Неполяризованная волна

Для расчета углового распределения рассеяния неполяризованной волны представим падаю- [c.294]

Насыщаемый поглотитель 546 Нарушенное полное отражение 164, 227 Нейтрализаторы 343 Ненаправляемые моды 594 Необыкновенная волна 41 Необыкновенный луч 32 Неограниченная слоистая среда 155, 156 Неполяризованная волна 35 Непрозрачности полоса 170 Нормальная конгруэнция 69 [c.654]

Для полностью поляризованных волн согласно (1.17) степень поляризации равна 1. Для полностью неполяризованных волн параметры 5з и 4 равны 0. Соответственно равна О и степень поляризации. Для частично поляризованных волн Р принимает промежуточное значение. [c.12]

Чтобы получить более общее описание рассеянной волны, пригодное для эллиптически-поляризованных, частично поляризованных и неполяризованных волн, удобно перейти к следующей системе координат. [c.44]

Поэтому для неполяризованной волны сечение рассеяния есть [c.313]

Из электромагнитной теории известно, что в диэлектриках интенсивность отраженного излучения зависит от поляризации падающей волны, от угла падения и от величины относительного коэффициента преломления. Для неполяризованной волны интенсивность отраженной волны можно определить из выражения [c.61]

Однако опыт показывает, что если не применять специальных приспособлений, то в оптических экспериментах практически всегда мы имеем дело с неполяризованным светом. Почему и как нарушается поляризация электромагнитной волны, рассказано ниже. [c.29]

Полезно напомнить, что здесь, как и всюду, речь идет об измерении коэффициента отражения, который, по определению, равен отношению среднего потока электромагнитной энергии в отраженной волне к среднему ее потоку в падающей. Но так как для падающего неполяризованного света имеет место осевая симметрия, т.е. <( оо) > = то целесообразно говорить [c.87]

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Очевидно, что два гармонических колебания одной частоты всегда когерентны. Гармонические колебания порождают монохроматические волны., способные интерферировать. Равенство частот интерферирующих волн ( i = Ы2) и неперпендикулярность векторов El и Е2 служат дополнительными требованиями, превращающими необходимое условие (5. 5) в достаточное. Правда, следует учитывать, что при oj (02 (точнее, при oi — Ш2 = 5<а, где Soi Ш1, и лю Юг) все же может наблюдаться нестационарная интерференционная картина (биения). Вопрос об интерференции неполяризованных колебаний подробно исследован в 5.4. [c.178]

Итак, выяснена возможность наблюдения суммарной картины с видимостью, отличной от нуля, при освещении экрана через какую-либо оптическую систему излучением, состоящим из двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях (в частности, источником неполяризованного света). [c.205]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Будем считать свет, падающий на границу раздела, неполяризованным (естественным), т. е. ориентация электрического и соответственно магнитного векторов с течением времени меняется. Однако для любого момента времени каждый из этих векторов можно разложить на две составляющие, одна из которых параллельна плоскости падения, а вторая перпендикулярна к ней, т. е. естественный свет можно рассматривать как сумму двух монохроматических плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одинаковой фазовой скоростью, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поля- [c.13]

Естественный и поляризованный свет. Если при распространении световой волны направление колебаний электрического вектора хаотически изменяется, т. е. любое его направление в плоскости, перпендикулярной к распространению волны, равновероятно, то такой свет называется неполяризованным, или естественным. Если же колебания вектора фиксированы строго в одном направлений, Тб свет называется линейно поляризованным. [c.34]

В зависимости от того, как ориентирована оптическая ось кристалла рубина по отношению к оси стержня, излучение лазера может быть поляризованным и неполяризованным. Когда оси параллельны, поляризация отсутствует. Когда ось стержня образует с оптической осью угол в 60 или 90°, излучение линейно поляризовано, причем вектор напряженности электрического поля в электромагнитной волне имеет направление, перпендикулярное плоскости, в которой лежит оптическая ось. [c.25]

