Кирхгофа первый

Четвертое издание механики Кирхгофа,— первое, которое автор уже не мог обработать сам. Естественно, что в произведении столь выдающейся оригинальности никакие существенные изменения не должны были быть допущены. Поэтому я ограничился здесь лишь несущественными исправлениями, которые частично были указаны мне коллегами, частично же были намечены в рукописи, оставленной автором. Все изменения против третьего издания даны и примечаниях. [c.4]

Законы Кирхгофа. Первый закон. Алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в одной точке, равна нулю [c.518]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Законы Кирхгофа. Первый закон (фыг. 3). Сумма токов, направленных к узлу, равна сумме токов, направленных от узла, например, для узла А [c.108]

Закон Кирхгофа. Первая такая связь была установлена еще в прошлом веке Кирхгофом (ссылки и цитаты см. в [166]). В простейшем варианте (без учета рассеяния и люминесценции [163]) закон Кирхгофа утверждает пропорциональность излучательной способности Jh (данного участка поверхности тела на данных частоте о) и направлении распространения к/к) поглощательной способности Л-j , т. е. доле поглощаемой мощности этого же участка поверхности по отношению к пробному лучу с обратным направлением распространения. [c.121]

Кирхгофа первый, 243 Ламберта, 84 Малюса, 21, 177 [c.324]

К сожалению, значения атомных констант таковы, что видимое излучение для оптической термометрии является квантовым процессом, и поэтому излучательные свойства материалов в этой области не могут быть вычислены из первых принципов. Как будет показано в данной главе, для преодоления этих трудностей приходится применять различные окольные пути. Более того, предыдущее обсуждение может создать впечатление, будто процесс излучения — настолько сложная и плохо изученная проблема, что даже экспериментальные измерения являются трудными. Действительно, непосредственные измерения излучательной способности сопряжены с трудностями, но выход из затруднения указывает закон Кирхгофа. [c.322]

Уравнение первого закона Кирхгофа устанавливает равенство нулю суммы токов в узлах схемы, т. е. 2 l = О (уравнение равновесия), где Ik —ток [c.71]

Механическая поступательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера сумма сил, действующих на тело, включая инерционные, равна нулю, т. е. 2 Fft = О, где Fu — сила, приложенная к телу. [c.72]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Механическая вращательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера для вращательных подсистем, т. е. — момент [c.72]

Тепловая подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение равновесия в узлах подсистемы, т. е. — сумма [c.73]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Теория изгиба пластин и оболочек, основана на некоторых упрощающих предположениях. Первым из них является предположение о неизменности нормали или так называемая гипотеза Кирхгофа. Принимается, что точки, расположенные на некоторой прямой, нормальной к срединной поверхности до деформации, после деформации снова образуют прямую, нормальную к деформированной поверхности. Такое предположение, как и гипотеза плоских сечений бруса, выражает тот факт, что угловыми деформациями оболочек можно пренебречь по сравнению с угловыми перемещениями. Это приемлемо в той мере, в какой толщина пластины мала по сравнению с другими ее размерами. [c.302]

Матричная форма уравнений по первому закону Кирхгофа имеет вид [c.240]

Характер температурной зависимости теплового эффекта реакции определяется уравнением Кирхгофа, которое легко установить на основании первого начала термодинамики (см. задачу 2.3). [c.298]

Зависимость теплоты реакции от температуры определяется уравнением Кирхгофа, которое легко установить, дифференцируя по температуре выражение для Q, даваемое первым началом термодинамики. [c.298]

Первые задачи теории струй были поставлены и решены Г. Гельмгольцем (1868 г.), Г. Кирхгофом и Н. Е. Жуковским (1890 г.), С. А. Чаплыгин распространил указанную теорию на дозвуковые течения сжимаемой жидкости (1903 г.). [c.250]

Присутствующие в формуле Кирхгофа интегралы — первый, второй и четвертый )—принято называть запаздывающими потенциалами. Употребление такого термина связано с тем, что аргумент как бы запаздывает на г/а. Покажем, что формула Кирхгофа позволяет решить задачу Коши. [c.116]

