Система сил - Приведение к заданному

Теперь рассмотрим произвольную систему сил (Fi, Fj,. .., F ), приложенную к абсолютно твердому телу (рис. 140, а). Докажем, что эта система сил эквивалентна совокупности одной силы и пары сил. Процесс замены системы сил одной силой и парой сил называется приведением к заданному центру. [c.164]

Чем заменяется произвольная система сил при приведении ее к заданному, центру [c.171]

Приведение системы сил в пространстве к равнодействующей сосредоточенной силе, проходящей через заданную точку, и к результирующему моменту может быть при выборе соответствующей точки приведения представлено несколько иначе. На фиг. 26 исходят из сосредоточенной равнодействующей и результирующего момента М. Последний разложен на составляющие Л11 по направлению [c.247]

Такой процесс замены системы сил одной силой и парой сил называют приведением системы сил к заданному центру. [c.41]

ГЛАВА V. СИСТЕМА СИЛ, РАСПОЛОЖЕННЫХ ПРОИЗВОЛЬНО 26. Приведение силы к заданному центру [c.58]

После приведения системы сил к этому центру получим силу, приложенную в центре приведения и равную главному вектору заданных сил и пару сил с моментом М, равным главному моменту Мо всех сил относительно центра приведения О. [c.114]

Сравните все возможные случаи приведения угловых и поступательных скоростей к заданному центру с аналогичными случаями приведения системы сил в статике. [c.357]

II. СИСТЕМА СИЛ, НЕ ЛЕЖАЩИХ В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ Задание С.6. Приведение системы сил к простейшему виду [c.37]

Если же / =0, а Mq Q, то заданная система сил приводится к одной паре с моментом Мо, в этом случае главный момент системы не изменяется с изменением центра приведения, т. е. относительно любого центра приведения главный момент будет равен Мо (рис. 65). [c.93]

В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу. [c.63]

Теперь докажем, что силу можно переносить на другую, параллельную линию действия. Но этот перенос следует компенсировать добавлением соответствующей пары сил. Приложим в точке тела В, выбранной за центр приведения, систему двух равных по величине, по противоположных по направлению сил f II параллельных заданной силе В. Система сил F и F" составляет систему сил, эквивалентную нулю, и ее можно добавить к любой заданной системе сил. [c.38]

Пусть дана произвольная система сил (Р , Р ,..., Рп), приложенных к твердому телу. Выберем произвольную точку О тела за центр приведения и каждую силу заданной системы сил приведем к точке О (рис. 37). Получим [c.39]

Рассмотрим пример приведения к одной силе и паре сил заданной системы сил, действующих на звено механизма (рис. 20.15). За точку приведения примем центр масс S звена, который является точкой приложения силы тяжести Fj звена н силы инерции Fg. Гл ный вектор сил, действующих на звено, F = + [c.255]

Приведение плоской системы сил ( произвольной системы сил, сил инерции...). Приведение системы сил к простейшей системе ( к простейшему виду, к заданному центру, к силе и паре сил...). [c.68]

Силовой винт можно рассматривать как результат приведения заданной системы сил к центру, лежащему на центральной оси. [c.97]

Вернемся к рис. 1.69. Как следует из проведенных выше рассуждений, момент равнодействующей относительно центра приведения (точки О) равен главному моменту заданной системы сил относительно той же точки [c.50]

Приведение произвольной плоской системы сил к заданному центру. Главный вектор и главный момент [c.51]

Задание С-9. Приведение системы сил к простейшему виду [c.54]

Переносное ускорение точки 77 Потенциальная энергия 238 Приведение системы сил к заданному центру 164 Принцип возможных перемещений 266 [c.334]

По аналогии с главным вектором момент Mq пары, равный алгебраической сумме моментов всех сил относительно центра приведения О, называют главным моментом системы относительно данного центра приведения О. Следовательно, в общем случае плоская система сил в результате приведения к данной точке О заменяется эквивалентной ей системой, состоящей из одной силы — главного вектора — и одной пары, момент которой называют главным моментом заданной системы сил относительно центра приведения. [c.35]

Следовательно, точное определение действительных перемещений, скоростей, ускорений и времени движения механизма требует рассмотрения второй основной задачи динамики — установления закона движения по заданным внешним силам и массам. Для решения этой задачи необходимо составить уравнение движения системы и решить его относительно неизвестного кинематического параметра. При определении закона движения механизма (машины) задача может быть упрощена, если массы всех подвижных звеньев, перемещающихся каждое по своему закону, заменить динамически эквивалентной расчетной массой звена приведения, к которому привести также все внешние силы и моменты сил. [c.356]

Приведение системы сил к одной силе, приложенной к данной точке, и паре. Мы можем теперь показать, что пространственная система сил, действующих на твердое тело, в общем случае может быть приведена к одной силе, приложенной к любой заданной точке, и к паре. [c.42]

Приведение системы сил к задан- V- [c.356]

Решение задачи приведения сил даёт следующий осн. результат любая система сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентна одной силе, равной гл. вектору К системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, и одной паре сил с моментом, равным гл. моменту Мц системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твёрдое тело сил можно задать её гл. вектором и гл. моментом, — результат, к-рым широко пользуются на практике при задании, напр., аэродинамич. сил, действующих на самолёт или ракету, усилий в сечении балки и др. [c.661]

