Теория ползучести ном одноосном

Уравнение (1.3) является основным уравнением теории ползучести неоднородно-стареющих тел при одноосном напряженном состоянии в случае малых деформаций. Отметим, впрочем, что уравнение (1.3) можно представить и в виде (1.2), если продолжить напряжение (т) нулем при т То х). Кро е того, уравнению (1.3) можно придать иную форму. [c.14]

Постановка задачи изгиба и устойчивости тонких оболочек в условиях ползучести и методика ее решения обусловлены во многом физическими зависимостями, описывающими реологические свойства материала, т. е. используемой теорией ползучести. Эти теории строятся аналогично теориям пластичности на основе обобщения результатов опытов при одноосном деформировании (принятия той или иной гипотезы) на случай сложного напряженного состояния. При этом в зависимости от формулировки физических соотношений из значительного числа теорий ползучести выделяются два типа деформационные и теории течения. Первые устанавливают связь между девиаторами тензора напряжений и деформаций, вторые — между девиаторами тензора напряжений и скоростей деформаций. [c.14]

Наследственная теория ползучести. Закон деформирования при одноосном напряженном состоянии получается по этой теории обобщением уравнения (13.3) на модель с бесконечным числом упругих и вязких элементов. Эго уравнение можно представить в интегральной форме следующим образом [c.254]

В теории ползучести используются различные физические зависимости, объединяющие соотношения, характерные для упругого тела (закон Гука) и вязкой жидкости (закон Ньютона). Наиболее просто написать физические соотношения для случая одноосного напряженного состояния. Рассмотрим различные модели вязко-упругих тел. Упругое тело можно схематически изобразить в виде пружины (рис. 22.22, а), жесткость которой равна модулю упругости материала Е. [c.521]

Рассмотренные варианты теорий ползучести для неодноосного напряженного состояния не используют дополнительную информацию по сравнению с одноосным напряженным состоянием. С одной стороны, этот факт является положительным, так как не нужно проводить дополнительные испытания. С другой стороны, существуют эффекты, связанные с объемностью напряженного состояния, не укладывающиеся в рамки принятых гипотез. [c.120]

В книге изложены современные теории ползучести и прочности в условиях ползучести при одноосном напряженном состоянии и распространение их на общий случай неодноосного напряженного состояния. Приведены результаты экспериментальной проверки этих теорий. Описаны экспериментальные исследования кратковременной ползучести и прочности сталей и сплавов в случае больших деформаций при высоких температурах. Сформулированы условия локализации деформаций при ползучести как в общем случае сложного, так и в частном случае простого нагружения при различных напряженных состояниях. [c.7]

В общем случае ползучести изменение деформаций сопровождается изменением напряжений. Для установления зависимости между деформацией, напряжением, скоростями их изменения и временем в простейшем случае одноосного растяжения необходима теория, которая называется теорией ползучести. [c.19]

Использование теории ползучести для практических расчетов требует умения находи ь характеристики материала, входящие в определяющие уравнения, которые описывают деформирование как при одноосном, так и при сложном напряженном состоянии. В первом случае константы материала находятся непосредственно из экспериментальных данных путем их обработки. Полученные таким образом характеристики материала далее используются для нахождения коэффициентов, входящих в уравнения, описывающие ползучесть при сложном напряженном состоянии. Если для нахождения постоянных материала конкретного варианта физических соотношений, описывающих одномерную ползучесть, можно предложить несколько методик, то для определения коэффициентов уравнений ползучести при сложном напряженном состоянии существует единый подход. Он заключается в сравнении уравнений при сложном напряженном состоянии, когда принимается не равной нулю только одна из компонент тензора напряжений, с уравнениями одноосной ползучести. Для анизотропного материала эта процедура повторяется для всех главных направлений анизотропии, а также для направлений, не совпадающих с главными. Подробнее этот вопрос будет рассмотрен ниже. [c.113]

Здесь v=v( ,t) — аналог коэффициента Пуассона, J=I t,x) — функция ползучести при одноосном напряженном состоянии. Согласно обозначениям, принятым в теории ползучести стареющих материалов [11, 12] [c.18]

Ползучесть при сложном напряженном состоянии. Известные гипотезы ползучести, описывающие связь между такими параметрами ползучести, как ее скорости, напряжения, деформации и время, разработаны на основании результатов испытаний при одноосном растяжении. Возможность использования при расчете сложного напряженного состояния основных теорий ползучести, разработанных на основании результатов испытаний на одноосное растяже- [c.27]

Теория ползучести должна на основании данных о ползучести при постоянном напряжении в условиях одноосного напряженного состояния дать возможность определить деформации при пере- [c.59]

