Коэффициент внутреннего света

Назначение электрополирования — повышение коррозионной стойкости повышение чистоты поверхности повышение прочности сцепления и уменьшение пористости металлопокрытий снижение коэффициента трения обработка внутренних труднодоступных полостей и отверстий снятие наклепа улучшение электрических и магнитных свойств повышение коэффициента отражения света удаление отпущенных поверхностных слоев снижение холодной эмиссии доводка до требуемых размеров и др. [c.641]

Рис. 5.15. Зависимость вычисленного на основе модели многократных внутренних отражений света в пластине (-/) и модели однократного прохождения (2) коэффициента поглощения от измеренного коэффициента пропускания света монокристаллом кремния

В хороших приборах поверхность пластинок делают плоской с точностью до 1/200 длины волны. Внутренние поверхности пластинок (между которыми заключается слой воздуха) серебрят или покрывают каким-либо другим металлом с целью обеспечить достаточно высокий коэффициент отражения лучей. Интерференционная картина получается в виде колец равного наклона (рис. 7.5), ибо на эталон направляют расходящийся пучок света от широкого источника (на рис. 7.4 представлен ход одного из лучей этого пучка). Порядок интерференции определяется расстоянием между пластинками (от 1 до 100 мм, в специальных эталонах — значительно больше, до 1 м). В соответствии с этим наблюдаемые порядки интерференции очень высоки. При = 5 мм /и 20 000. [c.139]

Модуляция добротности (т. е. резкое ее увеличение) может быть произведена различными методами. Наиболее распространен метод, состоящий в замене одного из зеркал резонатора, имеющего коэффициент отражения, близкий к единице ( глухого зеркала), вращающейся призмой, чаще всего с полным внутренним отражением. Когда призма занимает положение I (рис. 15), она не образует резонатора и при этом имеют место большие потери. При положении призмы II свет, отраженный от неподвижного зеркала, [c.29]

Из-за разности оптических толщин для обыкновенного и необыкновенного лучей в четвертьволновой пластинке возможно положение, когда пропускание ее для двух лучей благодаря эффектам внутренней интерференции сильно различается. Ниже показано, что пропускание эллиптически поляризованного света может меняться в 2 раза в зависимости от азимутальной поляризации. Коэффициент пропускания для пластинки толщиной d с показателем преломления п при отсутствии поглощения равен [5] [c.27]

Влияние клиновидности пластинки на измерение коэффициента пропускания или отражения. В случае, когда пластинка имеет высокий показатель преломления, существенны многократные внутренние отражения света, при этом проходящий и отраженный пучки включают несколько пучков разных порядков. Если между поверхностями имеется ненулевой угол, пучки разных порядков выходят из пластинки под разными углами к нормали (в виде веера). При этом фотоприемник может не зарегистрировать часть проходящей или отраженной мощности зондирующего пучка. Если потерянная часть мощности будет приписана поглощению света в пластинке, вычисленная температура окажется завышенной по сравнению с действительной температурой пластинки. Оценим, при каких значениях клиновидности пластинки этот эффект будет иметь влияние на результат измерения. [c.124]

Рассеиватель и отражатель оптического элемента соединяются между собой склеиванием. Отражатель должен обеспечивать высокий коэффициент отражения, для чего обеспечивается 12— 13-й класс чистоты его поверхности. Рассеиватель выполняется из стекла, на внутренней поверхности которого выполнены преломляющие элементы, отклонения в выполнении которых не должны превышать 0,05 мм. Лампа устанавливается в специальный узел крепления 9, состоящий из фланца, закрепленного на отражателе. Фиксируется лампа специальными зажимами, которые прижимают опорный фланец на лампе к фланцу узла крепления. Ориентация лампы относительно отражателя осуществляется так, чтобы расфокусировка нити ближнего света вперед была 1,8 мм и вверх — 0,2 мм. Присоединение лампы к источникам питания осуществляется посредством колодки 10, от которой через резиновое уплотнение наружу выведены проводники П. [c.207]

