Движение двухчастотное

Наиболее перспективными для определения значения и направления скорости являются двухчастотные доплеровские устройства. В этих схемах частоты световых пучков, формирующих в исследуемой области интерференционную решетку, различаются на известную величину. В результате образуется интерференционное поле с бегущими полосами. Скорость движения полос пропорциональна разности частот интерферирующих пучков и определяется выражением, подобным (234) [c.297]

Уравнения движения твердого тела с неподвижной точкой (п = 3) в известных случаях их интегрируемости Эйлера и Лагранжа [3] допускают общий двухчастотный интеграл, и поэтому степень вырождения в указанном выше смысле равна единице. [c.149]

На рис. 2.5, где схематически изображено устройство для получения двухчастотных режимов нагружения, требуемый размах высокочастотной нагрузки устанавливается с помощью управляющих контактов 1 а 2 силоизмерительного устройства испытательной машины. Они закрепляются в кольцеобразном пазу ведущего сектора 3, расположенного на одной оси вращения со стрелкой 4 и приводимого в движение через коническую зубчатую передачу Л, 6 исполнительным механизмом 7, в качестве которого использован исполнительный механизм типа ПР-1 со встроенным реверсивным злектродвигателем и редуктором со сменными шестернями. Регулирующее устройство механизма имеет контактную группу с подвижным контактом 8, закрепляемым на выходном валу механизма, и контактами 9, 10, устанавливаемыми в полу-кольцевых пазах панели 11. Положением контактов 9 п 10 задается величина максимальной и минимальной нагрузки низкочастотного цикла. При одновременно работающих возбудителе машины и исполнительном механизме стрелка 4 силоизмерительного устройства, фиксируя величину нагрузки на образце, движется с угловой скоростью 0)2 между контактами 1 ш 2, которые, будучи закреплены на секторе 3, в свою очередь, приводятся в циклическое движение через зубчатую передачу 5, 6 исполнительным механизмом 7 с угловой скоростью (О1. Команда на реверс направления вращения исполнительного механизма подается по достижении контактом 8 одного из контактов 9 или 10. Управление исполнительным механизмом осуществляется автоматически с помощью специального управляющего устройства, оснащенного командным прибором КЭП 12-У, с помощью которого осуществляется временная выдержка на экстремальных значениях низкочастотной нагрузки длительностью 0,5—1000 мин (характер изменения нагрузки на образцах в данном режиме работы представлен на рис. 2.4, б). [c.35]

В гл. 4 проведён нелинейный анализ движения асимметричных тел в окрестности резонанса исходные нелинейные уравнения движения приведены к стандартной двухчастотной форме, показана возможность существования резонансов различных порядков, исследована устойчивость резонансов. [c.6]

Глава посвящена нелинейному анализу движения асимметричных тел в окрестности резонанса. Ограничения на компоненты угловой скорости и величину пространственного угла атаки не накладываются. Исследование резонансных режимов движения тела при спуске в атмосфере сводится, во-первых, к приведению исходных нелинейных уравнений движения к стандартной двухчастотной форме для общего случая собственного вращения во-вторых, к анализу возможных видов резонансов в-третьих, к изучению условий прохода и захвата в резонанс, в-четвёртых, к исследованию устойчивости резонансных режимов. [c.109]

Приведение уравнений возмущённого движения к стандартной двухчастотной системе [c.109]

Если амплитуда колебаний угла атаки мала, как, например, при движении, близком к регулярной прецессии, то будут малыми значения функции ф. Тогда рассматриваемая система (4.4) является стандартной двухчастотной системой, и угол собственного вращения (р может непосредственно использоваться в качестве быстрой переменной вместе с фазой у. [c.112]

Смесь цемента (70% )и песка (30%), совместно домолотую до общей удельной поверхности 5000 см /г, загружали в смеситель, заливали водой (водоцементное отношение 0,3). Клеевую смесь перемешивали и активировали при вибрации с частотами 10 000 и 3000 колебаний в минуту в течение 5—7 мин. Свежеприготовленный клей наносили на поверхность очищенного покрытия слоем 2—3 мм жесткими капроновыми щетками. Затем по поверхности клея укладывали и равномерно распределяли высокопрочный песчаный бетон. Состав этого бетона (в кг на 1 м бетона) цемент (домолотый) —420, песок кварцевый (домолотый) — 180, песок кварцевый обычный — 1600, вода водопроводная— 180, сульфитно-спиртовая барда — 1,8. Бетонную смесь уплотняли специальной двухчастотной виброплощадкой (10 000 и 2800 колебаний в минуту). Толщина укладываемого слоя от 1,5 до 4,5 см в местах углублений. Свежеуложенный уплотненный бетон засыпали влажным песком (слоем 10 см) и выдерживали 1 сутки, после чего открывали движение. Прочность бетона к этому времени достигала 300 кг/см . [c.183]

