Потенциал скоростей деформаций ползучести

Исследования изгиба и устойчивости ортотропных оболочек с учетом исходной анизотропии реологических свойств проводим на основе введения тензора постоянных анизотропии, предположения о существовании потенциала скоростей деформаций ползучести с использованием гипотезы течения. [c.15]

Примем существование потенциала скоростей деформаций ползучести /, т. е. допустим, что компоненты скоростей деформаций ползучести определяются формулой [c.28]

По аналогии с теорией течения ортотропных материалов с изотропным упрочнением [66] примем потенциал скоростей деформаций ползучести в виде [c.32]

Потенциал скоростей деформаций ползучести 32 Прессование горячее 145, 157 [c.215]

Используем для неодноосного напряженного состояния технические теории ползучести (старения, течения и упрочнения), сформулированные в гл. 12 для одноосного напряженного состояния. Поскольку деформация ползучести, как правило, необратима, то все гипотезы теории пластичности могут быть применимы для описания ползучести в условиях сложного напряженного состояния. При этом принимается гипотеза о существовании потенциала скоростей деформаций ползучести /, причем компоненты скоростей деформаций ползучести определяются по формуле 1102] [c.385]

Предположим, что потенциал скоростей деформаций ползучести зависит от второго инварианта девиатора напряжений, интенсивности скоростей деформации ползучести и параметра Одквиста. Тогда уравнение поверхности потенциала имеет вид [102] [c.388]

Предположим, что потенциал скоростей деформаций ползучести в процессе нагружения испытывает только жесткое смещение (трансляционное упрочнение). Тогда [c.389]

Используя потенциал скоростей деформаций ползучести и учитывая, что поверхность потенциала при жестком смещении не изменяется, определяем компоненты скоростей деформаций ползучести [c.389]

Обычно технические теории ползучести формулируются для простейшего случая одноосного напряженного состояния [26]. Ниже будет рассмотрена формулировка их в общем случае неодноосного напряженного состояния. Поскольку деформации ползучести являются в основном необратимыми, для случая неодноосного напряженного состояния постулируется применимость основных гипотез теории пластичности. Аналогично ассоциированному закону течения (см. 22) примем существование потенциала скоростей деформации ползучести или потенциала ползучести f, т. е. допустим, что компоненты скоростей деформаций ползучести определяются формулой [c.267]

Далее примем потенциал скоростей деформаций ползучести в такой же форме, как в 27, когда предполагалось, что в процессе нагружения поверхность пластичности испытывает только жесткое смещение (трансляционное упрочнение). Тогда получим [c.284]

Согласно определению потенциала скоростей деформаций ползучести компоненты скоростей деформаций ползучести даны формулой (12.1). Потенциал не зависит от среднего нормального напряжения. Направление вектора скорости дефор-, мации, которое согласно формуле (12.1) нормально к поверхности потенциала, не изменяется при смещении ее как жесткого целого. Поэтому [c.284]

Одной из основных гипотез, лежащих в основе теории ползучести при сложном напряженном состоянии, является предположение о существовании потенциала скоростей деформаций. Это есть лишь гипотеза, и достаточно произвольная. Она не является законом природы и не следует ни из принципов термодинамики, ни из законов механики. В теории пластичности аналогичные гипотезы допускают, [c.34]

Па рис. 2 б представлены результаты, аналогичные вышеописанным, экспериментов на трубчатых образцах титанового сплава ВТ-20 при температуре Т = = 900 °С [1]. При этой температуре первая стадия ползучести отсутствует, время релаксации т , т.е. время перехода от возбужденного состояния к равновесному мало, что отчетливо просматривается из диаграмм. Эксперимент начинался при напряженном состоянии, соответствующем точке 1 с интенсивностью напряжений Tj = 5 МПа, через 0,5 часа перегрузка в точку с интенсивностью ai = 10 МПа и затем через 0,5 часа в точку 3 с интенсивностью сг = 5 МПа. На следующей диаграмме показаны графики Si = i t) в соответствующих обозначениях для ак-, Тк, здесь же для сравнения изображены темными точками результаты экспериментов на растяжение. На диаграмме справа точками изображены отношения замеряемые через Ai = 3 мин после перегрузки, подобие девиаторов сохраняется. При высоких температурах просматривается полная аналогия между процессом ползучести и деформированием идеально-пластической среды, экспериментально достаточно хорошо подтверждается квазилинейная тензорная связь между скоростями деформаций ползучести и напряжениями, гипотеза существования потенциала ползучести весьма правдоподобна. [c.729]

Ползучесть 6, 241, 244 — Гипотезы о существовании потенциала скоростей деформации 293 [c.392]

Если учесть также мгновенную деформацию, определяемую согласно теории упруго-пластических сред, и считать Bij некоторыми функциями. а ., и Т, то из (1.1) получится наиболее распространенный вариант теории ползучести металлов (е . — необратимые мгновенные деформации). В основу этой теории положено допущение о существовании потенциала скоростей ползучести. [c.13]

Здесь 8 у = (8 .у) + (8 у) — полные составляющие деформаций ползучести. Потенциал ползучести / может зависеть не только от интенсивности скоростей деформаций, но и от ряда параметров (параметра Одквиста, времени и др.). В потенциал ползучести можно включить несколько переменных — структурных параметров [168]. Изменение любого -го структурного параметра описывается кинетическим уравнением [168] [c.386]