Измерительная головка представляет собой световую камеру 6 с трубой 8, т. е. с приемником света и осветителем, посылающим пучок света. Световой поток, отраженный объективом и перетерпевший многократное отражение от внутренней поверхности камеры, создает на приемнике освещенность, пропорционально коэффициенту отражения отполированной поверхности. Фототок, пропорциональный освещенности, отмечается прибором. [c.33]

Полосы равного наклона можно получить не только в отраженном свете, но и в свете, прошедшем сквозь пластинку. В этом случае один из лучей проходит прямо, а другой — после. двух отражений на внутренней стороне пластинки. Когда коэффициент отражения на поверхности пластинки мал (для стеклянной пластинки при нормальном падении примерно 0,04), интенсивности интерферирующих лучей, прошедших сквозь пластинку, сильно отличаются друг от друга. В соответствии с формулой (5.4) различие между максимальным и минимальным значениями интенсивности оказывается малым, а видность полос — низкой. [c.213]

Явление нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО) наблюдается в случае, когда электромагнитная волна распространяется из среды более плотной в среду менее плотную (Л1>П2), если вторая среда обладает сильным поглощением К2 > 0,001 и угол падения а > пр. При этом электромагнитное излучение проникает во вторую среду на некоторую глубину. Часть энергии теряется вследствие поглощения света в слое, в который проникает волна. В результате этого коэффициент отражения в отличие от ПВО оказывается меньшим единицы. Можно показать, что при НПВО образуется затухающая волна, амплитуда которой в направлении 2 уменьшается по закону = оехр(—г/с р), где с р — глубина проникновения во вторую среду, при которой амплитуда волны ослабляется в е раз (см. с. 68). [c.78]

Если световой луч переходит из одной среды в другую, то за счет эффекта преломления света меняется его направление (см. рис. 7, а). Отношение синуса угла падения луча (а) к синусу угла его преломления ( ) называется, как известно, показателем (коэффициентом) преломления п = sin a/sin . Угол падения а, при котором sin = 1, т. е. когда луч скользит по поверхности раздела, называется углом полного внутреннего отражения. [c.116]

Здесь й — внутренний диаметр круглой трубы, сечение которой Ио , Ь и Н — ширина и высота в свету прямоугольной трубы, сечение которой т — коэффициент, учитывающий возможность засорения трубы, берется не менее 1,5 / — продольный уклон трубы. [c.170]

Полное внутреннее отражение значительно увеличивает коэффициент отражения гладкой поверхности, отделяющей диэлектрик от воздуха, если эта поверхность освещена диффузным светом щ диэлектрика. Если обозначить коэффициент отражения в этом случае буквой р , то [c.82]

Диафрагмы препятствуют попаданию в поле зрения только лучей, однократно отразившихся от стенок трубы. Многократно отраженный свет можно обезвредить только путем уменьшения коэффициента отражения внутренних стенок трубы, выполнив стенки шероховатыми или рифлеными, матово-черного цвета. [c.91]

Определение коэффициента отражения абсолютным методом осуществляется по системе Тейлора. Пучок света направляется на исследуемый образец. Световой поток, отраженный образцом и претерпевший многократное отражение от внутренней поверхности шара, создает на фотоэлементе освещенность, пропорциональную коэффициенту отражения образца. [c.291]

Первое начало термодинамики определяет энергию с точностью до постоянной интегрирования. Абсолютное значение энергии дается теорией относительности полная энергия пропорциональна релятивистской массе, внутренняя — массе покоя, причем в обоих случаях коэффициентом пропорциональности является квадрат скорости света в вакууме. В термодинамике обычно имеют дело только с разностями энергии тела в начальном и конечном состояниях. Поэтому учитывают только ту часть энергии, которая изменяется при таком переходе из одного состояния в другое. [c.22]

