Дифракция Брэгга

Акустооптич. процессоры используются для сжатия радиоимпульса с линейной частотной модуляцией (рис. 4). Такой сигнал создаст в АОЯ акустич. волну, длина к-рой меняется вдоль направления распространения, поэтому при дифракции Брэгга углы отклонения света на разл. участках звукового импульса будут различны. Сжатие импульса обусловлено тем, [c.49]

Заменяя на Xg-fAX (AXA l), можно записать уравнение дифракции Брэгга в виде [c.201]

Дифракция Брэгга (непосредственное взаимодействие световых и звуковых волн) [c.329]

Особенное внимание в настоящей работе уделяется эффектам, уже нашедшим техническое применение или весьма перспективным для таких применений, а именно линейному эффекту Поккельса, квадратичному эффекту Керра, эффекту Франца — Келдыша, дифракции Брэгга и Рамана — Ната. Многие эффекты, имеющие мес-го в жидких кристаллах, так же как и магнитооптические, упоминаются здесь лишь для полноты картины — они описаны в других монографиях. По остальным эффектам даются лишь краткие характеристики наряду с оценками их вероятного использования. [c.196]

Рис. 7.9. Схема дифракции света на ультразвуке а — дифракция Рамана — Ната б — дифракция Брэгга

Задача 1-8. Расскажите об условиях дифракции Брэгга. [c.36]

Рис. 1-3-7. Условия дифракции Брэгга.

Это и есть известное условие дифракции Брэгга. Когда это условие приближенно выполняется, величины с к — 0) и оказываются приближенно равными при одном и том же значении со ео. Можно показать, что в этом случае падающая волна Е(к) и отраженная брэгговская волна Е(к—С) будут в кристалле доминирующими. Уравнения (А.12) в этом случае упрощаются и принимают вид [c.719]

Очевидно, эти условия эквивалентны условиям дифракции Брэгга в голографии. [c.262]

Принцип действия акустооптического затвора на основе дифракции Брэгга поясняет рис. 3.25. Здесь Н—ширина звукового пучка цифрами обозначены направления распространения пучков 1 — звукового, 2 — падающего светового, 3 — прошедшего светового, 4 — дифрагированного светового (преломление света на границе затвора на рисунке не показано). Угол 0б (угол Брэгга) определяется соотношением [c.331]

Как и в акустооптических модуляторах добротности, в акустооптических синхронизаторах мод используется дифракция Брэгга. Отношение интенсивности прошедшего через синхронизатор света к интенсивности падающего света /о имеет вид [c.413]

Важной энергетической характеристикой акустооптического взаимодействия в волноводных структурах является удельная мощность, представляющая собой отношение величин акустической мощности Ра к ширине полосы частот преобразователя ДД При взаимодействии ПАВ с волноводной модой в режиме дифракции Брэгга данную величину можно представить в виде следующего эмпирического соотношения [7], мВт/МГц [c.150]

Рис. 6. а — схема дифракции Брэгга 1 — проходящий свет 2 — дифрагированный свет б — схема отражения световых лучей от максимумов деформации в звуковой волне Л — разность фаз отражённых лучей. [c.129]

Рис. 8. а — схема дифракции Брэгг.а в анизотропной среде с поворотом плоскости поляризации О — падающий луч света 1 и 2 — дифрагированные лучи, соответствующие двум различным частотам звука. Направления электрических колебаний световых волн указаны на лучах стрелками (колебания в плоскости рисунка) и точками в кружках (колебания, перпендикулярные плоскости рисунка) б — векторная диаграмма. [c.130]

ПОЛУЧЕНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ НА ОСНОВЕ ДИФРАКЦИИ БРЭГГА [c.296]

Дифракция Рамана—Ната и дифракция Брэгга [c.5]

