Свет естественный представление

Подобным образом может быть изображен например, полихроматический свет, естественный свет [параметры его (1, О, О, 0)] частично поляризованный свет может быть, как известно, представлен в виде сумм полностью эллиптически поляризованного света и полностью деполяризованного (естественного) света, со своими параметрами Стокса у каждой составляющей. [c.297]

При переходе же к скоростям, сравнимым со скоростью света, обнаруживается, что характер движения тел радикально меняется. При этом линейные масштабы и промежутки времени уже зависят от выбора системы отсчета и в разных системах отсчета будут разными. Механику, основанную на этих представлениях, называют релятивистской. Естественно, что релятивистская механика является более общей и в частном случае малых скоростей переходит в классическую. [c.8]

Волновые представления в той первоначальной форме, в которой их развивал Гюйгенс ( Трактат о свете , 1690), не могли дать удовлетворительного ответа на поставленный. вопрос. В основу учения о распространении света Гюйгенсом положен принцип, носящий его имя. Согласно представлениям Гюйгенса, свет, по аналогии со звуком, представляет собой волны, распространяющиеся в особой среде — эфире, занимающем все пространство, в частности заполняющем собой промежутки между частицами любого вещества, которые как бы погружены в океан эфира. С этой точки зрения естественно было считать, что колебательное движение частиц эфира передается не только той частице, которая лежит на пути светового луча, т. е. на прямой, соединяющей источник света L (рис. 8.1) с рассматриваемой точкой Л, но всем частицам, примыкающим к А, т. е. световая волна распространяется из А во все стороны, как если бы точка А служила источником света. Поверхность, огибающая эти вторичные волны, и представляет собой поверхность волнового фронта. Для случая, изображенного на рис. 8.1, эта огибающая (жирная дуга) представится частью шаровой поверхности с центром в L, ограниченной конусом, веду- [c.150]

Идея о световом давлении была высказана еще Кеплером для объяснения формы кометных хвостов. В рамках корпускулярных представлений о природе света такая гипотеза была естественной, так как световые частицы должны были бы передавать свой импульс поглощающим и отражающим телам, т. е. производить давление. Неудачи ранних попыток обнаружить световое давление иа опыте приводились Франклином и Юнгом как один из аргументов против корпускулярной теории. Волновая теория, рассматривавшая свет как поперечные упругие волны, отрицала световое давление. Однако пришедшая ей на смену электромагнитная волновая теория света дает объяснение возникновению светового давления и позволяет его рассчитать. Экспериментально световое давление было впервые обнаружено и измерено П. Н. Лебедевым в 1900 г. в исключительно тонких опытах. Измерения Лебедева, подтвердившие рассчитанное Максвеллом световое давление,- сыграли большую роль в становлении электромагнитной теории света. [c.167]

Геометрическая оптика как наука развивается примерно с первой трети XIX столетия. Основоположниками ее были такие корифеи, как В.Р. Гамильтон и К.Ф. Гаусс. С представлением же о лучевом характере распространения света человек сталкивался с незапамятных времен. Естественно, у людей в этом отношении имеется богатая интуиция, что и объясняет, но-видимому, поразительную эффективность этой науки. [c.256]

В ч. I, разд. 2.41, была изложена покоящаяся на классическом базисе теория поляризуемости Плачека она позволяет на основе единых фундаментальных представлений описать явления как спонтанного, так и вынужденного комбинационного рассеяния совершающей колебания и поляризующейся молекулой, находящейся под действием электромагнитного поля [ср. ч. I, уравнение (2.41-9)]. При этом, правда, оказалось необходимым ввести два существенных дополнения, которые, естественно, не могли содержаться автоматически в классической электродинамике. Одно из них заключалось в учете нулевых колебаний молекулы, неизбежном при объяснении эффекта спонтанного комбинационного рассеяния. Кроме того, должны были задаваться значения производных от поляризуемости по колебательным координатам. Для решения этих двух вопросов оказалось необходимым обратиться к квантовым представлениям и к результатам экспериментальных исследований интенсивности рассеянного света. [c.351]