Комплексная степень когерентности Цху содержит полную информацию о взаимной когерентности X- и /-проекций напряженности электрического поля волны. Необходимо обратить внимание на то, что степень когерентности jjo yj зависит, вообще говоря, от направления осей координат. Лишь для полностью неполяризованного света степень когерентности равна нулю для всех направлений осей в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волн. [c.195]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Рассмотрим теперь разложение данной волны на взаимно независимые поляризованную и неполяризованную части, используя представление через параметры Стокса. Из (41) и (63) следуст, что параметры Стокса системы независимых волн равны сумме соответствующих параметров Стокса отдельных волн. Из (27) и (63а) вытекает, что для неполяризованной волны (естественный свет) справедливо соотношение si=sj=s., = u. Обозначим четыре параметра Стокса Sn, Si, Si, S3 одним символом s. Тогда, очевидно, для волны, характеризующейся параметром s, требуемое разложение запишется в виде [c.510]

В (7.18) величина Ту равна 7 ц 2 или 7 поляризации или равна - ( Гц р + [ р) для неполяризованиой волны. [c.172]

Полностью поляризованные и полностью неполяризованные волны представляют два противоположных предельных случая регулярного или случайного состояния поляризации волны. Часто приходится иметь дело с частично-поляр113ованными волнами, представляющими собой суперпозицию полностью неполяризо-ванной и полностью поляризованной волны. Дело в том, что волны, которые мы считаем монохроматическими, в действительности всегда являются квазимонохроматическими. Их можно рассматривать как суперпозицию монохроматических волн с частотами в некотором промежутке Аш. В данной точке пространства поле такой волны будет описываться функцией [c.42]

При общем изучении явления поляризации необходимо объяснить, как возникает характеризующейся осевой симметрией обычный неполяризованный свет. Решением уравнений Максвелла служит строго монохроматическая волна, и потому она обязательно должна быть поляризована (в общем случае эллиптически). Лишь обрыв колебаний (нарушение монохроматичности волны) приводит к исчезновению данной поляризации излучения. Именно так обстоит дело в оптике, где в среднем через каждые 10 с происходит затухание колебаний. Если бы поляризацию исследова.пи безынерционной аппаратурой, то можно было бы обнаружить смену раз.личных. эллипсов через столь малые промежутки времени. Но создать такую аппаратуру трудно, любое приспособление, пригодное для исследования поляризации, неизбежно инерционно, и, наблюдая ( стсственный свет, мы усредняем изменение его поляризации за промежуток времени, значительно превышаюгций 10 с. Tate и возникает осевая симметрия колебаний вектора Е (неполяризованный свет), которая и наблюдается на опыте. [c.37]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Очевидно, что для неполяризованного света I i = 1 и Д = 0. Для света, отраженного от диэлектрика под углом Брюстера, I ц = = О и Д = 1007о, т.е. свет полностью поляризован. Вместе с тем для преломленной волны (при ф = фвр) мера поляризации отлична от 100"/о. Если сопоставить формулы Френеля для амплитуд преломленного света ( 20)11 и (- 2о) - то получим [c.89]

Пусть из воздуха на кристалл под углом <р падает пучок естественного (неполяризованного) света. Выберем оси координат X, Y, Z так, как показано на рис. 3.17. Ось X перпендикулярна плоскости рисунка, а оси Y и Z лежаг в этой плоскости. Нормаль к падающей волне также лежит в плоскости YZ. Пусть для этого одноосного кристалла Су . Введем следуюшие обозначе ния j = г, II, Су =" . Заменим падаюицуго волну двумя плоскими волнами ( их фазы никак не скоррелированы), причем в одном случае (рис. 3.17, я) вектор Е в падающей волне колеблется вдоль оси Л, а в дру10м (рнс. 3 Л7, б) он лежит в плоскости YZ. Очевидно, что в кристалле также распространяются две волны в одной из них вектор Е колеблется вдоль оси X, а в другой — в плоскости YZ. Запишем для этих двух волн следующие очевидные соотношения [c.130]

Пусть имеются две электромагнитные волны, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях, не интерферирующие одна с другой. С помощью оптических устройств можно разложить кансдую волну на две и получить две системы интерференционных полос, свести их вместе в какой-то области пространства и зарегистрировать отличную от нуля видимость суммарной картины. Рассмотрим эту возможность подробнее, исследуя наложение интерференционных полос, создаваемых источником неполяризованного света. [c.203]

Из формулы для дифференциального сечения, которую мы не приводим из-за ее сложности, следует, что электроны, освобождающиеся при фотоэффекте, распределены симметрично (по закону os ф) относительно направления электрического вектора Е падающей электромагнитной волны (рис. 82, а). Для неполяризованного излучения (или при круговой поляризации) это приводит к такому угловому распределению, которое пол> -чается вращением рис. 82, а вокруг направления распространения фотонов (пунктирная кривая на рисунке). Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомом, который уносит дополнительный импульс. [c.243]

