Интерференция конструктивная

Разность фаз между волнами, отраженными от соседних поверхностей, равна 5 = /сА = (2лД)А. Конструктивная интерференция этих волн произойдет при условии 5 = 2пт (т = I, 2,3,. ..). Следовательно, на основе [c.49]

Положение изменилось в конце 1970-х — начале 1980-х годов, когда были проведены первые успешные эксперименты, а затем освоена технология изготовления многослойных рентгеновских зеркал. По принципу действия эти зеркала аналогичны многослойным тонкопленочным покрытиям в оптике видимого диапазона и основаны на конструктивной интерференции волн, отраженных от различных границ раздела структуры. В то же время многослойные рентгеновские покрытия имеют ряд принципиальных особенностей. [c.76]

Визуальное качество изображения в большой степени зависит от контраста или относительных интенсивностей фона изображения и участков, несущих информацию. В определенных случаях контраст фотографических (обработанных) транспарантов должен быть изменен. Например, контраст аэроснимков во многих случаях необходимо уменьшать, а контраст рентгеновских изображений — усиливать. Для управления контрастом можно использовать когерентные оптические системы с обратной связью (рис. 9). В таких системах входной транспарант модулирует свет, многократно отраженный от зеркал обратной связи, прежде чем информация выводится из системы 117, 20]. С изменением расстояния между зеркалами контраст изображения усиливается или ослабляется в зависимости от того, конструктивная или деструктивная интерференция имеет место между многократно отраженными сигналами. [c.602]

К многолучевым интерферометрам, которые используются в качестве инструментов для изучения свойств некоторой среды, помещаемой между зеркалами, предъявляются два основных конструктивных требования. Во-первых, конструкция интерферометра должна обеспечивать возможность расположения объекта исследования между зеркалами, при этом элементы интерферометра не должны оказывать какого-либо влияния на параметры исследуемого объекта, а последний не должен разрушать покрытие зеркал или изменять их оптические характеристики. Второе Требование заключается в том, чтобы в конструкции интерферометров были предусмотрены механизмы для точного перемещения одного из зеркал. Это обусловлено значительным влиянием настройки интерферометра уровня освещенности поля интерференции по сравнению с максимальной) на его чувствительность подробное изложение этого вопроса см. в гл V). В остальном все требования к конструктивным элементам и конструкции в целом не отличаются от общепринятых в технике спектроскопии высокой разрешающей силы. [c.86]

Взглянув снова на график стоячей волны, мы обнаружим еще одно существенное обстоятельство на открытых концах трубы всегда оказываются минимумы (нулевые значения) амплитуды. Следовательно, вдоль трубы всегда должно уложиться целое число полуволн звука. Тогда, действительно, в результате последовательных отражений амплитуда стоячей волны достигает значительной величины происходит резонанс. При резонансе отраженные волны комбинируются так, что усиливают друг друга — это так называемая конструктивная интерференция волн. Если же на длине трубы не укладывается целое число длин волн, то последов а гельные отражения уже не будут усиливать друг друга максимумы одних волн придутся на минимумы других, и в итоге получится стоячая волна малой амплитуды. Резонанс в этом случае отсутствует, и говорят о деструктивной интерференции волн. [c.42]

На рис 35 изображена замороженная сферическая волна. На рисунок нанесены и соединены друг с другом точки максимальных сгущений и разрежений в волне Помимо падающей волны, на схеме показаны большая отражающая поверхность и отраженная сферическая волна Здесь снова наблюдается интерференция сгущения и разрежения в одной волне будут взаимно уничтожаться или усиливаться при наложении на сгущения и разрежения в другой волне. Результат получается весьма любопытный обнаруживаются определенные зоны, где обе волны постоянно взаимодействуют конструктивно, усиливая интенсивность звука, и другие зоны, где их взаимодействие постоянно деструктивно и приводит к снижению интенсивности звука до нуля При низкочастотных звуках, с их большой длиной волны, эти зоны велики. [c.140]

