Абсолютность времени в классической

Абсолютность времени в классической механике 11 Автономные системы 290 Аксиомы механики 12, 69 Аксоид подвижный 43, 393 Аналогия магнито-кинематическая 425 [c.489]

Наряду с абсолютным пространством в классической кинематике используется понятие абсолютного времени , одина- [c.142]

В основе классической механики лежат два допущения, утверждающие существование абсолютного пространства и абсолютного времени. Предполагается, что пространство обладает чисто геометрическими свойствами, не зависящими от материи и ее движения. Время по Ньютону тоже является независимым. [c.204]

Теория относительности делает значительный шаг вперед по сравнению с классической физикой, для которой пространство и время были самостоятельными, не связанными друг с другом категориями. Рассматривая время и пространство в их неразрывной связи, теория относительности дает более глубокие представления о пространстве и времени, являющиеся по сравнению с представлениями классической физики дальнейшим приближением к соотношениям объективного мира. Развитие этих представлений мы имеем в так называемой общей теории относительности, которая рассматривает не только равномерное, но и ускоренное движение систем отсчета. Общая теория относительности приходит к выводу о зависимости свойств пространства и времени от распределения материальных масс. Таким образом, метафизическое представление об абсолютном времени и абсолютном пространстве, существующих независимо от материи и наряду с нею ( вместилище тел и чистая длительность , как утверждал Ньютон), заменяется представлениями, рассматривающими пространство и время как формы существования материи, в соответствии с концепцией диалектического материализма. [c.468]

Движения материи развиваются в пространстве и времени, представляющих собой неотъемлемые атрибуты движения материи, а следовательно и всех явлений мира. В порядке допустимого отвлечения от действительности можно себе представить существование чисто геометрического абсолютного пространства и протекающего в нем не зависящего пи от каких физических условий абсолютного времени. Такого рода абстракцию допускает классическая механика Ньютона — Галилея, которая пользуется понятием о пространстве как о некоторой абсолютно неизменяемой, безгранично во все стороны распространяющейся сплошной совокупности точек, аналогичной по схеме абсолютно твердому телу. По отношению к таким системам — их иногда называют системами отсчета — и рассматриваются перемещения тел в их механическом движении. Эти системы отсчета могут быть либо неподвижными по отношению к одной основной системе, принимаемой условно за абсолютно неподвижную, либо двигаться произвольным образом по отношению к ней. [c.10]

Классическая механика принимает в качестве времени одно абсолютное время , одинаковое для всех систем отсчета, как бы они ни двигались по отношению друг к другу. Таким образом, в соответствии с принятой степенью отвлечения, в классической механике не учитывается связь свойств пространства и времени с распределением материи. Это приводит к тому, что выводы классической механики являются приближенными. Как уже упоминалось, они тем более точны, чем меньше скорости рассматриваемых движений по сравнению со скоростью света и чем ограниченнее масштабы движений по сравнению с космическими. [c.11]

Пространство и время. Механическое движение происходит в пространстве и времени. В теоретической механике в качестве моделей реальных пространства и времени принимаются их простейшие модели — абсолютное пространство и абсолютное время, существование которых постулируется. Абсолютные пространство и время считаются независимыми одно от другого в этом состоит основное отличие классической модели пространства и времени от их модели в теории относительности, где пространство и время взаимосвязаны. [c.13]

В релятивистской механике пространство и время утрачивают последние черты той абсолютности, которой они обладали в классической механике. Последовательный анализ основных понятий релятивистской механики приводит к установлению взаимосвязи пространства, времени и движущейся материи. Таким образом, метафизическое представление Ньютона об абсолютном времени и пространстве, существующих независимо от движущейся материи и наряду с ней. заменяется в релятивистской механике представлением, выдвинутым диалектическим материализмом, рассматривающим пространство и время как объективные формы существования материи. [c.12]

Предположение об абсолютности времени лежит в самой основе представлений классической механики. Формулы (13) и (14) называют преобразованием Галилея. Законы динамики инвариантны по отношению к этому преобразованию, т. е. по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. В этом и состоит принцип относительности классической механики (принцип относительности Галилея — Ньютона). [c.504]

