Диссоциация оптическая

Диссоциация оптическая 265, Дисторсия 160, [c.460]

Продолжительность травления, т. е. время воздействия травящего реактива, определяется не только степенью диссоциации раствора, его температурой и химическим составом, но также плоскостью фаз, подлежащих выявлению. Кратковременное травление (менее 1 мин), т. е. выявление границ и поверхностей зерен, если позволяет окраска травильного раствора, проводят без замера времени. Результат травления оценивают по внешнему виду шлифа. Время, как правило, указывают ориентировочно. В травителях темного цвета, нанример перманганате калия, или при длительном травлении от одного до нескольких часов, невозможно оптически проследить процесс травления, поэтому необходимо давать ориентировочное время травления. [c.24]

Выше 80 км воздух с увеличением высоты становится все более диссоциированным, а затем и ионизированным. Благодаря диссоциации и ионизации оптическая прозрачность воздуха уменьшается, и он поглощает солнечное излучение, что приводит к повышению температуры воздуха на высотах более 80 км, которое оказывается весьма значительным как показали измерения, выполненные с помощью искусственных спутников Земли, на высоте 500 км температура достигает 1680°С. [c.177]

Кроме того, установлено, что радиоактивное облучение способствует конденсации водяной пленки на поверхности стекла в виде капельного налета, рассеивающего свет [32], что особенно сильно проявляется при использовании полония. Сейчас широко известно, что более интенсивное радиоактивное облучение вызывает окрашивание стекла, а для предотвращения этого оптическое-стекло должно быть специально обработано (стабилизировано). Радиоактивное облучение способствует также диссоциации молекул водяной поверхностной пленки, и потому, вероятно, приводит к интенсивной коррозии металлических частей, покрытых полонием [34]. [c.193]

Воздействие света на непрозрачные тела. Вследствие поглощения фотонов электронами непрозрачные материалы под действием света нагреваются с поверхности. Термический эффект преобладает вплоть до весьма высоких интенсивностей световых пучков, создаваемых в современных оптических устройствах. И только когда напряженность электрического поля в световой волне становится сравнимой с напряженностью внутреннего поля (порядка 10 —10 вольт см), созданного электронами и ядрами атомов тела, начинают играть роль процессы прямой ионизации атомов материала в световых пучках. На языке механики разрушения это соответствует достижению в теле предельно больших напряжений, сравнимых с теоретической прочностью. Напомним, что отрыв от атома наиболее слабо связанных с ним электронов, обеспечивающих химическую связь атомов, означает диссоциацию тела на ионы, т. е. теоретическое разрушение. Поэтому энергия химической связи близка к потенциалу ионизации. [c.514]

В отношении ультрафиолетовой и видимой люминесценции окрашенных щелочно-галоидных кристаллов электронные центры окраски следует рассматривать только как центры захвата электронов. При оптической диссоциации центров окраски высвобождаются локализованные в этих центрах электроны, которые могут повторно локализоваться на этих же уровнях либо рекомбинировать с другими центрами. Часть энергии, выделяющейся в окрашенных кристаллах щелочно-галоидных соединений в процессах рекомбинации продуктов фотолиза, проявляется в виде люминесценции. [c.71]

Оптическая диссоциация С-центров [c.94]

Анализ экспериментов с цезием выявил значительный вклад связанных состояний в термодинамику плотной плазмы, что сделало необходимым расширение исследуемой области параметров и переход к экспериментам с другими химическими элементами. Такая задача потребовала существенного увеличения интенсивности ударных волн. Необходимые высокие параметры ударных волн удается получить с использованием конденсированных ВВ. Работа [29] является первым исследованием, где взрывная техника была применена непосредственно для фиксации ударной адиабаты газообразного аргона. Сходная техника затем использовалась в [30] для регистрации ударных адиабат воздуха атмосферного давления с последующим определением на этой основе энергии диссоциации азота. В серии последующих работ взрывные ударные волны в инертных газах и воздухе применялись как источник интенсивного оптического излучения для высокоскоростной фотографии, накачки лазеров, возбуждения детонации, изучения воздействия излучения на вещество, в спектроскопических исследованиях и т.п. [31]. Ввиду того что [c.348]

