Система единиц изолированная

Как мы уже указывали, практические единицы, котО" рые легли в основу Международной системы единиц (СИ), вначале не образовывали единой системы, а составляли изолированную группу единиц, связанных между собой несколькими соотношениями. Введение этих единиц сыграло существенную роль в развитии техники электрических и магнитных измерений, вследствие чего вскоре после своего возникновения практическая система приобрела международный характер. Была проделана большая работа по установлению эталонов практических единиц сопротивления, силы тока и разности потенциалов, причем вначале эти эталоны должны были служить для воспроизведения ома, ампера и вольта, определенных как Ю , 0,1 и 10 соответствующих [c.228]

Экспериментальные данные показывают, что суммарная интенсивность когерентного и некогерентного рассеяния на одноатомной жидкости, отнесенная к одному атому, при увеличении приближается к интенсивности рассеяния на один атом, характерной для разреженного газа. При больших 5 интенсивность излучения, рассеянного в жидкости, осциллирует с постепенно уменьшающейся амплитудой около значения, соответствующего изолированному атому. На этом явлении был основан один из способов нормировки данных по интенсивности — переход от произвольной системы единиц к классическим электронным единицам, описанным выше. (1Иы вернемся к этому вопросу в 8 и 10, п.3.) Этим фактом можно воспользоваться и иначе. Так как при анализе дифракционной картины с помощью интеграла Фурье непременно приходится иметь дело [c.16]

Температура, определяемая соотношением (7.25), представляет собой абсолютную термодинамическую температуру она является не только параметром, входящим в условие равновесия, но и связана с энтропией соотношением (7.25)—одним из термодинамических соотношений Максвелла. Если в качестве единицы измерения температуры мы выберем градус общепринятой стоградусной шкалы, то постоянная k в (7.15) будет представлять собой постоянную Больцмана. Таким образом, доказательство свойства экстенсивности энтропии вскрывает также смысл понятия температуры для изолированной системы температура изолированной системы есть параметр, определяющий равновесие между различными частями системы. [c.165]

Для большей точности мы сделаем несколько грубое, но достаточно наглядное сравнение с одним механическим явлением. Представим себе на горизонтальной плоскости окружность очень большого радиуса на этой плоскости подвешены идентичные системы, представляющие собой пружины с грузом. Число таких систем, приходящихся на единицу поверхности, и их плотность быстро уменьщаются по мере удаления от центра плоскости наибольшая концентрация их имеет место около центра. Все системы — пружины с грузом — вполне идентичны и имеют один и тот же период предположим теперь, что они колеблются с одной и той же амплитудой и в одной и той же фазе. Поверхность, проходящая через центры тяжестей этих грузов, будет плоскостью, попеременно то поднимающейся, то опускающейся. Мы получаем, таким образом, грубую аналогию с воображаемой нами порцией изолированной энергии. [c.648]

Как мы уже указывали, практические единицы, которые легли в основу СИ, вначале не образовывали единой системы, а составляли изолированную группу единиц, связанных между собой несколькими соотношениями. Введение этих единиц сыграло существенную роль в развитии техники электрических и магнитных измерений, вследствие чего вскоре после своего возникновения прак- [c.277]

Развитие метрической системы мер происходило в различных областях науки н техники как в СССР, так и за рубежом изолированно и стихийно, вследствие чего на ее основе возникло большое число различных систем единиц измерений с весьма сложными зависимостями для измерений некоторых физических величин вошли в употребление многие единицы различных систем и внесистемные единицы, имеющие слол ные соотношения. Производные единицы образовывались не по единому правилу, а как произвольные сочетания единиц различных систем и внесистемных, а также кратных и дольных от них. В результате стало применяться множество единиц измерений произвольно подобранных размеров, расчетные формулы обросли числовыми коэффициентами, зависящими от выбора единиц, вследствие чего значительно усложнилось выполнение научных и технических расчетов, а также преподавание и изучение научных дисциплин. [c.5]