Для описания механического поведения льда при одноосном растяжении будем пользоваться определяющим соотношением нелинейной теории ползучести [c.6]

Несмотря на сложность тепловых явлений, имеющих место в поликристаллических металлах при длительном воздействии напряжения при высокой температуре ), вызывающем изменения атомной структуры зерен и межзеренного вещества, не прекращаются попытки согласовать между собой экспериментальные данные, полученные в упомянутых выше различных видах испытаний, и вывести из них более общие механические зависимости, которые можно было бы положить в основу рабочей теории ползучести металлов. Для чистых стабильных поликристаллических металлов при относительно не слишком высоких температурах (т. е. в области, где преобладающим фактором является упрочнение) можно принять в качестве подходящего предположения, что при одноосном растяжении или сжатии изменениям остаточной деформации г" и скорости деформации [c.621]

В последнее время в расчетах на ползучесть при сложном напряженном состоянии часто используется деформационная теория. Постулируя независимость функции ei = f (aj) от вида напряженного состояния, можно для расчетов при неодноосных нагружениях использовать теории ползучести, предложенные для случая одноосного напряженного состояния, подставив вместо деформаций интенсивность деформаций, а вместо напряжений — интенсивность напряжений. Так, например, используя теорию старения, уравнение состояния при неодноосном нагружении запишем в виде [c.170]

Используем для неодноосного напряженного состояния технические теории ползучести (старения, течения и упрочнения), сформулированные в гл. 12 для одноосного напряженного состояния. Поскольку деформация ползучести, как правило, необратима, то все гипотезы теории пластичности могут быть применимы для описания ползучести в условиях сложного напряженного состояния. При этом принимается гипотеза о существовании потенциала скоростей деформаций ползучести /, причем компоненты скоростей деформаций ползучести определяются по формуле 1102] [c.385]

Для описания ползучести предложены различные (простые и более сложные) уравнения. Здесь рассматриваются уравнения ползучести (теории ползучести) и их особенности в случае одноосного напряженного состояния (растяжение, сжатие). [c.92]

Обычно технические теории ползучести формулируются для простейшего случая одноосного напряженного состояния [26]. Ниже будет рассмотрена формулировка их в общем случае неодноосного напряженного состояния. Поскольку деформации ползучести являются в основном необратимыми, для случая неодноосного напряженного состояния постулируется применимость основных гипотез теории пластичности. Аналогично ассоциированному закону течения (см. 22) примем существование потенциала скоростей деформации ползучести или потенциала ползучести f, т. е. допустим, что компоненты скоростей деформаций ползучести определяются формулой [c.267]

Теории ползучести. Рассмотренные закономерности поведения материалов при ползучести были установлены испытаниями при постоянных напряжениях и температурах в условиях одноосного напряженного состояния. Экспериментальное изучение ползучести металлов при многообразии встречающихся на практике условий изменения во времени напряжений в детали неосуществимо. Поэтому обычно такие задачи пытаются решать аналитически. [c.95]

Исходя из наследственной теории вязкоупругости, опишем наблюдаемые процессы эффекта необратимости в одноосном случае и рассмотрим, как из наблюдаемых в опыте кривых ползучести получить кривые ползучести при ступенчатых нагружениях. Напомним, что в дальнейшем понадобятся функции П (/) = е (/)/а, для которых По = / , и функции модуля релаксации R(t) = = o t)lBi,, такие, что R 0) = E, где f —модуль упругости. [c.229]

Рис. 5.20. кривые ползучести при одноосном растяжении (штриховая Линии) и внутрен Нем давлении (сплошные), осно банные на теории конечных деформаций [6, 26] [c.149]

При анализе подобия процессов ползучести по теории упрочнения будем для простоты рассматривать одноосное поле напряжений и исходить из уравнения состояния [70] [c.242]

Эта диаграмма строится на основе теории старения [3] непосредственно по экспериментальным кривым ползучести = е. (х, о, t ), полученным при растяжении одноосных образцов (лучше с винтовым надрезом). [c.178]

Таким образом, оказывается, что линейно-упругие и линейно-упруговязкие свойства полимерного связующего ЭДТ-10 при растяжении и сжатии практически одинаковы, но нелинейные свойства более выражены при растяжении. Следует отметить, что зависимость (3.13) дает возможность с достаточной для практики точностью описать кривые ползучести полимерного связующего при простом напряженном состоянии (одноосном растяжении, сжатии или сдвиге). Следует отметить, что в нелинейной области деформирования даже для изотропного материала практически отсутствует единая обобщенная теория напряженно-деформированного состояния. [c.89]