Грузонесущий элемент горизонтального вибрационного конвейера, как правило, совершает прямолинейные (в отдельных конвейерах круговые или эллиптические) симметричные гармонические колебательные движения (рис. 13.4) с синусоидальным изменением возмущающей силы. Известны конвейеры и с другими законами периодического изменения возмущающей силы используют также двухчастотные (бигармонические) колебательные движения, однако такие конвейеры большого распространения не получили. Вертикальные вибра-ционные конвейеры совершают двойное гармоническое колебательное движение прямолинейное вдоль вертикальной оси и вращательное вокруг вертикальной [c.367]

Здесь исследуется движение твердого тела вокруг неподвижной точки в отсутствие внешних сил и тем самым движение свободного твердого тела. Движение оказывается двухчастотным. [c.127]

Устойчивые и неустойчивые одномерные, а также асимптотические инвариантные поверхности приведенной системы задают в абсолютном пространстве, вообще говоря, двухчастотные движения. Это наглядно иллюстрируется на случаях Ковалевской и Горячева-Чаплыгина. В последнем случае, для особого решения Горячева, для малых энергий происходит еще большее вырождение и движение в абсолютном пространстве становится периодическим (см. 5), тело совершает в пространстве любопытные маятниковые движения. Отметим также, что для волчка Ковалевской в приведенном фазовом пространстве имеется набор из трех переменных 21,22,23, в пространстве которых совершается периодическое движение по некоторому эллипсу (см. 4). Эти переменные очень неочевидны и образуются как из компонент момента М, так и орта 7. [c.94]

Движение апекса на сфере Пуассона приведено на рис. 50. Замечательным феноменом, ранее не отмечавшимся, является то, что для решений Горячева в абсолютном пространстве при h < 1 движение является периодическим колебательного типа (см. рис. 51). А при h> 1 соответствующее движение — квазипериодическое двухчастотное (рис. 52). [c.141]

Остальные движения системы трех вихрей, не являющиеся положениями равновесия на фазовых портретах, соответствуют квазипериодическим (двухчастотным) движениям вихрей на плоскости. В зависимости от топологии фазовой кривой эти движения обладают различными особенностями — некоторые из них многократно проходят коллинеарное состояние, другие — не попадают в него ни- [c.52]

Исследуются стационарные, автоколебательные и двухчастотные квазипериодические режимы движения жидкости между нагретыми вращающимися цилиндрами в малой окрестности точки пересечения нейтральных кривых монотонной вращательно-симметричной и колебательной трехмерной потери устойчивости неизотермического течения Куэтта [1], Применяется методика работ [2 ], позволяющая свести дело к исследованию автономной динамической системы четвертого порядка, коэффициенты которой находятся путем численного интегрирования серии линейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений. [c.97]

Вычисления на компьютере показали, что в данной задаче нелинейное взаимодействие вторичных режимов может приводить к возникновению достаточно нетривиальной картины переходов, связанных с бифуркациями равновесий изучаемой динамической системы. Каждому такому равновесию соответствуют стационарное, периодическое или двухчастотное квазипериодическое течение жидкости. Поэтому можно ожидать, что при соответствующих значениях параметров задачи достаточно сложные и разнообразные переходы от одного режима движения жидкости к другому могут наблюдаться и в экспериментах. [c.108]

Смещение частоты 2 в световом пучке может быть осуществлено применением двухчастотного лазера [53] или однополосного частотного оптического модулятора. Частотные модуляторы могут быть выполнены на акустооптических ячейках с дифракцией Брэгга или Рамана — Натовского на бегущих ультразвуковых волнах [100, 174]. В результате дифракции на бегущей ультразвуковой волне в дифракционных порядках имеет место допле-ровский сдвиг частоты, пропорциональный скорости движения волны. Обычно в ЛДИС акустооптические ячейки совмещают функции лучевого расщепителя и однополосного частотного модулятора. Однако возбуждение бегущей ультразвуковой волны в акустооптической ячейке осуществляется в узкой полосе частот. Это ограничение связано с резонансными свойствами возбудителя и геометрией активной среды. Резонансные свойства ограничивают возможность перестройки частоты в акустооптическом модуляторе. [c.298]

Работа устройства основана на следующем принципе. Величина усилия (деформации) при растяжении и сжатии на испытательной установке задается с помощью контактов, размещенных, например, на шкале силоизмерительного прибора, и движущейся стрелки шкалы нагрузок. Замыкание каждой пары контактон при движении стрелки вызывает реверс двигателя нагружающей системы. Если указанные ограничительные контакты зафиксировать жесткой связью и задать им совместное перемещение с угловой скоростью 1 < 0)2 (где 0)2 — угловая скорость перемещения стрелки прибора, или, что то же самое, подвижного контакта, определяемая скоростью нагружения), то за счет реверса нагрузки при замыкании контакта, движущегося со скоростью 0)2, с контактами, перемещающимися со скоростью 0) , получаем эффект изменения величины статической составляющей высокочастотной нагрузки. Если перемещение жестко закрепленных между собой контактов сделать реверсивным, то получаем двухчастотный режим изменения нагрузки, где частоты определяются скоростями перемещения контактов 0) и Юг (рис. 2.4, а). При [c.34]