Вторая причина осложнений, связанных с зоной интерференции, состоит в том, что реальное течение редко соответствует расчетной схеме. Обычно небольшое отклонение направляющей поверхности оказывает значительно большее влияние на составляющую скорости, нормальную к поверхности, чем на составляющую в плоскости поверхности. Однако в зоне интерференции отклонение от расчетной скорости, которая направлена вдоль одной поверхности, будет более или менее перпендикулярным к другой поверхности. Поэтому в области пересечения поверхностей полностью исключить интерференцию практически невозможно. Во многих случаях положение улучшают с помощью развитых направляющих ребер. Однако такое решение проблемы не всегда возможно из-за чисто конструктивных ограничений. [c.608]

Взаимное влияние местных сопротивлений. Расположение конструктивных элементов на расстоянии, меньшем длины зоны влияния (см. 7.1), приводит к их интерференции (взаимному влиянию), что обусловлено изменением распределения кинематических характеристик за данным элементом и на подходе к элементу, расположенному ниже по течению. [c.198]

Наконец, во всех случаях при наличии промежуточных резонансов могут происходить также и нерезонансные переходы они становятся более существенными при увеличении расстройки резонанса. Кроме того, наличие различных независимых каналов ионизации (как резонансных, так и нерезонансных) может приводить к конструктивной или деструктивной интерференции. [c.157]

Ниже рассмотрим оптические системы и конструктивные особенности некоторых интерферометров, которые работают на принципе двухлучевой интерференции. В основном обратим внимание на такие интерференционные системы, которые служат для измерения искажений волнового фронта, связанных с изменениями показателя преломления объекта, введенного в одно из плечей прибора. Это дает возможность использовать такого рода интерферометры для исследования физических свойств и параметров объектов или для измерения некоторых физических величин. [c.82]

Т. е. вся зависимость от числа ям N сводится к замене в выражениях для/-1 = -г,1 =-г радиационного затухания Го наЛ о и к умножению получающегося таким образом коэффициента пропускания на знакопеременный множитель (-1). Заметим, что в области частот, где М кс1 - тг]> 1, конструктивная интерференция световых волн нарушается и формула (3.191) неприменима. [c.120]

Большинство задач, которые мы до сих пор рассматривали, являлись одномерными в том смысле, что суш,ествовал только один путь, по которому волна, испущенная из одного места, могла перейти в другое. Теперь мы перейдем к рассмотрению случаев, когда существует несколько различных путей распространения волн от излучателя к детектору. Это рассмотрение приведет нас к явлениям интерференции и дифракции, которые возникают из-за конструктивной и деструктивной суперпозиции волн, имеющих в зависимости от выбранного пути распространения различные фазы. [c.404]

Конструктивная и деструктивная интерференция. Для некоторых положений детектора в пространстве прибытие гребня (впадины) волны от одного источника всегда сопровождается одновременным прибытием гребня (впадины) от другого источника. Такая область пространства называется областью конструктивной интерференции или областью интерференционного максимума. Для других точек пространства гребень от одного источника накладывается на минимум от другого. В этом случае говорят об области деструктивной интерференции или интерференционного минимума. Так как разность фаз колебаний обоих источников постоянна (по предположению), то область конструктивной интерференции оста- [c.406]

Главный максимум. Если расстояния ri и от источников Si и 5г до точки поля Р велики по сравнению с расстоянием d между источниками, то можно считать, что два луча, соединяющих источники с точкой Р, параллельны и составляют практически один и тот же угол 0 с осью г (см. рис. 9.4). В этом случае разность хода обоих лучей до точки Р равна d sin 0. Поэтому, если источники колеблются в фазе, то условие конструктивной интерференции в точке Р имеет вид d sin 0=0 Я 2% и т. д. Интерференционный максимум, образованный при угле 0 =0°, называется главным максимумом или максимумом нулевого порядка. Первый максимум, с любой стороны от главного максимума d sin 0 равно azk), назы- [c.410]

