Захват и рассеяние

Захват и рассеяние ). Рассмотрим вновь две частицы, взаимодействующие как в 51. Пусть г — расстояние между частицами, а Р г) — скалярная величина силы взаимодействия, положительная при отталкивании и отрицательная в случае притяжения. Мы предполагаем, что при больших г эта сила есть бесконечно малая величина, порядка не меньшего, чем (е > 0), так что при Го = оо существует потенциал V вида (51.4). При t = —со частицы находятся бесконечно далеко друг от друга. Они сближаются и взаимодействуют. Нас интересует результат столкновения (т. е. состояние системы в t - -оо). [c.144]

Первичные теплоносители, кроме того, должны обладать устойчивостью при радиоактивном облучении в реакторе, иметь малое сечение захвата и рассеяния нейтронов (для обеспечения минимальной потери нейтронов в ходе ядерных реакций) и слабо активироваться при воздействии облучения (для уменьшения активности первого контура установки). [c.19]

Другим важным понятием, связанным с эффективными сечениями захвата и рассеяния, является альбедо а вероятность того, что тепловой нейтрон, который вошел в бесконечное количество какого-либо вещества через ограничивающую его плоскую поверхность, вылетит когда-либо через нее обратно. Вероятностью поглощения нейтрона в большой тонкой пластинке вещества (в детекторе ) примерно в [c.54]

Формулы Брейта—Вигнера для радиационного захвата и рассеяния нейтронов [c.373]

Роль размеров установки очевидна с уменьшением размеров процент нейтронов, вылетающих через ее поверхность, увеличивается, так что при малых размерах установки цепная реакция становится невозможной даже при благоприятном соотношении между процессами поглощения и образования нейтронов . Минимальные размеры ядерной установки, при которых цепной процесс еще возможен, называются критическими размерами. Аналогично, минимальная масса делящегося вещества, в котором может происходить цепная реакция, называется критической массой. Критические размеры установки могут быть снижены, если ее окружить так называемым отражателем, т. е. слоем неделящегося вещества с малым сечением захвата и большим сечением рассеяния. Отражатель возвращает значительную часть нейтронов, вылетевших через поверхность установки. Очевидно, при прочих равных условиях минимальные критические размеры должны быть у установок сферической формы. О роли конструкции установки, в частности о значении размещения в ней различных материалов, мы расскажем в 43, п. 3. [c.375]

Чтобы устранить вредную роль резонансного захвата, можно применить в качестве замедлителя другое вещество с малой массой, с очень малым сечением радиационного захвата и большим сечением рассеяния. Разбавление урана замедлителем с такими свойствами должно заметно снизить роль резонансного захвата (так как при столкновении с легкими ядрами замедлителя нейтрон будет терять свою энергию большими порциями, чем при столкновениях с тяжелыми ядрами урана), в результате чего гораздо большая часть нейтронов будет благополучно замедляться до тепловых энергий. Тем не менее, если смесь урана с замедлителем однородна, роль резонансного захвата остается довольно большой, так как нейтрон любой промежуточной энергии (в том числе и резонансной) всегда может встретить на своем пути ядро 92U и поглотиться им без деления. [c.384]

Рассмотрим столкновения с начальными элементами (6, w) (см. рис. 19), с фиксированной относптельной скоростью MJ и с переменным вектором соударения Ь. Мы рассматриваем Ь как радиус-вектор точки в плоскости П, тогда любой точке плоскости П соответствует один из двух результатов — захват или рассеяние. Определим полное поперечное сечение захвата как площадь П плоскости П, [c.152]

Для изучения Г. р. нейтральной ветви использовались также реакции (d, d ), ( Не, Не ), рассеяние лёгких и тяжёлых ионов, в положит, ветви — (я+, л ), ( Ие, Н), в отрицат. ветви Li, "Be) — (n, р), (я , л +), fi-захват и р-распад протонно-избыточных ядер. [c.458]

Рис. 4.2. Зависимость коэффициентов проводимости, захвата и обратного рассеяния для цилиндрической трубы от относительной длины и коэффициента прилипания