Однако, как показал А. Эйнштейн, весь вопрос гораздо глубже. Дело не в том, что какие-то одни часы начинают врать . Свойства времени и способ его отсчета, применяемый в физике, — по часам, синхронизованным между собой световыми сигналами, — таков, что результат отсчета времени всегда относителен он зависит от выбора системы часов. А так как все системы часов равноправны, у нас нет никаких оснований выделять ту или иную из них, и поэтому отсчету времени нельзя придать абсолютного характера. Следовательно, и понятие одновременности является относительным. В том виде, как оно применялось в классической физике, как абсолютное понятие, оно не имело определенного содержания, — вернее, в различных случаях в него вкладывалось различное содержание. Именно поэтому классическая физика пришла к принципиальным противоречиям, разрешить которые удалось только теории относительности, после того как было уточнено понятие одновременности. Пересмотр всего вопроса об отсчете времени и, в частности, об одновременности событий является одной из наиболее глубоких реформ, которые внесла в физику теория относительности. [c.272]

В классической физике, в которой не учитывалось сокращение длины линеек и замедление хода часов (и поэтому предполагалось, что переход от одной инерциальной системы коордииат к другой отражают преобразования Галилея), расстояние между двумя точками или промежуток времени между двумя событиями сохраняли неизменными свои значения, т. е. являлись инвариантными при переходе от одной инерциальной системы координат к другой. Таким образом, расстояние между двумя точками и промежуток времени между двумя событиями (и, в частности, одновременность событий) в классической физике рассматривались как понятия безотносительные или абсолютные в том смысле, что величины расстояний или промежутков времени не зависят от выбора системы коордииат. [c.278]

Вся дальнейшая теория строится на основе классической ньютоновской механики в евклидовом пространстве с абсолютным временем. Это обусловлено тем, что размеры, массы и скорости движения твердых деформируемых тел при обработке металлов давлением много меньше, например, размеров и массы Земли и скорости света. Напомним, что евклидовым называется такое пространство, для всех точек которого можно применить единую декартову систему координат. [c.13]

Как мы показали выше, голографическая интерферометрия очень удобна и полезна при изучении прозрачных сред, поскольку она расширяет возможности классической интерферометрии. В деле же изучения трехмерных диффузных объектов голографическая интерферометрия совершила настоящий переворот она позволяет выполнять измерения, которые в классической интерферометрии представляются невозможными. Стали доступными измерения не только поверхностей, неровность которых приводила к их абсолютной непригодности для исследования их средствами обычной оптики, но даже и таких поверхностей, глубина рельефа которых не допускает точных измерений из-за ограниченной глубины фокуса обычной оптики. Голографическая интерферометрия позволяет получать также информацию о временном течении процесса, добавляя еш,е одно измерение при изучении процессов вибраций и деформаций [18, 33—35]. К счастью, методы реализации таких устройств не более сложны, чем в обычной голографии. Принципиальные отличия состоят в необходимости возбуждения объекта и синхронизации источника света. Расшифровку интерферограммы, как и в случае прозрачных сред, можно успешно осуш,ествлять либо качественно, либо количественно. В последнем случае для получения оптимальных результатов желательно использовать усовершенствованные методы преобразования данных. [c.525]

При выводе этих равенств считается, что течение времени абсолютно и неизменно для всех систем отсчета. Это интуитивное положение принимается без доказательств в классической механике. Оно считается естественным , само собой разумеющимся и не требующим обоснования. Это положение не противоречит всем опытам в механике и технике, в которых происходят движения тел со скоростями, значительно меньшими скорости света с (с = 3-10 м/с). [c.512]

Этот релятивистский эффект, как и эффект замедления времени, становится заметным при движениях со скоростями, сравнимыми со скоростью света. При и<с с расстояние между точками и промежуток времени между событиями приобретают практически абсолютный смысл в полном соответствии с классическими представлениями о пространстве и времени, сформировавшимися на основе опыта наблюдений над сравнительно медленными движениями. [c.403]

Это значит, что теория относительности не отвергает классическую нерелятивистскую физику, а ограничивает ее применимость областью сравнительно медленных движений. Промежуток времени между событиями и расстояние между точками в классической физике абсолютны, т. е. одинаковы во всех системах отсчета. Другими словами, это инварианты преобразований Галилея. Теория относительности перевела эти понятия из абсолютных в относительные. [c.404]

Примечание 3. В классической теории с абсолютным временем dt = dt) ненаблюдаемая для второго наблюдателя кинетическая энергия Т равна кинетической энергии Т в осях первого наблюдателя в этом случае нет потребности в энергии покоя массового тела. К понятию собственной энергии тела шос привело релятивистское ограничение скорости. [c.262]

