Оболочка с малым отверстием

Концентрация напряжений в оболочке с малым отверстием [c.308]

Разбиение по признаку малые отверстия н немалые отверстия носит здесь весьма условный характер. Например, ряд работ украинской школы касается оболочек с малыми отверстиями, но помещены они в данном параграфе, ибо общая тенденция этой школы — отход от малых отверстий и переход к рассмотрению напряженного состояния в оболочках с немалыми отверстиями общего вида. [c.312]

Расчет МКЭ защитной оболочки АЭС у отдельной ЭП . Рассматривалась круговая цилиндрическая оболочка радиусом Ro. Она выполнена из бетона ( = 3-10 МПа) и имеет постоянную толщину стенки с малым отверстием радиуса г (рис. 1.14, 6). Определялись напряжения в зоне отверстия при равномерном сжатии оболочки в осевом направлении. В соответствии с работой [17] при осевом сжатии цилиндрической оболочки с интенсивностью Р максимальные усилия в зоне отверстия определяются формулами [c.30]

Для замкнутой полости с малым отверстием число отражений зависит от соотношения между поверхностью оболочки и площадью выходного отверстия. Для конуса или клина число отражений зависит главным образом от угла при вершине а. Чем меньше этот угол, тем большее число отражений испытывает луч перед выходом из полости. Так, например, при угле а = 10° число отражений п 18. В этом случае для излучателя из полированной платины (Гр = 0,7) [c.295]

Если же оболочка представляет собой почти полную сферу (а приблизительно равно к) с малым отверстием, то вычисленная по данной выше формуле частота приближенно равна 1) [c.539]

В нашу задачу не входит подробный обзор всех работ по обсуждаемому кругу вопросов. Мы акцентируем внимание читателя на имеющихся здесь постановках и методах решения, одновременно указывая на примыкающие к той или иной постановке исследования. В настоящее время нет также необходимости останавливаться на выводах количественного и качественного характера, вытекающих из различных исследований по концентрации напряжений в области малого отверстия, так как сейчас мы располагаем значительным количеством экспериментальных и теоретических результатов, относящихся к оболочкам с большими отверстиями. Из приведенных ниже таблиц и графиков можно сделать необходимые выводы, а из сравнения теоретических и экспериментальных результатов различных авторов можно судить о степени достоверности как теории, так и эксперимента. [c.307]

Эти задачи для подкрепленных малых отверстий рассмотрены в статьях [5.54, 5.122, 5.137]. Концентрация напряжений при действии равномерного внутреннего давления в сферической оболочке с эллиптическим отверстием малого эксцентриситета изучалась в работе Г. Н. Савина и Г. А. Ван Фо-фы [5.123]. Аналогичные задачи рассмотрены в [5.19] и в диссертации [5.18]. [c.317]

Если рассматривается оболочка с двумя отверстиями (пг=1), то могут представиться два случая. 1) Поверхность 8 не допускает нетривиальных бесконечно малых изгибаний, совместных с краевыми условиями (3.37Ь). Тогда и задача (3.34а) и (З.ЗбЬ) всегда разрешима и решение единственно. 2) Поверхность 8 допускает одно линейно независимое нетривиальное поле смещений бесконечно малых изгибаний, согласованное с краевым условием V (3.37Ь). Тогда задача (3.34а) и (З.ЗбЬ) допускает решение лишь при выполнении условия вида (3.37а), однородная задача, соответствующая задаче (3.34а) и (З.ЗбЬ), имеет одно линейно независимое решение а неоднородная задача имеет решение, которое выражается формулой [c.278]

Рассмотрим теперь случай выпуклой оболочки с одним отверстием (/71=0), подчиненной втулочным связям. Тогда нейтральная поверхность 8 ж = 0, вообще говоря, не является жесткой. Поле смещений бесконечно малых изгибаний, совместное о кинемати- [c.280]

Положительные пластины никель-кадмиевых аккумуляторов содержат активную массу из перекиси никеля (N 203), помещённую в тонкие железные оболочки, снабжённые очень частой перфорацией отрицательные пластины состоят из губчатого кадмия (Сс1) с прибавлением губчатого железа (Ре), также помещённых в железные оболочки с перфорацией. Отверстия в оболочках настолько малы, что зёрна активной массы не могут выпасть из пакетов и произвести короткое замыкание. В то же время через эти отверстия может поступать к активной массе электролит и выделяться образующиеся при заряде аккумулятора газы. [c.305]

