Фазовая скорость локальная

Затем при возрастании концентрации бактерий (более 10 клеток/мл) скорость коррозии уменьшается в результате потребления кислорода и выделения углекислого газа аэробными бактериями. Кроме того, колонии микроорганизмов на металле образуют фазовые слои, препятствующие диффузии кислорода к поверхности металла. Такие слои не являются сплошными, поэтому равномерная коррозия может перейти в более опасный вид — локальную коррозию. Скорость локальной коррозии во времени снижается [c.28]

Мнимая часть в выражении (125) характеризует локальную фазовую скорость (х) (скорость распространения волны), а действительная часть р (х) — локальный коэффициент ослабления волны, которые соответственно равны [c.47]

Другая особенность встречных мод состоит в наличии локального экстремума фазовой скорости с при некотором значении безразмерного волнового числа кК = кЩ (см. рис. 4.246). Из условия существования экстремума [c.212]

Небольшой участок сферической волны вдали от ее центра можно приближенно рассматривать как плоскую волну (размеры этого участка должны быть малы по сравнению с расстоянием до центра). Поэтому рассмотренные здесь свойства плоских волн (фазовая скорость, поперечность, соотношение между Е и В) локально (т. е. в каждой точке) справедливы и для сферических волн. То же относится и к небольшим (по сравнению с шириной поперечного распределения амплитуды) участкам гауссовых волн. Подчеркнем, что упомянутые свойства характерны только для бегущих волн. Стоячие волны (см. 1.3) обладают существенно иными свойствами. [c.18]

Так как в (4.34) к — величина безразмерная, то обозначая ка через к и полагая Ш"/т = сОд, а 1/12 = а, приходим от (4.35) к (4.34). Таким образом, оба подхода — и дискретный, и феноменологический учет не-локальности связи между физическими величинами — приводят к правильному описанию пространственной дисперсии ( загиб дисперсионных кривых на рис. 4.2 и 4.13 связан с пространственной дисперсией). Пространственная дисперсия проявляется и вблизи частоты шо (см. рис. 4.12 6 и (4.32)). В уравнении (4.33) знак а может быть любым. Тогда если = Шдк / 1 — ак" ), то при а к " фазовая скорость волны г>ф = и)/к оо VI групповая скорость (скорость переноса энергии в среде без потерь) г>гр = и)/ к оо. (Позднее мы подробнее остановимся на понятиях фазовой и групповой скоростей.) Следовательно, информация от одной точки к другой передается мгновенно. Подумайте, с какими идеализациями модели связан возникший парадокс. [c.76]

Как будет показано ниже, существование локального (убывающего при л1 стационарного решения связано с отсутствием фазовых скоростей, равных скорости нагрузки. В рассмотренном примере фазовая скорость всегда (при любой частоте формы д) превышает единицу. С характером фазовых кривых тесно связаны также резонансные волновые явления, а именно (как показано ниже) растущие резонансные волны возникают в том случае, когда скорость нагрузки совпадает одновременно с фазовой и групповой скоростями. [c.318]

Фаза поля (27) при фиксированном времени уменьшается с ростом г, и при Ф 1 расположен первый горб возмущения для того, чтобы были пространственные колебания, фаза должна меняться на величину порядка 2тг, при Ф 1 колебаний нет. Положение этого горба определяется формулой г 2 др/А, оп движется с ускорением д/2. На самом деле из (28) следует, что амплитуда этого горба очень быстро оказывается настолько малой, что оп становится практически незаметным. Затем то же самое происходит со следующим горбом, и т.д. Каждый горб движется с локальной фазовой скоростью, которая вдвое превышает групповую скорость пакета. Отдельные горбы рождаются вблизи внутренней границы круга, пробегают по области возмущения и, постепенно уменьшаясь но амплитуде, исчезают вблизи внешней границы области. В фиксированным момент времени при увеличении радиуса значение локального волнового числа уменьшается, следовательно длина волн растет. Поэтому ширина горбов увеличивается по мере того, как он продвигается от внутренней границы области возмущения к внешней. Картина такого [c.103]