Очевидно, спектр содержит исчерпывающую информацию, дающую полную картину затухания тепловых флуктуаций. В табл. 1 приводятся физические величины, которые можно измерить в простых жидкостях, т. е. в однокомпонентных системах, состоящих из сферически симметричных молекул без внутренних степеней свободы. Для более сложных молекул можно изучать дополнительные релаксационные процессы. В бинарных смесях в рассеяние света дают вклад также флуктуации концентрации, поэтому исследование спектра позволяет определить коэффициент диффузии [53, 127]. В случае химически реагирующих смесей спектр содержит информацию о скоростях химических реакций [16, 78]. Подчеркнем, что в отличие от традиционных методов исследования процессов переноса использование рассеяния лазерного светового пучка позволяет изучать эти процессы без введения макроскопических градиентов. [c.124]

В случао, когда О. с. обусловлено рассеянием света на неоднородностях внутренней структуры самого тела (порошки, эмульсии, масляные краски, молочные стекла, бумага, облака), явление носит существенно объемный характер, и его закономерности определяются, в основном, эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В частности, даже слабое поглощение внутри тела ведет к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражательной способности тела. К этому жо ведет и уменьшение толщины тела. Для очень тонких или сильно поглощающих тел существенно только однократное рассеяние света, вследствие чего отражательная способность пропорциональна отношению а/а, где а и а — объемные коэффициенты рассеяния и поглощения вещества, образующего тело. В случае очень толстых слабо поглощающих тел отражательная способность пропорциональна ехр(—т] ]/ а/а ), где зависит от вида матрицы рассеяния и направлений облучения и наблюдения тела. В отсутствие поглощения отражательная способность толстого слоя рассеивающего вещества пропорциональна т/(т -Ь I), где т — оптическая толщина слоя и I — постоянная, зависящая от вида матрицы рассеяния. Т. к. а и а зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, последняя сильно влияет и на отражательную способность тела по мере измельчения рассеивающих частиц отражательная способность тела растет и ее спектральная зависимость ослабевает (что является основой технологии изготовления красок). Поляризация отраженного света сильно зависит от величины а/а (эффект Умова). [c.568]

Светопоглощающие эмали. Эти эмали характеризуются минимальным коэффициентом отражения света и поэтому применяются для окрашивания внутренних поверхностей фотоаппаратов, биноклей и других оптических приборов, где требуется максимальное поглощение световых лучей эмаль ПФ-241 — черная глубокоматовая, см. стр. 214. [c.226]

Таким образом, постановка опьггов дает возможность получить в одном эксперименте разнообразную физическую информацию. Нарастание интенсивности ] Ь) на начальном участке используется для измерения коэффициента поглощения света в плазме, а уровень насыщения излучения / (оо)—яркостную температуру. Регистрация отражения ударной волны от преграды позволяет измерить О и м, что с учетом законов сохранения эквивалентно прямому измерению давления, плотности и внутренней энергии. Спектральные измерения [c.357]

Характерной особенностью процесса высвечивания энергии из нагретого вздуха является его нестационарность, что отличает данный процесс от процесса свечения звезд. Благодаря чрезвычайно резкой зависимости коэффициента поглощения света воздухом от температуры Ку ехр [—(/ — Ъ. )1кТ излучает фактически весьма тонкий слой с температурой порядка 10 ООО °К. Наружные слои с более низкими температурами прозрачны и не излучают внутренние слои с более высокими температурами совершенно непрозрачны и не пропускают излучения на значительное расстояние. Поэтому в плавном сначала распределении температуры образуется выемка в области температуры прозрачности [c.236]

Светопоглощающие покрытия применяются для окраски внутренних поверхностей оптических приборов, устройств или аппаратуры там, где требуется максимальное поглощение световых лучей окрашенной поверхностью. Светопоглощающие покрытия обладают минимальным коэффициентом отражения света. [c.308]

Интерферометр Люммера — Герке. Мы уже упоминали в п. 7.6.1, что коэффициент отражения света на внутренней поверхности диэлектрика приближается к единице, когда угол падения в более плотной среде приближается к критическому углу. Это обстоятельство использовано в многолучевом интерферометре, предложенном Люммером н Герке 1731, основная часть которого представляет собой длинную п.тосконараллельную пластинку из стекла или кристаллического кварца (рис. 7.67). Пучок света от источника, лежащеГд [c.313]

