Тройная область

Термодинамическая поверхность 98 Тройная область 103 Тройная точка 103 воды 154, 157 [c.479]

Влияние термической обработки на структуру и свойства лит ых сплавов. Исследования процессов распада твердых растворов сплавов ниобий — цирконий (гафний) — углерод с 1—2 мол. % карбидной фазы, попадающих в тройную область на диаграмме состояния, а также подобных систем, дополнительно легированных вольфрамом и молибденом [19, 51, 58—62], показали, что в этих сплавах окончательная структура после термической обработки определяется реакцией выделения двойной системы ниобий — углерод. В разбавленных двойных сплавах ниобий — углерод главным образом обнаруживаются два карбида Nb- , имеющий две модификации а и р с параметрами а = 3,128 А, с = 4,974 А, различающиеся по характеру распределения углерода в ГПУ кристаллической решетке, и ГЦК-Nb . [c.188]

Тройная эвтектика образуется во всех тройных сплавах, кристаллизующихся по типу, изображенному на диаграммах рис. 120 и 121. Природа первичных кристаллов и двойной эвтектики зависит от того, в какой области диаграммы будет находиться концентрационная точка сплава (табл. 12). [c.151]

Область на тройной диаграмме и соответствующая ей структура [c.152]

Мп, N1, Со и др., расширяя у-область в системах Ре — легирующий элемент, почти не изменяют границ этой фазы в тройных системах, однако несколько смещают линию 05 вниз, а также эвтектоид-ную точку 5 влево. [c.166]

На диаграмму наносят изобары, удельные объемы, а в области влажного пара — линии равных степеней сухости. В этой области изобары представляют собой прямые линии, параллельные оси абсцисс, а в области перегретого пара — кривые линии BD. Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки, изображает различные состояния смеси пар + лед . [c.185]

Фазовая Гз-диаграмма для нормального вещества представлена на рис. 11-8. На нижней пограничной кривой АК располагаются точки кипящей жидкости. На верхней пограничной кривой КС — точки сухого насыщенного пара. Область I представляет собой твердую фазу, область // — равновесное состояние твердой и жидкой фаз, область III — жидкую фазу, область IV — равновесное состояние жидкой и паровой фаз, область V — перегретый пар, а область VI — равновесное состояние твердой и паровой фаз. Линия ВС определяет температуру тройной точки, или температуру равновесного состояния всех трех фаз. [c.185]

При построении г5-диаграммы по оси ординат откла/ ывается энтальпия пара, а по оси абсцисс — энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где so = О, /о = 0. По данным таблиц водяного пара на диаграмму прежде всего наносят нижнюю и верхнюю пограничные кривые, сходящиеся в критической точке К. Нижняя пограничная кривая выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю (рис. 11-9). Состояние воды изображается точками па соответствующих изобарах, которые практически сливаются с нижней пограничной кривой. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от нижней пограничной кривой. В изобарном процессе [c.186]

Поэтому все вертикальные прямые в /s-диаграмме представляют собой адиабаты. Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки, изображает различные состояния смеси пар + лед . [c.187]

Рис. 4.7 и 4.8 дают представление о типичном ходе всех трех линий фазового равновесия в области основной тройной точки. Линия фазового равновесия жидкость—газ имеет всегда меньший угловой коэффициент в тройной точке, чем линия фазового равновесия кристалл—газ . [c.131]

Рис. 4.10. Кривые фазового равновесия в области тройной точки

Ветвь АК пограничной кривой, называемая также левой пограничной кривой, есть линия кипящей, т. е. находящейся в равновесии со своим насыщенным паром, жидкости ветвь КС, или правая пограничная кривая, есть линия сухого насыщенного пара / —область жидкости II —область перегретого пара III — область твердого состояния IV — область равновесного сосуществования жидкой и паровой фаз V — область равновесного сосуществования твердой и паровой фаз VI — область равновесного сосуществования твердой и жидкой фаз. Линия 8С, разграничивающая области V/ и V, Л/ и V, определяет температуру равновесного сосуществования всех трех фаз, т. е. основную тройную точку вещества. [c.135]

Нижняя изобара р = р р своим прямолинейным участком разграничивает области равновесных двухфазных состояний жидкость—газ и твердое тело—газ . В случае, когда за точку начала отсчета энтальпии и энтропии принимают тройную точку (как, например, для воды), эта изобара проходит через начало координат. [c.137]

Значения температур даны для состояний равновесия при давлении р 101 325 Па (760 мм рт. ст.), за исключением тройных точек и точек, для которых область давлений указана явно. [c.176]