Таким образом, фазовая скорость с по-прежнему равна сй/к, хотя понятия величин ш и А и были расширены. Но она не совпадает с групповой скоростью. Наблюдатель, расположенный на каком-либо выбранном гребне, движется с локальной фазовой скоростью, но видит изменяющиеся локальные волновое число и частоту, т. е. гребни исходной формы уходят от него все дальше и дальше. Наблюдатель, движущийся с групповой скоростью, видит одни и те же локальные волновое число и частоту, но гребни проходят мимо него один за другим. [c.362]

Очевидно, локальные фазовые скорости определяются по формулам [c.182]

Заметим, что подобным же образом распространяется фронт любой (квазипродольной дРУ, квазипоперечных qSV, qSH) волны, возбуждаемой в анизотропной (однородной) упругой среде. Учитывая отношение (1.13), указывающее, что фазовая скорость элемента фронта является проекцией его лучевой скорости на направление нормали п, рис. 1.7 дает возможность сделать важный практический вьшод измерения в кубических образцах с плоскопараллельными гранями, помещенных между плоскими (локально-плоскими) излучателями и приемниками, позволяет независимо от ориентации элементов и типа симметрии среды, измерять фазовую скорость распространения колебаний. [c.29]

Время распространения колебаний, отвечающее величине фазовой скорости Vi, измеряется независимо от ориентации элементов и типа анизотропной среды в о азцах, ограниченных плоско-параллельными поверхностями при помощи плоских (локально-плоских) излучателей и приемников колебаний. [c.29]

В соответствии с разделом 1.4, для измерения величин фазовой скорости е анизотропных средах следует применять импульсные источники, излучающие волны с локально плоскими фронтами и достаточно узкой диаграммой направленности, изготовленные в виде диска 5 диаметром с/ X, где к - дд.ина преобладающей волны, элементы которого колеблются синхронно. Источник располагается на оси симметрии верхней фани образца так, как это показано на рис. [c.52]

Акустическую эмиссию вызывают процессы, характеризующиеся высокой скоростью локальных изменений напряжений в материале. К ним относится движение дислокаций, изменение их скорости, изменение формы дислокаций. Высокая энергия упругих волн возникает при коллективном движении дислокаций, их торможении у препятствий, которое сопровождается быстрыми местными сдвигами. Источниками могут служить синхронные повороты узлов решетки (двойникование) фазовые превращения, сопровождающиеся либо локальными изменениями объема, либо сдвиговыми смещениями процессы трения, которые связаны как с пластической деформацией микронеоднородностей поверхности, так и с образованием (нарушением) зон контакта. Скачкообразное образование новых поверхностей, создающих волны, может происходить при коррозии, коррозионном растрескивании, охрупчивании в виде эффекта Ребиндера. [c.11]

Характерная особенность И. в. заключается в том, что их возникновение и распространение связаны не с перемещением в-ва вперёд и назад или поперёк (как это имеет место в упругих волнах), а с изменением степени ионизации в плазме. Локальное возмущение плотности ионов ведёт к возникновению пространственного заряда и появлению локального электрич. поля, меняющего, в свою очередь, ср. энергию эл-нов. В связи с этим меняется скорость ионизации и постепенно меняется (понижается) концентрация заряж. ч-ц. Вся эта цепь процессов ведёт к распространению возмущения, причём с чередованием положит, и отрицат. отклонений плотности и др. параметров плазмы от равновесного состояния. Поскольку кинетика процессов ионизации и рекомбинации и хар-р переноса могут быть весьма разнообразны в зависимости от рода газов и внешних электрич. и магн. полей, то весьма разнообразны и св-ва И. в., скорости и направления их движения. Имеется множество типов И. в. обратные волны с фазовой скоростью, направленной противоположно групповой, прямые волны с фазовой скоростью, большей или меньшей, чем групповая, а также ряд промежуточных типов волн. И. в. наблюдаются в плазмах разнообразного состава при давлениях от 10- мм рт. ст. до десятков атм. Скорости распространения И. в. также могут изменяться в ши- [c.228]