Таким образом, при больших значениях времени у представляет собой в пределе прямую с наклоном / (0)/Д (0), отсекающую на оси t отрезок, или запаздывание , L. В теории теплопроводности встречается много величин, обладающих аналогичными свойствами, напри.мер 1) суммарный тепловой поток через стенку, поверхности которой поддерживаются при постоянных температурах 2) температура в теле при линейном росте температуры поверхности и 3) температура в замкнутой, термически изолированной системе, к которой в единицу времени подводится постоянное количество тепла. [c.396]

Если интересоваться но изолированной квантовой системой, а средой как целым, и если зта среда может быть описана как простая сумма отдельных квантовых систем, то, очевидно, индуцированная поляризация единицы объема равна nP(i), где п — плотность среды (число квантовых систем в единице объема). [c.20]

Т. е. удвоенная, описываемая в единицу времени, площадь есть момент количеств движения, взятый для оси, перпендикулярной к той плоскости, на которой рассматриваем проекцию движения. Если система изолированная, то для всех трех координатных осей получаем постоянство момента количеств движения отсюда следует, что и равнодействующий, или полный момент количеств движения имеет постоянную величину и постоянное направление. [c.241]

Следовательно, для изолированной системы увеличение W в единицу времени обусловливается работой, проделанной над системой в течение этого времени. Полученный результат подтверждает наше определение электромагнитной энергии выражением (32). [c.31]

Методическое замечание к понятию импульса. Закон сохранения импульса изолированной материальной точки и форма основного уравнения динамики (9.1) дают возможность логически просто и последовательно ввести понятие силы и второй закон Ньютона, Если импульс тела изучить до законов Ньютона, то закон инерции можно сформулировать как закон сохранения импульса изолированной материальной точки. Далее следует постулировать сохранение импульса в замкнутой системе материальных точек. Взаимодействие в такой системе будет заключаться в передаче импульса от одних точек к другим, а сила, действующая на материальную точку, будет некоторой функцией положения рассматриваемой точки относительно остальных, определяющей скорость передачи импульса рассматриваемой точки от других точек системы. Уравнение (9.1), т. е. второй закон Ньютона, запишется как следствие закона сохранения импульса системы точек импульс, полученный материальной точкой (в единицу времени), равен импульсу, переданному ей другими точками. Анализ процесса обмена импульсом между двумя точками немедленно приводит к следствию — третьему закону Ньютона. Важно, что трактовка силы н второго закона Ньютона в форме (9.1) без каких-либо изменений применима к действию на материальную точку физического поля. В этой трактовке сила есть скорость передачи импульса точке полем, определяющаяся параметрами поля и положением точки в нем. Это значит, что понятие силы находит обобщение за пределами чисто механической концепции взаимодействия (см. 5). Также объясняется ограниченность применения третьего закона Ньютона при наличии полей обмен импульсами может происходить между телом и полем, между телами через поле, но не непосредственно между двумя телами. [c.112]

Первый закон термодинамики устанавливает связь между изменениями количеств внутренней энергии, работы и теплоты, происходящими при изменении состояния газа. Эта связь основывается на законе сохранения энергии, который утверждает, что энергия изолированной системы неизменна по величине и может изменять только свою форму. В частности, при переходе работы Ь в тепло Q (или обратно) всегда имеет место строгое соответствие между работой Ь, выраженной в единицах работы, и теплом Q, выраженным в единицах тепла. [c.42]

При изучении миграции загрязнений в подземных водах сорбция проявляется во всех основных формах физической, химической и ионного обмена (последняя форма бывает наиболее распространенной). Теоретические модели сорбции в системе свода — порода разработаны главным образом применительно к однокомпонентному раствору, когда считается возможным рассматривать сорбцию каждого компонента (мигранта), изолированного от всех остальных (без учета гидрохимических превращений). Тогда содержание рассматриваемого компонента в жидкой фазе характеризуется его концентрацией с, а в твердой фазе — сорбционной емкостью М, представляющей собой содержание сорбированного мигранта в единице объема породы размерность ДГ такая же, как и у концентрации с. [c.230]