Основной закон фотометрии (2.7) соблюдается в определенных условиях. Недостаточная монохроматичность света, изменение степени диссоциации ионов и другие причины могут нарушить закон прямой пропорциональности между оптической плотностью и концентрацией вещества в растворе С. Если для реальных условий анализа закон Бера не выполняется, т. е. удельный коэффициент поглощения зависит от концентрации (см. рис. 7, д), то строят калибровочную кривую зависимости оптической плотности от концентрации раствора, и концентрацию исследуемого раствора определяют по этой кривой. [c.98]

В гл. 4 мы видели, что реакции, которые могут протекать в газе, состоящем из молекул, весьма разнообразны. Диапазон этих реакций простирается от возбуждения вращательных и колебательных уровней до процессов диссоциации и ионизации. Каждая из этих реакций может протекать и в обратном направлении и вдобавок как результат межмолекулярных столкновений может возникнуть и электромагнитное излучение. В случае когда такое излучение свободно выходит из объема газа, говорят, что слой газа оптически тонкий , или газ прозрачный. Если имеется большая вероятность поглощения излучения внутри газа, то говорят, что слой газа оптически толстый или газ непрозрачный. В этой главе мы будем рассматривать в первую очередь прозрачные газы, а более общий случай будет исследован в гл. 10—12. [c.308]

Известно большое число методов определения энергии диссоциации двухатомных молекул. Они подробно описаны в [1]. Некоторые из них — оптические методы, метод расщепления молекулярного пучка в магнитном поле — применены к щелочным металлам, обзор этого дан в [2]. Однако значения, полученные для щелочных металлов различными методами, недостаточно согласуются между собой, допуски достигают 10%. Поэтому расчеты термодинамических свойств паров щелочных металлов (п.щ. м.), выполненные на основе различных рекомендаций по, например, для калия [c.232]

В книге систематически рассматривается обширный круг вопросов из различных областей физики, физической химии, астрофизики, с которыми имеет дело современная газо- и гидродинамика. В ней излагаются основы газовой динамики и теория ударных волн, теория переноса излучения. Изучаются термодинамические и оптические свойства вещества при высоких температурах и давлениях, кинетика диссоциации, ионизации и других неравновесных процессов, явления, связанные с излучением света и лучистым теплообменом в ударных волнах и при взрывах, вопросы распространения ударных волн в твердых телах и т. д. Авторам монографии принадлежит большое число оригинальных работ в рассматриваемой области науки, которые нашли свое отражение в книге. [c.2]

При высоких температурах в газах протекают разнообразные физические и физико-химические процессы возбуждение молекулярных колебаний, диссоциация, химические реакции, ионизация, излучение света. Эти процессы влияют на термодинамические свойства газов, а при достаточно быстрых движениях и достаточно быстрых изменениях состояния вещества на движение оказывает влияние и кинетика указанных процессов. Особенно важную роль при очень высоких температурах играют процессы, связанные с испусканием и поглощением излучения, и лучистый теплообмен. Перечисленные выше процессы часто представляют интерес и не только с точки зрения их энергетического влияния на движение газа они вызывают изменения состава газа, его электрических свойств, приводят к свечению газа и возникновению многих оптических эффектов и т. д. Изучению всех этих вопросов, всему тому, что составляет содержание вновь возникшей ветви науки — физической газодинамики , и посвящена значительная часть книги. [c.11]

Расчетные адиабаты в аргоне и ксеноне хорошо согласуются с экспериментальными, полученными на основе изучения ударных волн в ударных трубах. Что касается воздуха, то и здесь имеется удовлетворительное совпадение расчетов с экспериментом. Следует отметить, что ход ударной адиабаты в области диссоциации сильно зависит от того, какое из двух нее спорных значений приписать энергии диссоциации азота 7,38 эв или 9,74 эв. Опыты Христиана и др. 1251, изучавших ударные волны в ] здухе с помощью ударной трубы, подтвердили, что опытная ударная адиабата ближе к расчетной, соответствующей энергии диссоциации аз бта 9,74 эв. В пользу этого значения свидетельствуют и опыты Моде-ля [26], измерявшего скорость фронта и (оптическим методом) температуру за фронтом. [c.184]

В этой стадии лучистое прогревание воздуха перед ударным разрывом и экранировка поверхности фронта, рассмотренные в 1 и 3, пренебрежимо малы. Поскольку толщина релаксационного слоя во фронте ударной волны, где устанавливаются равновесные значения диссоциации и ионизации, гораздо меньше пробега квантов, можно утверждать, что до тех пор, пока длина пробега квантов меньше величины порядка метра, за фронтом ударной волны простирается оптически толстая область с почти постоянной температурой, и фронт излучает как абсолютно черное тело. [c.480]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

