Вязкоупругие среды линейные

Вязкоупругие среды линейные 210 Жесткость цилиндрическая 124 [c.404]

Теория Больцмана является наиболее общей из линейных теорий деформирования вязкоупругих сред. На интегральные связи [c.297]

Теория линейно-вязкоупругих сред [c.215]

Пусть среда линейно вязкоупругая во всех своих точках,. пластическая деформация у краев трещины не возникает. Тогда для идеально хрупкого разрушения медленный докритический рост трещины при постоянных внешних нагрузках отсутствует [70, 89, 306]. Критическое состояние (начало быстрого роста трещины) наступает спустя некоторое время t после приложения нагрузки, причем, чем больше величина приложенной нагрузки, тем меньше время до начала хрупкого разрушения t. [c.300]

Квазистатическая задача о распространении трещины отрыва в линейной вязкоупругой среде под действием одноосного растягивающего напряжения на бесконечности исследована в [258]. [c.285]

ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ в линейных вязкоупругих средах [c.1]

Ф53 Волновые процессы в линейных вязкоупругих средах. —М. Машиностроение, 1983. 269 с., ил. [c.2]

Среди всевозможных линейных моделей вязкоупругих сред основными являются тела Максвелла и Фойгта — Кельвина. [c.5]

При решении динамических задач для линейных вязкоупругих сред необходимо задавать начальные и граничные условия. [c.13]

При выводе основных уравнений и соотношений, описывающих динамику поведения вязкоупругих сред, предполагались изотермические условия деформирования. Отказ от изотермических условий деформирования сплошных сред приводит к построению теории термовязкоупругости, в частности, линейной теории термовязкоупругости. [c.15]

Рассмотрим смесь из двух вязкоупругих компонентов, каждый из которых проявляет мгновенную упругость. В предположении изотропности, однородности и линейности двухкомпонентной вязкоупругой среды движение материала среды описывается следующей системой уравнений в напряжениях [c.16]

Таким образом, методы, применяемые при решении динамических задач в линейных вязкоупругих средах (в частности, в теле Максвелла), можно использовать при решении динамических задач по распространению электромагнитных волн в средах с конечной проводимостью. [c.20]

На рис. 22. .. 23 сплошные кривые соответствуют расчету по формуле (4.198), а пунктирная — по формуле (4.210). Как показывают расчеты, для решения динамических задач в линейных вязкоупругих средах метод рядов весьма эффективен в смысле реализации полученных теоретических результатов на современных ЭВМ. [c.113]

Исследование нестационарных дифракционных задач в линейных вязкоупругих средах сводится к весьма сложным математическим задачам. В связи с этим в литературе практически не имеется результатов по дифракции вязкоупругих волн, в то же время теоретическое и практическое значение их трудно переоценить. [c.132]

При решении динамических задач в линейных вязкоупругих средах, изложенных в предыдущих главах, деформирование среды предполагалось изотермическим, т. е. с постоянной температурой. В последние годы интенсивно развивались теории, учитывающие влияние изменения температуры на деформированное состояние сплошной среды и влияние деформируемости среды на распределение в ней температуры. При этом развивались как несвязанная теория термовязкоупругости, т. е. без учета влияния деформируемости среды на распределение в ней температуры, так и связная теория термовязкоупругости, когда температура среды и ее деформируемость взаимно влияют друг на друга. [c.146]

ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЛИНЕЙНЫХ ВЯЗКОУПРУГИХ СРЕДАХ [c.270]

Практически для всех полимерных связующих существуют диапазон напряжений и интервалы температур, в которых эти материалы подчиняются соотнощениям линейной вязкоупругой среды наследственного типа. В этом случае физические соотношения между напряжениями и деформациями можно записать а следующей форме [c.288]

Уравнения равновесия для линейной вязкоупругой среды получаются подстановкой определяющих соотношений (4.6) в (2.6) [c.30]

Для модели линейного вязкоупругого тела необходимо найти тензор функций релаксации или ползучести. Чаще определяются функции ползучести. Например, для изотропной вязкоупругой среды рассмотрим цилиндрический тонкостенный образец, сечение которого показано на рис. 8, причем o< R. При скручивании образца некоторым моментом кручения в сечении, показанном на рис. 8, возникает напряжение Оге и соответствующая ему по закону (4.28) деформация е,е (см. приложение III) [c.41]

Рассмотрим изотропную линейную вязкоупругую среду, в которой связь между напряжениями и деформациями описьшается соотношениями (5.12) и (5.13) гл. 2 [c.317]

Из предыдущего следует, что если задача линейной теории вязкоупругости может быть решена точно, то соответствующая задача нелинейной теории вязкоупругости сводится к квадратурам. Этот факт легко прослеживается, например, на задаче о расширении сферической области в вязкоупругой среде, подчиняющейся кубичной теории вязкоупругости [33]. [c.333]