Обратный переход в сверхпроводящую фазу значительно более сложен. На основании своих опытов по измерению скорости расиространения фазовой границы Фабер [39] смог дать довольно точную картину перехода. Измерения производились на длинных оловянных стержнях, на которые надевалось несколько измерительных кату]пек, расположенных вдоль образца. Катушки соединялись со струнным гальванометром. Стержни слегка переохлаждались в продольном магнитном ио.ле, после чего на одном из концов стержня вызывался фазовый переход, что достигалось локальным уменьшением приложенного поля. Скорость перемещения границы сверхпроводящей фазы вдоль стержня определялась путем измерения интервалов времени между импульсами, возбуждавшимися в последовательных измерительных катушках при исчезновении потока в образце. [c.660]

Уравнение (10-38) выражает локальную скорость звука в условиях сохранения термодинамического равновесия при прохождении звуковой волны, т. е. в идеальных условиях, когда в звуковой волне происходит бесконечно малая конденсация или испарение. Эти локальные малые процессы фазовых переходов, очевидно, требуют быстрого протекания теплообмена между фазами, что возможно только при высокой степени дисперсности и гомогенности потока. [c.274]

Изнашивание металлов при высоких давлениях и скоростях связано с повышением температуры в местах контакта. Это вызывает различные физико-химические реакции (окисление, фазовые превращения, оплавление и др.) на поверхности трения. Локальность поверхностного нагрева связана с возникновением высоких объемных напряжений на отдельных участках поверхности металла. [c.18]

По мере коагуляции частиц скорость релаксационного диффузионного процесса начинает доминировать, способствуя релаксации локального фазового наклепа. [c.47]

На внутренней границе турбулентного пограничного слоя температура близка к температуре торможения (числа Прандтля для перегретого и насыщенного пара мало отличаются от единицы). В средних по толщине участках пограничного слоя температура пара ниже температуры торможения, а скорости движения и, следовательно, скорости расширения несколько более низкие, чем в ядре потока. Особенно важным является высокий уровень пристенной гидродинамической турбулентности, способствующий интенсификации фазовых переходов [57]. Напомним, что максимальные локальные значения пульсаций скорости, обусловленных пристенной турбулентностью, достигаются вблизи границы вязкогО подслоя. Однако и на значительных расстояниях от стенки в пограничном слое интенсивность турбулентности значительна и, несомненно, оказывает влияние на возникновение и развитие конденсационного процесса. В таких условиях возможна конденсация в пограничном слое при минимальном переохлаждении, и не исключено, что именно здесь впервые появляются зародыши жидкой фазы, являющиеся центрами последующей конденсации. [c.81]

Использование методов фотографирования и киносъемки для исследования процесса кипения позволяет анализировать кадры, содержащие обширную информацию. Поэтому полное использование результатов, полученных с помощью этих методов, связано с необходимостью применения приборов с полуавтоматическим отсчетом показаний измерений и статистического анализа. Такой же вывод можно сделать в отношении экспериментальных данных, полученных с помощью зондов, которые дают локальные и мгновенные значения таких параметров, как фазовое состояние (жидкость или газ) [16], температура и скорость [17]. [c.124]

Критическое отношение давлений. Как отмечено выше, термодинами-чески равновесное значительно отличается от значений 6 3 (см. Ч рис. 7.8), получаемые в экспериментах даже для достаточно длинных цилиндрических каналов (//с = 10- 40), где обменные процессы проходят наиболее полно. Это позволяет сделать вывод о том, что в выходном сечении таких каналов реализуется такой критический режим течения, который характеризуется равенством критической скорости истечения локальной скорости звука, полученной в предположении отсутствия фазовых переходов за время распространения звуковой волны, [551. [c.164]

Пусть на фазовой границе происходит конденсация пара или равномерный отсос конденсата в стенку. Конденсирующуюся или отсасываемую фазу обозначим индексом 1. За единицу времени через единицу фазовой поверхности нормально к ней проходит масса в количестве /гр1. Локальная нормальная составляющая скорости фазы 1 на границе разрыва [c.30]