Так называемая релятивистская механика, т. е. теория относительности, созданная в XX в., построена на совершенно иных физических предпосылках, чем классическая механика если в классической механике пространство и время являются абсолютными, не зависящими от чего либо внешнего, оторванными от материи и друг от друга, то в релятивистской механике свойства пространства и времени — форм существования материи— определяются движущейся материей. [c.32]

Дальнейшее развитие физики уже в XX в. и критика основных понятий классической механики — абсолютного пространства и абсолютного времени — привели к совершенно неожиданному разрешению этого спора. [c.476]

Прежде всего функция Р ( ) четна по времени. Это следует из ее определения и свойства временной инвариантности. Последнее означает, что среднее может зависеть только от разности времен в частности, среднее от функции гейзенберговских операторов, взятых в один и тот же момент времени, равно константе, и производная этой функции по времени обращается при усреднении в нуль. Этими свойствами мы воспользуемся ниже. Кроме того, в жидкости функция Р° (1) достигает своего абсолютного максимума при = О и быстро стремится к нулю при больших Иногда для P ( ) выбирают экспоненциальную форму, т. е. рассматривают скорость как классическую стохастическую переменную в гауссовом марковском процессе. Однако такой выбор нереален, так как при этом функция Р (1) должна иметь особенность при = 0. Наоборот, если потенциал взаимодействия ф (г) регулярен (нет твердой сердцевины), то функцию P ( ) можно считать аналитической в окрестности = О и разложить в ряд Тейлора [c.216]

Существует класс инвариантных мер, которые естественны для гладких систем. Это абсолютно непрерывные меры, т. е. меры, задаваемые плотностями в локальных координатах. В 1 этой главы устанавливаются общие критерии существования таких мер для трех классов динамических систем в случаях дискретного обратимого и необратимого времени и в случае непрерывного времени. Мы показываем, как эти критерии могут использоваться при установлении существования и единственности инвариантных гладких мер для растягивающих отображений. В оставшейся части этой главы описываются несколько классов динамических систем, возникающих в классической механике и дифференциальной геометрии. Благодаря наличию дополнительной структуры все эти системы сохраняют естественно определенную инвариантную гладкую меру. По ходу дела мы обогащаем нашу коллекцию стандартных примеров несколькими новыми экземплярами. [c.192]

Пространственно-временной интервал. Как пояснено в предыдущем параграфе, промежутки времени и расстояния не являются инвариантами преобразований Лоренца, они имеют разные значения в различных инерциальных системах отсчета. Вместо двух этих величин, являющихся абсолютными в классической физике и носящих относительный характер в СТО, важнейшим инвариантом в теории относительности выступает величина, называемая пространственно-временным интервалом. [c.258]

Итак, теория относительности не отрицает существование абсолютных величин. Как и в классической механике, в ней есть инварианты, не зависящие от выбора инерциальной системы отсчета. Теория, однако, устанавливает, что важнейшие инварианты классической механики — пространственные интервалы и промежутки времени — в действительности таковыми не являются. Инвариантом, соответствующим современному уровню знаний о свойствах пространства и времени, является пространственно-временной интервал. [c.260]

В классической (нерелятивистской) механике время считается абсолютным, единым для всех систем отсчета. Поэтому выбор начала отсчета времени ( начального момента времени) может быть произвольным. С этим связано и то, что события могут считаться одновременными, независимо от систем отсчета, в которых происходят эти события. [c.11]

В частности, ньютоновские представления о пространстве и времени, являющиеся основой классической механики ( 29 т. I), были пересмотрены, и было установлено отсутствие физической абсолютно неподвижной координатной системы, введено понятие о местном времени и т. д. В разработке новых аспектов физических представлений приняли участие крупнейшие физики и математики конца XIX в. и начала XX в. Из них здесь упомянем А. Пуанкаре. [c.517]

Такие абсолютные представления о пространстве и времени характерны для классической механики Ньютона, но противоречат современным взглядам на эти основные атрибуты материи в релятивистской механике Эйнштейна. Этому вопросу будет посвящена отдельная глава во втором томе курса заметим лишь, что все выводы классической механики е достаточной для практики точностью справедливы, если скорости движения малы по сравнению со скоростью распространения света, а размеры областей пространства, в которых происходит движение, далеки от космических расстояний. [c.143]

