Полихроматический свет

Обычное световое излучение часто называют полихроматическим светом, так как это электромагнитное излучение состоит из целого ряда волн различной длины, лежащих в диапазоне видимой части спектра. Этот диапазон условно делится на различные области, границы которых приведены в табл. 3.1. [c.115]

Более целесообразным в промышленности считается использование не солнечной энергии, а специальных высокоинтенсивных источников полихроматического света типа ламп накаливания или дуговых (газоразрядных) ламп. Эти лампы создаются [c.116]

Нагрев полихроматическим светом применяют в промышленности в различных печах для сушки, нагрева и термообработки изделий, пайки, а иногда и сварки легкоплавких материалов. Если процесс идет в вакууме или другой газовой защитной среде, свет вводят в камеру через специальный (обычно кварцевый) иллюминатор. Основными достоинствами такого вида нагрева считаются отсутствие силового контакта с изделием и возможность плавного регулирования температуры. [c.117]

Обычный полихроматический свет, излучаемый нагретыми телами, состоит из набора большого числа гармонических колебаний, имеющих различные частоты, фазы которых хаотично изменяются во времени. Как электромагнитные колебания, он подобен шуму в отличие от радиоволн, генерируемых радиостанциями. [c.117]

Хроматическая аберрация зависит от длины волны и уменьшается с увеличением %. Искажения проявляются в виде так называемых различий в хроматическом увеличении при применении полихроматического света. [c.176]

Для полихроматического света интенсивности полос в направлении 0, обусловленные различными волновыми числами, являются аддитивными, поскольку когерентность между ними отсутствует. Если распределение интенсивности спектра В(о) простирается от Tj до а , то полная интенсивность в направлении 0 определяется выражением [c.135]

Во многих применениях нужно экспонировать лишь узкую полоску фотопластинки, создавая интерференцию между объектной и опорной волнами. Экспонирование такой (горизонтальной) полоски повторяется по всей фотопластинке. В результате получается голограмма, в которой трехмерная информация присутствует только в одном направлении, а именно вдоль полоски. Такая голограмма имеет преимущество, заключающееся в том, что, когда голограмма освещается полихроматическим светом, разложение по длинам волн происходит вверх и вниз (в результате дифракции на пространственной структуре такой голограммы, образованной горизонтальными полосками), что не мешает наблюдению изображения. Такая голограмма называется радужной голограммой (см. 10.3). [c.147]

Измерения в белом (полихроматическом) свете проводят, используя широкополосные излучатели и приемники со светофильтрами. [c.65]

Время когерентности и эффективная ширина спектра. Понятие времени когерентности, которое оказалось полезным при рассмотрении многих проблем, относящихся к полихроматическому свету, было введено в п. 7.5.8 при изучении возмущения, возникающего вследствие суперпозиции идентичных волновых цугов конечной длины. На простом примере (случайная последовательность периодических волновых цугов) мы показали, что время ко- [c.496]

Хлор-ион уменьшает потенциал пробоя, а нитрат-ион увеличивает его. Измерение емкости показало, что толщина барьерной пленки не превышает 100 мк.. При снятии анодной поляризации пленка со временем растворяется. Толщина барьерной пленки изменяется быстро и обратимо с изменением потенциала [1]. Большинство исследователей считает, что пассивация алюминия обусловлена наличием на его поверхности фазовой окисной пленки. Работами Веселовского с сотрудниками было показано, что при освещении металла, покрытого пленкой, наблюдается фотогальванический эффект — увеличение скорости анодного процесса. Аналогичное явление наблюдается и при освещении алюминиевого образца, находящегося в пассивном состоянии, полихроматическим светом (рис. 4), что подтверждает определяющую роль окисной пленки в пассивации алюминия. В области перепассивации фотоэффект незначителен или отсутствует (с.м. рис. 4). [c.15]

Рис. 4. Влияние облучения полихроматическим светом на анодное растворение алюминия в деаэрированном 0,1-н. растворе нитрата калия

Подобным образом может быть изображен например, полихроматический свет, естественный свет [параметры его (1, О, О, 0)] частично поляризованный свет может быть, как известно, представлен в виде сумм полностью эллиптически поляризованного света и полностью деполяризованного (естественного) света, со своими параметрами Стокса у каждой составляющей. [c.297]