Точная теория изгиба пластинок, исходящая из основных уравнений теории упругости, весьма сложна. Ее методами пока решены только некоторые простейшие задачи. В связи с этим возникла необходимость в приближенной теории расчета пластинок, которая, основываясь на ряде допущений, давала бы близкие к точным, но более простые решения важнейших практических задач. Такая теория создана работами многих ученых в первой половине XIX в. Приближенная теория изгиба пластинок, которая называется технической теорией пластинок, базируется на следующих двух основных гипотезах (гипотезах Кирхгофа) [c.498]

В теории изгиба балок для сведения трехмерной задачи о деформированном состоянии бруса к одномерной (в функции осевой координаты) принята гипотеза плоских сечений. В теории изгиба пластин для упрощения задач приняты следующие гипотезы. Гипотеза неизменной нормали — первая кинематическая гипотеза Кирхгофа, которая состоит в том, что материальные точки пластины, расположенные на одной нормали к срединной плоскости So, после деформирования остаются на нормали к поверхности SS, в которую переходит, плоскость So. Следовательно, материальные точки при деформировании перемещаются так, что все время остаются на одной прямой, перпендикулярной So. Вторая кинематическая гипотеза Кирхгофа состоит в том, что все точки, лежащие на одной нормали, получают одинаковое перемещение в направлении оси Oz, т. е. если [c.366]

Вторая система электромеханических аналогий, называемая аналогией сила — ток, основана на первом законе Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю. [c.206]

На каких законах Кирхгофа основаны первая и вторая системы электромеханических аналогий и какого рода одноконтурные электрические цепи они собой представляют [c.229]

Деформации срединной поверхности е2, е", у2у вырая/а-ются через перемещения формулами Кирхгофа (6.1). Эти деформации из первых трех уравнений (6.6) могут быть выражены через погонные усилия Мх, Му, Т [c.125]

На рис. 24.6, а дается принципиальная схема питания. Из рис. 24.6, б согласно первому закону Кирхгофа (2U=0) следует [c.457]

В семинаре Неймана Кирхгоф сделал в 1845 г. свою первую научную работу по электричеству. Влияние Неймана явно сказалось на изящной математической форме физических исследований Кирхгофа он безусловно был самым выдающимся из учеников Неймана. [c.388]

Вопрос об определении места вариационных принципов механики в системе физических знаний заключается, конечно, в первую очередь в форме выражения этого принципа. Однако указанный вопрос не исчерпывается этой формой. Обычное толкование принципа наименьшего действия состоит в том, что его широкое применение в физике основано на удобной форме. Ряд авторов стоит на той точке зрения, что содержание принципа Гамильтона тождественно с содержанием основных уравнений динамики. Так, например, Кирхгоф говорит Принцип Гамильтона, д алам-беровы и лагранжевы дифференциальные уравнения поэтому совершенно равнозначны ). Такая точка зрения господствует в научной литературе XIX в. Тем не менее, отождествление содержания принципа Гамильтона и уравнений динамики представляет собой положение недостаточно обоснованное., Методологической основой этой концепции является непонимание соотношения между формой и содержанием вообще. Тот факт, что как в механике, так и вне ее принцип Гамильтона применяется в одной и той же форме, еще недостаточен для того, чтобы сделать вывод о том, что содержание этого принципа в том и другом случае одно и то же. Принцип Гамильтона выражает некоторое свойство неорганической природы, общее ряду форм движения, и постольку он применим к механическому движению как частному случаю. [c.864]

Критерии Re и Gr выводятся из уравнений движения, характеризуют подобие сил первый— сил внутреннего трения (вязкости), второй — земного тяготения (подъёмную силу). Критерий Ре находится из уравнения Фурье— Кирхгофа, определяет подобие явлений в отношении теплопроводности в движущихся средах. Критерий Nu даёт условия подобия в пограничном слое. Критерий Рг находится Ре ч [c.492]

