Прямая неизменная

Для этого построим на отрезках, изображающих о),, ио),.., параллелограмм ОАВС и докажем, что абсолютная скорость точки тела, совпадающей с точкой В, равна в данный момент времени нулю. Применим теорему о сложении скоростей ( 76) и теорему о скоростях концов отрезка прямой, неизменно связанной с [c.153]

Итак, кинематика плоскопараллельного движения твердого тела сводится к кинематике движения прямой в плоскости. В частности, можно высказать следующее утверждение траектории концов отрезка прямой, неизменно связанной с плоской фигурой, однозначно определяют траектории всех ее точек. [c.185]

АВ прямой, неизменно связанной с плоской фигурой. Конечное положение этого отрезка пусть будет А В. Докажем, что отрезок АВ можно перевести из начального положения в конечное А В одним поворотом вокруг некоторой точки. [c.186]

Движение твердого тела называется поступательным, если всякая прямая, неизменно связанная с этим телом, во все время движения остается параллельной своему начал ному положению. Простейшим случаем поступательного движения будет, например, движение кузова железнодорожного вагона на прямолинейном рельсовом пути. Для определения положения произвольной точки М поступательно движущегося [c.288]

Уравнение вращательного движения. Движение твердого тела, при котором все его точки, лежащие на некоторой прямой, неизменно связанной с телом, остаются неподвижными в рассматриваемой системе отсчета называется вращательным движением. Эта прямая, точки которой остаются неподвижными, называется осью вращения. Все точки тела, не принадлежащие оси вращения, будут двигаться в плоскостях, перпендикулярных оси вращения, описывая окружности с центрами на этой оси. [c.33]

Найти движение тяжелой материальной точки по прямой, неизменно связанной с вертикальной осью, вокруг которой она вращается с постоянной угловой скоростью. [c.409]

Выбрав в плоскости л две неподвижные оси, примем согласно с условиями п. 12 за параметры, определяющие положение диска, координаты 0) о Центра тяжести G и угол 6, составленный с осью QE какой-нибудь ориентированной прямой, неизменно связанной с S, и возьмем снова основные уравнения (1), (2 ), принимая за центр приведения моментов центр тяжести. Уравнение (1), так как согласно предположению векторы Q и R оба параллельны тг, равносильно, в этой плоскости, двум скалярным уравнениям, которые получаются проектированием его на две оси, и г), и на основании тождества Q = mVQ сводятся к следующим [c.28]

Задача о перемещении твердого тела из одного заданного положения в другое с помощью одного винтового перемещения представляет практический интерес для задач управления и технологии, в частности для осуществления некоторой операции, сопровождаемой общим перемещением детали. Для практического выполнения такого перемещения необходимо иметь конструктивное приспособление, которое способно сообщить детали единое винтовое перемещение, переводящее деталь из одного положения в другое. При этом начальное и конечное положения считаются заданными, и задача заключается в определении соответствующего винта перемещений, осуществляющего указанный перевод, т. е. оси, угла поворота и поступательного перемещения. Начальное и конечное положения детали могут быть заданы начальным и конечным положениями каких-нибудь двух прямых, неизменно связанных с этой деталью . [c.98]

Поступательным движением твердого тела называется такое движение, при котором всякая прямая, неизменно вязанная с этим телом, движется, оставаясь параллельной своему начальному положению. [c.199]

В мире Ньютона справедливы его II и III законы, а также закон независимости действия абсолютных сил. Что же касается I закона, то по суш еству он эквивалентен введению ньютонова пространства. Именно в последнем изолированное точечное тело движется равномерно по прямой, неизменно связанной с абсолютной системой координат. [c.28]

