Кирхгофа закон второй первый

Первое и второе начала термодинамики для равновесного теплового излучения (законы Стефана—Больцмана и Кирхгофа). Следуя второй особенности феноменологического метода, воспользуемся основными началами термодинамики для определения связи между полусферической плотностью собственного интегрального лучистого потока соб температурой Т и физическими свойствами каждого из тел, участвующих в лучистом теплообмене. [c.329]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Вторая система электромеханических аналогий, называемая аналогией сила — ток, основана на первом законе Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю. [c.206]

На каких законах Кирхгофа основаны первая и вторая системы электромеханических аналогий и какого рода одноконтурные электрические цепи они собой представляют [c.229]

Первое уравнение — аналог 1-го закона Кирхгофа — получено на основе закона сохранения материи, который для гидравлических систем называют законом неразрывности потока. Оно линейно относительно неизвестного расхода. Второе уравнение [c.88]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Уравнения Лагранжа второго рода для электрической системы по аналогии сила-ток выражают первый закон Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю [c.53]

В качестве второго примера мы рассмотрим флуктуационную эдс (Г) в неразветвленной цепи, содержащей индуктивность L и омическое сопротивление К. Эта эдс возникает вследствие флуктуационных движений электронов в проводнике, и мы будем в дальнейшем считать, что среднее значение (Г) = 0. Мы будем также считать, что выполнено условие квазистационарности тока, т. е. частота (о мала по сравнению с сИ, где / — длина контура. Следовательно, во-первых, сила тока одинакова во всех сечениях и, во-вторых, можно применить закон Кирхгофа 1К = — Ы + (Т), который мы запишем в виде [c.400]

Справедливость этого утверждения доказывается с помощью второго начала термодинамики. Допустим, что н ш зависит от свойств и природы полости и материальных тел, находящихся в ней. Возьмем две различные полости с одинаковой температурой. По предположению, н со в них различны. Соединим полости в одну. Ввиду различия н между ними должен начаться обмен энергией излучения. Одна из полостей начнет нагреваться, другая — охлаждаться. Возникает разность температур, которую можно использовать для получения работы. При совершении работы разность температур между полостями будет ликвидирована и система. придет в состояние термодинамического равновесия при более низкой, чем в исходном состоянии, температуре, поскольку часть энергии системы была затрачена на работу. Таким образом, производится работа за счет охлаждения адиабатно изолированной системы, что противоречит второму началу термодинамики. Тем самым первый закон Кирхгофа доказан и можно записать [c.302]

Первый этап. При замыкании прерывателя напряжение батареи и создает в первичной цепи ток г (фиг. 83, а). Согласно второму закону Кирхгофа [c.171]

Найдем соотношение сопротивлений плеч моста при его равновесии из первого и второго законов Кирхгофа. При равновесии моста потенциалы точек Е н В равны. [c.243]

При гидравлическом расчете водопроводной сети долл<ны быть найдены такие аргументы (участковые расходы, узловые напоры и т. п.), при которых выполняются первый (13.23) и второй (13.25) законы Кирхгофа. В зависимости от того, какие в расчете фигурируют аргументы, все методы гидравлического расчета можно разделить на три группы. [c.360]

Рассмотрим, как это было сделано при обосновании закона Кирхгофа, случай двух больших параллельных пластин, но на этот раз имеющих разные температуры и Т . Для определенности примем, что Т Т . Будем считать обе пластины абсолютно серыми и выведем формулу для плотности теплового потока <71 з, который излучением переносится от первой пластины ко второй в условиях стационарного процесса, т. е. при неизменности температур и во времени. [c.185]

Правая часть равенства (12) представляет собой функцию Планка для объемной плотности равновесного излучения в среде с показателем преломления п [2]. В левой части (12) вторая функция ро (V, Г) — функция Планка для объемной плотности излучения в вакууме, а первая на основании закона Кирхгофа имеет смысл функции объемной поглощательной (лучеиспускательной) способности — а (V, Т) [3] [c.118]