В качестве модели абсолютно черного тела может служить, например, полая сфера с очень малым отверстием в оболочке, площадь которого много меньше площади внутренней поверхности сферы. Внешнее излучение, проникшее внутрь сферы, практически полностью поглощается, так как обратный выход излучения в результате отражения от стенок через малое отверстие затруднен. Если температуру стенок поддерживать постоянной, то излучение будет находиться в термодинамическом равновесии со стенками. В этих условиях энергия излучения определяется только температурой стенок. А это создает большие удобства и в экспериментах, я в теоретических исследованиях. [c.122]

Таким образом, малое отверстие в большой равномерно прогретой полости излучает, как абсолютно черное тело, и его яркость не зависит от величины поглощательной способности стенок оболочки. Величина влияет лишь на выбор геометрических размеров оболочки и отверстия необходимых для получения заданной степени черноты Очевидно, что если при низких значениях а для полу чения требуемой степени черноты полости выходное отвер стие должно быть достаточно малым по сравнению с раз мерами полости, то при высоких а эта же степень чер ноты может быть достигнута при сравнительно большем отверстии. Так как при визировании на модель абсолютно черного тела желательно иметь возможно большее отверстие, то при заданных размерах оболочки ее поглощательную способность надо выбирать возможно более высокой. [c.287]

Значительно более сложными являются случаи, когда линии искажения не проходят вдоль асимптотических линий срединной поверхности оболочки, а касаются их в отдельных точках. Они встречаются, например, в таких практически важных задачах, как расчет оболочек неположительной кривизны с отверстиями. По-видимому, не случайно задача о цилиндрической оболочке с отверстием получила приемлемое аналитическое решение только в случае, когда отверстие мало [80]. [c.167]

В предыдущем изложении предполагалось, что отверстия у полюса оболочки нет. Если такое отверстие имеется, то мы должны удовлетворить граничным условиям как на нижнем, так и на верхнем ее крае. Для этого нам нужно принять во внимание оба интеграла (j) и (к) уравнения (d) (см. стр. 595), что приведет нас в конечном результате к такому решению уравнения (3 ), в котором будут содержаться четыре постоянные в каждом частном случае эти постоянные должны быть подобраны таким образом, чтобы удовлетворялись граничные условия на обоих краях. Соответствующие вычисления обнаруживают ), что если угол а не мал, то силы, распределенные по верхнему краю, оказывают лишь весьма слабое влияние на величину напряжений на нижнем крае, а так как эти последние напряжения бывают обычно наиболее значительными, то все необходимые данные для расчета оболочки с отверстием мы сможем получить, если при вычислении максимальных напряжений воспользуемся формулами, выведенными для оболочки без отверстия. [c.601]

Несущие металлоконструкции гидротурбин представляют собой неподвижные части, воспринимающие нагрузку от ротора турбины и давление воды в рабочей камере. Части металлоконструкций (опора пяты, крышка, корпус направляющего подшипника) связаны между собой болтовыми соединениями, которые, как показали проведенные натурные исследования, могут рассматриваться как жесткие. По своей схеме несущая металлоконструкция гидротурбины представляет собой сочетание оребренных плит и оболочек с относительно малой толщиной стенок и ребер. Распределение усилий от каждого вида нагрузки является пространственным. Однако по конструкции и нагрузке имеется осевая симметрия с циклически повторяющимися ребрами и отверстиями в стенках. [c.382]

На рис. 193 приведены графики, полученные при переработке поливинилхлоридных пластикатов на червячном прессе с различной глубиной нарезки каналов червяка. Давление массы в прессе регулировалось за счет изменения выходного отверстия в головке. Как и следовало ожидать, производительность пресса при малой глубине канала меньше, чем при большой только при низких давлениях. При высоком давлении, когда накладываются тонкие изоляционные оболочки, червяк с малой глубиной канала дает большую производительность при этом качество оболочек улучшается. [c.333]