Большинство цепей относят к плоским. Они могут быть изображены на поверхности сферы. Если плоскую цепь перевести на поверхность сферы, то внешние границы цепи также образуют ячейки, подобно любым внутренним ячейкам. Токи и напряжения в электрических цепях подчиняются двум законам Кирхгофа. Первый закон Кирхгофа является следствием неуничтожаемости заряда—сужжа сил токов в узле равна нулю [c.46]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Первую теоретическую попытку оп[)еделеиия вида функции Кирхгофа предпринял русский физик В.А. Михельсон в 1887 г. Для этого ему пришлось прибегнуть к определенным предположениям относительно механизма возннкновения излучения. Михельсон считал, что излучение обязано своим происхождением колебаниям атомов излучающего тела, которые распределены по скоростям в соответствии с законом Максвелла — Больцмана (49). Статистические идеи впервые применяются к теоретическому анализу совершенно иного физического явления. Хотя Ми-хельсону удалось получить зависимость е(А,7), качественно совпадающую с экспериментальными данными, не все предположения его работ1>1 были достаточно обоснованы. [c.152]

Если реакция происходит при K= onst, то по первому началу Q = U2 — Ui, а тепловой эффект реакции Q= —Q=Vi — U2- Дифференцируя это выражение по Т, получаем уравнение Кирхгофа для температурной зависимости теплоты реакции при изохорных процессах [c.298]

Характер температурной зависимости теплоты реакции опре-яется уравнением Кирхгофа, которое легко получить на осно-и первого закона термодинамики. Для этого продифференци-. по температуре выражение Qmax. определяемое первым за--vOHOM термодинамики. [c.197]

Метод узловых потенциалов основ ш на первом законе Кирхгофа, утверждающем, что сумма токов, вытеь ающих из узла, равна нулю. Если токи выразить через узловые потенциалы, то для схемы, содержащей N внутренних узлов, с помощью первого з 1Кона Кирхгофа получим систему уравнений относительно неизвестных напряжений во внутренних узлах. [c.159]

Первые исследования по теории изгиба пластинок принадлежат Софи Жермен (1811—1816) и Навье (1820). Дальнейшее развитие теория изгиба пластин получила в трудах Кирхгофа (1850). [c.10]

Принимая допущение о прямолинейности нормального элемента, мы тем самым пренебрегаем сдвигами в направлениях 2 , и гаг, т. е. мы должны бы пренебречь и касательными напряжениями Тз1 и Тзг, а следовательно, и поперечными силами <2з1 и зг- Однако пренебрегать поперечными силами (2з1 и Qri. не следует, так как они играют существенную роль в уравнениях равновесия. Иначе говоря, первое допущение Кирхгофа — Лява следует трактовать таким образом, что при определении деформаций волокон в оболочках II пластинах пренебрегаем сдвигами, вызванными действием касательных напряжений Тм и Тзг, по не самими напрялщнпямн. [c.238]

При AG°298<0 определяют величину AGq=/(7). Первое, наиболее грубое приближение дает формула ДG°=ДЯ°298— 7Д5°298, в которой не учитывается зависимость от температуры величин АН и AS. Это равносильно условию АСр = 0, поскольку по закону Кирхгофа dAH=A pdT и по определению энтропии dAS = — A pdTjT. Второе приближение соответствует условию ДСр = сопз1, а третье — условию A p=fi T). Расчеты [c.257]

Работы Ленца были первыми работами в русле теории электрических машин. Ленцем же были предложены первые решения задачи о распределении токов в системе разветвленных проводников, позже сформулированные в более общем виде Кирхгофом. Он же предложил и эталон (единицу) электрического сопротивления, назвав его якоби (1848). Эта единица широко использовалась [c.136]

Интересный спектроскоп предложили Г. Р. Кирхгоф и Р. В. Бунзен. Несмотря на свою простоту, этот прибор имел существенные недостатки и впоследствии был усовершенствован. Для увеличения дисперсии известный немецкий оптик К. А. Штейнгель во второй половине XIX в. создал спектроскоп с четырьмя призмами. Первые три призмы имели преломляющий угол 45°, а четвертая призма 60°. Впоследствии вместо призм в качестве диспергирующего элемента стали применять дифракционные решетки, при помощи которых можно было получить значительное светорассеяние. Первые дифракционные решетки были изготовлены Й. Фраунгофером. Они состояли. либо из рамки с натянутыми в ней тонкими параллельными проволочками, либо из стеклянной пластинки, покрытой сажей с нанесенными на нее штрихами. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...