Оптика когерентного излучения является частью современной физической оптики. Ее предмет составляют физические процессы, связанные с формированием и распространением когерентного излучения в разнообразных оптических системах и передающих средах. Бурное развитие оптики когерентного излучения в последние десятилетия непосредственным образом обусловлено достижениями лазерной физики. Ведущиеся широким фронтом исследования уникальных характеристик лазерных пучков обогатили знания о свойствах когерентного света. При этом процесс изучения новых оптических явлений и закономерностей с использованием лазеров происходил так быстро, что стал наблюдаться определенный разрыв между вновь развиваемыми теоретическими представлениями и традиционными положениями классической оптики. Этому способствовал и тот факт, что в физике лазеров новые данные очень часто возникали на стыке различных научных направлений, и их интерпретацией занимались исследователи, представляющие разные школы и специальности. Следует учитывать также произошедшее в "лазерную эпоху" необычайно широкое внедрение оптических методов исследования в самые разные научные области, часто значительно отличающиеся как природой изучаемых объектов, так и используемым теоретическим аппаратом. Такое экстенсивное расширение оптических понятий и представлений, все возрастающая неопределенность в характеристике предмета современной когерентной оптики, отсутствие единой теоретической основы стали негативно сказываться на процессе сопоставления и обобщения данных, полученных различными авторами, и определили, в конечном счете, устойчивую тенденцию к объединению различных частных теорий на основе известных положений классической оптики. Естественно, такое объединение с самого начала предполагало и определенную модернизацию этих положений, и расширение понятийного и математического аппаратов. Материал данного учебного пособия по замыслу автора должен отражать указанную тенденцию. [c.7]

Из рис. 9.4 следует, что свет, распространяющийся по каждому из тонких волокон, суммируется в толстом волокне. Не учитывая потери на состыковку волокон, можно считать, что вся мощность, переносимая каждым из тонких волокон, передается в толстое волокно. Если предположить, что максимальный коэффициент объединения по входу соответствует наихудшему из всех возможных случаев, когда световую мощность передает лишь одно из тонких волокон, тогда минимальная регистрируемая мощность будет в конечном счете определяться переданной по тонкому волокну мощностью и степенью несовпадения площадей детектора и толстого волокна. При этом, естественно, считается, что угловые апертуры постоянны, а уровень регистрируемой мощности соответствует конкретному фотодетектору, определенным значениям ширины полосы пропускания и частоте появления ошибок. Это находится в хорошем соответствии с представленной в [22] теоремой, согласно которой произведение квадрата величины входной апертуры и площади входного пятна света не может превышать произведение величины выходной апертуры и площади выходного пятна. Предполагая, что затухание в волокне и потери при состыковке волокна не приводят к значительным потерям мощности, можно выделить четыре наиболее важных параметра, определяющие коэффициенты объединения по входу и разветвления по выходу. Такими параметрами являются мощность входного оптического сигнала, чувствительность фотодетектора, ширина полосы пропускания и частота появления ошибок. Фактически все эти параметры являются взаимосвязанными. В следующих двух подразделах будет анализироваться взаимосвязь этих параметров, а также будут рассмотрены предельные возможности, определяемые существующими ограничениями на плотность упаковки волокон и рассеиваемую мощность. [c.246]

Другое полезное представление естественного света имеет вид [c.508]

Естественно, что такое объяснение не могло удовлетворить Ньютона. Кроме того, Ньютон, как и Гюйгенс, не видел, как в рамках волновой теории можно объяснить поляризацию света, открытую Гюйгенсом в двойном лучепреломлении. Это действительно невозможно для продольных волн, какими, согласно Гюйгенсу, является свет. Только такие волны и были известны в физике того времени. Представления о поперечных волнах еще не существовало. Эти трудности казались Ньютону настолько существенными, что его симпатии оказались на стороне корпускулярной теории. [c.24]

Одна из причин поглощения света состоит в том, что атомы, внутри которых происходят колебания, совершая тепловое движение, претерпевают столкновения друг с другом. При каждом столкновении резко и неправильно меняются амплитуды и фазы гармонических колебаний, происходит переход в тепло энергии регулярных колебаний, т. е. поглощение света. Исходя из этих представлений, Г. А. Лорентц развил теорию уширения спектральных линий, обусловленного столкновениями между атомами (молекулами) газа. Такое уширение называется ударным уширением. Лорентц показал, что в газах столкновения между молекулами при тепловом движении статистически приводят также к экспоненциальному закону затухания интенсивности волны и к форме спектральных линий такого же вида, что и при естественном затухании. [c.548]

