Кирхгофа первый закон

Законы Кирхгофа. Первый закон. Алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в одной точке, равна нулю [c.518]

Законы Кирхгофа. Первый закон (фыг. 3). Сумма токов, направленных к узлу, равна сумме токов, направленных от узла, например, для узла А [c.108]

Уравнение первого закона Кирхгофа устанавливает равенство нулю суммы токов в узлах схемы, т. е. 2 l = О (уравнение равновесия), где Ik —ток [c.71]

Механическая поступательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера сумма сил, действующих на тело, включая инерционные, равна нулю, т. е. 2 Fft = О, где Fu — сила, приложенная к телу. [c.72]

Механическая вращательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера для вращательных подсистем, т. е. — момент [c.72]

Тепловая подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение равновесия в узлах подсистемы, т. е. — сумма [c.73]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Матричная форма уравнений по первому закону Кирхгофа имеет вид [c.240]

Вторая система электромеханических аналогий, называемая аналогией сила — ток, основана на первом законе Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю. [c.206]

На рис. 24.6, а дается принципиальная схема питания. Из рис. 24.6, б согласно первому закону Кирхгофа (2U=0) следует [c.457]

Фиг. 18. Схема к объяснению первого закона Кирхгофа.

Разветвленная цепь (фиг. 29). Ток 1 н неразветвленной части цепи равен геометрической сумме токов ветвей (первый закон Кирхгофа) [c.341]

По первому закону Кирхгофа [c.159]

На основании первого закона Кирхгофа имеем [c.210]

На основании первого закона Кирхгофа для узловой точки О имеем [c.213]

На основании первого закона Кирхгофа приравняем нулю алгебраическую сумму равенств (6-28), (6-29) и (6-30). В результате имеем [c.217]

Согласно первому закону Кирхгофа имеем [c.223]

Определяя приращение токов в элементах решетки, на основе первого закона Кирхгофа приходим, к дифференциальному уравнению электрических напряжений, вывод которого дан в гл. 6. Это уравнение в общем случае имеет вид [c.232]

Согласно первому закону Кирхгофа (сумма всех токов, сходящихся в узловой точке, равна нулю) имеем [c.342]

Как отмечалось выше, моделирование температурных полей на / С-сетках основано на аналогии между дифференциально-разностной аппроксимацией линейного уравнения нестационарной теплопроводности (время — непрерывно, пространство — дискретно) и выражением первого закона Кирхгофа для электрических токов, сходящихся в соответствующем узле / С-сетки (см. рис. 5, г). [c.42]

Первый закон Кирхгофа для узла О (рис. 8, б) можно записать так-Vi-Vo, , dv [c.42]

Применяя к узлу т первый закон Кирхгофа, получим [c.435]

Из сопоставления конечно-разностной аппроксимации граничного условия (4) и первого закона Кирхгофа в этом случае найдем сопротивление [c.435]

Распределение потенциала в узлах сетки подчиняется первому закону Кирхгофа алгебраическая сумма всех токов, сходящихся в узловой точке цепи, равна нулю [c.88]

Электроинтегратор является моделью с сосредоточенными параметрами, на котором решается система конечноразностных уравнений, составленных для каждой узловой точки сетки сопротивлений на основании первого закона Кирхгофа [c.89]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Уравнения Лагранжа второго рода для электрической системы по аналогии сила-ток выражают первый закон Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю [c.53]

I/ а = I,. .., N, где N — Zi+. .. j z/) I QKH в ветвях (нумерация ветвей также произвольна). По первому закону Кирхгофа токи I/ связаны соотношениями [c.333]

Справедливость этого утверждения доказывается с помощью второго начала термодинамики. Допустим, что н ш зависит от свойств и природы полости и материальных тел, находящихся в ней. Возьмем две различные полости с одинаковой температурой. По предположению, н со в них различны. Соединим полости в одну. Ввиду различия н между ними должен начаться обмен энергией излучения. Одна из полостей начнет нагреваться, другая — охлаждаться. Возникает разность температур, которую можно использовать для получения работы. При совершении работы разность температур между полостями будет ликвидирована и система. придет в состояние термодинамического равновесия при более низкой, чем в исходном состоянии, температуре, поскольку часть энергии системы была затрачена на работу. Таким образом, производится работа за счет охлаждения адиабатно изолированной системы, что противоречит второму началу термодинамики. Тем самым первый закон Кирхгофа доказан и можно записать [c.302]

Фиг. 3. Схема к первому закону Кирхгофа.