Этому способствовало также изменение ранее существовавших критериев сравнительной оценки прочности чугуна и стали, когда исходили только из номинальных напряжений, не принимая во внимание местных концентраций напряжений, в ослаблении которых роль чугуна трудно переоценить. Сказанное объясняется структурным свойством чугуна (наличием внутренних надрезов), изучение которого и явилось одной из основных предпосылок для изменения традиционных критериев при сравнительной оценке чугуна и стали. То же свойство чугуна одновременно способствует более равномерному распределению напряжений в металле как при работе деталей хмашин на усталость, так и при вибрации. Кроме того, данное свойство способствует как бы эмансипации предела усталостной прочности чугуна от влияния внешних надрезов как концентраторов напряжений в неизмеримо большей степени, чем это имеет место у стали. В свете новых критериев при сравнительной оценке деталей из чугуна и стали относительно небольшое значение коэффициента удлинения чугуна при растяжении уже не может служить решающим критерием. [c.321]

Пожалуй, наибольшую популярность имел способ селекции, основанный на использовании зависимости коэффициента отражения на границе раздела двух сред от угла падения [154, 170]. Вблизи критического угла полного внутреннего отражения указанная зависимость является особенно резкой, поэтому именно такие углы падения и используются. Для усиления селектируюпдего воздействия можно заставлять свет претерпевать многократные отражения (рис. 4.5 г). В 60-х годах было предложено большое число модификаций селекторов подобного рода, объед1№яемых общим названием селекторов на полном внутреннем отражении. [c.218]

V и УФ-чувствительные ПВМС. Основные ограничения на чувствительность ПВ. 1С в УФ-области спектра накладываются возрастанием поглощения света в слоях структуры в подложке, в прозрачном электроде. Большой коэффициент поглощения j и УФ-излучсния приводит к поглощению этого излучения в приповерхностной области полупроводников, характеризуемой высокой скоростью рекомбинации носителей. Это снижает фоточув-ствительность полупроводников в этой области спектра. Кроме того, снижается квантовый выход фотоэффекта из-за появления. новых каналов возбуждения — прежде всего, возб ждения внутренних атомных оболочек. [c.185]

Мощность излучения лазера Рвых определяется коэффициентом отражения выходного зеркала резонатора рвых и составляет часть от общих потерь света в резонаторе. Поэтому, очевидно, чем меньше внутренние потери света в резонаторе, тем большую часть может составлять выходная мощность излучения лазера, т. е. будет выше КПД лазера. [c.64]

Диффузионный механизм. Амодей и Стайблер [13] развили другой взгляд на природу внутреннего поля, под действием которого дрейфуют электроны из облученной зоны кристалла. Вследствие температурной зависимости ионной проводимости и высокого пироэлектрического коэффициента при циклическом нагревании и охлаждении в этих кристаллах происходит образование внутреннего электрического поля [14J. Когда температура поднимается выше 100 °С, проводимость ниобата лития становится достаточно высокой, и результирующее пироэлектрическое поле релаксирует в течение нескольких минут. При охлаждении кристалла пироэлектрический эффект меняет знак, и вследствие быстрого уменьшения электропроводности значительная часть наведенного заряда остается в течение многих недель, если кристалл не подвергается облучению светом. Поле, оставшееся после охлаждения [c.301]

Для оптоэлектроники большой интерес представляет эффект остаточной фоторефракции, имеющий место только в ацентрических кристаллах в лазерных полях невысокой и средней мощности. Суть этого явления заключается в том, что при воздействии света с энергией фотонов, превышающей пороговую, на примесях или ионах переменной валентности (в частности, ниобия в кристалле, напрлмер ниобата лития) происходит перераспределение электрических зарядов, локально изменяющее внутреннее электрическое поле. За счет электрооптического эффекта появляются соответствующие локальные изменения коэффициента преломления. Индуцированное светом оптическое повреждение может оставаться в кристалле длительное время оно стирается прогревом или сплошной засветкой кристалла потоком фотонов с надпороговой энергией. Остаточная фоторефракция используется для обратимой записи оптической информации в объеме кристалла, например, в виде голограмм. [c.31]

