Резонанс минимумов

Из (8.21) видно, что амплитуда вынужденных колебаний Ид достигает максимума, когда радикал в знаменателе имеет минимум, т. е. когда = рЬ — При этом значении q наступает резонанс. Если р мало, то резонансное значение а мало отличается от найденного в отсутствие трения (когда q = [c.228]

Таким образом, минимумы на определенных частотах в отраженном импульсе соответствуют свободным колебаниям стенки изделия на основной частоте (п = 1) и гармониках. Частотно-модулированный импульс становится амплитудно-модулирован-ным. После усиления отраженные импульсы проходят через фильтр, который выделяет минимумы амплитуды. По их частоте определяют толщину изделия. Чтобы выполнялись условия свободных колебаний и не возникали резонансы колебаний столба жидкости, длительность импульса должна быть меньше времени его распространения в иммерсионной жидкости. [c.127]

Если же маятники расстроены то, хотя обмен энергией и будет иметь место, он будет совершаться таким образом, что первоначально возбужденный маятник будет иметь минимум, отличный от нуля, и только маятник, первоначально находившийся в состоянии покоя, в процессе движения снова возвратится в состояние покоя. Таким образом, одинаковый характер колебаний маятников нарушается их расстройкой. Сначала мы кратко изложим теорию полного резонанса при возможно более простых допущениях (пренебрегая затуханием, а также различием между дугой окружности и касательной к ней в нижней точке траектории, что допустимо при достаточно малых колебаниях). Обозначим через х отклонение маятника /, через Х2 — отклонение маятника II. Если, далее, обозначить через к коэффициент связи , т. е. напряжение в пружине при единичном удлинении ее, деленное на массу, то система дифференциальных уравнений нашей задачи примет следующий вид [c.145]

Отсчет времени падения ртутного столбика в капельной трубке с помощью контура электромагнитных колебаний производился следующим образом. Сначала контур настраивался в резонанс изменением частоты сигналов на генераторе, причем столбик ртути находился вне катушки, а напряжение на обкладках конденсатора колебательного контура в этом случае было максимальным. Затем, когда ртуть входила в катушку, контур расстраивался и напряжение на нем понижалось, достигая минимума при полном вхождении столбика в катушки, что фиксировалось катодным вольтметром. Время прохождения ртути от одной индуктивной катушки до другой отсчитывалось при максимальном отклонении стрелки вольтметра с помощью секундомера с ценой деления 0,1 сек. В зависимости от температуры опыта использовались два рабочих участка — первый и второй (табл. 3-57). [c.169]

На практике возможен выбор относительно малых постоянных времени, так что упомянутая область переместится в высокочастотный диапазон, неизбежно включающий резонансы высокого порядка. В окрестности каждой из резонансных частот будет расположена критическая частота, на которой GAB имеет наименьший запас устойчивости. Поскольку частотный интервал между соседними резонансами относительно мал, вблизи минимума действительной части сопротивления 2" (1 - - Kf) будет по крайней мере одна критическая частота. Найдем достаточное условие устойчивости GAB на критической частоте, расположенной вблизи частоты t-ro резонанса. В выражении (4) принимаем т = А,-Ь 1. При этом минимум функции Re[z" (1-Ь/С/)] совпадаете критической частотой (наибольшая потенциальная неустойчивость). [c.75]

Из выражения (IV.31) видно, что перемещения системы происходят с частотой возмущающей силы, но отстают от изменения силы по фазе. Это отставание характеризуется углом у, который определяется формулой (IV.33) и зависит от отношения частот и/р. Как видно, при малых частотах м угол у невелик. При резонансе (м = р) фазовый угол равен я/2, т. е. в те мгновения, когда сила максимальна, перемещение равно нулю. При весьма высоких частотах фазовый угол близок к я, т. е. максимуму силы соответствует минимум перемещения. [c.216]

Установлено, что тепловые излучения турбины и трубопроводов вызывают в фундаменте упругие температурные деформации. Эти деформации могут достигать нескольких миллиметров, о все же они, не вызывают неприятных последствий, если вал достаточно гибок. Фундаменты должны также воспринимать усилия, возникающие в корпусе турбины. Необходимо предусмотреть конструктивные мероприятия для доведения их влияния до возможного минимума. Однако чаще всего возникают трудности, вызываемые явлениями резонанса колебаний фундамента. Не всегда можно провести точный расчет фундамента, так как конструкция его очень сложна и кроме того, необходимо учитывать также жесткость машин. [c.189]