Аксиома N 2. Принцип локального действия. Принципом детерминизма допускается влияние на напряжения в теле-точке X движений тел-точек Z, лежащих далеко от X. В свете представления о контактных силах естественно исключить действие на расстоянии как несовместимое со свойствами материалов. Поэтому мы примем в качестве второй определяющей аксиомы, что движение тел-точек, находящихся в некоторой конфигурации на любом фиксированном конечном расстоянии от X, можно не учитывать при подсчете напряжений в X. (Разумеется, в силу нашего предположения о гладкости х. если расстояние между телами-точками было однажды конечно, то оно всегда будет конечно.) Формально, если х и % — такие движения, что [c.153]

Является ли граница между светом и тенью лых полусфер радиуса действительно абсолютно резкой в согласии с по- сАг, с скорость света), строением рис. 342 и 343 Внимательное наблюдение показывает, что всегда существует (хотя бы очень узкая) переходная область, где свет постепенно переходит в тень. Эта область называется полутенью. Ее существование вполне естественно объясняют, не выходя за пределы геометрической оптики, тем, что в действительности источник не является точечным полутень—это та часть экрана, которая освещается не всеми точками источника. Оставаясь в пределах представлений геометрической оптики, следует ожидать, что при достаточном уменьшении размеров источника область полутени станет как угодно узкой и мы как угодно близко подойдем к абсолютно резкому скачку от света к тени. [c.355]

Действительно, предположим, что мы имеем некоторую горизонтальную проекцию, дающую все размеры в длину и ширину и ничем не определяющую размеров в высоту если допустить, что тела освещены определенным образом (надлежит выбирать именно наиболее естественный и привычный род освещения), например, параллельными лучами света, то они будут отбрасывать тени друг на друга и на горизонтальную плоскость, над которой они расположены размеры и формы теней позволят сделать непосредственные заключения о вертикальных размерах тел. Таким образом, если направление световых лучей известно, вторая проекция не нужна одна проекция с изображением теней даст полное представление о рассматриваемом предмете если же мы имеем проекции как вертикальную, так и горизонтальную с построенными тенями, то эти две проекции будут более легкими для чтения и дадут лучшее представление о предмете, нежели одни проекции без теней. [c.187]

Как уже указывалось, в 1962 г. была выпущена в свет фундаментальная монография, посвященная ультразвуковой сварке [12]. Однако быстрое развитие техники, технологии и представлений о механизме сварки за прошедшие 7 лет внесло, естественно, определенные коррективы в те сведения, которые изложены в работе [12]. Цель настоящей части книги — изложить наиболее интересные или дискуссионные вопросы ультразвуковой сварки, учтя по возможности последние полученные данные. [c.75]

Возможна ситуация, когда в источнике существует некоторая корреляция между излучателями. Тогда, несмотря на хаотичность движения вектора Е, вероятно-сти разных ориентаций Е неодинаковы (рис. 10.3, б). Это — частично поляризованный свет. Наконец, если все атомы испускают свет с одинаковой поляризацией, излу юние источника в целом будет полностью поляризованным (рис. 10.3, в, г). Такая ситуация типична для лазеров, в которых атомы взаимодействуют друг с другом через поле излучения, или для спета, пропущенного через специальные устройства — поляризаторы. Линейно, циркулярно или эллиптически поляризованный свет является различными реализациями полностью поляризованного излучения, а частично поляризованный свет может быть представлен как смесь естественной и полностью поляризованной компонент. [c.176]

Ограничение на число N сверху в свете п. 2 естественным образом связывается с тем обстоятельством, что системы существенно больших масштабов, чем лабораторные т. е. системы макрокосмических масштабов (Вселенная и ее части), не имеют равновесного состояния и хотя бы поэтому (есть и другие причины) в целом термодинамическими системами не являются. Несмотря на то что методы статистической механики используются при рассмотрении некоторых частных задач астрофизики, аппарат статистической механики и термодинамики для таких систем в целом неприменим по самому его построению все используемые нами термодинамические представления и законы, в частности нулевое начало, установлены на основе многочисленных земных экспериментов для систем, которые мы называли макроскопическими, и попытки их экстраполяции на системы совершенно иного типа носят характер скорее пробного теоретического эксперимента, чем научного поиска. [c.26]