В четвертом порядке теории возмущения (5.2.7) будет определять вторые и четвертые моменты поля с учетом двухфотонных эффектов— нелинейного поглощения падающего поля и спонтанного излучения пар фотонов. С другой стороны, формула (5.3.23) позволяет выразить вероятность двухфотонных переходов через собственные частоты и моменты переходов молекул. Мы здесь выберем третий метод описания — феноменологический, который позволит нам обобщить закон Кирхгофа на слабо нелинейные среды в двухуровневом приближении. Метод основан на подстановке в двухуровневое кинетическое уравнение ( 4.5) эффективного гамильтониана взаимодействия, учитывающего только интересующий нас элементарный двухфотонный процесс. Из полученного кинетического уравнения для произвольной наблюдаемой поля / мы найдем в первом порядке приращение Д , получаемое в результате взаимодействия с веществом. Выбирая затем в качестве / первые, вторые и четвертые моменты, мы выразим приращения этих моментов через коэффициенты кинетического уравнения. В результате мы получим приближенный ОЗК, выражающий вероятность двухфотонного излучения через кубическую МР. Из полученных соотношений следует заранее очевидный вывод об одновременности излучения фотонов в парах (в отличие от ТИ линейного приближения). Далее, двухфотонный ОЗК будет использован для оценки скорости совпадений по коэффициенту двухфотонного поглощения. Наконец, мы найдем связь между третьим моментом ТИ и квадратичной МР. [c.164]

Для расчета распределения расходов и давлений необходимо решить систему алгебраических уравнений первого и второго порядка. Обычно используют итеративные ( увязочные ) методы. Вначале рассчитывают начальное приближение для расходов во всех элементах, удовлетворяющие только первому закону Кирхгофа (материальному балансу) во всех вершинах. Это легко выполняется для остова, если заданы расходы в вершинах первого порядка и в корне. Расходы задаются путем назначения расходов в хордах. По этим расходам и гидравлическим характеристикам отдельных элементов вычисляют отличия от нуля ( невязки ) суммарных перепадов давлений во всех независимых циклах (в соответствии со вторым законом Кирхгофа сумма перепадов давлений во всех элементах, входящих в цикл, должна быть равна нулю). Для каждого цикла ищут так называемый увязочный расход, отвечающий невязке по давлению. Полученные увязочные расходы алгебраически суммируют с расходами, принятыми в начальном приближении или на предыдущей итерации. Новые расходы используют в качестве очередного приближения для следующей итерации. [c.56]

Для определения выпрямленного и фазных токов в каждом интервале и длительностей интервалов составляются уравнения по второму закону Кирхгофа для контуров тока на вторичной стороне трансформатора и уравнения по первому закону Кирхгофа. В уравнения для контуров тока входят э. д. с. вторичных обмоток, которые определяются как произ-3 [c.32]

Решаем задачу так. Все излучение от первой пластины падает на вторую, где поглощается лишь часть его, равная Е- Ач = Е а А = а в соответствии с законом Кирхгофа), а остальная часть, равная (1 — а Ех, отражается обратно на первое тело, где часть, равная [c.267]

Превращение энергии за счет химической реакции в соответствии с первым законом не зависит от пути процесса. Это позволяет легко найти температурную зависимость тепловых эффектов. Для этого наряду с непосредственным переходом при температуре Т от состояния 1 до реакции к состоянию 2 после реакции рассмотрим второй путь, при котором исходные вещества при постоянном объеме вначале подогреваются на dT, затем при температуре T- dT вступают в реакцию, после чего продукты реакции вновь, охлаждаясь на dT, приходят к исходной температуре. Если обозначить тепловой эффект при температуре Т через Qv, а при температуре T- -dT — через Q -fdQ,), то в соответствии с независимостью изменения энергии от пути перехода можно получить следующее соотношение, называемое уравнением Кирхгофа [c.309]

В случае разветвленной магнитной цепи (фиг. 2) ф-ла (10) м. б. применена к любому замкнутому контуру, отдельные участки которого располагаются вдоль силовых линий. Эту ф-лу можно рассматривать как второй закон Кирхгофа в применении к магнитной цепи (см. Кирхгофа законы). Должен иметь место также и первый закон Кирхгофа, т. е. сумма магнитных потоков, сходящихся в точке разветвления, должна равняться нулю. С помощью этих двух законов м. б. найдены полные токи каждой катушки, если известны магнитные потоки во всех участках. Обратная задача и здесь решается путем построения кривых (А. Перекалин, Сборник задач по общей электротехнике, изд. 3, М.—Л., 1934, стр. 140). Магнитный поток, создаваемый какой-нибудь катушкой, обыкновенно неполностью проходит через то место магнитной цепи, где М. п. выполняет какую-либо полезную функцию часть магнитного потока, называемая потоком рассеяния, замыкается помимо этого места, уменьшая полезный магнитный поток. Так напр., магнитный поток в полюсах динамомашин на 10—20% превышает магнитный поток в якоре, что соответственно увеличивает необходимый ток возбуждения. [c.192]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

