтронов в реакциях (р, п) и (с1, п). В обеих реакциях данного типа при низких энергиях налетающей частицы, точнее при значениях энергии, меньших самого низкого энергетического уровня образующегося промежуточного ядра, конечное ядро образуется в основном состоянии. Все нейтроны, вылетающие под заданным углом рассеяния, являются моноэнергетическими. При изменении угла рассеяния меняется также и энергия испускаемых нейтронов она максимальна при рассеянии вперед, т. е. вдоль направления пучка падающих начальных частиц. [c.254]

При энергиях начальных протонов, слегка превышающих порог реакции, образующиеся нейтроны являются практически моноэнергетическими. Например, пороговая энергия реакции Ы (р, п) Ве близка к 1,9 МэВ, и совсем рядом по энергетической шкале, при энергии около 2,3 МэВ, в сечении этой реакции наблюдается очень острый резонанс, эффективное сечение которого близко к 0,5 б. Другая реакция этого типа Н (р, п) Не отличается очень низкой пороговой энергией, равной 1,016 МэВ. [c.255]

И обратно, можно получить информацию о кристаллической решетке, направив на кристалл пучок моноэнергетических нейтронов. Такой метод широко применяется для анализа структуры твердых и полимерных тел. При схеме прохождения картина дифракции нейтронов несет обширную информацию о химической структуре вещества. [c.263]

Здесь рг и кг — соответственно постоянные концентрации и распада г-й группы ядер — излучателей запаздывающих нейтронов. Это уравнение является строго справедливым также только для моноэнергетических нейтронов и ступенчатых изменений реактивности реактора. [c.525]

С помощью этой реакции получают моноэнергетические нейтроны с энергиями от 30 до 500 кэВ. При дальнейшем повышении энергии нейтроны перестают быть монохроматическими из-за влияния неупругого канала 4Ве + п, так как первый возбужденный уровень ядра Ве имеет энергию 0,43 МэВ. Достоинствами реакции (9.10) являются большой выход нейтронов и относительно низкий порог, позволяющий пользоваться для ускорения протонов генераторами Ван-де-Граафа, обеспечивающими очень высокую мoнoэнepreти ность протонного пучка. [c.485]

Для получения моноэнергетических нейтронов в киловольтной области используются также реакции на средних ядрах [c.486]

Чтобы определить различие между нарушениями, вызываемыми нейтронами и -излучением, были проведены опыты с использованием моноэнергетического у-источника Со (20 ккюри) и реактора СР-5 [53]. В этой работе исследовали сопротивления с номиналами 1 Мом и более. Под действием уизлучения изменение сопротивления составляло] 5% или менее, а после облучения в реакторе оно изменялось от 10 до 15%. Эти данные показывают, что быстрые нейтроны вызывают большие нарушения в сопротивлениях, чем у-нзлучение. [c.345]

Скорость истечения нейтронов в среду характеризуется потоком нейтронов Ф (нейтр1см - сек), который представляет скалярную величину. Для моноэнергетических нейтронов, которые имеют одинаковое направление и величину скорости V (см1сек) , поток нейтронов Ф равен [c.64]

Фотонейтронные источники. Лишь для двух ядер, Н и Ве, можно подобрать радиоактивные излучатели Y-квантов, такие, у которых энергия Y-квантов Е- была бы выше порога реакции (у, п). Поэтому все радиоактивные (Y, )-источники содержат в качестве материала мишени дейтерий или бериллий [2]. Сечения реакций (Y, п) приведены на рис. 40.1. В принципе (за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квактов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны- Энергия фотонейтронов может быть оценена из [2] [c.891]

Почти все реакции (d, п), используемые для получения нейтронов, сильно экзотермичны. Реакции не имеют порогов, и нейтроны могут быть получены при энергиях Дейтонов, приближающихся к нулю. Исключение составляет реакция (d, п) которая эндот рмична с Q = —0,282 Мае и порогом Е = 0,33 Мае [2]. Для получения моноэнергетических нейтронов наиболее пригодны реакции D (d, п) Не и T(d, п) Не. Например, в последней реакции можно получить нейтрон/сек [c.899]

В скобках в перюй колонке указана энергия моноэнергетических нейтронов в мегаэлектронвольтах. Для смесей указано объемное отношение компонент, например 50% HjO, 50% Zr. Е — значение граничной энергии, до которой производилось измерение возраста. [c.925]

Если Т (Е) для толстого образца измеряется при пропус ании пучков моноэнергетических нейтронов, имеющих различные энергии в окрестности резонанса, то результаты измерений ложатся на кривую, подобную той, которая приведена на рис. 8.3. Площадь А, отмеченная на рисунке, которая ограничена кривой 1 — Т (Е), определяется тогда выражением [c.317]

Если в качестве бомбардирующих частиц используются у-кванты, то выбиваемые ими из ядер нейтроны называются фотонейтронами . Очевидно, что такие процессы возможны, только если энергия у-кванта больше энергии отделения нейтрона от ядра мишени. В случае ядра бериллия Ве энергия отделения нейтрона равна 1,67 МэВ, для ядра Н она составляет 2,23 МэВ и превышает 6 МэВ для всех остальных ядер. Поскольку ни один радиоактивный элемент не испускает фотоны с энергией свыше 6 МэВ, единственно подходящими мишенями являются бериллиевая и дейтериевая мишени. Такие источники обеспечивают выход10 нейтронов в 1 с при активности источника у-квантов, равной 1 Ки. Подобные нейтронные источники, оказавшиеся компактными и дешевыми, ценны прежде всего тем, что испускают моноэнергетические нейтроны (конечно, если моноэнергетическими являются фотоны), чем они резко отличаются от уже рассмотренных выше источников на а-частицах. Фотонейтронные источники используются для калибровки детекторов, применяющихся при регистрации быстрых нейтронов. [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...