Если функция и не только класса (D), но и гармоническая на области D, т. е. Аи = О на D, то тройной интеграл (4.5) исчезает и получаем [c.121]

Схема взаимодействия вдуваемого газа с пространственным осесимметричным потоком показана на рис. 6.2.1. Эта схема соответствует картине течения в вертикальной (меридиональной) плоскости симметрии. Струя газа 1 отрывается от острых кромок отверстия, достигает поверхности раздела 9 с основным потоком, разворачивается и обтекает поверхность головной части 2. Внутри струи возникает застойная зона 7 тороидальной формы с возвратным течением, ограниченная разделяющими линиями тока 5. Струя смешивается как с набегающим потоком, так и с газом, циркулирующим в застойной зоне, образуя соответствующие области смещения 10 и 11. В зоне присоединения струи к обтекаемой поверхности (в окрестностях точек пересечения разделяющих линий тока с телом) возникает криволинейный скачок уплотнения 3, который, пересекаясь с головной ударной волной 4 перед поверхностью раздела, образует точки тройной конфигурации 12 0т этих точек начинаются поверхности тангенциального разрыва 14 и результирующего скачка 13. За [c.395]

В Т—S диаграммах (Рис. 1.15), область, заключенная в треугольнике MKN, будет характеризовать различные состояния влажного насыщенного пара. В этой области изобара совпадает с изотермой. Точка М соответствует состоянию тройной точки, где энтропия воды принимается равной нулю. Область, лежащая ниже изобары тройной точки р , соответствует состояниям смеси пар + лед. Сама тройная точка характеризуется тем, что в ней одновременно в равновесном состоянии присутствуют лед, вода и пар. Состояние перегретого пара характеризуется областью, которая лежит правее линии KN и над ней, а состояние воды — областью левее линии МК и над ней. [c.66]

При проведении теплотехнических расчетов в инженерной практике часто используется энтропийная диаграмма Ь—8 (Рис. 1.16). Так как значения энтропии и энтальпии воды в тройной точке часто принимают равными нулю, то это состояние в 11—8 и соответствует началу координат. Линии изобар (они же изотермы) в области насыщения расходятся пучком прямых линий, начинающихся на нижней пограничной кривой (х = 0) и заканчивающихся на верхней [c.67]

В других координатах эти линии представляют собой уже область, например, линия кипения для воды в р—v координатах (см. рис. 7.1). Поэтому состояние всякой двухфазной системы вещества в координатах t—р определяется значением температуры t или давления р и концентрацией одной из двух фаз х состояние в тройной точке (область А) характеризуется уже значениями концентраций двух фаз из трех Х, Xi. [c.17]

В области влажного насыщенного пара изобара совпадает с изотермой (см. рис. 7,2). Из точки М (см. рис. 7.3) проведена изобара, соответствующая давлению в тройной точке ро- Область, заключенная в треугольнике МКМ, будет характеризовать различные состояния влажного насыщенного пара. Область, лежащая ниже изобары тройной точки ро, соответствует состояниям смеси пар+лед. Состояния перегретого пара характеризуются областью, которая лежит правее линии КМ и над ней. а состояние воды — областью левее линии МК и над ней. [c.85]

При проведении теплотехнических расчетов в инженерной практике часто пользуются энтропийной к—5-диаграммой (рис. 7.4). Так как значения энтропии и энтальпии воды в тройной точке часто принимают равными нулю, это состояние в к—5-диаграмме и соответствует началу координат. Линия ОМ характеризует изобару тройной точки (ро = 610 Па). Область, 86 [c.86]

Здесь Р, р2 — произвольные функции. Если вид функций р2 известен, то по формулам (1.15) можно найти распределение, давления, плотности или скорости газа в любой момент времени. Волны (1.15) — нелинейные, поскольку аргумент функций р1, р2 зависит от величины самого возмущения, и профиль, волн искажается в процессе их распространения. Их называют простыми волнами. Можно показать, что к области однородного потока могут примыкать только простые волны. Решения для двумерного и трехмерного случаев, примыкающие к области однородного течения, называются двойными и тройными волнами соответственно. [c.14]

Прямые эксперименты на алюминии показали, что зародыши рекристаллизации формируются только в таких областях, которые в процессе деформации оказались разориентированными относительно окружающей матрицы на углы не менее 15—20°. Такие разориентировки создаются за счет интенсивного множественного скольжения. Наиболее благоприятными местами для этого являются прежде всего тройные стыки границ зерен (а), границы зерен вообще, реже переходные полосы [c.313]