В опытах Франкена генерация гармоник была очень слабым эффектом, кпд удвоения (относит, мощность гармоники) й 10 . Однако уже к нач. 1963 кид оптич. удвоителей достигали 20—30%. Решающую роль в этом сыграли реализация условий фазового синхронизма, согласование фазовых скоростей волн нелинейной поляризации и гармоники, осуществляющееся при 2к /с2 и приводящее к синфазному сложению полей гармоники, генерирующихся в разл. участках нелинейной среды. Т. о., даже в условиях, когда локальный нелинейный эффект мал (х 1, нл лин)> [c.293]

Значения средней, минимальной и максимальной толщин пленки определялись с помощью статистической обработки осциллограмм. Частотные характеристики волн определялись по анализу осциллограмм. Фазовая скорость волн определялась с помощью датчиков III и IV, установленных на расстоянии 25 мм друг от друга. В этом слу чае на шлейфовый осциллограф подавались одновременно выходные сигналы от обоих датчиков и по полученным для каждого датчика осциллограммам локальных толщин пленки рассчитывалась фазовая скорость. На рис. 2.30 приведена одна из осциллограмм, используемых для нахождения величины Сф. Если известно расстояние между датчиками Az и время прохождения этого расстояния волнами А<, то в этом случае Сф определяется следующим образом Сф = LI(AzlU), где L — измеренное по осциллограмме расстояние между одноименными пиками v — скорость движения ленты осциллографа. [c.80]

Фазовую скорость и затухание возмущения можно определить экспериментально, если считать это возмущение локально плоской волной (что в общем случае неверно, поскольку существует вклад от континуума). Трудность состоит в том, что имеется приемник, который в принципе не позволяет рассматривать эту задачу как полупространственную, особенно из-за того, что иногда его помещают очень близко к пластине (на расстоянии, не превышающем среднюю длину свободного пробега [50,51]). Пренебрегая возмущением от приемника, можно исследовать эту задачу как полупространственную [52] методом элементарных решений. [c.372]

Типичные примеры расчетов приведены на рис. 4.33-4.35. В случае положительной азимутальной моды т = + , рис. 4.33) фазовая скорость с,, монотонно растет с увеличением волнового числа, в то время как зависимость (k) при фиксированном q имеет локальный максимум. Видно, что крутка стабилизирует течение (относительно возмущений с т = + ). Полная стабилизация наступает при некотором критическом значении q, равном 0,0739 (по уточненным расчетам Mayer, Powell [1992]). [c.218]

Для положения равновесия х индекс Кронекера (L. Кгопе-скег)—Пуанкаре равен вращению поля фазовой скорости на малой сфере, охватывающей х (с помощью локальных координат поле и сфера переносятся в R ). В топологии в этом случае говорят об индексе нуля векторного поля. Индекс ind (а, f) изо-,. лированной неподвижной точки а непрерывного отображения -f -.(необязательно гладкого) равен, в терминах локальных координат, индексу соответствующего нуля поля смещения f(x)—x. (Топологи часто берут индекс для поля х—f(x) тогда пропадает множитель (—1)" в формуле Лефшеца см. в) ниже). Индекс периодической (с периодом I) точки а отображения f равен ind(a,f ). Оказывается, что все точки f a имеют такой же Индекс, так что его можно приписать соответствующей периодической траектории. (Это очевидно, если f в точках этой траектории является локальным диффеоморфизмом. В общем случае можно использовать аппроксимационные соображения, сочетая [c.182]

Величины К , Н отличаются от соответствующих величин в нерелаксирующем газе наличием коэффициентов А, В п О. Решения (2.4) имеют особенность вблизи точки у = Ус в которой фазовая скорость распространения возмущений равна локальной скорости потока с = и у ). Вблизи этой точки в уравнениях (1.4) необходимо учесть следующие члены разложения по (а/ ) , позволяющие найти с помощью стандартной процедуры [6, 9] вязкие вихревые решения/з, фз [c.85]

Смотреть страницы где упоминается термин Фазовая скорость локальная : [c.15] [c.48] [c.285] [c.215] [c.75] [c.183] [c.375] [c.325] [c.30] [c.165] [c.170] [c.171] [c.253] [c.82] [c.221] [c.134] [c.235] [c.47] [c.240] [c.103] [c.313] [c.513] [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...