Неравномерность давления парового потока особенно неблагоприятна в условиях резонансного колебания лопаток. Напряжения, возникающие при этом в лопатках, во много раз превосходят статические напряжения изгиба. Поэтому при проектировании и изготовлении турбин необходимо особое внимание уделять, во-первых, отстройке рабочих лопаток от резонанса, во-вторых, сведению к минимуму всех неблагоприятных факторов, влияющих на неравномерность давления пара. [c.35]

Основной принцип достижения минимума вибраций при проектировании вертолета заключается в том, чтобы избежать резонансов элементов конструкции с возбуждающими силами. Должны быть исключены резонансы фюзеляжа при частотах. [c.638]

В диапазоне частот (0,3-Ю) МГц допускается определение волнового сопротивления резонансным методом. Этот метод основан на измерении частоты при резонансе измеряемой цепи кабеля. Резонанс фиксируется по минимуму показаний вольтметра на входе разомкнутой или короткозамкнутой цепи. Волновое сопротивление рассчитывается по результатам измерений резонансной частоты и емкости. Схема установки приведена на рис. 6.66. Используя генератор, устанавливают ориентировочную резонансную частоту f, МГц. рассчитанную по формуле [c.324]

Подобного рода явления характерны не только для решеток из брусьев круглого поперечного сечения, но и, например, ленточных. Кривые на рис. 10, соответствующие узким лентам, имеют соответственно всплески или минимумы в точках пространственных резонансов. С повышением частоты при фиксированной ширине лент максимумы boi (минимумы 1ао ) исчезают, когда длина волны соизмерима с размером элемента решет- [c.68]

Из анализа рис. 44, в, г видно, что качественный характер основных дифракционных зависимостей, исследованных для случая узких щелей, остается неизменным в случае Я-поляризации при более широких щелях. Для любых 0 и достаточно больших h в интервале О < х < 1 функция Во Ml имеет максимумы и минимумы. Первые максимумы в области длинных волн (малых х) близки к тем значениям х, при которых длина волноводов, образованных стенками брусьев решетки 2h, кратна полуволне распространяющихся в них колебаний. Последующие максимумы по сравнению с расчетными точками начинают сильно смещаться влево. Вблизи X = 1, максимумы Вд появляются в тех точках, когда высота щелей примерно равна нечетному числу четвертей длины волны. Сдвиг влево на четверть длины волны можно объяснить влиянием поверхностного резонанса, возникающего в точке скольжения х = 1 и связанным с ним резким изменением arg Rss- [c.94]

Как следует из рис. 75 и 76, резонансное явление при фо = 90° на уровне половинного прохождения весьма широкополосно. Это позволит использовать такие решетки в качестве эффективных отражателей волн R антенной технике. С уменьшением угловых размеров цилиндрических лент минимумы Во двигаются в сторону больших и, уменьшается их добротность, а при 0 > 160° они вовсе исчезают. Если изменять угол ориентации лент Фо, зафиксировав остальные параметры, то добротности резонансных кривых увеличиваются, обнаруженный эффект становится узкополосным, и минимумы Во смещаются в сторону меньших значений и. В частности, на рис. 75 и 76 показаны зависимости j Во I от и для ножевой решетки из цилиндрических лент (фо = 0) (штриховые кривые). Для этих решеток наблюдается еще один резонансный минимум для j Во вблизи и = I. Отмеченные резонансы по своей природе идентичны соответствующим для ножевой решетки из плоских лент [25]. [c.134]

Рассмотрим распределение энергии нулевой гармоники при г з = 45° (см. рис. 88, 89). В точках скольжения Wo достигает единицы — в этих точках на нулевой гармонике имеет место геометрический резонанс I. Между точками скольжения WI k) имеет минимумы при и=ус + 0,25, / = 1, 2,, со значениями W o = 0,25 0,46 0,55 . .. С ростом х провалы графика становятся все меньшими и должны совсем исчезнуть при к- оо. Это соответствует принципам геометрической оптики пучок лучей, падаюш,ий нормально на симметричный эшелетт с прямоугольными зубцами, отражается в прямо противоположном направлении. В рассматриваемом случае при х > 1 луч уходит вертикально от решетки, т. е. вся энергия падаюш,ей волны трансформируется в нулевую гармонику отраженного поля. [c.144]