Каждый дополнительный контакт увеллчивает вариантность на единицу, поскольку добавляется одна внешняя независимая переменная. Так, если система подвержена действию электростатического поля, заметно влияющего на ее свойства, то вариантность будет с+3, если к тому же необходимо учесть энергию граничной поверхности, считая ее принадлежащей системе, то с+4 и т. д. С другой стороны, постоянство некоторых из переменных уменьшает вариантность. При фиксированных массах компонентов, т. е. для закрытых систем, в отсутствие внешних силовых полей и поверхностных эффектов справедливо правило Дюгема общая вариантность равновесия равняется двум вне зависимости от числа компонентов и их распределения внутри системы [3]. Система, изолированная или имеющая с внешней средой-только тепловой контакт, является моновариантной. Вариантность уменьшается также, если есть дополнительные связи между внешними переменными,, так как это эквивалентно уменьшению числа независимых переменных. Например, изменение площади поверхности тела однозначно определяется изменением его объема при однородной (с сохранением формы) деформации тела. [c.24]

Для симметричной колеблющейся системы с фиксированной плоскостью колебаний оси ротора (рис. I, б) построены расчетная и экспериментальная кривые (рис. 3) изменения эквивалентной статической неуравновешенности ротора АгзуА, выраженной в единицах перемещения платформы вибростенда Упф в зависимости от относительной изолированной [c.335]

М. А. Айзерман и Ф. Р. Гантмахер (1957) заметили, что возникающий в случае исследования устойчивости состояния равновесия неголономной системы критический случай теории устойчивости относится как раз к тому частному случаю, который был полностью исследован А. М. Ляпуновым и И. Г. Малкиным. В связи с этим Г. Н. Князев (1963) предложил считать критическими случаями лишь такие, когда число нулевых корней характеристического уравнения больше числа уравнений неголономных связей, и рассмотрел случай, когда число нулевых корней больше числа уравнений неголономных связей на единицу. Ю. И. Неймарк и Н. А. Фуфаев (1965—1966) обратили внимание на то, что неголономная система не может иметь изолированных состояний равновесия, что состояния равновесия неголономной системы образуют многообразие, размерность которого в общем случае совпадает с числом нулевых корней и числом неголономных связей. Это позволило установить условия асимптотической устойчивости многообразия состояний равновесия по линейному приближению и выяснить особенности поведения неголономной системы по отношению к постоянно действующим возмущениям. [c.177]

СИЛИКАТЫ — природные или искусственные соединения кремнезема SiOj с различными элементами, преимущественно I, II и III групп периодич. системы Менделеева важнейший класс минералов. По химич. составу и строению (L очень разнообразны и часто сложны. Основная структурная единица всех С, — кремнекислородный тетраэдр [8104] , Такие тетраэдры в кристаллич, структурах С, могут находиться либо в виде изолированных друг от друга структурных единиц. либо могут сочленяться в слож- Рис, 1, Элементарные радикалы через углы тетраэдров с образованием общих вершин, Спо- лов силикатов соб сочленения зависит от располо- группы [Sio,] -жения и размеров других ионов в Йрукт ах с ма структуре (от размеров ребер поли- лыми и большими эдров прочих атомов). При крупных катионами, катионах (Na, Са) ребра октаэдров несоизмеримы с ребрами Si-тетраэдра (3,8 или 2,6 A) и основной строительной единицей является группа [Si,0,]e- (рис, 1), [c.523]

Повышение уровня производства и увеличение выпуска продукции с единицы производственной площади предъявляют новые требования к системам внутрицехового транспорта. В цехе развитого машиностроительного завода управление транспортными средствами требует от рабочего большой внимательности, нервного напряжения и просто сообразительности. Все это делает актуальной задачу автоматизации цеховых транспортных средств. Примером средств автоматизации транспортирования заготовок или готовой продукции в механических цехах, для подвоза деталей к рабочим местам в механосборочных цехах и т. д. могут служить автоматизированные электрокары Prontov фирмы Pianelli Traversa (рис. ХХ-1). Электрокара имеет электронное оборудование, обеспечивающее ей следование по трассе без оператора. Трасса представляет собой изолированный элек- [c.610]

Математическую модель длинной линии можно представить с помощью системы дифференциальных уравнений в частных производных. Рассмотрим получение такой системы для одномерного случая. Проводник (рис. 7.34), изолированный относительно корпуса диэлектриком, разбивается на одинаковые дифференциальные элементы Дх, которые можно представить в виде модели (рис. 7.35). Градиенты напряжения и тока вдоль проводника —ди1дх—Ьд 1д1 —дi дx= дujдt, где х, I — координаты соответственно расстояния и времени Ь и С — соответственно индуктивность и емкость, распределенные на единицу длины. [c.198]