В некоторых областях технологического применения с лазером конкурируют электронный луч и полихроматические источники света, что связано прежде всего с более простым в изготовлении и эксплуатации оборудованием для осуществления процессов, в которых используются эти источники. [c.115]

Для технологических применений энергии света необходима его фокусировка на минимально возможной площади, что в случае полихроматического излучения неосуществимо. При монохроматическом излучении теоретически диаметр сфокусированного луча лежит в пределах 1,0...0,4 мкм, но отсутствие идеальной монохроматичности и когерентности луча может несколько увеличить этот диаметр. Монохроматический свет достаточной интенсивности получить при помощи обычных источников не представляется возможным. [c.118]

Работы, относящиеся к области исследования путей практического использования голографии сфокусированных изображений, начали появляться с 1970 года, когда были уже достаточно полно изучены физические основы метода. Определенное количество этих работ (см. [40, 51-53]) было посвящено вопросам улучшения качества изображения в микроскопии. В частности, использование голографии сфокусированных изображений, как показано в [53, 57], позволяет устранять спекл-шум в восстановленном изображении путем некогерентного восстановления полихроматическим излучением. При таком восстановлении область когерентности становится меньше размеров предельно разрешаемого пятна в изображении, и в каждом таком пятне уже не происходит когерентного сложения света, порождающего спекл-эффект. [c.11]

Для ряда приложений представляет интерес то обстоятельство, что запись взаимно наложенных сфокусированных голограмм открывает оригинальную возможность воспроизведения в белом свете многоцветных изображений [44, 82-84]. Эта возможность обеспечивается путем регистрации сфокусированных голограмм в трех основных цветах на разных пространственных несущих. При восстановлении полихроматическим излучением определенному направлению наблюдения соответствует изображение в натуральных цветах. [c.11]

Анализ процессов регистрации голограмм сфокусированных изображений и восстановления изображений в полихроматическом излучении проводился выше для случая двумерного объекта, причем предполагалось, что при регистрации. плоскость изображения совпадает с плоскостью голограммы. Однако зксперименты показали, что в белом свете могут быть реконструированы также качественные изображения объектов, обладающих заметной глубиной. [c.20]

Рассмотрим теперь процесс восстановления изображений в полихроматическом излучении (белом свете). Освещающую волну вновь представим в виде [c.79]

Локальный характер регистрации информации голограммы сфокусированных изображений, приводящий к реконструкции изображений в плоскости фотопластинки, существенно снижает требования к монохроматичности излучения и позволяет проводить восстановление такого рода голограмм полихроматическим излучением. При восстановлении пучком белого света результирующая картина, попадающая в апертуру наблюдательной системы, представляет собой спектрально окрашенное изображение предмета. С помощью голограммы сфокусированных изображений практически можно получить в белом свете качественно восстановленные сцены, обладающие глубиной до нескольких сантиметров. [c.38]

Итак, полностью подтверждается сделанное ранее предположение о том, что при достаточно большом различии длин волн формируемые оптические изображения при подсвете одного и того же тела оказываются статистически независимыми. Этот факт служит объяснением отсутствия пятен в изображении, получаемом в естественном свете. Анализируя полученные результаты, можно оценить, как сглаживаются флуктуации в изображении при подсвете объекта полихроматическим излучением, спектр которого имеет ширину Д> о- При этом, если для плоского объекта коэффициент сглаживания оказывается постоянным по всей области изображения, то для объемного тела он непостоянен — наиболее эффективно флуктуации сглаживаются в тех частях изображения, которые соответствуют большим значениям кривизны поверхности наблюдаемого объекта. [c.74]

Рис. 5. Энергетический спектр некогерентного (теплового) полихроматического источника света.

Рис. 6. Сигнал интерференции, наблюдаемый в фотоэлектрическом интерферометре от полихроматического источника света.

Рис. 7. Спектральный состав излучения от полихроматического источника света с прямоугольным контуром спектра.