Решение. Приведение заданной системы сил к точке А может быть сделано двумя способами. [c.260]

О тела за цен1р приведения и каждую силу заданной системы сил приведем к точке О (рис. 35). Получим [c.41]

Итак, систему сил, приведенную к силе с нарой сил, в том jiy4ue, ксугда R O и Lq O, можно упростить и привести к одной силе R равнодействующей заданной системы сил, отстоящей от центра приведения па расстоянии [c.49]

Подставляя сюда числовые значения сил, найдем, что Rx——40 Н, Ry — —ЗОН, Мо-=и,3 Н-м. Таким образом, заданная система сил приводится к приложенной в центре приведения О силес проекциями40 H,Ry=—30 Н (R=50 И) и паре сил с моментом Мо= 11,3 Н-м. [c.45]

В случае, если главные моменты заданной системы сил относительно произвольно выбранных центров приведения геометрически равны между собой, то рассматриваемая система сил приводижя к паре сил (рис. 152, в). [c.111]

Итак, систему сил, приведенную к силе с парой сил, в случае, когда R Ф О п О, можно упростить и привести к одной силе R, равно-действуюшрй заданной системе сил, отстоящей от центра приведения на расстоянии [c.46]

Допустим, что пpиJlpнвeдeнии произвольной системы сил к центру О получены величины R и о. а в результате приведения к центру 0 имеем R и о, (рис. 77). Но главный вектор для любого центра приведения р вен геометрической сумме заданных сил системы, следовательно, к — R. Главные же моменты получаются различными. [c.73]

СИЛУ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СИСТЕМЫ СИЛ, А МОМЕНТ ПАРЫ СИЛ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ МОМЕНТОМ СИСТЕМЫ СИЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА ПРИВЕДЕНИЯ Доказательство теоремы производится секретарем-леммой для любого желающего и в любой момент времени. Все силы системы из точек их приложения секретарь аккуратно "перетаскивает" параллельно их начальному положению в любую указанную ей точку, не забывая при переносе добавить к кавдой силе присоединенную пару, а затем предъявляет результат своей работы - систему сходящихся в заданной точке ( центре приведения ) сил и систему присоединенных пар. Дальше Вам предлагается действовать самостоятельно. Упрощать ССС и систему пар все, обращающиеся к секретарю, должны были уже научиться. При упрощении ССС получается одна сила, приложенная в центре приведения и равная векторной сумме сил систеш. [c.20]

Так в механике деформируемого твердого тела рассматриваются действия сил на материальные тела, то основой этой науки служит теоретическая механика, на положения которой опи-раются н механике деформируемого твердого тела и в сопротивлении материалов, в частности. Это условия равновесия системы сил, уравнения движения, аксиомы статики, в том числе принцип отвердевания. Кроме того, используют метод сечений и метод приведения системы сил к заданному центру. Из общих положений теоретической механики можно отметить, например, принцип возможных перемещений, который в механике твердого деформируемого тела применяется как в теоретических, так и в прикладных исследованиях. [c.6]

Так как, комбинируя обе элементарные операции, мы можем (гл. I, п. 14) перейти от одной заданной системы приложенных векторов ко всякой другой эквивалентной ей системе, т. е. к системе, имеющей те лее самые результирующий вектор и результирующий момент (по отношению к какому угодно центру приведения), то мы заключаем, что равновесие твердого тела не наргушитея, если систему действуюгцих на него сил заменить какой угодно другой системой сил, векторно) эквивалентной пс]Ю0начальн0й. [c.108]

Мы уже упоминали, что подобная идея промелькнула и у Прелля, который пробовал определять равновесие механизма с помощью уравнивания моментов, образованных произведениями сил на скорости, повернутые на 90°. Однако Прелль дает лишь частные решения и кроме того он не владел общим методом графического определения скоростей механизма. Решение же, предложенное Жуковским, при всей его простоте оказалось весьма общим. Действительно, пусть задан механизм, не находящийся в равновесии под действием некоторой системы сил, включающей и силы инерции. Тогда, пользуясь приведенной теоремой Жуковского о жестком рычаге, можно сделать полный кинетостатический расчет механизма, определить уравновешивающую силу, приложенную к ведущему звену механизма, определить приведенную к крайней точке ведущего звена массу механизма, определить живую силу механизма. Наконец, если жесткий рычаг Жуковского рассчитать как ферму, то усилие в каждом стержне рычага дает усилие в одноименном стержне механизма. [c.86]

В заключение заметим, что, руководствуясь положениями, высказанными в этом параграфе, при изучении движения машинных агрегатов уравнение движения целесообразно составлять для всей системы и только путем соответствующих математических преобразований приводить его к форме уравнения движения одного звена, выбираемого за главное. Однако очень часто с целью упрощения решения задачи она решается не комплексно, а расчлененно. Так, диаграмму сил полезного сопротивления, приведенных к главному звену, рассматривают как реакцию исполнительной машины на двигатель и решают задачу о движении двигателя под действием заданных сил как самостоятельной машины. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...