Если при этом X < 2, значения экстремумов равны единице. При х > 2 уровень отраженного сигнала не во всех экстремальных точках достигает единицы вследствие того, что часть энергии уходит в боковые лучи. Минимумы Wl расположены вблизи тех значений х и б, при которых существует четвертьволновый глубинный резонанс первой гармоники в канавках. [c.168]

Для гармоник, распространяющихся по другую сторону от нормали, кривые имеют более сложную форму с чередующимися резкими максимумами и минимумами, характерными для обеих поляризаций. Здесь ярко выражены все перечисленные выше факторы. Максимумы зеркального резонанса при f-поляризации, как и раньше, наблюдаются на меньшей длине волны, а отстоят от максимумов при Я-поляризации значительно дальше. Так, например, при п равном 1 и 4, максимумы Е- и Я-поляризаций разнесены по углу падения на 35 и 10°, а при отрицательных порядках — на 15 и 2°. На рис. 128 в точке ф = —19° 30 при = 1 и 2 выполняются условия геометрического резонанса I при обеих поляризациях одновременно. Отметим, что вблизи точек скольжения аномалии Вуда для обеих поляризаций имеют уже одинаковый порядок и выражены в среднем гораздо ярче. [c.188]

СВЧ-ферриты. Из двух основных характеристик СВЧ-ферри-тов — ширины линий ферромагнитного резонанса и диэлектрических свойств — последние тесно связаны с концентрацией электронных дефектов, которую можно регулировать в широких пределах в процессе термической обработки., В работе [195] показано, что потери в ферритах в широком диапазоне частот обусловлены свободными электронами, концентрация которых может быть существенно снижена дополнительным отжигом при температуре, выбранной на основе универсальной диаграммы. В ОВЧ-ферритах, содержащих никель в качестве активного компонента, изменение температуры обработки при фиксированном давлении кислорода, равно как и изменение давления кислорода при фиксированной температуре, может привести к замене электронной проводимости дырочной. Минимуму потерь будут соответствовать состояния с собственной проводимостью (пхр), достигаемые при строго определенных для каждого состава температуре и давления кислорода. [c.152]

Острота полос. Характеристикой формы оптического резонанса является острота полос F, определяемая с помощью выражения (2.15). При повышении температуры пластинки острота полос уменьшается, т. е. интерферограмма становится более симметричной относительно средней линии. Например, в пластинке кремния при в = 300 К поглощение линии 1,15 мкм незначительно (а Ri 1 см ) и Rq = 0,31, поэтому наблюдаются узкие минимумы и широкие максимумы отражения (F = 3,25). При увеличении температуры до 0 5504-600 К (а 304-45 см ) различие между шириной максимумов и минимумов практически отсутствует [F г 2). Это соответствует переходу от многолучевой к двухлучевой интерференции. [c.146]

Через речевой тракт при произнесении звуков проходят или тональный импульсный сигнал, или шумовой, или тот и другой вместе. Речевой тракт представляет собой сложный акустический фильтр с рядом резонансов, создаваемых полостями рта, носа и носоглотки, т. е. с помощью артикуляционных органов речи. Вследствие этого тональный или шумовой спектры с монотонной огибающей превращаются в спектры с рядом максимумов и минимумов. Максимумы спектра называют фор-48 [c.48]

На частотах ниже частоты механического резонанса входное сопротивление падает до активного сопротивления катушки, а на частотах выше (в диапазоне частот 150—400 Гц) достигает минимума, в основном обусловленного последовательным резонансом индуктивностью Lэ и эквивалентной емкостью С во вносимом сопротивлении. [c.133]

Взглянув снова на график стоячей волны, мы обнаружим еще одно существенное обстоятельство на открытых концах трубы всегда оказываются минимумы (нулевые значения) амплитуды. Следовательно, вдоль трубы всегда должно уложиться целое число полуволн звука. Тогда, действительно, в результате последовательных отражений амплитуда стоячей волны достигает значительной величины происходит резонанс. При резонансе отраженные волны комбинируются так, что усиливают друг друга — это так называемая конструктивная интерференция волн. Если же на длине трубы не укладывается целое число длин волн, то последов а гельные отражения уже не будут усиливать друг друга максимумы одних волн придутся на минимумы других, и в итоге получится стоячая волна малой амплитуды. Резонанс в этом случае отсутствует, и говорят о деструктивной интерференции волн. [c.42]