Суть метода полихроматической голографии состоит в том (рис. 6.3.7), что голографическая система с исследуемым объектом в одном из плечей освещается излучением со специально выбранным спектром Последний формируется с помощью лазеров или при использовании газоразрядных источников света в зависимости от Конкретного исследуемого объекта. На рис. 6.3.7, а показана оптическая схема установки для получения спектров-голограмм. Свет от источника / проходит два пути через светоделитель Мо один пучок попадает на зеркало и, проходя фазовый объект О, проектируется линзами 1 и 3 на широкую входную щель спектрографа СП. Другой пучок является опорным. Он идет по пути от источника /, через светоделитель Ма, отражается от зеркал Мз, Мг и собирается линзами 2, Ья. В фокальной плоскости спектрографа регистрируются голограммы О. На рисунке схематически показан ход лучей в спектрографе. [c.406]

Конечный спектральный интервал источника света. Пусть зеркала Френеля освещаются полихроматическим источником света. Такой свет есть совокупность некогерентных монохроматических компонент, занимающих некоторый спектральный интервал. [c.122]

Поэтому при освещении кюветы с раствором полихроматическим источником ее цвет в проходящем излучении будет изменяться в зависимости от температуры. Если одну из стенок кюветы выполнить зеркальной, эффект наблюдается в отраженном свете. [c.90]

Допустим, что полихроматический (естественный) луч света выходит из точки предмета А и падает на линзу, (рис. 89). При преломлении луча в линзе в соответствии с законом преломления в зависимости от величины показателей преломления для каждой длины волны, например для линий Р, О и С, луч разлагается на составные части и образует вдоль оптической оси геометрическое место схода лучей в пределах от Л > до Л с. [c.163]

Поскольку применение энергии света для тех или иных технологических процессов связано с фокусировкой луча, поли-хроматичность играет в данном случае отрицательную роль. Полихроматический свет при прохождении через линзу фокусируется в виде пятна довольно значительных размеров, так как волны разной длины по-разному преломляются при прохождении через стекло. Это явление носит название хроматической аберрации и значительно ограничивает возможности обычных полихроматических источников. [c.116]

Порядок полосы т можно определить, наблюдая за сменой максимумов и минимумав освещенности в данной точке модели при ее нагружении. Особенно легко определить порядок полосы, если на модели имеется полоса нулевого порядка, для которой Отах—(Тт1п = 0 при любой величине нэгрузки. Точки, соответствующие этой полосе, называются особыми или изотропными точками. Прямым отсчетом от нулевой полосы определяется порядок остальных полос. Так как в особых точках 6 = 0 при лк>бых X, то они будут темными при наблюдении как в монохроматическом, так и в белом (полихроматическом) свете. [c.239]

Поглощательная способность 102 Поглощение, см. Амплитудные голограммы Поккельса ячейка 276, 672 Полихроматический свет 55 Полутоновая обработка фотографий 81, 467, 606-608 Лолученне контурных карт рельефа 655 — 661, С82, 683 По/ яризаинонные голограммы 220—224 >. яризация объектной волны 220, 221 [c.732]

В качестве Фурье-спектрометра может быть использован любой двухлучевой интерферометр. Набор базисных функций os nnajoz формируется при изменении разности хода от нуля до некоторого максимального значения Атах- Действительно, рассмотрим уравнение интерференции в полихроматическом свете, спектральный состав которого сосредоточен в интервале от oi до 02, т. е. [c.450]

И предположим, например, что зеркала Френеля освещены полихроматическим светом от точечного источника 5 (см. рис. 7.5). Как мы увидим далее (см. ц. 7.5.8), такой свет можно представить как совокупность некогерептных монохроматических компонент, занимающих некоторый частотный диапазон. Каждая компонента образует свою интерференционную картину, аналогичную писанной выше, а полная интенсивность в любой точке равна сумме интенсивностей в таких монохроматическцх картинах. Предположим, что диапазон длин волн источника равен Д .о, а средняя длина волны Хо. Центральные максимумы всех монохроматических интерференционных картин, соответствуюии1е равенству путей от 5, и совпадают в точке О, но в любом другом месте появляющиеся картины смещены друг относительно друга, ибо их масштаб пропорционален длине волны. Максимумы т-го порядка займут в плоскости наблюдения участок Дл , равный, согласно (8), [c.249]

Рис. 10.1. Интерференционный эксперимент с полихроматическим светом от протялюшюго источника а.