Смещение частоты 2 в световом пучке может быть осуществлено применением двухчастотного лазера [53] или однополосного частотного оптического модулятора. Частотные модуляторы могут быть выполнены на акустооптических ячейках с дифракцией Брэгга или Рамана — Натовского на бегущих ультразвуковых волнах [100, 174]. В результате дифракции на бегущей ультразвуковой волне в дифракционных порядках имеет место допле-ровский сдвиг частоты, пропорциональный скорости движения волны. Обычно в ЛДИС акустооптические ячейки совмещают функции лучевого расщепителя и однополосного частотного модулятора. Однако возбуждение бегущей ультразвуковой волны в акустооптической ячейке осуществляется в узкой полосе частот. Это ограничение связано с резонансными свойствами возбудителя и геометрией активной среды. Резонансные свойства ограничивают возможность перестройки частоты в акустооптическом модуляторе. [c.298]

Резонансная дифракция света на высокочастотном звуке, длина волны к-рого удовлетворяет условию наа. дифракцией Брэгга или брэгговской д к ф р а к ц и о й. Она представляет собой частичное отражение волны от звуковой решётки (рис. 5). Эффективная дифракция имеет место, если воллы, отражённые от соседних максиму.чов показателя пре-ломле1шя, ммен т разность оптич. хода, равную К. Это происходит, если свет падает под определ. углом, т. н. уг.дом Брэгга 0б- При брэгговской дифракции свет отклоняется только в один из максимумов 1-го поряд- [c.678]

Рис. 7. а — схема дифракции Брэгга в анизотропной среде с ноиоротом плоскости цолн-ризации О — падающий луч Света [c.679]

Амп.читудыая невзаимность существует также при распространении света в поле акустич. волны. Это явление свя зано с тем, что при дифракции Брэгга для встречных световых пучков на бегущей акустич. волне условия Брэгга выполняются при разл, углах падения света. Световой пучок, идущий справа (рис. 3), [c.251]

Если блоховскую волновую функцию (6.24) подставить в волновое уравнение Шрёдингсра, описывающее движение электрона в полупроводнике, то окажется, что разрешенные значения энергии электронов E = E k) попадают в зоны, среди которых низшая заполненная зона называется валентной, а следующая, более высокая — зоной проводимости. Появление зонной структуры связано с дифракцией Брэгга блоховской волновой функции на периодическом кристаллическом потенциале. Однако существование валентной зоны и зоны проводимости можно объяснить с помощью несложных физических соображений. Рассмотрим для простоты случай натрия, в котором каждый атом имеет 11 электронов. Десять из них тесно связаны с ядром и образуют положительный ион с зарядом е. Одиннадцатый электрон движется по орбите вокруг этого иона. Обозначим энергии этого последнего электрона в основном и первом возбужденном состоянии через и Е2, а соответствующие волновые функции ijji и il]2. Рассмотрим теперь два атома натрия, расположенные на некотором расстоянии d. Если d много больше размеров атома, то два атома не будут взаимодействовать друг с другом и энергии обоих состояний не изменятся. По другому это можно выразить следующим образом. Если рассматривать, например, два атома в их энергетических состояниях то одноэлектронный уровень энергии двухатомной системы по-прежнему равен В], и этот уровень дважды вырожден. Действительно, полную волновую функцию можно выразить через комбинацию двух волновых функций ijJiA и причем эти две функции [c.403]

Рис. 1.4 Схема дифракционного ак>стооптического модулятора с норма падением свгтового луча на ячейку (а) и с дифракцией Брэгга (б)

При больших значениях несущих частот, порядка 100 МГц и 6o.iee, п ПВМС легко реализуется условие дифракции Брэгга где / — толщина модулятора в направлении распространения света,- при выполнении обратного условия имеет место дифракция Рамана — Ната. По сравнению с ней брэгговская дифракция обеспечивает более широкую допустимую полосу рабочих частот Д/ и более высокую эффективность преобразования исходного электрического сигна.ш в световой. Эта эффективность возрастает с увеличением длины взаимодействия I оптической и [c.116]