Муфта (рис. 192) состоит из небольшого количества деталей. На концы валов якоря тягового двигателя и малой шестерни насажены стальные фланцы, к которым закреплена упругая резино-кордная оболочка. Со стороны шестерни оболочка к фланцу прижимается полукольцами и закрепляется болтами с шайбами. Со стороны тягового двигателя оболочка крепится разрезным кольцом, которое стягивается неразрезным кольцом. В полукольцах и разрезном кольце запрессованы втулки, которые при монтаже оболочки входят в отверстия фланцев. [c.244]

Задача о напряженном состоянии оболочки с отверстиями в общей постановке весьма сложна. Можно вести речь о некоторых весьма частных случаях задач подобного рода. Большинство исследований касается вопроса о концентрации напряжений в круговой цилиндрической и сферической оболочках при наличии на поверхности малого или не очень малого кругового отверстия. Подробно с большинством имеющихся в этом направлении результатов можно ознакомиться в главе 6. [c.190]

Наконец, в работах В. Н. Буйвола [5.9], Г. Н. Савина, Г. А. Ван Фо-фы, В. Н. Буйвола [5.125, 5.126] и в статьях А. Н. Гузя [5.52, 5.48, 5.42, 5.40, 5.49] предлагаются различные приемы изучения концентрации напряжения в многосвязных областях, т. е. в оболочках, ослабленных несколькими отверстиями. Концентрация напряжений в оболочке вращения с пологой меридиональной дугой разобрана в работе А. Н. Гузя [5.44]. Концентрация напряжений у малого кругового отверстия на поверхности конической оболочки исследуется в статье [5,56]. [c.318]

V блока НВАЭС равно 22 000 кН. При расчете рассматривалась замкнутая круговая цилиндрическая оболочка с малым отверсти- [c.36]

В работе А. И. Лурье [5,73] известная задача Кирша для пластины получила обобщение на случай упругой круговой цилиндрической оболочки с малым круговым отверстием, В последующий период интерес к проблеме распределения напряжений у отверстий на поверхности оболочки возрос и к настоящему времени мы имеем несколько сложившихся направлений, развивающих указанную проблему в различных аспектах. В ряде работ были рассмотрены разнообразные задачи о концентрации напряжений около малого отверстия на цилиндрической, а также сферической упругих поверхностях. За последние несколько лет центр тяжести исследований переместился в сторону немалых отверстий появились работы, в которых разыскиваются напряжения в области, прилегающей к немалому отверстию на поверхности оболочки. Исследования этого круга задач у нас в стране ведутся в основном украинской школой механиков по следующим направлениям [c.306]

Абсолютно черным телом называют такое, которое полностью поглощает все падающее на него излучение независимо от направления падающего излучения, его спектрального состава и поляризации, ничего не отражая и не пропуская через себя. Абсолютно черное тело при данной температуре характеризуется наибольшей энергией излучения для всех частот по сравнению с собственным излучением других (нечерных) тел. В качестве модели абсолютно черного тела для поглощения излучения может служить, например, полая сфера с очень малым отверстием в оболочке, площадь которого много меньше площади внутренней поверхности сферы А, т. е. AjA< . [c.275]

Приведеные данные для иода и газообразных продуктов деления применимы к реактору, в котором произошел перегрев твэла, вызвавший разрушение оболочки. Далее будет установлено, что возможность их использования для предсказания выхода в теплоноситель продуктов деления с малым и средним временем жизни через экспериментальные отверстия в оболочке не является бесспорной. [c.141]

До последнего времени основные результаты по оценке выбираемых конструктивных решений патрубковых зон разнообразных по назначению и формам сосудов давления, тройниковых соединений получены экспериментальными методами (фотоупругости и замораживания для тепловых воздействий, голографии и тензометрии) [1, 2 и др.]. Аналитические решения указанных задач весьма не многочисленны, основаны на теории пологих тонких оболочек и, следовательно, ограничены малыми размерами отверстий в основной оболочке (djD < 1 /4, где D -диаметр оболочки, d — диаметр отверстия или патрубка). При этом или совсем не учитьшается подкрепляющее влияние патрубка или принимается идеальное сопряжение патрубка с оболочкой [3]. Как следует из приведенных результатов, во всех рассматртваемых в этом случае подходах не удается получить реального распределения напряжений, наблюдаемого в эксперименте. [c.120]