Естественное движение, по их мнению, представляло собой стремление тела занять свое естественное место в мире. Для тяжелых предметов, например камней, металлических предметов и т. п., таким естественным местом была земля. Для легких же тел, например огня, естественным местом было небо. Поэтому камень сам по себе падал на землю, вниз, а огонь стремился на небо, вверх. И чтобы изменить это движение — иначе говоря, поднять камень наверх или сбить пламя вниз, нужно было приложить силу. Это естественное стремление тел занять свои места называлось ропё (ротс ). В нижнем, подлунном мире, где все имело начало и конец, естественное движение должно быть прямолинейным, чтобы также иметь начало и конец. В верхнем же, надлунном мире, где все являлось вечным и неизменным, естественное движение должно быть вечным и неизменным — и, следовательно, круговым и равномерным. Таким им казалось движение светил. Это представление о естественности круговых движений дошло даже до Галилея, который считал, что движение по инерции должно быть круговым. [c.12]

Однако в свете основных представлений структурной модели указанные противоречия разрешаются наиболее естественным w очевидным путем. Для модели с бесконечным числом подэлементов-граница между упругим и неупругим поведением становится условной, определяемой только на основании искусственно введенного-допуска на изменение пластической деформации, т. е. именно так, как это следует из экспериментальных данных. Допуск может быть, отнесен к различным критериям. Соответственно поверхность нагружения (после начального пластического деформирования) может получить различные очертания (см. 17). Из модели следует и наиболее логичный критерий упругое и неупругое поведение модели отличается лишь количеством вовлеченных в пластическое течение подэлементов, которое условно можно интерпретировать как относительный объем части элемента, вовлеченной в пластическое деформирование (или как относительное число активных систем скольжения в элементарном объеме). При пропорциональном нагружении эта характеристика отвечает касательному модулю кривой деформирования (см. гл. 1), поэтому отличие последнего от людуля упругости является, по-видимому, наиболее естественным критерием при определении условного предела упругости. [c.123]

Если естественный свет проходит через два поляризующих прибора, соответствующие плоскости которых образуют между собой угол ф, то интенсивность света, пропущенного тат ой системой, будет пропорциональна соз ф. Закон этот был сформулирован Малюсом в 1810 г. и подтвержден тщательными фотометрическими измерениями Aparo, который построил на этом принципе фотометр. Небезынтересно заметить, что Малюс вывел свой закон, основываясь на корпускулярных представлениях о свете. С волновой точки зрения закон Малюса представляет собой следствие теоремы разложения векторов и утверждения, что интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды световой волны. Таким образом, закон Малюса может рассматриваться как непосредственное экспериментальное доказательство данного утверждения. Закон Малюса лежит в основе расчета интенсивности света, прошедшего через поляризатор и анализатор во всевозможных поляризационных приборах. [c.379]

Впервые эти закономерности были установлены в начале XIX в. Aparo и Френелем. Принципиальное значение этих опытов состояло тогда в том, что они однозначно доказывали строгую поперечность световых волн и отсутствие продольной компоненты. Этот вывод, естественный с точки зрения электромагнитной теории, был сделан в свое время Юнгом и Френелем еще для упругой теории света и приводил к очень серьезным трудностям. Гипотеза о существовании среды, дающей строго поперечные колебания и не допускающей продольных, несовместима с представлением об обычной упругой среде, что заставило для понимания законов отражения и преломления света делать предположения, противоречащие механике обычных сред. В частности, Френель высказал гипотезу о том, что при переходе из одной среды в другую свойства эфира в этих средах изменяются таким образом, что его упругость остается неизменной и, следовательно, плотность меняется прямо пропорционально квадрату показателя преломления среды. Наличие данной гипотезы позволило Френелю решить задачу о соотношении между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн (формулы Френеля). [c.49]