Галилеева симметрия в конце XIX в. не включалась в канонический формализм как мы уже отмечали, вопрос о том, какой закон сохранения отвечает ей, оставался открытым. В силу особой роли времени в классической механике галилеево-ньютонова группа как некоторая единая система преобразований, действующая на пространственно-временном многообразии, оставалась неизвестной, несмотря на то, что все ее генераторы были известны, по существу говоря, со времени Галилея и Ньютона. Галилеев принцип относительности имел большое значение для обоснования системы Коперника (Галилей), использовался Гюйгенсом в качестве одного из главных постулатов теории упругого удара, но уже в Началах Ньютона формулировался в виде следствия из трех основных аксиом или законов механики, а в механике XVIII в., как правило, не фигурировал вообще. Во второй половине XIX в. возобновляется некоторый интерес к физическим основам механики, в частности к вопросам об абсолютном пространстве, инерциаль-ных системах отсчета и принципе относительности Галилея (Э. Мах, К. Нейман, Л. Ланге и др.) . Частично это было связано с проблемой увлекаемо-сти эфира в оптике и электродинамике движущихся сред. Однако исследования эти не носили систематического характера, и галилеева симметрия в механике не рассматривалась на одном уровне с евклидовой симметрией. Отчетливое понимание роли галилеевой симметрии в классической механике и открытие галилеево-ньютоновой группы произошло, по сути дела, после открытия теории относительности. Ф. Клейн в этой связи подчеркивал Эта выделенность t (т. е. времени.— В. В.) играла определенную тормозящую роль в истории развития механики. Несмотря на то, что уже Лагранж [c.238]

В основе классической механики лежат наиболее прилштивные представления о пространстве и времени, полученные в результате обобщения наблюдений медленных движений макроскопических тел в условиях Земли. В механике Ньютона признается, что пространство и время существуют объективно, однако они рассматриваются в отрыве друг от друга и в отрыве от движущихся материальных объектов. Считается, что движение материальных тел и процессы, протекающие в различных полях, не оказывают никакого влияния на свойства пространства и времени, т. е. абсолютность пространства и времени в классической механике пони.мается в смысле их полной независимости от движущейся материи. [c.8]

Абсолютное время рассматривается как одинаковое во всех взаимно движущихся системах отсчета, что находится в противоречии с конечностью скорости света, а также скорости распространения электромагнитных возмущений и радиосигналов. Вопрос о связи между отсчетами времени в двух взаимно движущихся инерциальных системах отсчета в настоящее время решается просто и наглядно благодаря использованию радиолокационного метода ). Об этом будет частично идти речь в гл. XXXI, посвященной основным понятиям специальной теории относительности. Сейчас, подчеркнем это еще раз, в классической механике Ньютона используется абсолютное время , единое во всех движущихся друг по отношению к другу системах отсчета. [c.10]

В основе классической механики Ньютона лежат три установленные им и сформулированные в Началах закона движения. Подчеркнем, что законы эти предполагают существование абсолютного времени и установлены для движений материальной точки по отношению к абсолютно неподвижной системе координат, а согласно принципу Галилея (см. начало гл. XXXI) — и по отношению к произвольной инерциальной (галилеевой) системе отсчета. [c.12]

Вытекающие из специальной теории относительпосги следствия многим казались иарадоксальными. Например, из нее следует несостоятельность классических представлений об абсолютном пространстве —в движущихся системах происходит изменение размеров тел. Теория относительносги значительно расширила горизонты науки, она поставила в повестку дня такие фундаментальные философские и физические вопросы, как проблема связи между пространством, временем и матерней. В данном пособии невозможно рассказан, о вытекающих из нее многочис- [c.134]

Неииерциальные системы и свойства пространства. Одним из самых важных следствий специальной теории относительности явилась замена ньютоновских представлений об абсолютных пространстве и времени на новую физическую сущность — единое четырехмерное пространа во-время (пространство Минковс-кого). Нет пространства отдельно от времени и нет времени отдельно от пространства — формулы (83) связали эти два прежде независимых понятия в единое целое. Но пространство Мин-ковского является экстраполяцией классического трехмерного пространства на еще одно намерение и поэтому также имеет абсолютный характер. В специальной теории относительности пространство-время пассивно — оно является все той же ареной , на которой разыгрываются физические процессы, не оказывая обратного воздействия на нее. [c.140]