Если мы утверждаем, что голограмма-оригинал является тонкой, то это означает, что влиянием дифракции Брэгга можно пренебречь при этом недифрагированная волна сопровождается двумя дифрагированными волнами, одна из которых соответствует восстановленному действительному изображению, а другая — мнимому. Эти три волны интерферируют попарно, образуя общую интерференционную картину, которая засвечивает эмульсию копии. По сравнению с другими вкладами система интерференционных полос, образуемая при взаимодействии двух волн восстановленных изображений, оказывается, как правило, слабой (из-за низкой дифракционной эффективности голограммы-ориглнала), и ею можно пренебречь. Две остальные системы интерференционных полос, обусловленные взаимодействием продолженной опорной волны с каждой из двух волн восстановленного изображения, имеют одинаковые амплитуды и контраст. [c.410]

Эта формула называется формулой дифракции Брэгга. Она представляет собой основную формулу рептгеноструктуриого анализа кристаллов. [c.37]

Здесь krti kit составляющие волновых векторов отраженной и падающей плоских световых волн вдоль поверхности (тангенциальные), q — волновой вектор периодической структуры. Геометрическая интерпретация условий дифракции Брэгга (2.8.6) для вырожденного и невырожденного случаев изображена на рис. 2.33в, г. [c.158]

О дифракции Брэгга говорят в том случае, дифракционный спектр состоит из двух максим соответствующих значениям т=0 и т 1 (рис. Дифракционные максимумы минус первого и вы порядков отсутствуют. Интенсивность первого ма ма будет наибольшей, если свет падает под углом к новому фронту акустической волны, удовлетворян условию Брэгга [c.6]

Условия, при которых наблюдается тот или ин дифракции, были предметом исследований многих Однако, когда в современной акустооптике з речь о критерии, разграничивающем дифракцию на —Ната и дифракцию Брэгга, то обычно ссьи на сравнительно недавнюю работу Клейна и Ку1 обобщивших результаты предшествующих исследс Согласно этой работе вид дифракции зависит от чины безразмерного параметра 2лi.Я/Л г длина звукового столба. [c.8]

Рассмотрим более подробно решение волновоп нения (1.13) в режиме дифракции Брэгга, следу5 там [И] и [12]. При дифракции Брэгга полям дифракционных порядков кроме первого и н можно пренебречь. Будем считать, что в возму среде распространяются только две волны пад о(У) и дифрагированная Ei Y). [c.16]

Уменьщение длины преобразователя расширяет диаграмму направленности звука и соответственно полосу рабочих частот, но одновременно переводит режим работы дефлектора от режима Брэгга к режиму Рамана— Ната. В промежуточном случае между дифракцией Брэгга и дифракцией Рамана — Ната на полосу дефлектора накладывается дополнительное ограничение — она не может быть более 1 октавы. В противном случае область сканирования 1-м дифракционным порядком (брэгговским) перекроется областью сканирования 2-м порядком. Наконец, из рассмотрения следует исключить ту область частот, в которой в высшие порядки дифрагирует значительная часть падающего света. [c.52]

Заметим, что центральная рабочая частота f o, т. е. та частота, на которой выполняется условие Брэгга, не совпадает с центром рабочего диапазона /о, определяемого из очевидного равенства Afmax— lzfo- В области Брэгга дефлектор имеет более узкую полосу. Так, при нижнем пределе дифракции Брэгга (Q=4n) полоса дефлектора Af составляет всего [c.55]

Если < 1, то имеет место дифракция Рамана — Ната, отличающаяся малой эффективностью, т. е. малым отиошеиием интенсивности дифракционного пучка Л. к интенсивности входного луча Если > 4т, то происходит дифракция Брэгга, при которой эффективность может достигать 1(Ю<7о. При зиачеиии от 1 до 4т существует переходная область. [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...