В основу своих теоретических объяснений Герон кладет представления атомистов о наличии пустот между частицами. Одни утверждают, — пишет он, — что пустоты вообще не существует другие же полагают, что пустота не может образовывать целых пространспв, но что она может заключаться в промежутках между частицами воздуха, воды, огня и других тел. Последнему мнению мы отдаем предпочтение... Каким бы образом иначе свет, теплота или другие материальные силы могли проникать в воду, воздух и в другие тела Поэтому смешение воды и вина есть результат проникновения частиц одной жидкости в поры другой , а сжатие и расширение — это процессы уменьшения или увеличения пор при неизменном размере частиц тел . При отсутствии внешней силы тело занимает естественный объем, и, наливая [c.37]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Положение а) высказано Гюйгенсом положение б) не формулируется особо, и это понятно при системе представлений Гюйгенса, изложенной в первой главе Трактата о свете , где объясняется прямолинейность лучей, построения следзгющих глав были настолько естественны, что автор не ощущал потребности их дополнительно обосновывать. [c.259]

После затухания естественной фосфоресценции она может быть многократно воспроизведена путем облучения фосфора фильтрованным светом ртутной дуги. Особенно интенсивную фосфоресценцию возбуждает в Na l — Ag спектрально неразложенный свет ртутно-кварцевой горелки. При этом наблюдаются следующие интересные явления. При малых концентрациях активатора (от 0,1 до 0,001 мол. %) цвет фосфоресценции фиолетовый ( 420 m x), тогда как при больших концентрациях активатора (от 1 до 5 мол. %) максимум смещен в длинноволновую область (—450 Ш[х) и по цвету излучение становится голубым. Эти явления могут быть поняты в свете развиваемых Ф. Ф. Клементом (304) представлений о влиянии концентрации активатора на спектральные характеристики кристаллофосфоров. [c.186]

Далее рассмотрим важный случай естественного света. Такой свет обладает двумя важными свойствами. Во-первых, подобно свету, поляризованному по кругу, естественный свет имеет одинаковую среднюю интенсивность во всех направлениях, т. е. если волна проходит через анализатор поляризации, то среднее значение прощедщей интенсивности не зависит от угловой ориентации анализатора. Но в отличие от случая круговой поляризации направление поляризации естественного света случайно флуктуирует во времени, так что все направления равновероятны. Аналитическое сигнальное представление двух компонент поляризации естественного света может быть записано в виде [c.132]

Вычисление возрастания напряжений у надреза требует при1менения сложных математических выкладок, поэтому естественно желание получить эти данные экспериментальным путем. Один из методов, широко разработанный Кокером и Филоном основан на так называемом фотоэластическом эффекте. На образце прозрачного целлулоида или другого аналогичного материала делался надрез определенной формы и затем образец подвергался нагружению. Те материалы, которые в ненапряженном состоянии изотропны, становятся анизотропны в напряженном состоянии и, следовательно, дают появление цветов в поляризованном свете, причем характер окраски определяется степенью напряженности. Расположение окрашенных участков дает представление о величине напряжений около рисок, точно так же как цвета контурной карты указывают на распределение высот. К сожалению, этот метод более применим для изучения распределения напряжений по двум направлениям, а не по трем. [c.598]

Рассмотрим теперь разложение данной волны на взаимно независимые поляризованную и неполяризованную части, используя представление через параметры Стокса. Из (41) и (63) следуст, что параметры Стокса системы независимых волн равны сумме соответствующих параметров Стокса отдельных волн. Из (27) и (63а) вытекает, что для неполяризованной волны (естественный свет) справедливо соотношение si=sj=s., = u. Обозначим четыре параметра Стокса Sn, Si, Si, S3 одним символом s. Тогда, очевидно, для волны, характеризующейся параметром s, требуемое разложение запишется в виде [c.510]

Действительно, в теории относительности скорость света является предельной скоростью. Воображаемые события, происходящие со сверхсветовой скоростью не приносят информащда внутрь четырехмерной малой конической поверхности с1з = 0, в которой заключены реальные факты. Однако эти представления нельзя распространить на пространство с естественной геометрией деформированной среды, в которой элемент расстояния определяется равенством (2.107). В деформированной среде возможны процессы, происходящие со скоростью ь>С2. Например, Коттрел [67] отмечает явления, напоминающие черепковское излучение, при движении сверхбыстрых дислокаций, движущихся со скоростью а>С2 [c.63]

Возвращаясь к прохождению света через деформированную среду, будем опираться на исходные представления общей теории относительности и замечания Ланцоша [76]. Будем полагать, что лучи света движутся по геодезическим естественной геометрии пространства, связанного с деформируемой средой, если свет монохроматичен и длина волн света достаточно мала. При этом с>сч и, как видно из равенства (2.107), йзфО, т. е. траектории лучей света не являются минимальными геодезическими. [c.63]