Рассмотрим систему, состоящую из N материальных точек с массами (/ 1, 2,..., N). Пусть система допускает виртуальное вращение вокруг некоторой оси L — неизменной прямой или прямой неизменного направления, проходящей через центр масс системы. Поскольку центр масс в общем случае находится в движении, связанная с ним прямая неизменного направления также будет перемещаться в пространстве. Если момент внешних сил относительно этой оси равен нулю, то, как известно, имеет место закон сохранения момента количества движения системы относительно этой оси. С. А. Чаплыгин обратил внимание на то, что интеграл движения можно получить и в более общем случае, когда ось движется так, что координаты центра масс г с и координаты Га какой-нибудь точки А этой оси связаны все время соотношениями [c.49]

ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА - движение тела, при котором все т., лежащие на некоторой прямой, неизменно связанной с телом, остаются неподвижными в рас- [c.58]

Поступательное движение твердого тела — такое движение, при котором каждая прямая, неизменно связанная с телом, перемещается параллельно самой себе (АВ А Вх и т, д. на фиг. 50). Все точки твердого тела при поступательном движении описывают одинаковые кривые (ЛСд, ВСд и т. д.), в каждый момент времени имеют геометрически равные скорости и геометрически равные ускорения = [c.163]

Положение тела при плоскопараллельном движении может быть определено при помощи двух координат его центра тяжести и угла между какой-либо прямой, жестко связанной с телом, и прямой, неизменно расположенной в пространстве. Эти три величины называются координатами тела, и нашей целью является определение их как функций от времени. [c.116]

Пусть — угловая координата тела, т. е. угол между прямой, неизменно связанной с телом, и прямой, неподвижной в пространстве. Пусть г, ф — полярные координаты произвольной точки массы т в системе координат с началом в центре тяжести ). Тогда г представляет собой величину, остающуюся постоянной во все время движения, а ф для любой точки тела будет иметь одно и то же значение и равно . Таким образом, момент количеств движения (см. п. 88) равен [c.116]

Прямая неизменная 265 Пуансо аналогия 207 [c.462]

Поддержание постоянной температуры в помещениях (регулирование отпуска теплоты на отопление) при изменяющейся температуре наружного воздуха и неизменной теплоотдающей поверхности отопительных приборов осуществляется обычно изменением температуры прямой воды в подающей линии. Эта температура изменяется примерно линейно в зависимости от температуры наружного воздуха. Такое регулирование отопительной нагрузки носит название качественного. Возможно также количественное регулирование изменением расхода сетевой воды, но осуществить его значительно сложнее. [c.194]

Предметы при неизменном направлении проецирования имеют одну и ту же параллельную проекцию на все плоскости данного направления. В зависимости от направления проецирования по отношению к плоскости проекций параллельное проецирование разделяют на косоугольное и прямоугольное (ортогональное). Параллельное проецирование называют косоугольным, если направление проецирования составляет произвольный угол с плоскостью проекций. Примером косоугольного проецирования может служить тень, падающая от предмета, освещенного лучами Солнца. Здесь вследствие значительного удаления Солнца от Земли можно допустить, что его лучи параллельны. Параллельное проецирование называют прямоугольным, или ортогональным, если направление проецирования совпадает с направлением плоскости проекций, т. е. составляет с плоскостью проекций прямой угол. Примерами ортогональных проекций могут быть различные технические чертежи, изображения зданий в плане и фасадах и пр. [c.12]

Рассмотрим рулетту, для которой неподвижной центроидой является окружность радиусом г, а подвижной — прямая линия (рис. 459). Здесь прямая линия АВ катится без скольжения по окружности, а точка Е, неизменно связанная с прямой, занимает ряд положений Ео, i, Ег,. ... [c.333]

Производящая прямая линия такой поверхности неизменно связана с подвижным аксоидом и находится в плоскости, которая одновременно перпендикулярна к направляющей плоскости поверхности и касательной плоскости неподвижного аксоида-ци-линдра. [c.371]

С касательной плоскостью этого цилиндра неизменно связывается производящая прямая линия. Касательная плоскость катится по цилиндру со скольжением. Величину скольжения hs можно определить из отношения hs= h — hr. [c.377]