Для описания ползучести при одноосном напряженном состоянии были предложены различные теории. Наиболее распространенные из них — теория упрочнения, теория течения, теория старения, теория наследственности. Смысл этих теорий сводится к следующему. На основании тех или иных предположений, иногда чисто гипотетических, устанавливается аналитическая зависимость между отдельными параметрами, характеризующими процесс ползучести,— напряжением, деформацией, скоростями их изменения и временем,— т. е. составляется уравнение состояния, от которого затем переходят к уравнению ползучести. В табл. 7 [c.169]

Для расчетов при сложном напряженном состоянии необходима теория, которая позволила бы по данным опыта на одноосное растяжение судить о скоростях и деформациях ползучести в условиях сложного напряженного состояния. Такие теории, предложенные до 1940 г., можно разбить на две группы. [c.170]

Рассмотренное выше нелинейное уравнение (2.46) наследственной теории старения бетона относится к одноосному напряженному состоянию. Для составления соответствующих уравнений при объемном напряженном состоянии имеется еще слишком мало экспериментальных данных. Однако здесь следует ожидать значительных трудностей. Необходимо иметь в виду что, в отличие от ползучести металлов, на ползучесть бетона при высоких напряжениях весьма существенно влияет среднее нормальное напряжение, т. е. объемная деформация. Это обстоятельство всегда необходимо иметь в виду при применении различных форм обобщения теории пластичности на случай нелинейной ползучести бетона. [c.192]

Эксплуатационные нагрузки, действующие на элементы конструкций из полимерных материалов, нередко претерпевают изменения. Отсюда возникает необходимость в разработке методов расчета деформационных и прочностных свойств полимеров при переменных напряжениях. В настоящее время достаточно полно рассмотрены возможности описания механического поведения полимеров в условиях изменяющихся нагрузок при одноосном напряженном состоянии с помощью линейной теории вязкоупругости и различных вариантов нелинейной теории вязкоупругости [71, 138]. Наибольший практический интерес представляют случаи нагружения при сложном напряженном состоянии. Однако сведений о ползучести полимеров при сложном напряженном состоянии и переменных напряжениях, а также о методах теоретического описания опытных данных в научно-технической литературе крайне мало. [c.146]

Для расчетов деталей на ползучесть при неодноосном напряженном состоянии необходимо создать теорию, которая позволила бы по результатам экспериментального изучения ползучести при одноосном растяжении судить о деформациях или их скоростях при ползучести в случае неодноосного напряженного состояния. [c.248]

Теория течения обычно формулируется для одноосного растяже-ния в виде уравнения (12.22), т. е. предполагается, что при заданной температуре между напряжением, скоростью деформации ползучести и временем существует определенная зависимость. [c.273]

Рассмотрим метод построения кривой релаксации при одноосном растяжении по серии кривых ползучести на основе этой теории. Предположим, что кривые ползучести для различных величин напряжений известны (рис. 12.6). Проведем на расстоянии — от оси [c.274]

Рассмотрим возможность отражения разупрочнения при помощи теории структурных параметров. Для простоты примем один структурный параметр, зависящий от деформации ползучести и времени, кинетическое уравнение для которого в случае одноосного напряженного состояния согласно формуле (12.10) имеет вид [c.282]

Обозначим через i О локальное время, отсчитываемое в каждом элементе рассматриваемого тела с координатой х от момента его зарождения, который принимается за локальный ноль. Тогда напряженно-деформированное состояние в элементе упругоползучего тела с координатой X в локальном времени может быть описано. уравнением состояния теории ползучести однородно-ста-реющих1 тел, которое при одноосном напряженном состоянии [c.12]

Объемное напряженное состояние. При объемном напря-ягенном состоянии определяющие уравнения для рассматриваемой модели упругоползучего тела в случае малых деформаций, не превосходящих предела пропорциональности, могут быть установлены так же, как и при одноосном напряженном состоянии. Именно, вначале уравнения теории ползучести для данного элемента тела с координатой х представляются в локальном времени, а затем эти уравнения преобразуются в абсолютном времени. [c.15]

Второй раздел посвящен методам механики деформируемого твердого тела, обладающего свойствами пластичности и ползучеош критерии и теории пластичности, теория предельного состояния, теория ползучести при одноосном напряженном состоянии и ее обобщение на неодноосное напряженное состояние, методы решения задач теории гшастичности. [c.16]