На фиг. 16 приведен физкультурный зал размером И х 18 л. Освещенность естественным светом /в площади пола освещенность искусственным светом 40 1х воздуха 15°. В случае, если зал перекрывается арочной конструкцией, начало арки д. б. на высоте не менее 3 Л1 от пола. Затяжка не допускается. Внутренняя отделка зала должна давать возможность свободного мытья и гарантировать от накопления пыли и от возможности получения травматич. повреждений. Пол— деревянный брусчатый, палубного типа на лагах, некрашеный, тщательной столярной работы, допускающий закрепление стационарного оборудования шурупами 10 см. На фиг. 17 представлен разрез брусчатого пола на лагах а— лаги, Ь—толь, с—бетон. Стены гладкие, без выступов. В зале не д. б. никаких приспособлений для хранения нестационарного оборудования. Сооружение стен и потолков д. б. без карнизов. Подоконник в месте расположения шведской стенки должен возвышаться над ней не менее, чем на 10 ом. Верх окон не должен отстоять от перекрытия более, чем на 0,40 м. Остекление—армированным стеклом. В случае отсутствия его надлежит предусмотреть устройство съемных решеток или сетки для защиты стекол. Арматура электроосвещения д. б. также небьющаяся. При зале как неотъемлемая его часть устраивается кладовая инвентаря. Проемы из зала в кладовую следует закрыва.ть дверьми не же 2 м или што- [c.350]

Если бы удалось с помощью оптической системы захватить рассеянный свет и затем направлять его в определенный телесный угол, задача была бы решена. И Не раз делались предложения покрывать рассеянно-излучающую поверхность сеткой микроскопических линз в надежде на то, ч то линзы соберут рассеянные лучи в узко направленные, р кие пучки. Такие предложения естественны и понятны. С однюй стороны, их в ызвала аналогия с 1екоторымн специальными экранами, обладающими направленйой яркостью, т. е. отражающими падающую (на них световую энергию преимущественно внутри сравнительно узкого телесного угла. С другой стор оны, как при д ругих изобретениях. из области оптики, сыграло свою роль прилагательное, обычно связываемое со словом линза и совершенно неправильно характеризующее ее действие — собирательная . Действие такой линзы обычно представляется таким, как показывает фиг. 17, и создается представление, что после преломления лучи выходят узкими направленными пучками. [c.40]

Настоящее издание охватывает две учебные дисциплины, традиционно читаемые студентам технических факультетов в рамках базовой естественно-научной подготовки. Первая — Волновая и квантовая оптика — является частью расширенного курса общей физики и освещает закономерности, обусловленные волновой природой оптического излучения, а также эффекты, получившие наиболее логичное и законченное описание на основе квантовых представлений. Вторая дисциплина — Основы оптики — преподается студентам специальностей и направлений, связанных с оптотехникой, оптоэлектроникой и оптоинформатикой. В ней больше внимания уделяется вопросам формирования оптических изображений, взаимодействия света с веществом, энергетической и информационной составляющим оптического сигнала. [c.11]

Из вышесказанного видно, что типы поляризации световых волн отличаются большим разнообразием, поэтому необходимо ввести количественную характеристику — степень поляризации. Определение степени поляризации основано на представлении частично поляризованного света как смеси естественной и по ляризованной компонент [c.177]

Экспериментальные данные Рамана и Рамдаса [398] для света, рассеянного на поверхности метилового спирта, относятся к случаю, когда поверхность освещалась естественным светом со стороны жидкости под углом полного внутреннего отражения (0=49°) при различных значениях азимута ф. Теоретический расчет по формулам (3.5) (я = 1/1,328, Х4200 A и у =23 дин/см), выполненный Андроновым и Леонтовичем [111], представлен на графике рис. 56 для трех углов 0 и для ф, меняющегося от О до ШО"". Экспериментальные данные нанесены кружками. До азимутов Ф —ISO"" согласие эксперимента с теорией вполне хорошее, между тем как при больших азимутах очевидно серьезное расхождение. Высказывалась мысль, что причина наблюдавшегося расхождения — несовершенство теории. В [402] указывается, что [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...