С (нагрев слоя в бункере прямым пропуском тока), относительной длине канала L/D = 31 125, D=16 мм и сл/ ст = 3,8- -16. Скорость частиц достигала 3,5 м сек. Наибольшие значения коэффициента теплоотдачи составили величину порядка 300—400 вт/М -град. Было обнаружено изменение теплообмена по высоте канала — вначале увеличение (тем большее, чем меньше средняя для всего канала истинная концентрация), а затем либо неизменность, либо некоторое падение интенсивности теплоотдачи. Подобное явление не наблюдается ни для флюидных потоков, ни для плотного слоя, и его следует объяснить неравенством истинных концентраций по высоте канала, разгоном частиц в начале и определенной стабилизацией их движения в конце канала. [c.265]

На горизонтальный вал, лежащий в подшипниках Л и В, действуют с одной стороны вес тела Q = 250 Н, привязанного к шкиву С радиуса 20 см посредством троса, а с другой стороны вес тела Р = 1 кН, надетого на стержень ОЕ, неизменно скрепленный с валом АВ под прямым углом. Даны расстояния АС = 20 см, СО = 70 см, ВО = 10 см. В положении равновесия стержень ОЕ отклонен от вертикали на угол 30°. Определить расстояние I центра тяжести тела Р от оси вала АВ и реакции подшипников Л и В. [c.75]

Рассмотрим в связи с этим деформацию прямоугольного элемента ab d бесконечно малой толщины, выделенного у поверхности вала. Так как радиусы остаются прямыми, то отрезок О Ь, поворачиваясь в плоскости поперечного сечения на угол закручивания dtp, займет положение О Ь. При этом образующая аЬ переместится в навое положение аЬ, составив с первоначальным угол 7. Совершенно аналогично образующая d перейдет в положение d. Так как длина этих отрезков практически неизменна, то деформация прямоугольного элемента ab d состоит в изменении первоначально прямых углов на величину угла у. Таким образом, рассмотренный элемент находится в условиях чистого сдвига и, следовательно, на его гранях действуют касательные напряжения (рис. 205, 206). [c.210]

Пример динамической эквивалентности. Рассмотрим твердый материальный диск какой угодно формы и структуры, который может свободно двигаться в своей плоскости. Обозначим через О его центр тяжести, через т,, — координаты точки G относительно осей неподвижных относительно плоскости, в которой происходит движение, и, наконец, через 9 — угол, составляемый с осью какой-нибудь ориентированной прямой, неизменно связанной с диском. Следовательно, речь идет о голоно 1ноЧ системе со связями, не зависящими от времени, имеющей три степени свободы, за лагран-жевы координаты которой можно принять три па раметра и 6. [c.309]

Таким образом, мы видим, что тело 5 будет обладать тремя степенями свободы, так как за параметры, определяющие положение 1ела S, можно принять координаты yiq центра тяжести G относительно неподвижных осей Q iri в плоскости и угол в, который ориентированная прямая, неизменно связанная с S и лежащая в плоскости те, образует, например, с осью [c.24]

Определение, Траектории. Поступательным движением твердого тела называется такое его движение, при котором всякая прямая, неизменно связанная с телом, перемещается параллельно самой себе (фиг. 59). При поступательном движении тела траектории всех его точек представляют собой коыгруент-ные кривые (Сд и g), т. е. кривые, совмещающиеся при наложении. [c.385]

При изучении характера плоско-параллельного движения достаточно проследить за движением прямой, неизменно связанной с твердым телом и лежащей в плоскости движения. Очевидно, плоскодвижущаяся прямая в данном случае может обладать лишь [c.19]