Болотин В.В. О распространении усталостных трещин в линейных вязкоупругих средах // Известия АН. Механика твердого тела.— [c.386]

С дифференциальной формой определяющих соотношений связаны различные механические модели стабильной вязкоупругой среды, дающие физическую интерпретацию соотношения вида (2.43) с помощью механической системы, представляющей собой последовательное нли параллельное соединение пружин и демпферов. Пружина характеризует линейную зависимость напряжений и деформаций (с коэффициентом упругости, например, ), демп-фер-линейную зависимость напряжений и скоростей деформаций (с коэффициентом вязкого сопротивления, например, ti). Рассмотрим некоторые наиболее распространенные механические модели. [c.20]

Многие полимерные материалы при повышенных напряжениях не следуют линейной модели вязкоупругой среды (1.42), (1.43) и проявляют физически нелинейные свойства. Применяемые для их описания различные аналитические модели подробно рассмотрены Москвитиным [188]. Здесь остановимся на некоторых из них. [c.58]

Линейные вязкоупругие среды [c.5]

Зависимости (1.219) — (1.224) описывают поведение твердых так называемых вязкоупругих сред и нссят название линейного закона наследственной вязкоупругости. [c.46]

Книга посвящена волновым процессам в линейных вязкоупругих или термовяз-коупругих средах при динамических импульсных взаимодействиях. Изложены результаты исследований динамики вязкоупругих сред, полученные аналитическими методами, которые позволяют определять параметры волнового поля в различных точках физического пространства и в любой момент времени. [c.2]

В настоящей книге приводятся результаты, относящиеся, в основном, к динамике линейных вязкоупругих сред, материал которых проявляет мгновенную упругость. Описано решение широкого класса волновых задач в вязкоупругих средах (одномерных, двумерных, осесимметричных и других) с учетом неоднородности, анизотропии и двухкомпонентности материала, а также с учетом температурных эффектов. Изложена теория вырожденных вязкоупругих систем, таких как стержни, пластинки и т. д. [c.3]

Кроме того, в данной главе приводятся основные соотношения и уравнения, описывающие динамику поведения двухкомпонентных линейных вязкоупругих сред. В последнем разделе главы показана эквивалентность уравнений, описывающих распространение электромагнитных волн в средах с конечной проводимостью, уравнениям распространения вязкоупругих волн в средах, удовлетворяюших модели Максвелла. [c.4]

Хесин Г. Л. Некоторые экспериментальные и теоретические исследования распространения волн напряжений в линейных вязкоупругих средах, — В кн. Фотоупругость, Развитие методики. Инженерные приложения. М. Энергия, 1975, с. 34—41. [c.266]

Ограниченная малыми деформациями линейная теория не в состоянии объяснить эффект Вейссенберга и большинство других эффектов (рассмотренных в главе 10), с которыми мы ознакомимся в этой книге. Единственное уравнение, лишенное этих ограничений, было предложено Зарембой [ ]. Возможные формы реологических уравнений состояния вязкоупругих сред при конечных деформациях и в довольно общей иостаповке впервые рассмотрел Вейссенберг [c.234]

Упражнение 2.11. Показать, что решение задачи о трубе (задача Ламе) под действием внутреннего давленияра (на радиусе г = а) и внешнего давления рь (на радиусе г — h) для изотропной линейной упругой и вязкоупругой сред представляется в полярной системе координат в виде [c.130]

Альтенбах [11] рассматривает вопрос определения приведенных свойств (эффективных) двумерной линейно вязкоупругой среды. При этом заранее не вводятся какие-либо ограничения на функцию распределения вязкоупругих характеристик по толщине пластины. Приведенные свойства определяются с помощью точных пространственных решений для слоя и их сопоставлением с решениями по теории пластин. [c.9]

Рассмотрим модель линейно вязкоупругой среды. Физические уравнения состояния для девиаторов напряжений и деформаций sij — Gij — rdij, 9ij — Sij — sdij) записываются в следующей форме [c.48]

Максвелла, Кельвина ), Фойхта ). Здесь следует указать на простейгпие модели вязкоупругой среды Максвелла (рис. 9.3) и Фойхта (рис. 9.4), представляюгцие вязко-упругое тело в виде комбинаций упругих и вязких элементов. Упругий элемент имеет вид пружины с линейной характеристикой, Рис. 9.3 т. е. сг = Ее. Вязкий элемент представля- [c.212]

Многие полимерные материалы при повыгпенных напряжениях не следуют линейной модели вязкоупругой среды (8.1), [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...