Рельсы электрических железных дорог как проводники обратного тока слабо изолированы от земли, и некоторая часть тягового тока, согласно первому закону Кирхгофа, ответвляется в землю. [c.804]

В параллельных электрических цепях для подсчета сопротивления пользуются первым законом Кирхгофа. Этот закон можно применить также при расчетах параллельных гидравлических магистралей. [c.12]

Согласно первому закону Кирхгофа, сумма всех токов, подводимых к этой сетке, должна быть равна нулю. Пренебрегая сеточным током, получим [c.241]

Большинство цепей относят к плоским. Они могут быть изображены на поверхности сферы. Если плоскую цепь перевести на поверхность сферы, то внешние границы цепи также образуют ячейки, подобно любым внутренним ячейкам. Токи и напряжения в электрических цепях подчиняются двум законам Кирхгофа. Первый закон Кирхгофа является следствием неуничтожаемости заряда—сужжа сил токов в узле равна нулю [c.46]

Характер температурной зависимости теплоты реакции опре-яется уравнением Кирхгофа, которое легко получить на осно-и первого закона термодинамики. Для этого продифференци-. по температуре выражение Qmax. определяемое первым за--vOHOM термодинамики. [c.197]

Метод узловых потенциалов основ ш на первом законе Кирхгофа, утверждающем, что сумма токов, вытеь ающих из узла, равна нулю. Если токи выразить через узловые потенциалы, то для схемы, содержащей N внутренних узлов, с помощью первого з 1Кона Кирхгофа получим систему уравнений относительно неизвестных напряжений во внутренних узлах. [c.159]

Первый закон Кирхгофа (фиг. 18). Сумма токов, HanpaBjeHHbix к узлу, равна сумме токов, и 1правлеиных от узла [c.338]

Фиг. 2. Схема к первому закону Кирхгофа, Параллельное соедиыепие приемников.

Первый закон Кирхгофа (фиг. 19). Сумма токов, направленных к узлу, равна сумме токов, нaпpJBлeнныx от узла [c.456]

Для решения этого уравнения составляем пространственную электрическую сетку, состоящую из омических сопротивлений, и выделяем одну узловую точку с координатами i, п, т, k+ (рис. 9-3) [Л. 22, 71]. Согласно первому закону Кирхгофа составляем уравнение элек- [c.346]

Используя первый закон Кирхгофа, расчетный расход потребителя А распределяют произ-= [4G (nfF pJ]" , который загем округляется участками с длинами и [c.467]

Первый закон Кирхгофа. Равновесная спектральная плотность иь зависит только от температуры Г и не зависит от свойств и природы тел, находящихся в полост1и, и от свойств и природы стенок полости. [c.302]

Различные задачи расчета такого и более сложных кольцевых трубопроводов обычно решают аналитически методом последовательных приближений или на ЭВМ с применением электроаналогий. При этом основываются ыа двух обязательных условиях, аналогичных требованиям к расчету электрических сетей. Первое условие баланс расходов, т. е. равенство притока и оттока жидкости для каждой узловой точки, что соответствует первому закону Кирхгофа в электротехнике. Второе условие— баланс напоров, т. е. равенство нулю алгебраической суммы потерь напора для каждого кольца (контура) при подсчете по направлению движения часовой стрелки или против нее, что соответствует второму закону Кирхгофа. Потери напора считаются положительными, если направление подсчета совпадает с направлением движения жидкости, и отрицательными, если направление подсчета противоположно движению жидкости. " [c.132]

Намечается направление движения воды (начальное потокораспределение). При этом должен обеспечиваться первый закон Кирхгофа, т. е. равенство нулю суммы расходов, поступающих в узел (положительные) и уходящих из узла (отрицательные) [c.278]

В разделах учебников по технической термодинамике, посвященных термохимии, в основном рассматриваются следующие вопросы первый закон термодинамики в применении к химическим процессам закон Гесса и закон Кирхгофа второй закон термодинамики в примепении к химическим процессам максимальная работа в изохорио-изотермических и изобарно-изотермических процессах уравнение максимальной работы химическое равновесие, закон действия масс константа скорости химической реакции и константа равновесия зависимость между константой химического равновесия и максимальной работой влияние на химическое равновесие давления и температуры принцип Ле-Шателье тепловая теорема Нернста и ее следствия вычисление константы интегрирования в уравнении константы равновесия газовых реакций влияние температуры на скорость химической реакции и др. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...