Радиоактивный газ вначале появляется на поверхности земли узким пятном с максимумом в центре, который находится над отверстием в оболочке кабеля. Малое пятно затем растекается в большое, а интенсивность излучения в центре понижается. Площадь распространения изотопов в грунте достигает 1,5—2,0 м . В дальнейшем активность сншкается до уровня фона. Весь процесс растекания пятна и изменения уровня радиоактивности дпф-фундируюш его газа длится от 2 до 7 дней в зависимости от величины точи, пневматических условий радиоактивного газа и физико-химических условий его диффузии. После снижения активности газа на поверхности земли до безопасного уровня кабель откапывается и ремонтируется. [c.300]

Будем считать, что мы рассчитывали оболочку вращения, применяя тригонометрические ряды по углу ф, задающему долготу, и рассмотрим /тг-й член разложения. В нем все компоненты напряженно-деформированного состояния оболочки изменяются по закону sin шф (или os тф). Поэтому на параллелях географической системы координат изменяемость рассматриваемого напряженно-деформированного состояния по квазилонгальной переменной может неограниченно увеличиваться по мере приближения к вершине Р. Далее возможны два случая. В первом из них вершина Р принадлежит оболочке (купол без отверстия в вершине). Тогда в условие задач надо ввести требование ограниченности решения в Р (предполагается, чуо в Р отсутствуют сосредоточенные воздействия), а это приведет к тому, что интенсивность напряженно-деформированного состояния в /п-м приближении будет стремиться к нулю при приближении к Р. Несостоятельность двумерных теорий оболочек вблизи Р будет при этом иметь чисто формальный характер по мере приближения к Р станут нарастать погрешности определения напряженно-деформированного состояния, но его интенсивность будет при этом убывать. (Исключение представит только случай /тг = О, когда не будет ни убывания интенсивности, ни нарастания погрешностей.) Второй случай будет иметь место, если вблизи Р оболочка имеет отверстие или если в Р приложены сосредоточенные воздействия. Тогда, вообще говоря, надо оставлять все решения, в том числе и возрастающие, и если отверстие мало, то ошибки двумерных теорий оболочек могут оказаться существенными. Это понятно из физических соображений. Отверстие вносит в напряженно-деформированное состояние оболочки возмущение, реальная изменяемость которого увеличивается по мере ужньшения отверстия, и если периметр последнего станет соизмеримым с толш иной оболочки, то область применимости любой двумерной теории будет исчерпана. Неприменимы такие теории, конечно, и в окрестности приложения сосредоточенных воздействий. [c.420]

В следующей своей работе [82] Тода приводит данные о теоретическом исследовании устойчивости цилиндрических оболочек при осевом сжатии. Критическое напряжение и -форма потери устойчивости определялась на основе линейных соотношений Доннелла в перемещени ях. Результаты хорошо согласовались с ранее опубликованными данными численного конечно-элементного анализа и экспериментами для цилиндрических оболочек с круговыми, эллиптическими, квадратными и прямоугольными вырезами. В работе [83] Тода приводит дополнительные данные об экспериментах над оболочками с двумя круговыми вырезами, расположенными в средней части на концах одного диаметра. Опытные образцы изготавливались из майлара, латуни и алюминия. В работе иследов о влияние на критическую нагрузку параметра где а — радиус выреза, R — радиус цилиндрической оболочки, t — толщина стенки. Теоретическое подтверждение выводов, основанных на эксперименте и числовом расчете, дается для одного случая. Критическая нагрузка для тонкой цилиндрической оболочки с большими значениями R/i для рассмотренного диапазона размеров отверстия (a/i 1) определяется параметром а. Для а < 1 влияние выреза мало, однако из-за обычных начальных несовершенств разброс критической нагрузки большой в диапазонеКа< 2 влияние выреза возрастает, критическая нагрузка резко уменьшается. При а >2 с увеличением выреза критическая нагрузка медленно снижается, разброс экспериментальных [c.302]