Мы рассмотрим сначала один важный методологич<еский вопрос, касающийся современных представлений о пространстве и времени и отражении этих представлений в курсах теоретической механики. Достаточно хорошо известно, что в учебниках по механике, опубликованных в нашей стране, как правило, во введении и историческом очерке развития механики имеется пересказ положений диалектического материализма о том, что пространство и время суть основные формы существования движущейся материи . Но обычно, переходя к изложению фактического материала классической механики и забывая о сказанном ранее, совершенно формально и аксиоматически устанавливают абсолютно неподвижную систему осей координат и вводят понятие об универсальном времени, ритм которого не зависит от движения материального базиса (или наблюдателя ). Воздав в начале курса должное диалектико-материалистическому пониманию природы и покритиковав метафизичность понятий абсолютного пространства и времени, в последующих главах и разделах курса при изложении определений, аксиом, теорем и следствий из них, т. е. при построении здания научной дисциплины, считают вполне разумным ограничиться ньютоновским пониманием пространства и времени ( пространство абсолютно, однородно и изотропно , время универсально и арифметизируемо ). Параллельно с курсом теоретической механики, а иногда несколько раньше, в курсах социально- [c.42]

Общая теория такой несимметричной упругости была разработана братьями Коссера ) в 1910 г. В классической теории упругости материальная частица совпадает с точкой, а деформированное состояние описывается перемещением точки. В отличие от этой модели братья Коссера ставят в соответствие каждой частице деформированной среды ортогональный трехгранник. Таким образом частицы получают ориентирование (полярная среда). Каждая частица среды Коссера является малым абсолютно твердым телом. Деформация такой среды описывается не только вектором перемещения и, но также вектором поворота о, т. е. величиной, являющейся функцией положения х и времени t. При таких предположениях в теле возникают не только напряжения Oij, но и моментные напряжения образующие, вообще говоря, несимметричные тензоры. [c.798]

В отсутствие взаимодействия при абсолютном нуле температур все атомы газа находились бы в основном состоянии с импульсами, равными нулю. Иными словами, распределение частиц по импульсам имело бы б-образный характер. Основное положение теории Боголюбова состоит в том, что такой б-функционный член в распределении по импульсам имеется и при наличии взаимодействия, так что при слабом взаимодействии большая часть частиц находится строго в состоянии с равным нулю импульсом и лишь небольшая — в состояниях с отличными от нуля импульсами. Это приводит к тому, что те части ф-операторов, которые соответствуют уничтожению и рождению частиц с равными нулю импульсами, оказываются просто классическими. функциями координат и времени, подобно тому как при большом числе фотонов операторы электромагнитного поля превращаются просто в классические амплитуды поля. Некоммутативность операторов при большом числе бозонов в одном состоянии оказывается несущественной. В соответствии с этим можно разделить г15-оператор на две части, выделив из него классическую функцию Ч (г, /), описывающую частицы, находящиеся в состоянии с р = О, или, как говорят, в конденсате [c.662]

При рассмотрении изменения перемещений и деформаций во времени (скоростей деформаций) в кинематике непрерывной среды имеет существенное значение, к какой системе координат относятся скорости векторов и тензоров. Скорость в конвективной системе координат, деформирующейся и перемещающейся вместе со средой, так что значения подвижных координат сохраняются постоянными, т. е. скорость в лагранжевой сопутствующей координатной системе выражает временные изменения, присущие среде. В фиксированной (эйлеровой) системе координат скорость представляет собой производную по времени t абсолютного пространственного вектора / (х, t), или тензора /f (х, i), которую принято называть в классической гидродинамике субстанциональной, или материальной, производной и обозначать DIDt, где [c.15]

Таким образом, в данной книге мы будем (неформально) предполагать, что имеется единственное абсолютное или неподвижное мгновенное пространство мест Г, и то, за чем мы наблюдаем, это — изменение места в этом пространстве. Однако, хотя некоторые авторы и заявляли, что мир событий в классической физике обязан быть миром такого типа, это не так. Как легко может убедиться читатель настоящей книги, любое утверждение классической механики сохраняет смысл, если сечения мира событий в различные моменты времени Т представляют собой различные трехмерные эвклидовы пространства а не одно-единствениое фиксированное пространство S. Чтобы наглядно представить себе, о чем идет речь, проще всего рассмотреть мир событий на единицу меньшей размерности, так что мгновенное пространство представляет собой эвклидову плоскость, Ж — стопку таких плоскостей, одна и только одна из которых пересекается в каждый момент времени данной мировой линией. Другой, отличный от этого, мир событий точно такого же вида можно построить, повернув каждую из наших плоскостей на некоторый угол около одной из ее точек, причем эти точка и угол свои для каждой плоскости, т. е. являются функциями момента времени. Ни одно из утверждений, высказываемых в классической механике, не зависит от выбора этих точек и углов, и поэтому никакой результат классической механики нельзя использовать для установления или опровержения какого-либо соотношения между мгновенными пространствами г. Классическая механика не только не предписывает природе никакого абсолютного пространства, но вообще не требует существования никаких соотношений между бесконечно многими мгновенными пространствами т. [c.36]

