Индикатриса рэлеевское рассеяние

Индикатриса рэлеевского рассеяния получается из уравнения (8.44) при ai = О и Яг = 1/2, т. е. [c.281]

Согласно формулам (VII.50), величина (/рас/ о) может служить не зависящей от расстояния мерой углового распределения рассеиваемой энергии (разумеется, для расстояний г, удовлетворяющих исходному словию кг 1). Соответствующая кривая (угловая диаграмма) называется индикатрисой рассеяния. Индикатриса рэлеевского рассеяния изображена на рис. 45. Характерным для нее является преобладание обратного рассеяния, т. е. рассеяния [c.166]

Формула Рэлея перестает быть справедливой, если размеры рассеивающих частиц превосходят одну двадцатую часть длины световой волны. В этом случае наблюдаются следующие отступления от рэлеевского рассеяния а) интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной не а б) рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации определяется размерами и формой рассеивающих частиц в) индикатриса рассеяния несимметрична по отношению к направлению первичного пучка света и перпендикулярна ему. [c.314]

В работе [33] предложена замкнутая оптическая схема безоблачной атмосферы, для которой исходными характеристиками являются горизонтальная метеорологическая дальность видимости 5м на уровне земной поверхности и спектральная оптическая толща атмосферы то( ) в зените. Все остальные необходимые для расчета оптические характеристики определяются через исходные. Предполагается, что коэффициенты аэрозольного и рэлеевского рассеяния уменьшаются с высотой экспоненциально. Для всей атмосферы выбираются средние индикатрисы аэрозольного рассеяния на основании экспериментальных данных. В ка- [c.202]

Поскольку вдоль своей оси диполь не излучает, интенсивность рассеяния вдоль ОХ равна нулю, а вдоль ОУ и 01 максимальна (рис. 15.3, а). Длина отрезка / (0) отсекаемого на индикатрисе, определяет относительную интенсивность рассеяния в заданном направлении. Видно, что от азимутального угла ф рэлеевское рассеяние не зависит. [c.236]

При более высоких значениях р происходит существенная деформация индикатрис рассеяния. Заметно возрастает рассеяние вперед по ходу распространения падающего излучения. Уже при р = 0,5 индикатриса рассеяния отличается от рэлеевской, а при р = 1 частица рассеивает вперед примерно в три раза больше энергии, чем назад. [c.56]

В области значений р 0,1, типичных для частиц сажистого углерода, рассеяние излучения описывается известной рэлеевской индикатрисой. При сравнительно низких значениях фактора рассеяния 0,25-10 ) угловое распределение рассеянного излучения описывается зависимостью [c.121]

Проведенные расчеты показали, что при значениях РтС 0,1 изменение модального размера частиц Хщ не оказывает заметного влияния на характер индикатрисы рассеяния. Все индикатрисы близки к рэлеевской. При значениях р>0,1 индикатрисы рассеяния рассматриваемых полидисперсных систем имеют различную степень асимметрии, которая возрастает по мере увеличения модального размера частиц х . [c.137]

На рис. 4-15 сопоставляются между собой индикатрисы рассеяния для полидисперсной и монодисперсной систем частиц. Принято, что все частицы монодисперсной системы имеют размер х = = 0,2 мкм, равный модальному размеру частиц полидисперсной системы Хт = 0,2 мкм. Из рисунка видно, что полидисперсная система частиц рассеивает вперед значительно больше энергии, чем монодисперсная система при указанных выше условиях. Для последней индикатриса рассеяния не очень сильно отличается от рэлеевской, в то время как для полидисперсной системы частиц это [c.137]

Дж. Рэлеем было получено и вьфажение для индикатрисы рассеяния, называемой рэлеевской [c.25]

Рис. 1.5. Индикатриса рассеяния при малых р и конечных т (рэлеевская индикатриса).

Из (1.73) видно, что поправочный коэффициент не зависит ог направления рассеянного излучения и, следовательно, определяет также изменение общей интенсивности рассеянного излучения, т. е.. сечение ослабления двумя близкими сферами. Физически такой вывод в предельном случае малых рассеивателей понятен при плотной упаковке двух малых рассеивателей (при их слипании) индикатриса рассеяния остается рэлеевской, а коэффициент ослабления увеличивается пропорционально квадрату объема частицы. [c.38]

Индикатриса рассеяния для верхней атмосферы должна быть близка к рэлеевской, если модальный радиус частиц действительно близок к 0,05 мкм. Результаты измерений подтверждают близость к рэлеевским индикатрисам рассеяния, полученных и по данным сумеречных измерений и по данным ракетных измерений 6]. На рис. 4.17 приведены индикатрисы рассеяния в видимой области спектра ( = 0,55 мкм) для высоты 80 км, построенные [c.145]

Индикатриса рассеяния /](ф) в формуле (6.8) представляет собой сумму аэрозольной и рэлеевской компонент, из которых с известной точностью рассчитывается только рэлеевская, а аэрозольная компонента ввиду неконтролируемой изменчивости содержания аэрозоля в земной атмосфере остается неопределенной. Для нахождения (ф) в целом можно воспользоваться эмпирической формулой В. А. Крата, полученной на основе большого ряда [c.183]

Можно доказать эквивалентность этого выражения индикатрисе рэлеевского рассеяния, описываемой уравнением (2.89), если осреднить последнюю по ф [c.281]