Если учесть также мгновенную деформацию, определяемую согласна теории упруго-пластических сред, и считать В некоторыми функциями Oij i ij — sfp то из (2.1) получится наиболее широко распространенный вариант теории ползучести металлов еР. — мгновенные деформации). В основу этой теории положено допущение о существовании потенциала скоростей ползучести. Исследования по теории ползучести получили большой размах в работах Н. X. Арутюняна, Л. М. Качанова, Ю. Н. Работнова, М. И. Розовского и др. ). [c.370]

Допустим существование потенциала скоростей логарифмических деформаций ползучести 14], т. е. предположим, что последние определяются формулой [c.183]

В результате получаем следующую картину неустановившейся ползучести. До температуры Гд существенны те механизмы, которые дают экспоненциально быстрое спадание скорости б (Ь), и величина Тд(<т) задает верхнюю границу области обратимой ползучести (см. рис. 81). Выше Гд включаются механизмы деформации, характеризуемые нарастающей скоростью Ф (и) изменения фрактального рельефа. Физически это означает вклад в процесс деформации таких комплексов дефектов, которые обуславливают более быстрое увеличение термодинамического потенциала, чем для независимых дефектов. В результате происходит критическое замедление процесса ползучести непосредственно в точке Г = Тд имеем логарифмическое поведение е(0, а с ростом Г-Гд включаются еще более медленные механизмы. Такое замедление деформации воспринимается на опыте как полная остановка при температурах ниже точки замерзания даваемой соотношением (2.58). Однако действие указанных механизмов проявляется только до момента, ограниченного временем При I > иерархическая связь нарушается, и процесс ползучести опять убыстряется. [c.290]

Появление микронапряжений в телах при их упругопластическом деформировании обусловливается микроскопической неоднородностью упругих и пластических свойств поликристалли-ческих материалов. Потенциал скоростей деформаций ползучести принимается в виде [c.14]

Заметим, что более полное, нежели (2), выражение для потенциала приращений пластических деформаций (при наличии касательных напряжений) было использовано Хиллом [6 ] для решения задач теории пластичности ортотропных материалов. Оно является частным случаем потенциала приращений пластических деформаций, предложенного Мизесом 10] для анизотропного материала. Применение в теории ползучести ортотропных материалов потенциала скоростей деформаций ползучести, аналогичного использованному Хиллом, рассматривалось в работах Финни и Хеллера [9], Л. М- Качанова [2] и О. В. Соснина [5]. [c.183]

Рис. 11. Графики зависимости безразмерного окружного напряжения аг/< в точках кругового контура от показателя степени в случае осесимметричного растяжения бесконечной пластины с отзерстиеи [д — иктексип-ность нагрузки на бесконечности, т — показатель степени в степенной зависимости скорости, деформации ползучести от напряжения), сплошная линия — потенциал течения Хубера-Мизеса, штриховая — Треска-Сен-Венана, штрих-пунктирная — потенциал пропорционален максимальному приведенному напряжению [116]

В теории ползучести функция / зависит от некоторой меры скоростей деформаций ползучести, за которую обычно принимают интенсивность скоростей деформаций ползучести. Кроме этого, функция / может зависеть еще от ряда переменных. Ими могут быть параметр Удквиста, время и другие величины. В теориях течения и упрочнения, кроме интенсивности скоростей деформаций ползучести, в потенциал ползучести обычно включается одна из этих величин в теории течения время, а в теории упрочнения параметр Удквиста. В теории старения в потенциал ползучести /1 включается интенсивность деформаций ползучести и время. Ю. Н. Работнов [24] указал на возможность включения в потенциал ползучести f нескольких переменных, которые он назвал структурными параметрами. [c.269]

Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, Ю. Н. Работновым [24] была предложена более общая теория, согласно которой в потенциал ползучести, кроме интенсивности скоростей деформаций ползучести, может быть включено несколько параметров, которые названы структурными. Кинетическое уравнение (12.10) для к-то структурного параметра приведено в предыдущем параграфе. Если за структурный параметр принять параметр Удквиста, получим изложенную выше теорию упрочнения. [c.280]

На рис. 49 представлена диаграмма ползучести одного и того же монокристалла олова, растягивавшегося около 135 часов в последовательно менявшихся условиях. Из этой диаграммы видно, как изменялась величина деформации (или скорости деформации) монокристалла при изменении скачка потенциала на границе металл — раствор и при введении в раствор электролита поверхностно-активного вещества — сульфанола в [c.77]

Как было показано в данной главе, при стационарных внешних воздействиях (постоянная внешняя нагрузка, стационарное циклическое нагружение) изменение вектора самоуравновешенных напряжений pj, является всегда направленным. Устойчивость идеально вязкой конструкции и связанная с ней выпуклость потенциала ползучести определяют стремление к стабилизации процесса деформирования, постепенное (в общем случае асимптотическое) приближение к состоянию, при котором приращение неупругой деформации становится совместным в любой момент времени (при неизменяю-щейся нагрузке) либо в целом за цикл (циклическое нагружение). Заметим, что аналогичная тенденция к стабилизации процесса деформирования была отмечена в гл. 4 (при выходе на прямолинейный участок после поворота траектории в девиаторном пространстве на некоторый угол). Указанная закономерность вытекает из закона градиентальности скорости неупругой деформации к поверхностям [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...