Представителем первой группы ОКГ может являться лазер на атомарном йоде, образованном при фотодиссоциации. Диссоциации подвергаются молекулы FgJ. В качестве источника света используются ксеноновые лампы. В одном из вариантов такого лазера ксеноновая лампа диаметром 1,6 см располагается на оси кварцевой трубки диаметром около 20 см последняя, в свою очередь, помещается в охлаждаемую алюминиевую трубку, торцы которой вакуумно изолируются при помощи оптически прозрачных плоскостей с соответствующими прокладками. Резонатор состоит из наружного алюминиевого зеркала и стеклянной пластины, имеющих необходимый коэффициент отражения. Излучение собирается и фокусируется параболическим зеркалом диаметром 30 см. Давление рабочего газа в трубке 15—30 мм рт. ст. При длине лазера 137 см энергия излучения в импульсном режиме равна 65 Дж, мощность излучения при длительности импульса 1,5 мкс оказывается 10 Вт, к. п. д. составляет 0,145% [128]. [c.66]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Наиболее распространенным материалом для записи голограмм является фотографический материал, который представляет собой чувствительный слой, нанесенный на стеклянную или гибкую подложку, выполненную оптически достаточно качественно. Чувствительный фотографический слой представляет собой суспензию мелких зерен галогенидов серебра в нейтральном колоиде. Наиболее часто в качестве галогенида серебра используют бромид серебра, а в качестве колоида — желатину. Если бромид серебра осветить светом видимой области, то происходит его фотолитиче-ская диссоциация. Эту реакцию можно представить в виде [c.145]

В таблице № 1 приведены принятые в расчетах значения энергии диссоциации W двухатомных молекул щелочных металлов и теплоты их сублимации. ЯО, в одноатолшый пар при температуре 7 =0 °К. Эти величины установлены на основе результатов определения значений IfivL различными методами (оптическими, термодинамическими и др.), обзор которых [c.86]

Физические механизмы, обусловливающие нелинейность объемных коэффициентов ао и в случае водного аэрозоля связаны с регулярным поверхностным испарением или фрагментацией частиц в зависимости от режима их радиационного нагрева. Для аэрозоля с твердой фракцией частиц характер их разрушения и изменения оптических сечений весьма многообразен и определяется как энергетикой излучения, так и физико-химическими свойствами вещества частиц. К отмеченным механизмам нелинейности относятся инициирование термо- и массоореолов при импульсном нагреве, испарении, термической диссоциации и горении частиц возникновение очагов ионизации и оптического пробоя. Результаты исследований указанных эффектов детально рассмотрены в главах 4 и 5. На основании этих результатов выполнены теоретические расчеты [26, 49] параметров нелинейных искажений эхо-сигналов. [c.190]

Таким образом, различие кривых спектрального распределе-иия вспышечного действия видимого света в возбужденных и невозбужденных кристаллах Na l при различных температурах объясняется сильной зависимостью квантового выхода фотодиссоциации Р-центров от температуры и независимостью от нее процесса диссоциации Р -центров. В частности, при температуре жидкого воздуха вспышка определяется преимущественно электронами из Р -центров, для оптической диссоциации которых не требуется дополнительной тепловой энергии активации, как в случае Р-центров. При комнатной температуре Р -центры не могут долго существовать, так как энергия их тепловой диссоциации составляет всего лишь 0,1—0,3 эв [54]. [c.68]

NaBr) 0,87, 0,68 (KBr). Отметим, что полученные нами численные значения энергии активации находятся в хорошем согласии с аналогичными величинами, полученными также методом термического высвечивания И. А. Парфиановичем [212] и Ч. Б. Лущи-ком [1581 для активированных щелочно-галоидных кристалло-фосфоров, но они ниже величин энергии тепловой диссоциации F-центров, которые получены Смакулой [2131 из измерений подвижностей электронов в неактивированных аддитивно окрашенных щелочно-галоидных кристаллах. Из сравнения полученных величин с данными таблиц 2 и 24 видно, что они более чем в два раза меньше соответствующих значений энергии оптической ионизации F- и М-центров. Де-Бур и Гиль [214] впервые указали на то, что энергия термической активации должна быть всегда меньше энергии оптической активации. [c.121]