Вообще, когда атомный вес А разбавителя возрастает, средняя энергия нейтронов возрастает. Если не рассматривать усложнения, вводимые резонансами и большими сечениями неупругого рассеяния, конкурирующими процессами являются рассеяние, захват и деление. Для получения ясного представления о сравнительной важности этих процессов поучительно сравнить средние длины свободного пробега (Х= l/Na). Для чисто упругого взаимодействия среднее число столкновений V, необходимое для уменьшения энергии нейтронов деления в 10 раз, т. е. от до Е /Ю, равно 7 = 2,3/ , где I —средняя логарифмическая потеря энергии на столкновение, введенная в разделе 9 гл. V. Для удобства значения I для всех атомных весов приведены на фиг. 94. [c.263]

Введение. Математические биллиарды — один из важных модельных объектов рассмотрения в теории динамических систем и ее приложениях [1-5]. В последнее время начались исследования биллиардов с медленно меняющимися параметрами (см., например, [6]). В данной работе рассматривается динамика в медленно вращающихся прямоугольном и эллиптическом биллиардах с медленно изменяющимися границами. Рассматриваемые системы близки к интегрируемым, и для их изучения могут быть применены методы теории возмущений. В этих системах имеют место резонансные явления захват в резонанс и рассеяние на резонансе. При исследовании этих явлений ниже используются методы, развитые в теории гладких гамильтоновых систем с быстрыми и медленными переменными [7]. Результаты настоящей работы свидетельствуют, что эти методы могут успешно применяться и для исследования систем с ударами, какими являются биллиарды. [c.171]

Фазовые точки, которые проходят через резонанс, не захватываясь, испытывают скачок адиабатического инварианта Я, равный по порядку величины л/ё (и, тем самым, скачки величин Ii 2, поскольку Ii = шЯ — liJ, I2 = —пЯ + hJ)-Это явление называется рассеянием на резонансе. Как захват, так и рассеяние на резонансе представляют собой вероятностные явления и типичны для систем с переходами через резонансы (см. [7, 8] и примеры в [9, 10]). Вероятность захвата для фазовой точки, приближающейся к резонансу, есть величина порядка л/ё. Следовательно, если di = di et) — периодическая функция, то в течение времени t фазовые траектории с начальными условиями суммарной меры 1 [c.174]

Начнем увеличивать глубину ямы. С ростом Уо крутизна осцилляций увеличивается, время задержки растет, рассеяние становится сильнее. При некотором значении в яме появится связанное состояние при нулевой энергии, и рассеяние можно наглядно представить так, как будто происходит захват на этот [c.45]

Известно три вида взаимодействия ядер с нейтронами рассеяние, захват и захват, приводящий к делению. [c.353]

Третьим важным аспектом явления электропроводности диэлектриков следует считать механизмы переноса заряда. Этот механизм называется дрейфовым, если большую часть времени носители заряда тратят на движение (в том числе и ускоренное движение в электрическом поле), а меньшую — на соударение, захват и рассеяние на других частицах. Дрейфовая скорость заряженных частиц под воздействием электрического поля обычно гораздо ниже, чем скорость их хаотического перемещения. Вторым важным механизмом следует считать прыжковый , о котором уже говорилось выше в связи с поляронной проводимостью. При этом механизме носители заряда большую часть времени находятся в локализованном состоянии и лишь незначительную часть времени тратят на движение — перескок на соседний узел кристаллической решетки. И наконец, возможен диффузионный механизм переноса заряда, при котором за счет беспорядочных хаотических движений носителей заряда выравнивается их концентрация в диэлектрике. При этом носители заряда перемещаются из области повышенной концентрации в область меньшей концентрации одинаковых частиц. [c.45]

Суммарная интенсивность источников уквантов qy r) в активной зоне складывается из интенсивности источников первичного и вторичного у-излучения. При этом некоторая часть q (г), обусловливаемая мгновенным уизлучением деления и у-излу-чением, возникающим при захвате и неупругом рассеянии нейтронов, пропорциональна мощности реактора в рассматриваемый момент времени. Остальная часть ее, обусловливаемая запаздывающим у-излучением продуктов деления и активационным у-излучением, зависит от мощности и режима работы реактора в предыдущий период. [c.33]