I I ( к1рмулы (97) видно, что В=В =В , когда стоящая в знаменателе вели-чниа /(й) (1—(где =2 ) имеет минимум. Решая уравнение/ ( )= - —2(1—I—2tf)=0, найдем, что В имеет максимум при =1—2Л , т. е. при 2р = 1 —2h . Следовательно,резонанс имеет место, когда г немного меньше единицы. Но практически, пренебрегая величиной по сравнению с единицей, можно считать, что 2р=1. При немалы h резонанс выражен слабо (амплитуда Вр невелика, см. рис. 264), а при 2/2к=0,7 резонанс, как видно из выражения для 2р и из рис. 264, вообще не возникает. [c.247]

Обнаружение в недавнем времени ряда новых явлений (спонтанно делящихся изомеров, широких подбарь-ерных резонансов, групп узких резонансов с большой парциальной делимостью и других) привело к представлению о более сложной, двугорбой ст )уктуре барьера с максимумами высотой Йа и Вв при деформациях соответственно 6а =0,4 и бв л 0,8. Седловина между максимумами располагается при значении йц 0,6, а дно этого минимума расположено на Ей выше o fiOBHoro состояния [10]. [c.1089]

Электрическое сопротивление преобразователя Zn. э — комплексное электрическое сопротивление, измеренное на зажимах преобразователя при опре-деленмон акустической нагрузке на его рабочей поверхности. Различают электрическое сопротивление нагруженного преобразователя Z" g и не-нагруженного 3. График зависимости модуля I Zn, э I от частоты имеет в области рабочих частот два характерных экстремума минимум на частотах резонанса и антирезонанса. Значения Z . g и его параметры используют для определения оптимальных условий согласования преобразователя с электронным блоком дефектоскопа, а также для диагностирования его качества. Например, при нарушении склейки пьезопластины с демпфером значения Z g, [c.214]

Другой, более существенный источник погрешностей связан с дискретностью определения частоты, на которой устанавливаются резонансы в изделии. Дискретность обусловлена интервалом между резонансами столба воды, по минимуму которых определяют резонанс изделия. Для точного определения положения резонансной-частоты изделия нужно увеличить высоту столба воды. Однако чем больше высота столба, тем медленнее должна быть модуляция частоты, чтобы частота колебаний сигнала, отраженного от изделия, в момент прихода к преобразователю незначительно отличалась от частоты его колебаний под действием генератора прибора. Отсюда возникает отмеченная выше взаимосвязь ограничений производительности и точности иммерсионнорезонансного способа контроля. [c.130]

Значение Z , 3 обычно представляют графически в зависимости от частоты f. Частоты, при которых э имеет минимум и максимум, называют соответственно частотами резонанса /р и антирезоианса /а- Значения и его параметры используют для определения оптимальных условий согласования преобразователя с электронным блоком дефектоскопа. [c.135]

Для определения условий минимальной реакции основания исследуем на минимум функцию ). При этом примем во внимание только амплитуду вынужденных колебаний (при sinv ), так как свободные колебания, выражающиеся вторым и третьим слагаемым (24), быстро затухнут, если система не будет находиться в состоянии резонанса. [c.126]

Измерение теплоотдачи осуществлялось в одном сечении — вблизи входного сечения экспериментального участка. Результаты опытов по относительной теплоотдаче К в зависимости от частоты и относительной амплитуды представлены на рис. 46. С увеличением относительной амплитуды влияние колебаний на теплоотдачу увеличивается. Максимальное увеличение теплоотдачи при AuJuq 2 составляет К = 1,25. С увеличением частоты теплоотдача увеличивается, достигает максимума, а затем уменьшается, достигает минимума и, наконец, снова увеличивается. Такое изменение теплоотдачи в данных опытах объясняется тем, что теплоотдача в условиях резонанса существенно зависит от формы стоячей волны (от относительного расположения пучности и узла скорости). [c.137]