И в этом случае можно установить тесную аналогию с задачей об излучении света в /"-центре, если заменить перекрытие сдвинутых волновых функций фононов на фононный матричный элемент, входящий в выражение (4.61). Как и в случае оптических переходов, полнота системы фононных волновых функций обеспечивает обращение в единицу суммы квадратов фононных матричных элементов по всем конечным состояниям. И в этом случае могут происходить переходы, в которых рождается или уничтожается различное число фононов. Можно показать, что среднее значение энергии, отдавае-люй решетке, равно энергии, передаваемой изолированному ядру. [c.477]

Если мы рассмотрим один изолированный йиток, описываемый заряженной частицей, то он действительно как виток тока создает магнитный момент, направленный против поля Я, т. е. создает основу для возникновения диамагнетизма системы. Если бы этот электрон был не свободен, а входил бы в оболочку отдельной молекулы (или принадлежал бы узлу кристаллической решетки), из которых состоит вся рассматриваемая система, то этот чисто электродинамической природы диамагнетизм действительно бы возник как средняя реакция единицы объема системы на включение внешнего магнитного поля Я. Если слепить группу из двух или большего числа таких витков, образующих линейную йх цепочку, как это изображено в левой части рис. 112, то соприкасающиеся токи соседних витков скомпенсируются встречным движением зарядов, а огибающий поверхностный ток возрастет во столькр раз, вб скмько возрастет площадь общего контура, так что средний магнитный момент останется тем же. [c.271]

Действующие строительные нормативы регламентируют четыре степени воздействия среды неагрессивная, слабоагрессивная, среднеагрессивная, сильноагрессивная. Такое деление дает качественную оценку и определяет общую систему выбора материалов, стойких в рассматриваемых условиях. Во всех случаях оценку агрессивного воздействия окружающей среды на строительный материал (конструкцию) следует рассматривать не изолированно, а в общей системе. Очень важно иметь данные о количественных коррозионных потерях материалов. Они могут выражаться для металла потерей массы во времени [отнесенной к единице поверхности и к единице времени, г/(м -ч), г/(м2-год)] или же уменьшением толщины металла в единицу времени. Могут учитываться другие признаки изменение показателей механической прочности (например, удельной ударной вязкости), изменение плотности тока, отвечающей скорости данного коррозионного процесса и т. д. [c.7]

Процесс перехода вещества из одной фазы в другую в изолированной замкнутой системе, состоящей из двух или большего числа фаз, возникает самопроизвольно и протекает до тех пор, пока между фазами при данных условиях температуры и давления не установится подвижное фазовое равновесие. При этом в единицу времени из первой фазы во вторуто переходит столько же молекул, сколько в первуто из второй. Если теперь количество распределяемого вещества увеличить (например, в фазе Фу) на п молекул, то распределяемое вещество будет переходить из фазы Фу в фазу Ф . Причем скорость перехода будет определяться не общим числом молекул (т + и) вещества М, находящегося в фазе Ф , а числом молекул, избыточным по отношению к равновесному (т). Так как концентрация пропорциональна числу молекул, то скорость перехода распределяемого вещества из одной фазы в другую пропорциональна разности между фактической (или рабочей) концентрацией распределяемого вещества в данной фазе (т+п) и равновесной (т). А это означает, что чем больше такая разница, тем больше (при всех прочих равных условиях) перейдет вещества М из одной фазы в другуто. Если эта разница отрицательна, то вещество М переходит из фазы Ф в фазу Фу (т. е. процесс пойдет в обратном направлении). [c.8]

Для теоретического объяснения всех тонкостей сейчас водородную связь рассчитывают методом молекулярных, орбит, который по-зволяет вычислить заряд на каждом из атомов системы. Для иллюст ции получаемых таким путем результатов рассмотрим данные расчето Н-овязи мевду двумя молекулами воды [5]. Вот каково распределеш избыточных зарядов (выраженных в единицах заряда электрона) в изолированной молекуле воды [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...