ЖИТЬ канторовский аттрактор, например, типа соленоида Вильямса. Иначе говоря, в этом механизме трехчастотное движение разрушается путем нелинейной синхронизации (образования резонансов) его высоких гармоник. Такой механизм, по-видимому, слишком мягок для возникновения турбулентности. В проводившихся экспериментах стохастизация больше похожа на разрушение двухчастотного движения Т -биений, вероятно, путем их синхронизации и затем либо бифуркаций удвоения периода образуюш егося цикла, либо слияния и исчезновения устойчивого и седлового циклов (и образования аттрактора из гомоклинической структуры седлового цикла или из складок исходного негладкого тора). [c.132]

Свазипериодические (двухчастотные) траектории приведенной системы определяют в общем случае трехчастотные квазипериодические движения в абсолютном пространстве, которые могут иметь довольно запутанный вид. Тем не менее, эти движения являются регулярными в отличие от хаотических движений, которые порождаются хаотическими траекториями приведенной системы, неупорядоченное поведение тела в этом случае требует вероятностного описания. [c.92]

Для движения твердого тела п = Ъ ъ интегрируемых случаях и абсолютное движение, вообще говоря, является трехчастотным. Движение приведенной системы, при наличии линейного интеграла (типа интеграла площадей) является двухчастотным. В этом случае третья частота при переходе к абсолютному движению получается из квадратуры для угла прецессии. Далее мы рассмотрим интегрируемые случаи уравнений Эйлера-Пуассона. [c.93]

Например, в случае волчка Лагранжа угол нутации изменяется периодически. Вместе с тем абсолютное движение является трехчастотным, а динамика приведенной системы (по (р или по ф) — двухчастотной. Интересно, что на нулевой постоянной площадей (М,7) = О, соответствующей сферическому маятнику, абсолютное движение является двухчастотным. [c.94]

В гл. 16 рассматривается рассеяние монохроматических волн и импульсов на объеме сплошной случайной среды. Здесь учи-тьГвается влияние движения среды и вводятся такие характеристики, как двухчастотные корреляционные функции, полоса ко- [c.14]

Модель Рюэля—Тэкенса исследовалась численно на примере простого двумерного отображения [100]. Были обнаружены переходы от устойчивого фокуса к предельному циклу, затем к двухчастотному движению и, наконец, к странному аттрактору. В этой связи важно отметить, что в отличие от модели Лоренца с тремя модами в модели конвекции Рэлея—Бенара, использующей 14 мод, также обнаружен квазипериодический аттрактор на некоторой двумерной поверхности в 14-мерном фазовом пространстве [98]. [c.480]

Переход от двухчастотного квазипериодического режима к хаотическому обычно осуществляется через режим синхронизации мод с несоизмеримыми частотами и последующим исчезновением или потерей устойчивости возникшего периодического движения. Здесь сейчас известны два пути 1) возникший на двумерном торе в результате синхронизации предельный цикл испытывает последовательность бифуркаций удвоения периода — этот путь исследован экспериментально в работе [10] и теоретически обнаружен в [11] 2) возникшие на двумерном торе в результате синхронизации устойчивый и седловой циклы сливаются и исчезают. При этом свойства стохастического множества определяются либо гомоклинической структурой, принадлежащей седловому циклу, либо сложной многоскладчатой структурой самого тора [12]. [c.500]

Как следует из 3 и приведенного выше описания абсолютного движения, задача адвекции для системы трех вихрей приводит к одностепенной гамильтоновой системе (1.17), (1.18) с квазипериодическим по времени (двухчастотным) возмущением. В литературе рассматривались лишь частные постановки этой задачи с периодическим возмущением, в частности, для доказательства неинтегрируемости ограниченной задачи четырех вихрей на плоскости [23]. В общем случае анализ подобных систем сводится к исследованию некоторого трехмерного точечного отображения (сечения) Пуанкаре [И] и в настоящее время не выполнен. [c.65]

Помимо равновесий (3.1)-(3.7) у системы (2.5) могут существовать равновесия, которые не лежат на инвариантных плоскостях, т.е. равновесия общего положения [3, 4]. Они образуют. /-связанные пары. Каждому из них соответствует квазиперио-дическое двухчастотное решение амплитудной системы (2.4), поскольку интегрирование уравнений для фаз /(,, / , /2 дает, вообще говоря, три частоты, но эти частоты не являются независимыми, так как для равновесия моторной подсистемы фазовый инвариант Р = 2уо + Vj/, - У2 = onst. В итоге получается, что равновесию общего положения соответствует квазипериодическое двухчастотное решение как амплитудных уравнений (2.4), так и исходных уравнений движения жидкости (1.1)-(1.3). [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...