Внутренние поверхности и детали, которые могут дать рассеянный свет и блики, должны иметь специальные светопоглощающие покрытия (гл. VII). Допустимое значение коэффициента светорассеяния устанавливается в ЧТУ. [c.694]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

Результаты опытов Эггерта и Клейншрода, повидимому, указывают на увеличение относительной светочувствительности (светочувствительность, деленная на поглощательную способность) с ростом длины волны для их эмульсий. Однако это правильно лишь при условии, что коэффициент поглощения крупных кристаллов бромистого серебра равен его значению для мелких кристаллов фотографической эмульсии, что не очевидно. Как хорошо известно из работ Фаянса [13] и его школы, ион серебра в решетке бромистого серебра сильно поляризован. Поэтому существуют различия в распределении энергии связи между ионами внутри кристалла и ионами вблизи его поверхности эти различия в силах связи приводят к различиям в поглощении света. Действительно, недавние измерения, проведенные Барщевским [14] на весьма тонких слоях галоидного серебра, указывают на более сильное поглощение света поверхностью, чем внутренней частью таких слоев ). Поэтому, учитывая большую удельную поверхность эмульсионных микрокристаллов, их светопоглощение может сильно отличаться от поглощения крупных кристаллов, где относительное участие поверхности в поглощении света весьма мало. [c.305]

При проведении таких измерений мы надеялись использовать автоматический спектрофотометр, позволяющий измерить как коэффициент отражения, так и показатель пропускания и вычислить из них поглощательную способность. Однако конструкция прибора не позволяет изменять температуру образца в столь широких пределах, поэтому был применен принцип, который использовали Эггерт и Ноддак [16]. Образец помещался внутрь шарового фотометра диаметром 15 см недалеко от стенки и освещался светом различной длины волны из двойного монохроматора через горизонтальную трубку с внутренним диаметром 15 мм, расположенную напротив образца. Другая горизонтальная трубка такого же диаметра составляла прямой угол с первой и была направлена на стенку сферы. Свет, выходящий из этой трубки, падал на поверхность фотоумножителя (R A 931 А), смонтированного таким образом [31], чтобы давать усиленный в миллион раз ток, пропорциональный освещенности. Этот ток измерялся при помощи гальванометра. Образец мог вводиться и выводиться из светового луча и отклонение гальванометра регистрировалось в обоих положениях. Поглощение определялось как I — (alb), где а и Ь — отсчеты при введенном и выведенном из луча образце. Для измерений при низкой температуре нижняя половина сферы погружалась в жидкий азот. Температура образца измерялась расположенной вблизи него медно-константа-новой термопарой. [c.311]

Оценка коэффициента отражения зеркала при скользящем падении может быть сделана на основании формул электромагнитной теории света, связывающих угол полного внутреннего отражения с концентрацией электронов в отражающем веществе. (Речь идет, разумеется, об электронах, принимающих участие в дисперсии.) Оказывается, что для данной длины волны критический угол возрастает как С — концентрация элексро-нов). Или, иначе говоря с увеличением С при данном угле падения можно наблюдать излучение с более короткой длиной волны. Из этих соображений следует, что в условиях скользящего падения выгоднее всего покрывать решетку платиной или золотом, для которых С велико. Наоборот, для углеводородов С мало, поэтому коэффициент отражения решетки уменьшается при осаждении на ее поверхности паров масла. Это заставляет считать более целесообразным применение ртутных диффузионных насосов, а пе масляных [23]. Рассчитанные по электромагнитной теории значения углов полного внутреннего отражения согласуются с экспериментальными данными. [c.133]