Легко понять, что присутствие вакантного бромного узла или междуузельпого иона серебра вызовет смещение примесной полосы поглощения в сторону коротких волн. Это обусловлено увеличением прочности связи второго электрона иона серы вследствие соседства положительно заряженного дефекта решетки. Если эти соображения верны, то сразу после охлаждения до комнатной температуры в кристалле будут находиться только неассоциированные ионы серы и если такой кристалл освещается в примесной полосе, то число ионов серы, а следовательно, коэффициент поглощения в примесной полосе, будет уменьшаться. С другой стороны, в состоянии равновесия после уменьшения кз до низкого значения, соответствующего комнатной температуре, и установления концентрации Х , путем миграции вакантных бромных узлов к поверхности концентрация практически не будет изменяться при освещении. В состоянии равновесия количество комплексов [А 5 ] и [Вг 5 достаточно велико, чтобы в результате их диссоциации концентрация свободных ионов серы поддерживалась приблизительно на постоянном уровне (убыль ионов серы вызывается отрывом электронов при поглощении света). Это подтверждается оптическими измерениями. [c.57]

Эггерт и Ноддак [1] показали, что при освещении фотографических пластинок выделяется серебро, причем число атомов серебра — того же порядка, что и число поглощенных световых квантов. Этот важный результат понятен только в том случае, если вслед за оптической диссоциацией не происходит заметной рекомбинации продуктов реакции. В настоящей заметке рассматриваются необходимые для этого условия при этом в качестве [c.100]

Резюмируя, можно сказать способность бромистого серебра служить основным светочувствительным веществом обусловлена прежде всего легкой ассоциацией первичных продуктов фотолиза. Действие сенсибилизатора (Ag2S) основано па том, что при оптической диссоциации образуется только один сорт подвижных партнеров. [c.105]

В работе [185] использовалась установка, изображенная на рис. 7.7. Установка состояла из лампы, в которой возбуждалась резонансная линия водорода, источника водородных атомов, оптической системы, детектора, усилителей, модулятора магнитного поля. Атомы создавались в высокочастотном разряде (частота 2450 Мгц) при диссоциации водорода, содержащегося в смеси гелия с парами воды. Источник водородных атомов помещался на расстоянии 10 см от магнита, резонансное излучение от диссоциатора не попадало в рассеивающий объем. Концентрация атомов, дошедшая до этого объема, составляет A 10 атом1см . Скорость течения гелия 1 м/сек, давление гелия 1 тор. Атомы водорода рекомбинируют на платиновой сетке, пройдя объем, в котором наблюдается рассеяние, и попадают в резонансную лампу, где молекулы вновь диссоциируют и атомы водорода возбуждаются до уровня 2 Р. Такой процесс рекомбинации и диссоциации молекул водорода необходим для устранения поглощающего резонансное излучение слоя атомов водорода между лампой и рассеивающим объемом. Эксперимент заключается в наблюдении рассеяния излучения L . Рассеяние наблюдалось в направлении, перпендикулярном к направлению возбуждения излучения и направлению магнитного поля. Резонансная лампа изготовлялась из кварца и находилась на расстоянии 21 см от рассеивающего объема. Вместо окон из Mgp2, которые теряют свою прозрачность под действием излучения, употреблялись платиновые сетки. Они ставились на выходе из лампы и в том месте, где излучение входит в рассеивающий объем. Окно, обращенное к детектору, сделано из Mgp2. Оно не теряет свою прозрачность, так как интенсивность рассеянного света мала. Детектором служила ионизационная камера, наполненная N0, в качестве магнита использовался соленоид, обеспечивающий высокую однородность поля во всей области рассеяния (20 см ). Модуляция проводилась с частотой 17 гц. Напряженность поля измерялась с помощью зонда. Экспериментально определялась напряженность поля, при которой резонансная флуоресценция была максимальна. Пересечение уровней происходит при напряженности поля 3484 гс, что соответствует разности энергий между уровнями Рз,2 и 10969,13 Мгц или 0,3658901 см К В работе [181] эта же величина оказалась рав- [c.314]

При измерении методом обращения спектральных линий температур неоднородного пламени полученная оптическая температура оценивается, как и при измерении методом лучеиспускания и поглощения. При этом следует также учесть влияние диссоциации вводимой в пламя соли. Если соль слабо диссоциирует, то излучение и поглощение сосредоточены в наиболее горячих зонах. Если же соль сильно диссоциирует, то менее горячие участки пламени также участвуют в излучении и поглощении. Все сказанное относится также к равновесию диссоциации образующихся в пламени окислов и других соединений вводимого щелочного металла. Например, натрий образует в пламени молекулы NaOH, которые интенсивно диссоциируют при температурах около 1200° в участках пламени с более низкой температурой излучение натрия ослаблено. Отсюда видно, что температуры обращения неоднородного пламени могут получаться несколько различными в зависиМ Ости от применяемого метода окрашивания пламени. [c.370]