На сечении диаграммы состояния тройной системы Fe—Сг—Ni при 1100 "С (рис 304) этим сплавам соответствуют двухфазные области a -fv (основа никель или железо-f никель) и a-fv (основа железо), где а -фаза с о. ц. к. решеткой обогащена хромом. При более высоких температурах эти сплавы являются однофазными а (о, ц. к.) в сплавах на основе железа и у (г. ц. к.) в сплавах с высоким содержанием никеля. [c.577]

Основная интересная особенность диаграммы и—v на рнс, А.5 состоит в том, что теперь вместо тройной точки (рис. А.З) или тройной линии (рис. А.1, А.2 и А.4) мы имеем тройную область (ТЖГТ) на плоскости. Точки из области ТЖГТ соответст- [c.103]

Для приближенного определения характера структуры обычно пользуются диаграммой Шеффлера, предварительно подсчитав эквивалеитпые содержания никеля и хрома. На структуру этих сталей оказывает влияние также термообработка, пластическая деформация н другие факторы. По )тому положение фазовых областей на диаграммах состояния определено для немногих систем в виде псевдобинарн1,[х разрезов тройных систем, обычно Fe—Сг—Ni с углеродом. [c.281]

В гл. 2 излагалось, каким образом на основе ряда реперных точек и определенных методов интерполяции между ними возникла Международная практическая температурная шкала (МПТШ). Реперными точками первой МПТШ являлись точки кипения кислорода, воды и серы, точки затвердевания воды, серебра и золота. В современной редакции шкалы добавлены точки кипения водорода и неона, тройные точки водорода, неона, аргона, кислорода и воды, точки затвердевания олова и цинка в свою очередь точка кипения серы исключена. В последние годы тройные точки и точки затвердевания считаются более предпочтительными по сравнению с точками кипения по простой причине они могут быть реализованы без необходимости измерять давление. Продолжающийся рост требований к увеличению точности реализации точек кипения приводит к необходимости более точных измерений давления, что сопряжено с очень большими трудностями. Например, для реализации точки кипения воды с воспроизводимостью по температуре 0,1 мК необходимо измерение давления с погрешностью 0,3 Па в свою очередь в точке кипения серы изменения давления 0,3 Па приводят к изменениям температуры на 0,2 мК- Необходимость в расширении МПТШ ниже 13,81 К, т. е. в область, где тройных точек не существует, привело к разработке реперных точек, основанных на фазовых переходах в твердом теле. Наиболее важным шагом в этом направлении явилось принятие в качестве реперных точек нижней части ПШТ-76 температур сверхпроводящих. переходов. [c.138]

В гл. 3 рассматривались измерения термодинамической температуры газовым термометром и другими первичными термометрами. Было показано, что в температурной области выше примерно 30 К практически все численные значения термодинамической температуры основаны на газовой термометрии. Однако усовершенствования в термометрии излучения, возможно, это изменят. Уже измерения температурных интервалов в области от 630 °С до точки золота показали, что МПТШ-68 вблизи 800 °С содержит погрешность около 0,4 °С [15, 75]. Фотоэлектрический пирометр сам по себе не является первичным термометром, так как им можно измерить не абсолютную спектральную яркость источника, а только отношение спектральных яркостей двух источников, и невозможно, чтобы один из них находился в тройной точке воды. Однако фотоэлектрическая пирометрия может дать очень точные значения- для разностей температур [c.381]

Сг, Мо, 51, Т1, а также W, 2т, V и др., выклинивая у-область на диаграмме Ре—Ре. С, выклинивают ее и на диаграммах тройных систем. Область аустенита сужается и при определенном содержании С и легирующего элемента исчезает. [c.166]

Так как бинарные никелево-молибденовые сплавы имеют плохие физико-механические свойства (низкая пластичность, плохая обрабатываемость), то в них вводят Другие элементы, например железо, для создания тройных или многокомпонентных сплавов. Они тоже довольно трудно обрабатываются, но все же заметно легче, чем двухкомпонентные. В соляной и серной кислотах стойкость этих сплавов выше, чем никеля, однако в окислительных средах (например, в азотной кислоте) повышения стойкости не отмечается. Коррозионный потенциал сплавов Ni—Мо—Fe лежит в акт11вной области, поэтому на них образуется питтинг в сильнокислых средах, в которых эти сплавы обычно исполЬ зуют на практике. [c.362]

При вычислении тройного интеграла но объему D цилиндра мы перешли в плоскости Сху (область D — круг радиуса R с центром в точке С) к полярным координатам (см. Пискупов И. С. fVn.4j, т. II, гл. XIV, , 5, 13). Очевидно, 1у = х. Уравнение центрального эллипсоида инерции в главных осях xyz получается из (22.4) [c.397]