Устройство наиболее распространенного гелий-неонового лазера схематически показано на рис. 9.8. Газоразрядная трубка с внутренним диаметром 1 —10 мм и длиной от нескольких десятков сантиметров до 1,5—3 м имеет торцовые плоскопараллельные стеклянные или кварцевые окна, установленные под углом Брюстера к ее оси. Для линейно поляризованного излучения с электрическим вектором в плоскости падения коэффициент отражения от них равен нулю. Поэтому брюстеровские окна обеспечивают линейную поляризацию излучения лазера и исключают потери энергии при распространении света из активной среды к зеркалам и обратно. Трубка помещена в резонатор, образованный зеркалами с многослойными диэлектрическими покрытиями (см. 5.7). Такие зеркала имеют очень высокий коэффициент отражения в нужном спектральном интервале и почти не поглощают свет. Пропускание зеркала, через которое выводится излучение, выбирается обычно около 1—2%, другого — менее 1%. Особенно удобен резонатор, близкий к конфокальному, так как он вносит малые дифракционные потери и легко поддается юстировке. [c.454]

Наиболее распространенным многолучевым двухпластинчатым интерферометром является интерферометр (эталон) Фабри—Перр (ИФП). Изобретенный учеными Фабри и Перо в конце XIX столетия этот прибор не потерял своего значения и в настоящее время. Интерферометр Фабри—Перо представляет собой две стеклянные или кварцевые пластинки Pi и р2, разделенные воздушным промежутком d (рис. 17.1). Внутренние поверхности пластин имеют покрытия Si и Sa, обладающие высоким коэффициентом отражения. Многократные отражения луча, падающего на прибор, приводят к интерференции многих пучков, которые в проходящем и отраженном свете создадут интерференционную картину. В соответствии с рассмотрением, проведенным в 7, в проходящем свете в фокальной плоскости объектива будут наблюдаться узкие интерференционные максимумы и широкие минимумы. Картина в отраженном свете будет обратной. [c.122]

Кабины водителей грузовых автомобилей и салоны легковых автомобилей освещакя одним — тремя светильниками-плафо-нами. Плафоны должны создавать неслепящий рассеянный свет, что обеспечивается применением в них рассеивателей из матированных или диффузно пропускающих свет материалов. Матированную поверхность с внутренней стороны рассеивателя получают после соответствующей механической или химической обработки. Коэффициенты пропускания и отражения матированных поверхностей составляют соответственно 0,74—0,83 и 0,14—0,09. Диффузно пропускающие свет (молочные) стекла распределяют проходящий через них световой пучок в телесном угле 2л. Молочные стекла для плафонов имеют коэффициенты пропускания и отражения в пределах соответственно 0,38—0,53 и 0,40—0,32. [c.216]

Волоконные световоды обладают свойством направленно передавать световую энергию. Светопроводящие непрерывные волокна как минимум двухслойные. Наружный слой (оболочка) отличается от внутреннего (жилы) более низким коэффициентом преломления, что обеспечивает прохождение света по жиле с минима.т1ьными потерями. Пучок оптических волокон называется световодом для передачи изображения,.если торцы плотно уложенных волокон на концах пучка расположены строго одинаково. Если световодом необходимо обеспечить только передачу света, то достаточно осуществить плотную укладку волокон на торцах и нет необходимости в регулярной и одинаковой их укладке. , [c.408]

Оптическая бистабильность требует применения нелинейных материалов и оптической обратной связи. В тех устройствах модуляции света, где используют изменение показателя преломления, применяют нелинейные оптические среды, имеющие показатель преломления, зависящий от интенсивности света. Обратная связь является или внешней (макроскопической), где нелинейная среда размещается внутри интерферометра (резонатора) Фабри — Перо , или внутренней (микроскопической), где оптически индуцируемые изменения в нелинейной среде непосредственно влияют на взаимодействие среды с падающим пучком света. Большая часть работ по оптическим переключениям до сих пор выполнялась на устройствах, где для получения бистабильности использовались изменения рефрактивных свойств материалов, а обратная связь осуществлялась с помощью внеигаего резонатора Фабри — Перо. Примером реализации внутренней обратной связи является случай бистабильности, обусловленной возрастанием коэффициента поглощения. В устройствах типа СЭОУ (обсуждаемых ниже), хотя и используют рост коэффициента поглощения, но для воздействия на поглощение применяют извне подаваемое электрическое поле, так что здесь обратная связь является внешней. До сих пор все из наиболее перспективных устройств основывались на внешней обратной связи. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...