Важное значение имеет понятие преобразования одной сш стемы отсчета к другой. В классической механике все рассмотрение ведется с точки зрения наблюдателя, связанного с абсолютно твердым телом (или с системой из трех жестко скрепленных ортогональных векторов) и снабженного часами. Собственно говоря, наблюдатель как таковой не нужен, важно лишь понятие перехода от одного наблюдателя к другому или, как мы скажем, понятие о преобразовании системы отсчета. Упорядоченная пара где х е Е и t—некоторое значение ньютоновского абсолютного времени, называется событием. Место действия события называется пространством-временем. По определению преобразование системы отсчета — это гомеоморфизм пространства-времени на самого себя, сохраняющий расстояния (изометричность), интервалы времени и направление течения времени. Можно показать, что в пространстве времени нерелятивистской физики наиболее общее преобразование системы отсчета имеет вид [Noll, 1974] [c.93]

Так же как и в классической статистике, в квантовой статистике средние, взятые с помощью канонического распределения, дают (для системы в термостате ) значения физических величин, относящиеся к термодинамическому равновесию. Эти средние в конечном счете должны быть интерпретированы как средние по времени. Так же как в классическом каноническом распределении, в квантовой статистике величины 0 и Ч по-прежнему имеют смысл 0 — абсолютной температуры, а Ч — свободпой энергии. Легко убедиться прежде всего, что рассуждения, приведенные в И и показывающие, что 0 — температурный параметр, могут быть перенесены и в квантовую статистику. [c.285]

Понятие одновременности двух событий, имевшее в классической физике абсолютный характер, на самом деле таковым не является. Если в какой-либо инерциальной системе события одновременны, то в другой, движуиХейся относительно первой, им соответствуют разные моменты времени. Об этом уже говорилось ранее, а сейчас неодно-временность событий вытекает из формул преобразования времени. Пусть два события были одновременны в нештрихованной системе, т. 6. 2 =1. По формулам (1.3) имеем [c.257]

Отметим, что используемое в релятивистской механике понятие система отсчета предполагает задание некоторой системы координат и связанных с ней часов для измерения времени в этой системе координат. Однако поскольку в классической механике время полагается абсолютным, течен11е которого одинаково в любых системах координат, движущихся произвольным образом друг от1Юсительно друга, то понятия системы координат и системы отсчета могут рассматриваться как синонимы. [c.530]

Гипотеза Планка находится в резком противоречии с законами классической физики, потому что согласно этим законам все величины (энергия, импульс, действие) могут иметь произвольные, сколь угодно малые значения и могут меняться непрерывно. Так, по классическим законам осциллятор частоты V может заключать в себе любое количество энергии, поскольку энергия осциллятора пропорциональна квадрату амплитуды. Отсюда следует, что излучающий осциллятор может испускать за единицу времени любое количество энергии. Моделируя теоретически абсолютно черное тело в виде бесконечной совокупности гармонических осцилляторов, каждый из которых дает отдельную монохроматическую линию, а все вместе — сплошное черное излучение, и пользуясь законами, управляющими поведением этих осциллято- [c.140]

Постановка задачи. Раскрытие сушности одной из важнейших фундаментальных постоянных—скорости света с— на протяжении долгого времени являлось одной из труднейших задач физики. Проблема оказалась чрезвычайно многогранной, в единый узел сплелись трудности выяснения природы света и измерения скорости его распространения, интерпретации этой абсолютной скорости. Теоретический анализ этих проблем привел А. Эйнштейна к необходимости радикального пересмотра казавшихся незыблемыми классических представлений о пространстве и времени, созданию специальной теории относительности. Новую трактовку получило явление гравитации, родилась космология как наука о происхождении и эволюции Вселенной. Человеческому анализу стали доступны не только земные и астрономические наблюдения, предметом научных исследований стали глобальные проблемы расшития Вселенной. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...