Телесные углы. Если прямая, неизменно проходящая через неподвижную точку, движется так, что через некоторое время она снова возвращается в первоначальное положение, то она опишет коническую поверхность с двумя полостями, вершины которых находятся в данной точке. Площадь, вырезаемая одной полостью этого двойного конуса из псвфхпости сферы радиуса единицы, центр которой находится в данной точке, называется телесным углом конуса иначе, телесный угол измеряется площадью, вырезанной конусом из любой концентрической сферы, деленной на квадрат ее радиуса. Так как площадь сферической поверхности равняется произведению 4ге на квадрат ее радиуса, то отсюда следует, что сумма всех телесных углов вокруг точки равна 4ге. Сумма телесных углов половины всех двойных конусов, которые можно построить вокруг точки, не пересекая один другого, равна 2я. [c.97]

В общбм случае линейчатая поверхность образуется перемещением прямой линии, которая в процессе движения все время пересекает некоторые три линии. Движущаяся прямая носит название образующей, а те линии, которые она пересекает, называются направляющими, так как они направляют движение этой образующей. В некоторых случаях число направляющих уменьшается, и при этом обычно добавляются некоторые дополнительные условия. Так, например, если направляющих только две, то добавляется условие, что образующая во время движения остается параллельной некоторой плоскости или образует с данной прямой неизменный угол. Если же направляющая только одна, то условие, связываюш,ее движение образующей, усиливается. [c.197]

При 7 120 А/мм полилина коэффициента к остается неизменной (для постоянного тока обратной полярности Л = 0,92, прямой нолугрности к = 1,12). При сварке переменным током во всем диапазоне нлотностей тока f = 1 = onst. [c.188]

Построение чертежа сети регулярной спи-роидальной поверхности аналогично регулярной ротативной поверхности. Здесь касательная плоскость-аксоид обкатывает неподвижный аксоид-торс со скольжением вдоль его образующих. Проекция производящей линии на касательную плоскость не изменяет своего положения относительно находящейся в этой же плоскости прямой линии скольжения, т. е. расстояния от точек этой кривой в направлении линии скольжения до точек ребра возврата этой жё прямой остаются неизменными. Не изменяются и [c.367]

Примем эволюту соео кривой се за проекцию направляющей линии цилиндра-ак-соида, направлением образующих которого будет прямая тп, т п. Построим к этому цилиндру какую-либо касательную плоскость и неизменно свяжем с ней производящую прямую линию, горизонтально-про-ецирующая плоскость которой перпендикулярна к этой касательной плоскости. [c.373]

Рассмотрим уравнение энергии дисперсного потока (1-50) применительно к гидромеханически и термически стабилизированному потоку газовзвеси, движущемуся в прямой круглой трубе. Примем, что <7ст = onst, поток несжимаем, а его физические параметры неизменны. Тогда для осесимметричного стационарного течения R цилиндрических координатах (г — текущий радиус канала, х — продольная координата, направленная по оси движения), пренебрегая осевым теплопереносом d tT ldx = d tfdx = 0 я полагая n= r = 0, взамен (1-5П) получим [c.202]

На рис. 155, д эта же задача выполнена с помощью способа вращения в той его форме, которую называют способом параллельного перемещения. Сначала прямую ВС и точку А, сохраняя неизменным их взаимное положение, поворачиваем вокруг некоторой (не обозначенной на чертеже) прямой, перпендикулярной к пл. Н, так, чтобы прямая ВС расположилась параллельно пл. V. Это равносильно перемещению точек А, В, С в плоскостях, параллельных пл. Н. При этом горизонт, проекция заданной системы (ЯС+/4) не изменяется ни по величине, ни по конфигурации, лишь изменяется ее положение относительно оси х. Располагаем горизонт, проекцию прямой ВС параллельно оси х (положение Ь с ) и определяем проекцию Oj, откладывая i i = с—1 и —1, причем ai/i l i/,.VnpOBefiH прямые aVj, с j параллельно оси j , находим на них фронт, проекции ь, а , с . Далее, перемещаем точки Bj, iU А в плоскостях, параллельных пл. V (также не изменяя их взаимного расположения), так, чтобы получить B. j Д пл. Я. При этом фронту проекция прямой расположится перпендикулярно к оси х, с = с , а для построения проекции надо взять Ь ь 2, провести 2j я отложить а 2 2. Теперь, проведя и ajOj х, получим проекции и Oj и искомое расстояние I от точки А до прямой ВС. Определить расстояние от А до ВС можно, повернув плоскость, определяемую точкой А и прямой ВС, вокруг горизонтали этой плоскости до положения Т пл. Н (рис. 155, е). [c.111]