Мы здесь ограничились рассмотрением оболочек, не имеющих отверстия в вершине. При наличии отверстия необходимо обратиться к полному интегралу дифференциального уравнения (290). Распоряжаясь четырьмя произвольными постоянными, можно удовлетворить условиям не только по опорному контуру оболочки, но и условиям по краю отверстия. Произведенные для этих случаев вычисления показывают, что усилия, распределенные по краю отверстия, мало влияют на напряжения у опорного контура, а так как эти последние обычно являются максимальными, то, следовательно, при прозерке на прочность сферической оболочки с отверстием в вершине обычно можно не считаться с перераспределением напряжений, вызываемым наличием отверстия, и пользоваться результатами, полученными для оболочек без отверстия. [c.501]

Метод малого параметра (за который в рассматриваемом случае принимается приведенный радиус отверстия) применим для решения широкого круга задач по определению напряженного состояния около отверстий. Можно даже сказать, что работы, в которых применяется предложенный Лурье подход к решению, преобладают в рассматриваемой области исследований. В этом нет ничего удивительного, так как имеется достаточный простор для обобщения задачи без существенного изменения методики исследования. Так, вместо равномерного внутреннего давления можно рассматривать другие виды нагрузки цилиндрической оболочки, например кручение (Ю. А. Шевляков и Ф. С. Зигель, 1954) рассматривались сферические и пологие оболочки, ортотропные оболочки, оболочки с так или иначе закрепленным отверстием (с кольцом при различных свойствах жесткости или же с шайбой, твердой или упругой). Обзор исследований, [c.243]

Относительно мало результатов имеется по концентрации напряжений около больпшх отверстий (р 1). Это можно объяснить тем, что при р > 1 расчет оболочки сводится к типичной однородной задаче теории оболочек в двухсвязной области, где наличие отверстия в оболочке уже не является определяющим. Среди задач такого рода простейшими являются задачи с круговым отверстием в оболочке положительной гауссовой кривизны, труднейшими же, по-видимому,— с отверстием, контур которого в отдельных точках касается асимптотических линий (в случае оболочек отрицательной или нулевой гауссовой кривизны). В этих точках простой краевой эффект вырождается, в чем легко убедиться, рассматривая, например, приближенное уравнение для определения простого краевого эффекта (при около кругового отверстия [c.244]

Уравнения ортотропных цилиндрических оболочек впервые были выведены X. М. Муштари (1939) обш ий случай анизотропии был рассмотрен значительно позже (С. А. Амбарцумян, 1948) однако в отношении методов интегрирования уравнений при обш ей анизотропии первые результаты получены лишь сравнительно недавно (В. С. Саркисян, 1963). Обилие упругих постоянных нри обпцей анизотропии порождает именно у цилиндрических оболочек большое число возможных вариантов соотношений, описывающих элементарные состояния (С. А. Амбарцумян, 1954). Может быть, нелишне отметить, что состояния изотропной цилиндрической оболочки сводятся к обобщенному краевому эффекту и простому краевому эффекту только при расчете напряжений около сосредоточенной нагрузки или малого отверстия к этим состояниям присоединяется еще состояние с большим показателем изменяемости в произвольном направлении на срединной поверхности. [c.259]

Круглякова В. И. Оболочки вращения с малым центральным отверстием под действием симметричной и обратносимметричной нагрузок. В сб. Исследование по упругости и пластичности . Изд. ЛГУ, 4, 1965. [c.774]

Аналогичные задачи рассмотрены в работах [5.147, 5.150], В статье [5.151] Ю. А. Шевляков и Ф. С. Зигель дают решение задачи о кручении цилиндрической оболочки с отверстием на боковой поверхности. Влияние упругого подкрепления в форме тонкого кольца исследуется Н. П. Флеишманом [5,137], Задача о концентрации напряжений около малого отверстия на поверхности цилиндра в условиях ползучести изучалась А, В. Бурла-ковым [5.12]. [c.311]

Для полусферической оболочки с центральным малым круговым отверстием Ж. Галлетли [5.29] определяет коэффициенты влияния при действии по краю отверстия равномерно распределенного момента или горизонтальной силы. [c.311]

Эксперимент по определению концентрации напряжений в цилиндрической оболочке, ослабленной малым круговым либо эллиптическим отверстием для случаев одноосного растяжения и равномерного внутреннего давления на оболочку провел Д. Хоутон [5.31]. Результаты эксперимента автор сравнивает с соответствующими решениями плоской задачи и для кругового отверстия с результатами работы [5.73]. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...