Рэлеевское рассеяние происходит в тех случаях, когда размер рассеивающих частиц очень мал по сравнению с длиной волны излучения, т. е. если х пВЦ 1. Например, рассеяние теплового излучения атомами и молекулами газа является рэ-леевским, поскольку диаметр молекулы на несколько порядков меньше длины волны теплового излучения. Рэлей получил в явном виде выражения для сечения рассеяния и индикатрисы рас- [c.129]

Светопотери в ВС на тиндалево-рэлеевское рассеяние. Индикатриса тиндалево-рэлеевского рассеяния — пространственное распределение интенсивности рассеянного под разными углами излучения — при естественном падающем свете определяется формулой [c.51]

Индикатриса И тин-далево-рэлеевского рассеяния внутри ВС с жилой Пс и оболочкой По СЮ — направление первичного светового потока [c.51]

Показанное на рисунке сечение индикатрисы плоскостью XOZ получило название бабочки Рэлея (ср. с рис. 13.2), Такую же форму имеет и сечение XOY. Как следует из (15.1), рэлеевское рассеяние происходит с равной интенсивностью вперед, назад, вбок и линейно поляризовано в плоскостях, проходящих через ось ОХ (см. раздел 10.1). Нулевая интенсивность наблюдается только в направлении оси ОХ, а сечение индикатрисы YOZ являстся круговым. Таким образом, общая форма индикатрисы — почти тороил, у которого в п,снтре не отверстие, а нулевая точка, в которую стягивается поверхность индикатрисы (рис. 15.4). [c.236]

Пунктиром внутри диаграммы показаны индикатрисы рассеяния для ортогональных компонент поляризации — в плоскости рр1сунка и перпендикулярно ей. Итоговая индикатриса во всех направлениях п.т10ск0сти XOY будет иметь единичную ширину, а в направлении оси 0Z — удвоенную. Это легко получить и из формулы (15.2) для углов 0 = к/2 и 0 = О, к. Таким образом, рэлеевское рассеяние неполяризованного света симметрично и максимально вперед и назад, а под прямым углом к направлению распространения имеет вдвое меньшую интенсивность. [c.237]

Таким образом, малые частицы одинаковых геометрических размеров (q = idem), но из разного материала, могут давать совершенно различные индикатрисы рассеяния. Чем выше т, т. е. чем выше электропроводность вещества частиц, тем ниже то значение q, при котором еще наблюдается Рэлеевское распределение рассеянного излучения. [c.155]

При более высоких значениях р угловое распределение рассеянного излучения отличается от рэлеевского. Резко возрастает рассеяние вперед по направлению распространения падающего излучения. Оно концентрируется в малом телесном угле по этому направлению. На рис. 4-5, помимо непосредственно индикатрис рассеяния, приведены также в зависимости от р величины 1вп/нз и т нз. Из рисунка видно, что если при р 0,1 доля рассеянной вперед энергии составляет 0,5, то уже при р = 0,5 она доходит почти до 0,7, а при р = 2 — почти до 0,99. Еще более заметно изменяется коэффициент асимметрии индикатрисы рассеяния Г1вп/нз. Проведенные расчеты показали, что с уменьшением р и увеличением X величина т]нз возрастает, стремясь к своему асимптотическому значению т)нз = 0,5 для частиц углерода малых размеров с рэлеевской индикатрисой рассеяния. Наоборот, с увеличением р величина Т1нз заметно убывает, стремясь к нулю при р -> оо. [c.121]

Наличие в полидисперс-ной системе частиц с размерами приводит к такой трансформации индикатрисы рассеяния, при которой увеличивается доля энергии, рассеива-емой частицами вперед по направлению распространения падающего излучения, по сравнению с рассеянием вперед для монодисперсной системы, в которой все частицы имеют размер х— х . В рассматриваемых условиях (Хт = 0,2 мкм и X = 0,2 мкм) увеличение длины волны излучения приводит к соответствующему уменьшению параметров р и Pm. при этом уже для значения = 6 мкм индикатрисы рассеяния как для полидисперсной, так и для монодисперсной системы частиц близки к рэлеевским. [c.138]

Результаты, установленные в 5-13 naniero исследования, делают вполне возможными вычисления для простейгаих видов индикатрис рассеяния — сферической рэлеевской и других частных случаев закона рассеяния (264). В отделе Математической геофизики П. Т. Г. эти вычисления начаты, и результаты их составят предмет особой статьи. [c.423]

Если размер рассеивающих неоднородностей много меньше длины волны в веществе Л/гг, рассеяние называется рэлеевским. При этом индикатриса рассеяния симметрична относительно вектора электрического поля падающей волны. Рассеяние на частицал с размерами, сравнимыми с Л/п, называется рассеянием Ми. В этом случае индикатриса является вытянутой (свет рассеивается преимущественно вперед [c.49]

В табл. 1 представлено несколько индикатрис рассеяния, а именно рэлеевская и индикатрисы Ми при значении показателя преломления 1.33, соответствующем воде в видимой части спектра, и различных значениях параметра / . Зависимость величины д от длины волны для пылинок из астросила изображена на рис. 2. [c.31]

В работе [30] расчеты выполнены для двухслойной горизонтально однородной рассеиваюш.ей атмосферы. В верхнем слое с оптической толщей то/4 принята почти рэлеевская индикатриса рассеяния, а в нижнем слое брались индикатрисы рассеяния из экспериментальных данных и варьировались в широких пределах. В табл. 6.2 приведены диапазоны изменений основных парамет- [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...