Таким образом, для решеток волноводного типа угол полного прохождения ф =ar os 4- 02S2 4--..) имеет универсальный характер — он существует при произвольных отношениях ширин щелей к периоду, практически не зависит от глубины решетки и в длинноволновой области —от частоты. Последние две особенности принципиально отличают это явление от описанных в следующем параграфе эффектов резонансного прохождения волн сквозь решетки волноводного типа. Условия б = Л//> 0,25 и и <0,3 дают количественную характеристику понятиям ненулевой высоты и длинноволновой области. При б < 0,25 вблизи угла полного нерезонансного прохождения решетка также практически полностью прозрачна (см. рис. 17, б). Если при нормальном падении и и б будут такими, что поле резонансным образом будет полностью проходить через решетку, то при них зависимость i Во от угла падения (см. рис. 54, б) становится несущественной вплоть до угла полной прозрачности (2.34). Если же при ф = О параметры X, б соответствуют минимуму Во , то зависимость jBol от ф носит резонансный характер с шириной резонансов порядка 0 (см. рис. 54, а, б). В диапазоне 0,4 < и < (1 sin ф) также существуют углы полной прозрачности, но они сдвигаются в область меньших углов падения (рис. 55, в), чем это дает (2.34), и их положение зависит от б (см. рис. 54, г). Амплитуда отмеченных на рис. 55, г осцилляций с уменьшением и стремится к нулю. [c.106]

Существенным различием Е- и Я-случаев является то, что значение на штриховой линии первого слева минимума (рис. 100) в точности равно нулю, причем эта линия описывается выражением х = ( osil))" . Отмеченное явление объясним с помощью соотношений взаимности (1.42). Во-первых, на линии X =(со5 ф) минус первая гармоника распространяется под углом ф = 90°—1 ), т. е. по нормали к левой грани зубца. Во-вторых, при падении первичной волны перпендикулярно левой грани зубца и X = ( osi )) имеет место геометрический резонанс II — вся энергия отражается обратно в передатчик. Соотношения взаимности (1.42) позво-лякуг сделать вывод, что ((соз ф) , О, 4 ) = 0 аналогичные рассуж- [c.152]

Основные свойства порогового эффекта присущи также решетке из полуцилиндров. Зависимость глубины порогового эффекта от параметра S = 2а//, характеризующего геометрию структуры, представлена на рис. 114, г. К числу особенностей данной структуры следует отнести наличие двух минимумов Wo по S при S = 0,4 1. Как и для других структур, сильные аномалии в этих точках связаны с существованием при данных условиях двойного резонанса у рассматриваемой решетки. Известно [197, 274], что при дифракции Я-по-ляризованной волны на одиночном цилиндре максимальное рассеяние падающего поля имеет место при ka, равных 0,84 2,04 3,22 4,42 . .. Это свойство цилиндра приводит к появлению резонансных режимов полного прохождения у решетки из круговых цилиндров вблизи указанных значений (см. рис. 24, 25). В интервале 0,8 < х < 1 величина ka = в точках резонансного полного прохождения равна 0,84 или 2,04. В свою очередь, наложение условий проявления аномалий Вуда и режима полного прохождения приводит к особо сильным аномалиям у решетки при нормальном падении Я-поляризованной волны вблизи значений (х, s), равных (1 0,27), (1 0,65), (2 0,32), (2 0,51), (2 0,7), (2 0,92). Для отражательной решетки из полуцилиндров аналогичные резонансные режимы имеют место (рис. 115) при nxs, равных 1,68 3,22 4,08 4,42 . .., что приводит к сильным аномалиям при х = 1, ф = О в точках [c.166]

И. Пригожин [3,4] представил нелинейную динамику эволюции сложных систем в виде бифуркационной диаграммы (рис. 1.2), связывая точки бифуркаций с реализацией резонанса степеней свободы по Пуанкаре. Этот эффект возникает в результате нарушения пространственно-временной симметрии структуры, являющейся источником информации о достижении неустойчивого равновесия системы. При переходе через неустойчивость в неравновесных условиях формируется новая структура взамен старой, неспособной далее сохранять устойчивость симметрии системы к внешнему воздействию. Эти представления оказали огромное влияние на понимание механизмов нелинейной динамики эволюции сложных систем живой и неживой природы и представлены в виде ветвящегося дерева. Н.Н. Моисеев [1], описывая эволюцию сложных систем в неживой природе, выделил тенденцию к разрушению развития хаоса в процессе эволюции (к повышению энтропии), которой противостоит закон сохранения и принцип минимума диссипации энергии. Это принцип позволяет включить более экономичные механизмы дис ипации энергии, способствующие возникновению структур понижающих накопление энтропии [1]. Этот механизм можно проиллюстрировать на примере адаптации структуры материала при переходе от од- [c.17]