При решении динамической упругопластической задачи возникает вопрос о пространственно-временной аппроксимации процесса взрывной запрессовки трубки в коллектор. На рис. 6.3 представлена схема расчетного узла ячейки коллектора для расчета собственных напряжений и деформаций. Здесь Явн — внутренний радиус трубки б — толщина трубки, S — толщина стенки коллектора а — ширина перемычки между отверстиями. Выбор величины радиуса Ян проводится посредством численных расчетов из условия инвариантности НДС от Rh при неизменных характере и уровне импульсной нагрузки при взрыве. Расчет НДС проводится в осесимметричной постановке и отражает ряд существенных особенностей процесса запрессовки трубки в коллектор. К ним относятся возможность учета сложного характера распределения во времени и пространстве давления на внутренней поверхности трубки, обусловленного неодновременной детонацией цилиндрического заряда. Кроме того, с помощью специальных КЭ достаточно хорошо моделируется условие контакта трубки с коллектором в процессе прохождения прямых и отраженных волн напряжений при динамическом нагружении. Учет указанных особенностей позволяет рассчитывать неоднородное поле напряжений и деформаций по высоте трубки (толщине коллектора) и, следовательно, достаточно надежно при учете общ.их, остаточных и эксплуатационных напряжений проанализировать НДС в зоне недовальцовки, в которой инициировались имеющиеся разрушения в коллекторе. [c.334]

Если на рк-диаграмме построить изотермы, соответствующие уравнению Ван-дер-Ваальса, то они будут иметь вид кривых, изображенных на рис. 4-3. Из рассмотрения этих кривых видно, что при сравнительно низких температурах они имеют в средней части волнообразный характер с максимумом и минимумом. При этом чем выше температура, тем короче становится волнообразная часть изотермы. Прямая ЛВ, пересекающая такого типа изотерму, дает три действительных значения удельного объема в точках А, R пВ, т. е. эти изотермы соответствуют первому случаю решения уравне-нения Ван-дер-Ваальса (три различных действительных корня). Наибольший корень, равный удельному объему в точке В, относится к парообразному (газообразному) состоянию, а наименьший (в точке А) — к o toянию жидкости. Поскольку, как указывалось ранее, уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе не может описывать двухфазных состояний, оно указывает (в виде волнообразной кривой) на непрерывный переход из жидкого состояния в парообразное при данной температуре. В действительности, как показывают многочисленные эксперименты, переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазные состояния вещества, представляющие смесь жидкости и пара. При этом при данной температуре процесс перехода жидкости в пар происходит также и при неизменном давлении. [c.42]

Замеряя расстояния между аналогичными точками контура каких-либо двух сечений, можно обнаружить, что при деформации эти расстояния изменяются. Так, оказывается, что Gi < а и > а (рис. 236, а и б). Значит, верхние продольные волокна балки укорачиваются, а нижние — удлиняются. Но можно найти и такие волок на, длина которых при изгибе остается неизменной (Оо == а). Сово купиость волокон, не меняющих своей длины при изгибе балки, называется нейтральным слоем (н. с.). Волокна, принадлежащие нейтральному слою, до деформации лежат в одной плоскости, а в деформированном состоянии образуют некоторую цилиндрическую поверхность. В обоих случаях каждое поперечное сечение пересекается с нейтральным слоем по прямой, которая называется нейтральной линией (н. л.) сечения. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...