Если ti y = О И Jxx Jyy, ТО свет полностью неполяризован если tixy 1 - 1. то свет полностью поляри ован, а вид поляризации определяется фазой Uxy Для практических рас четов поляризационных характеристик излучения сложного состава важ1 н факт если это излучение представляется как суперпозиция нескольких независимых световых волн [c.42]

Одним из важнейших параметров электромагнитной волны является ее поляризация, определяемая ориентацией вектора Е в пространстве по мере ее распространения. Волну называют естественной (неполяризован-ной), если вектор Е принимает в плоскости, перпендикулярной к направлению ее распространения, в различные моменты времени различные направления, а конец его описывает окружность. Если при тех же условиях конец вектора описывает эллипс, то волну называют частично поляризованной по эллипсу. Когда вектор Е равномерно вращается (влево и вправо) вокруг направления распространения, а конец его описывает эллипс, то волну называют поляризованной по эллипсу (влево или вправо) (рис. 2). В частных случаях эллипс вырождается в окружность (волна поляризована по кругу) или прямую линию (плоскополяризо-ванная волна). [c.206]

В реальных условиях, когда излучатель продольной волны имеет ограниченные размеры, на линейно поляризованную поперечную волну, вводимую в изделие, накладывается так называемая естественная, или неполяризованная, поперечная волна. Она возникает в связи со случайными изменениями каких-либо свойств излучателя ультразвука, например неравномерностью распределения пьезомодулей по поверхности пьезопластины или случайными локальными нарушениями плоскости контактных поверхностей. Колебания частиц в таких волнах лежат в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, [c.28]

Из уравнений (1-1) следует, что изменение векторов Ё и Н происходит в направлениях, нормальных к направлению распространения волны s, в связи с чем электромагнитные волны являются поперечнымп. Если ориентация векторов электрической и магнитной напряженностей в распространяющейся волне подчинена определенному закону и характеризуется пространст-венно-временной упорядоченностью, то такая волна носит названпе поляризованной, а отмеченное ее свойство называется поляризацией. Электромагнитные волны, у которых электрический и магнитный векторы хаотически меняют свое направление и их ориентация равновероятна для всевозможных направлений, называются естественными (неполяризованными). [c.14]

Анализ циркулярно поляризованного света. Если при вращении николя интенсивность выходящего из него света не изменяется, то входящий в николь свет может быть либо циркулярно поляризованным, либо неполяризованным. Поставим на пути света пластинку в четверть волны, причем в отличие от эллиптической поляризации теперь нет необходимости заботиться о выборе направления главной оптической оси пластин . Если выходяп 1ИЙ из пластинки в четверть волны свет линейно поляризован, то входящий циркулярно поляризован. В противном случае входящий свет просто не поляризован. [c.279]

I — источник света (излучает одноволновый неполяризованный свет) II — поляризатор (отфильтровывает плоскую волну в горизонтальной плоскости а = 0° изображается вектором амплитуд) /// — модель-шайба (не происходит разложения, так как нет компоненты в направлении Сг) после прохождения модели волна не изменяется) IV — анализатор (нет компонент в направлении поляризации анализатора полная абсорбция темные линии независимо от величины напряжений, геометрического места для постоянного угла а = О между направлениями главных напряжений и поляризации устройства для оптических напряжений —изоклины) V— оптическая ось [c.258]

Естественный, т. е. неполяризован-ный, свет можно, как известно, представить в виде двух плоско поляризованных во взаимно-перпендикулярных направлениях волн. Выберем плоскости колебаний так, чтобы одна из них совпадала с плоскостью падения. Тогда составляющие электрического вектора для падающей, отраженной и прошедшей световых волн, лежащие в плоскости падения, будут ориентированы согласно рис. 373. Они обозначены соответственпо через и I) [c.497]

Теперь, чтобы различить естественный, т. е. неполяризован-ный свет от поляризованного по кругу, достаточно перед анализатором установить указанную пластинку в четверть волны . Если при вращении анализатора никаких изменений не будет, свет полностью деполяризован. Если же наблюдаются изменения интенсивности и при одном из положений анализатора интенсивность равна нулю, свет поляризован по кругу. Если же полного погасания света в минимуме интенсивности не наблюдается, это означает, что свет поляризован по эллипсу, либо частично линейно поляризован. [c.503]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...