Эта связь позволяет решить вопрос об изменении формы резонансов при нанесении просветляюш,их или отражаюш,их пленок на поверхность пластинки. При фиксированном Ri и увеличении R2 от нуля до единицы происходит монотонное увеличение Ут и, следовательно, увеличение F. Это означает, что при нанесении металлической пленки на одну из поверхностей пластинки минимумы отражения становятся более узкими. [c.39]

Двухпроходная схема. Для увеличения разрешающей способности в оптической спектроскопии применяются многопроходные интерферометры Фабри-Перо, в которых световой пучок взаимодействует с оптическим резонатором последовательно несколько раз (существуют двух-, трех- и пятипроходные интерферометры) [6.55]. Рассмотрим, что дает неоднократное взаимодействие света с пластинкой применительно к термометрии. Пусть пучок, отраженный от плоко-параллельной пластинки, с помощью зеркала снова направляется на ту же пластинку. В результате такого двукратного отражения регистрируется величина. Если пучок, прошедший сквозь пластинку, отразить в обратном направлении и снова пропустить сквозь ту же пластинку, регистрируемой величиной будет Т . Форма резонансов заметно меняется минимум отражения становится шире, максимум пропускания сужается. Положение минимума отражения на кривой /2 (0) определяется с меньшей точностью, чем на кривой Я 9). Крутизна резонансной кривой Т в) в окрестности точки перегиба возросла по сравнению с крутизной кривой Т 9). Это позволяет увеличить чувствительность определения малых приращений температуры кристалла (намного меньших, чем температурный интервал между минимумом и максимумом). Однако для измерений в случае, когда увеличение температуры кристалла намного больше, чем интервал Ав, число прохождений пучка сквозь кристалл не играет заметной роли. [c.176]

Иагнитные потери в ферритовых сердечниках определяются в основном гистерезисом при циклическом перемагничивании, поэтому косвенно их можно характеризовать величиной коэрцитивной силы. ]Иеханические потери складываются из собственно механических потерь в решетке и из внесенных гистерезисных потерь, возникающих за счет обратного магнитострикционного эффекта. В зависимости от условий работы преобразователя эти внесенные потери могут быть больше или меньше. Различают величину Qн, соответствующую колебаниям магнитно-свободного образца, или режиму холостого хода , когда при механических колебаниях возникает периодическое макроскопическое перемагничивание образца, и величину Qв для магнитно-зажатого образца, или режима короткого замыкания , при котором перемагничивания не происходит. На практике первый случай реализуется вблизи частоты резонанса /р, соответствующей максимальному значению модуля электрического импеданса преобразователя, второй — вблизи частоты антирезонанса /а, соответствующей минимуму импеданса. Обе добротности связаны соотношением [50] [c.121]

При произнесении звуков речи через речевой тракт проходит или тональный импульсный сигнал, или шумовой, или тот и другой вместе. Речевой тракт представляет собой сложный акустический фильтр с рядом резонансов, создаваемых полостями рта, носа и носоглотки, т. е. с помощью артикуляционных органов речи. Вследствие этого равномерный тональный или шумовой спектр превращается в спектр с рядом максимумов и минимумов. Максимумы спектра называют формантами, а нулевые провалы — антиформантами. Для каждой фонемы огибающая спектра имеет индивидуальную и вполне определенную форму (рис. 3.10, на котором приведены спектральные огибающие для звуков в, г, м). При произнесении речи спектр ее непрерывно изменяется и образуются формантные переходы. Частотный диапазон речи находится [c.46]

Измерение входного сопротивления громкоговорителей. Эти измерения проводят так же как и в случае измерения любого комплексного сопротивления. Измеряют его на пред, почтительном ряде частот (см. 2.2) с интервалом 1/3 октавы от 0,5/м до 1,5/ и через октаву в остальном диапазоне частот. При 3T0N обязательно находят максимум и минимум модуля входного сопротивления. Первому соответствует частота механического резонанса /м второму частота электромеханического резонанса /э.м- [c.295]

Из формулы (90) видно, что А = А , когда стоящая в знаменателе величина /( ) = ( — ) -)-4/г (где 5 = Х ) имеет минимум. Решая уравнение / ( ) = —2(1 — — 2к-) — О, найдем, что А имеет макси.адум при 5= 1 — т. е. прп Хр= 1—2Л . Следовательно, резонанс имеет место, когда X немного меньше 1, Но практически, пренебрегая величиной h по сравнению с единицей, можно считать, что >-р=1. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...