Де-Хааз и ван-ден-Берг в Лейдене начали примерно с 1933 г. проводить ряд тщательных и подробных измерений электрического сопротивления металлов в области ииже 20° К. В результате более ранних измерений, проведенных в Лейдене, и многочисленных измерений Мейснера и Фойгта [52] было определено сопротивление многих металлов в точках кипения кислорода (- 90° К) и азота ( 78° К), в точке кипения и в тройной точке водорода ( 20 и 14° К) и при гелиевых температурах (от 4 до 1,5° К). Промежуточные же области температур остались пепсследованными. Между тем, как будет подробнее указано в разделе 3 этой гланы, наиболее интересные данные для сравнения с теорией и для выяснения природы рассеяния электронов могут быть получены именно в интервале от 30 до 4° К. [c.170]

II, III) и тройная точка (ртр, ГтрЬ рТ-диаграмма — не единственный тип фазовой диаграммы. Нередко они строятся в координатах V, Т. В этом случае двухфазные состояния, изображенные на рис. 11.2 штриховкой, занимают целую область, поскольку объемы соприкасающихся фаз неодинаковы. [c.250]

Взаимодействие струи с потоком порождает многочисленные скачки уплотнения в плоскости, перпендикулярной обтекаемой поверхности и проходящей через середину отверстия (рис. 4.9.1,а). Непосредственно перед ним возникает косой скачок А5, идущий от окрестности точки отрыва, а перед верхней частью границы струи — криволинейный скачок DB. Встречаясь в точке В, эти скачки образуют тройную конфигурацию, за которой находится система волн разрежения G. Скачок в виде диска, характерный для недорасширенных круглых струй, искривляется и занимает положение DE. В окрестности точки присоединения возникает хвостовой скачок уплотнения F. Эти скачки образуют сложную пространственную конфигурацию. На рис. 4.9.1,6 видны границы головного 4 и хвостового 6 скачков уплотнения, представляющие собой линии, где потоки, идущие вдоль обтекаемой поверхности, встречаются (линии стекания ). Эти линии являются одновременно границами передней и задней застойных зон. На рис. 4.9.1,6 нанесена также линия, на которой потоки, идущие сверху вниз к обтекаемой поверхности из области повышенного давления за скачком АВ, у стенки сопла растекаются в разные стороны (линия растекания 5). Линии V, 2, 3 являются следами П-образных вихрей. [c.339]

Для заданных свойств сегнетоэлектрика и выбранных масштабов мы всегда можем найти численные значения у и получить приближенное решение, годное в той области значений х ( — гСх 5 + й), внутри которой, во-первых, можно ограничиться выбранной нами аппроксимацией и, во-вторых, достаточно приближение с точностью до V в первой степени. В этом случае мы встречаемся с неизохронностью колебаний и обнаруживаем отход от строгой синусоидальности, выражающийся в появлении компоненты с тройной частотой. Строя график зависимости частоты со от амплитуды, мы получим график типа показанного на рис. 1.5. Здесь следует обратить внимание на следующее обстоятельство. Из (1.4.18) следует, что со обращается в бесконечность при й = = 4/Зу, а для больших значений а выражение для о) становится мнимым. Этот результат является следствием недостаточности использованного нами первого приближения при подобных амплитудах. [c.34]

Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки (ро), характеризует состояние смеси пар+лед и обычно редко используется на практике. Область перегретого пара располагается над верхней пограничной кривой состояние воды соответствует точкам, лежащим над нижней пограничной кривой. Состояние влажного насыщенного пара определяется давлением р и паросодержанием х. Точки, характеризующие это состояние, определяются пересечением изобар и линии х = 1с1ет. Линии х = 1ёет получаются делением каждой изобары в области насыщенного пара на одинаковое число частей с последующим соединением соответствующих точек. [c.87]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

Т очка М, называемая тройной точкой фазовой диаграммы, отвечает тем значениям р и Т, при которых одновременно существуют три фазы. Области, обозначенные Тв, Ж, Г, соответствуют значениям давления и температуры, при которых существуют соответственно только твердая, жидкая или газообразная фазы. Линии раздела определяются зависимостью р Т), при которой возможно существование дву с фаз одновременно. В соответствии с этим линию ОМ назь-ъзют кривой сублимации, линию СМ — кривой плавление. [c.89]

Рис. 3.10. Кривые фазового равновесия в области тройной точки I -1П — фазы соответственно жидкая, газообразная, кристалли-. ческая 1—3 —кривые соотеетст венно плавления, кипения и субли мации

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...