При AG°298<0 определяют величину AGq=/(7). Первое, наиболее грубое приближение дает формула ДG°=ДЯ°298— 7Д5°298, в которой не учитывается зависимость от температуры величин АН и AS. Это равносильно условию АСр = 0, поскольку по закону Кирхгофа dAH=A pdT и по определению энтропии dAS = — A pdTjT. Второе приближение соответствует условию ДСр = сопз1, а третье — условию A p=fi T). Расчеты [c.257]

ЗАКОН [Джоуля — Ленца плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению квадрата плотности тока на удельное сопротивление проводника Дюлонга и ГТти молярная теплоемкость простых химических веществ при постоянном объеме и температуре, близкой к 300 К, равна универсальной газовой постоянной, умноженной на три Кеплера (второй секториальная скорость точки постоянна первый планеты движутся по эллиптическим орбитам, в одном из фокусов которых находится Солнце третий отношение кубов больших полуосей орбит к квадратам времен обращения для всех планет солнечной системы одинаково > Кирхгофа для теплового излучения для произвольных частоты и температуры отношение лучеиспускательной способности любого непрозрачного тела к его поглощательной способности одинаково Кнудсена для течения разряженного газа по цилиндрическому капилляру радиуса г и длины / характеризуется формулой [c.233]

Получим уравнения, связывающие малые приращения (циф-ференциа-ты) сопротивления регулятора и напоров в ветвях сети, для чего ьоспользуемся первым и вторым законами Кирхгофа [25]. [c.148]

Различные задачи расчета такого и более сложных кольцевых трубопроводов обычно решают аналитически методом последовательных приближений или на ЭВМ с применением электроаналогий. При этом основываются ыа двух обязательных условиях, аналогичных требованиям к расчету электрических сетей. Первое условие баланс расходов, т. е. равенство притока и оттока жидкости для каждой узловой точки, что соответствует первому закону Кирхгофа в электротехнике. Второе условие— баланс напоров, т. е. равенство нулю алгебраической суммы потерь напора для каждого кольца (контура) при подсчете по направлению движения часовой стрелки или против нее, что соответствует второму закону Кирхгофа. Потери напора считаются положительными, если направление подсчета совпадает с направлением движения жидкости, и отрицательными, если направление подсчета противоположно движению жидкости. " [c.132]

В разделах учебников по технической термодинамике, посвященных термохимии, в основном рассматриваются следующие вопросы первый закон термодинамики в применении к химическим процессам закон Гесса и закон Кирхгофа второй закон термодинамики в примепении к химическим процессам максимальная работа в изохорио-изотермических и изобарно-изотермических процессах уравнение максимальной работы химическое равновесие, закон действия масс константа скорости химической реакции и константа равновесия зависимость между константой химического равновесия и максимальной работой влияние на химическое равновесие давления и температуры принцип Ле-Шателье тепловая теорема Нернста и ее следствия вычисление константы интегрирования в уравнении константы равновесия газовых реакций влияние температуры на скорость химической реакции и др. [c.338]

Этим уравнением вырал<ается тот факт, что изменение интенсивности излучения / в направлении, составляющем угол г с осью х, вызвано собственным излучением злемеита объема среды (первый член правой части) и ослаблением интенсивности вследствие поглощения (второй член правой части). В уравнении (11) учте1 закон Кирхгофа, выражающий коэффициент объемного излучения среды через интенсивность равновесного излучения в вакууме е, коэффициент поглощения а и показатель преломления п (процесс рассеивания при этом не учитывается). [c.16]

Вообще эквивалентный средний радуис п проводов равен корню степени из произведения п членов, образуемых путем умножения эквивалентного радиуса каждого из п проводов на расстояние от этого провода до всех остальных и — 1 проводов. Вместо реактивностей в% возможно вести расчет, оперируя с реактивностями, выраженными в В первом случав все реактивности соти д. б. приведены к одной и той же мощности, а во втором случае—к одному и тому же напряжению. Расчет комбинированной реактивности от места К. з. до генератора м. б. произведен путем применения законов Кирхгофа. Однако при очень сложных конфигурациях сетей решение задачи получается чрезвычайно сложным, в особенности при наличии нескольких генераторных станций. Работа в таких случаях м. б. упрощена путем применения специальных счетных машин. При несимметричном (одно- или двухфазном) К. 3. может быть рекомендован расчет по методу симметричных составляющих Стоквис-Фортескью. [c.30]

Двухфотонный закон Кирхгофа. Итак, согласно (9), (13) и (25) первые, вторые и четвертые моменты выходного поля выражаются через одни и те же комплексные коэффициенты и12з4 т. е. через кубическую МР — Т — и, которую можно измерить с помощью когерентных полей (см. (12)). Эти соотношения аналогичны обобщенному закону Кирхгофа для линейного образца ( 4.4). [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...