Выше уже отмечалось, что составное ядро (ядро, захватившее нейтрон) может не только делиться, но может и излучать у-фотон или нейтрон. В таблице 14 приведены эффективные сечения (а — деления, — радиационного захвата, — неупругого рассеяния), характеризующ,ие вероятность этих процессов для ядер, облученных тепловыми нейтронами. [c.305]

Известно несколько методов анализа состава веществ с помощью радиоактивных излучений 1) активационный анализ 2) анализ по излучению, испускаемому в результате реакций захвата ядерных частиц, наприлгер, реакций п, f п, р п, а 3) анализ по поглощению и рассеянию радиоактивных излучений. В настоящем сообщении рассматриваются перуые два метода, которые будем для краткости называть радиоактивными. [c.134]

Радиоактивные индикаторы. Захват нейтрона стабильными ядрами часто приводит к образованию р-ак-тивных ядер. Облучённые нейтронами вещества (индикаторы) в виде тонких фольг (Ап, 1п, Ag, Си и т. д.) помещаются перед детектором р-частиц. Если период полураспада 2 <д значительно больше времени облучения индикатора, то по величине р-активности можно определить кол-во нейтронов, попавших в индикатор аа время облучения. Измерения абс. р-активности требуют знания телесного угла, поглощения и рассеяния р-частиц в самом индикаторе и стенках детектора. Для относит, измерений нейтронных потоков достаточно ограничиться измерениями 8-активностей индикаторов в тождеств, условиях. Так измеряют, напр., пространств, распределение нейтронов в активной зоне реактора. Для измерения интенсивности слабых нейтронных потоков пользуются радиохимия, методом, основанном на Сциларда — Чалмерса эффекте. Для детектирования быстрых нейтронов используются реакции (п, р) (п, 2 п) (п, а), пороги к-рых 10 МэВ, а сечения 0,5 барна, приводящие к образованию р-активных ядер. Бета-расиад короткожи-вущих ядер радиатора (Т>/, й 1с) вызывает электрич. ток в т. н. датчиках прямой зарядки, применяемых для детектирования интенсивных потоков нейтронов. [c.280]

Чтобы вычислить р, мы должны будем использовать наши знания об эффективном сечении резоцансного захвата и о плотности ядер, которые обладают этим сечением и присутствуют в нашей области. Нам также понадобится эффективное сечение рассеяния и плотности рассеивающих ядер, в особенности значение эффективного сечения рассеяния в области энергий резонансного поглощения. В этой области энергий вероятность того, что нейтрон [c.118]

Окись бериллия применяется в металлургии чистых металлов, а также в атомной технике, где используется как высокотемпературный замедлитель и отража-тачь нейтронов. Окись бериллия отличается высокой теплопроводностью, высокими диэлектрическими свойствами, малым поперечным сечением захвата и большим сечением рассеяния нейтронов. В радиоэлектронике окись бериллия применяют для изготовления теплоотводов для транзисторов и волноводов. [c.363]

Приведем нек-рые формулы для моделирования истории нейтропа. Обозначим через 2 , 2 и 2 мак11оскопич. поперечные сечения рассеяния, захвата и де.и ния и пусть 2 = 2 - - 2 -4- 2 полное макроскопич. сечение. Все сечения зависят, вообще говоря, от коо )динаты г и эиергии нейтрона Е [c.329]

Н, к, т. основана на решепии ур-ния (1) при различных предположениях о характере взаимодействия нейтронов с ядрами среды (отражаемого сечениями рассеяния и захвата) и при определенных граничных и начальных условиях, Наи()олее важное применение (1) — определение стационарного распределения/ = Полагая нри этом 8 = О, получаем однородное ур-ние для стационарного распределения в отсутствие независимых источников. Задача на собственные значения этого ур-ния — это задача на крптич, размеры системы. [c.404]

Ряд эффектов, зависящих от поляризации нейтронов и ядер, должен наблюдаться в угловом распределении и циркулярной поляризации у-лучей захвата и в поляризации рассеянных пейтроиов. Одпако эти эффекты еще мало исследованы. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...