Наиболее быстро полезная информация о высокоскоростных течениях в решетках получается при визуализации течения методом Теплера—Шлирена. Наиболее общепринята одноходовая шлирен-система. Свет от источника, которым при черно-белой визуализации может быть ртутная дуговая лампа, при цветной визуализации — полихроматический свет, а для мгновенных наблюдений — искровой источник, фокусируется на регулируемую щель. Эта щель расположена в фокусе первого параболического зеркала. Полученный таким образом пучок параллельного света проходит через рабочую часть трубы и решетку. Лопатки крепятся в рабочей части аэродинамической трубы между прозрачными боковыми стенками. Второе параболическое зеркало фокусирует изображение щели на кромку оптического ножа, который устанавливается так, чтобы в отсутствие течения около половины падающего света отсекалось, благодаря чему снижается интенсивность освещения на экране наблюдения. [c.119]

Интересную возможность проведения обоих этапов голографического процесса в белом свете продемонстрировали в работе [48] О. Брингдал и А. Ломан, которые осуществили сочетание схемы регистрации голограмм сфокусированных изображений с ахроматической схемой голографирования [49-50], допускающей запись голограмм в полихроматическом излучении. В соответствии с [48] сфокусированное изображение объекта создавалось в пучке первого порядка, сформированном дифракционной решеткой, а пучок нулевого порядка использовался в качестве опорного. Изображение дифракционной решетки, возникающее в плоскости изображения фокусирующей системы при полихроматическом освещении, было [c.10]

Итак, рассмотрим наиболее общий случай регистрации голограммы сфокусированного изображения с протяженным когерентным опорным источником и последующего восстановления полихроматическим источником света с произвольной пространственной структурой [41]. Будем считать, что опорная волна, создаваемая протяженным источником, представляет собой совокупность множества плоских волн поступающих в плоскость голографирования (рис. 13, а) в некотором интервале углов от 0min до втах- Пользуясь ДЛЯ упрощения записн одномерной моделью и опуская случайную фазовую добавку вида ехр/< , запишем выражение для опорной волны [c.32]

Визуально фотоснимки интерферограмм, полученных в монохроматическом излучении лазера и полихроматическом (белом) свете, выглядят практически неотличимыми. Результаты фотометрирования показьшают весьма незначительное падение контраста при переходе от лазерного ос- [c.62]

В случае, если опорный н объектный пучки плоские, а объект рассеивает свет незначительно, то при освещении такой голограммы сфокусированных изображений полихроматической волной простой формы (плоской или сферической) наблюдается вырезанная из изображения спектрально окрашенная полоска. При сужении спектра источника ее ширина уменьшается, в пределе давая одноцвегную полоску. Характер наблюдаемой картины обусловлен дифракцией световой волны плоской формы на решетке с простой пространственной структурой, характеризуемой единственным периодом полос. Как известно, подобное свойство проявляют и обычные голограммы слаборассеи-вающих объектов. Наблюдать целиком восстановленное изображение в этих случаях удается с помощью оптики на диффузном экране. [c.38]

Обычно падающий на объект свет является полихроматическим, т. е. содержит набор электромагнитных волн различной интенсивности, разных частот и начальных фаз. Такой свет можно характеризовать как интегральными параметрами — лучистым потоком Ф, силой излучения /, излучательностью R, так и спектральными характеристиками, например спектральной характеристикой излучения источника света Р ( к), определяющей интенсивность излучения для каждой длины волны. [c.82]

Оптический метод исследования напряжений основан на изменении оптических свойств материала просвечиваемой модели в зависимости от степени его напряженности. Оптически активный материал при наличии напряжений становится по отношению к поляризованному свету анизотропным, и скорость света при прохождении через волокна с различной напряженностью изменяется. Поэтому и время прохождения луча света через плоскую модель постоянной толщины будет изменяться в функции от ее напряженности. Именно вследствие этого на изображении модели на экране появляются полосы разного цвета или различной освещенности. Если модель просвечивается монохроматическим (одноцветным) светом, то меняется только степень освещенности полос. Если же модель просвечивается белым светом, который, как известно, является полихроматическим (многоцветным), то будет меняться цвет полос с непрерывным переходом через все цвета спектра. [c.318]

Хроматическая аберрация. Когда полихроматическое излучение проходит через призмы и линзы, оно разлагается. В самом деле, если коэффициент преломления вакуума по определению всегда равен единице (практически он также равен единице для воздуха), то коэффициент преломления стекла, наоборот, зависит от длины волны излучения. Он возрастает от значений, соответствующих красному, до значений, соответствующих фиолетовому концу спектра. Следовательно, если на стеклянную призму под некоторым углом падает полихроматический пучок, то углы преломления для каждого из его монохроматических излучений будут разными. В пучке белого света лучи с меньшей длиной волны преломляются сильнее, чем лучп с большей длиной волны, это приводит к тому, что в различных плоскостях изображение имеет различные размеры. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...