Опыт построения своеобразной теории ползучести бетона был предпринят в 1943 г. А. А. Гвоздевым. Исходя из представлений о механизме ползучести, которые в свое время выдвигал Э. Фрейсине, и положении, применяемых до настояш его времени к длительным деформациям грунтов, Гвоздев рассмотрел тело с порами, заполненными жидко-газообразной фазой, и предположил, что при приложении напряжений девиатор деформаций мгновенно принимает значение, определяемое девиатором напряжений и модулем сдвига, а жидко-газообразная фаза, удельный объем которой линейно зависит от давления в порах и среднего нормального напряжения скелета, фильтруется сквозь поры, причем объемная деформация меняется во времени. Такая модель качественно отражает ряд свойств, присущих ползучести, и была применена к решению некоторых задач. Однако вскоре сам автор признал ее непригодной. Не говоря уже о том, что с ее помош ыо не могла быть объяснена ползучесть при кручении, она приводила к непра вильному результату даже при одноосном сжатии а именно получалось,, что поперечные размеры образца должны сокращаться со временем по такому же закону, как и продольные размеры, что не подтверждается экспериментами. [c.172]

Теория упрочнения так же, как и две предыдущие техничесЙ1е теории ползучести, обычно формулируется для одноосного растяже-. ния в виде уравнения (12.27), т. е. предполагается, что при заданной температуре между напряжением, деформацией ползучести и скоростью деформации ползучести существует определенная зависимость. [c.277]

Модели ползучести, основанные па теории течения и теории упрочнения. На рис. 5.19 показана кривая чистой ползучести при одноосном растяжении — зависимость деформации иолзучестя бц [c.134]

Большинство работ по ползучести посвящается одноосному растяжению. Меньшее внимание уделяется экспериментальному изучению ползучести в условиях объемнога напряженного состояния. В существующих работах по этому вопросу, как правило, рассматривается установившаяся ползучесть [1, 2, 3, 5]. Исследования по неустановившейся ползучести при сложном напряженном состоянии исчисляются единицами [4]. Величиной возврата обычно пренебрегают. Надежной теории, описывающей одновременно ползучесть и возврат, в настоящее время нет. Поэтому в данной работе делается попытка построить теорию, описывающую полный процесс ползучести. Ползучесть металлов и сплавов является сложным реологическим явлением. Ее изучение облегчается возможностью построения моделей с реологическими свойствами, аналогичными свойствам реального материала. Элементы модели являются символами, а модель служит только для вывода реологического уравнения. Из экспериментов видно, что всю деформацию ползучести е—( (рис. 1) можно считать состоящей из трех компонент упругой ез, возвращающейся ег и остаточной е ь Аналогами этих деформаций будут соответственно модели гукова, ньютонова и кельвинова тел. [c.150]

В процессе ползучести происходиг анизотропное упрочнение материала, которое вызывает ряд явлений, аналогичных эффекту Баушингера при знакопеременных пластических деформациях. Примером может служить обратная ползучесть, когда после снятия нагрузки наблюдаются деформации противоположного знака. В теории пластичност1г для описания анизотропного упрочнения вводится тензор добавочного напряжения, определяющий смещение цегггра гиперсферы пластичности. В случае одноосной ползучести добавочное напряжение можно трактовать как имеющий размерность напряжения структурный параметр р. В уравнении механического состояния (2.6.30) положим, что скорость ползучесзи является функцией разности действующего напряжения и параметра р [c.116]

Здесь Й (О —функция времени, которая определяется из эксперимента на ползучесть при одноосном растяжении. Данная теория предложена С. Р. Содербергом [284] и обобщена Ю. Н. Работновым [168]. [c.387]

Уравнение состояния теории БКЗ было конкретизировано для случая простого растяжения и проверено экспериментально при ползучести и релаксации для полиизобутилена [339] при равновесном нагружении — для вулканизатов из НК и бутилкаучука различной степени вулканизации при неравновесном нагружении — для пластифицированного поливинилхлорида, полиизобутилена и вулканизатов из бутилкаучука [338]. Частный вид соотношений для одноосного растяжения может быть получен также иэ уравнения (2.1.15) теории Уайта и Токиты [29]. [c.131]

Для описания лолзучести предложены различные (простые и бол< с> сложные) уравнения. Здесь рассматриваются уравнення ползучести (теории ползучестн) н их особенности н случае одноосного напряженного состояния (растяжение, сжатие). [c.92]

Нестационарная ползучесть при знакопеременных напряжениях и сложном напряженном состоянии. Чтобы распространить модифицированную теорию наследстЬенного влияния на знакопеременное нагружение при одноосном напряженном состоянии, в уравнении [c.240]

Опытами, проведенными П.А. Павловым и H.H. Куриловичем, показано, что сопротивление ползучести жаропрочных сплавов при одноосном и плоском напряженном состоянии, при одинаковых значениях интенсивности напряжений может существенно отличаться. Удовлетворительное описание процессов неустановившейся ползучести может быть получено в рамках теорий течения и упрочнения, если скорость ползучести определять как произведение значений р(<г) и функции ф коэффициента Лоде [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...