Процесс многофотониой ионизации молекул привлек к себе внимание исследователей вскоре после создания лазеров. Однако уже первый эксперимент [1.24] с простейшей молекулой водорода показал на значительную сложность этого процесса по сравнению с процессом многофотонной ионизации атомов. Действительно, при фиксированной интенсивности излучения наблюдалось в одном лазерном импульсе как образование молекулярных ионов водорода, так и атомарных ионов (протонов). Если первые были очевидным результатом многофотоиной ионизации молекулы, то атомарные ионы могли быть образованы как в результате диссоциации образовавшегося ранее молекулярного иона, так и в результате диссоциации нейтральной молекулы водорода с последующей многофотонной ионизацией атомов. В дальнейшем было выполнено много исследований, позволивших лишь к настоящему времени детально изучить процесс диссоциативной многофотониой ионизации как двухатомных молекул, так и ряда многоатомных молекул [1.25-1.26 . Сказанное выше относится к полям оптического диапазона частот и [c.24]

Как видно, эти результаты находятся в противоречии с масс-спектрометрическими и оптическими исследованиями. Как показано в работе [41], занижение степени диссоциации HgЗe объясняется возможным отсутствием равновесия в системе либо какими-то устойчивыми кинетическими препятствиями, возникающими при взаимодействии водорода с HgSe или паром селена. В недавней работе [77] для исследования молекулярного состава пара HgSe проводились измерения давления его ненасыщенного пара с помощью кварцевого манометра в интервале 640—800° С, откуда рассчитывались значения среднего молекулярного веса пара. Эти данные убедительно доказывают, что во всем интервале температур селенид ртути полностью диссоциирует на газообразные компоненты (табл. 62) [c.9]

Среди продуктов диссоциации молекулы по крайней мере один оказывается в возбужденном состоянии (Л ) и может быть использован для получения лазерной генерации. Таким образом, широкополосная оптическая накачка в газовых лазерах оказывается возможной при использовании фотодиссоциации молекул в качестве промежуточного процесса ). Такие газовые лазеры я зыъзюп тодиссоцтнными. [c.43]

Оптическая диссоциация, фотодиссоциация, важнейший тип элементарных фотохимических процессов, при котором возбужденная молекула спонтанно, т. е. без последующего соударения, распадается на атомы или вообще на составляющие ее части. Механизм таких нроцессов выяснился благодаря изучению молекулярных спектров. Для понимания этого механизма необходимо ознакомиться с одним удобным вспомогательн].1м приемом, получившим за последнее время широкое применение, — с методом рассмотрения при помощи потенциальных кривых. [c.137]

Сопоставляя все сказанное о первичном фотохимич. процессе в газах, мы видим, что единого механизма этого процесса не существует. В одних случаях он сводится к возбуждению молекулы, и тогда для фотохимич. распада требуется еще последующее соударение в других— первичным процессом служит спонтанная оптическая диссоциация или предиссоциация. Ту к. распад в последнем случае не зависит от соударений, то квантовый выход таких реакций не дрлжен зависеть от давления. [c.139]

Из оптических исследований Тронстада следует, что серебро медленно окисляется при нагревании на воздухе ниже 180° С и что, когда температура поднимается выше 180° С, окисел разлагается. Давление кислорода, по равновесию 2Ag2 О 4Ag + Ог, при 180° С, вероятно, становится равным V5 ат, что достаточно хорошо согласуется с термодинамическими данными Эллингема. Однако при охлаждении не происходит обратного изменения, и наблюдение Тронстада не получило полного объяснения. То обстоятельство, что трехмерный окисел разлагается приблизительно при 180° С, не отрицает существования двухмерной пленки и при значительно более высоких температурах, так как давление диссоциации такого хемосорбированного кислорода на поверхности металла значительно ниже. Такая пленка, вероятно, образуется при высоких температурах. Так, Е. Дейвис обнаружил пленку толщиной примерно 5 А на серебре, нагретом в кислороде при 800° С. Пленка отсутствует на серебре, нагретом в водороде при 450° С. Это не противоречит различным опубликованным данным, но рекомендуется изучить и сравнить следующие статьи [40]. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...