В любом случае будем считать, что весь излучатель когерентен, т. е. все его элементы колеблются в фазе друг с другом. [Если это условие не выполняется, то угловой разброс будет больше того, что дает ( юрмула (39). В пределе, в случае некогерентного излучателя, пучок вообще не возникнет.] Для основного направления пучка точки поля, достаточно удаленные от излучателя, практически эквидистантны относительно всех частей излучателя. Таким образом, для этого направления мы будем иметь максимум, отвечающий конструктивной интерференции. Это условие и определяет основное направление пучка. (Если изменить разность фаз излучения элементов излучателя, то можно создать пучок, у которого основное направление не будет перпендикулярным поверхности излучателя. Этот случай показан на рис. 9.10, в, где на различные части зеркала, расположенного под углом 45° к падающей плоской волне, действует вынуждающая сила с различной фазой. В результате максимум конструктивной интерференции, т. е. направление отраженного пучка, не перпендикулярен поверхности зеркала, а подчиняется закону зеркального отражения .) [c.425]

Угловой разброс пучка. В удаленной точке поля, местоположение которой не находится точно в направлении пучка, нельзя получить полностью конструктивной интерференции. Чтобы найти положение первого нуля в интерференционной картине, разделим излучатель на две половины верхнюю и нижнюю. Затем будем аппроксимировать его двумя когерентными точечными (или линейными) источниками. Один источник находится на половине длины верхней части антенны, а другой — на половине длины нижней ее части. Расстояние между источниками обозначим D 2. Первый интерференционный нуль (первый нуль с любой стороны главного максимума, определяемого направлением пучка) возникает при разности хода лучей от источников в Т. 6. когда /aD sin 9 равно 1/зХ.. Для малых [c.425]

Главные максимумы, центральный максимум, источник белого света. Углы, для которых знаменатель (и числитель) выражения (79) обращается в нуль, равны Аф/2 = О, л , 2я и т. д. Для таких углов разность хода d sin 0 равна О, и т. д., что соответствует полностью конструктивной интерференции между всеми N антеннами. Максимумы, получаемые при этом, называются главными максимумами [c.442]

Основные законы геометрической оптики — это закон зеркального отражения и закон преломления Снеллиуса. Конечно, оба эти закона в действительности определяются волновой природой света и являются следствием конструктивной интерференции. [c.447]

Зеркальное отражение возникает благодаря конструктивной интерференции. Электроны в веществе находятся под действием падающей волны. Поэтому они излучают. Направление зеркально отраженного луча является направлением, которому соответствует максимум конструктивной интерференции. [c.447]

Зеркальное отражение от любой гладкой плоской поверхности происходит благодаря конструктивной интерференции, возникающей таким же образом, как [c.448]

Если расстояние между соседними антеннами меньше длины волны, то существует лишь одно направление (максимум нулевого порядка), соответствующее полностью конструктивной интерференции. Это — направление центрального максимума, которому соответствует зеркальное отражение. При изучении геометрической оптики и оптических инструментов мы обычно имеем дело с видимым светом, падающим на поверхность стекла или металла. Антеннами в этом случае являются атомы на поверхности, расстояние между которыми порядка 10 8 см. Поэтому для видимого света с длиной волны около [c.448]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

Подход Лауэ отличается от подхода Брэгга тем, что в нем не выделяется никакой конкретный способ разбиения кристалла па атомные плоскости и не используется специальное предположение относительно зеркального характера отражения ). Вместо этого Лауэ считал, что кристалл состоит из тождественных микроскопических объектов (групп атомов или ионов), размещенных в узлах R решетки Бравэ, причем каждый из них может рассеивать во всех направлениях падающее на пего излучение. Острые максимумы наблюдаются только в тех направлениях и для тех длин волн, для которых лучи, рассеянные всеми точками решетки, испытывают конструктивную интерференцию. [c.106]

Чтобы найти условие конструктивной интерференции, рассмотрим вначале два рассеивающих центра, смещенных относительно друг друга на вектор d (фиг. 6.4). Пусть от бесконечно удаленного рентгеновского источника вдоль направления п падает луч с длиной волны Я, и волновым вектором к = 2пп/Я,. [c.106]

Условие конструктивной интерференции имеет поэтому вид [c.107]

Сравнивая это условие с определением обратной решетки (5.2), мы приходим к полученному Лауэ выводу, согласно которому для конструктивной интерференции необходимо, чтобы изменение волнового вектора К = к — к было равно одному из векторов обратной решетки. [c.107]

Знак ядерных сил в р—р-системе можно определить, изучая интерференцию кулоновского и ядерного рассеяний. Явление интерференции рассеяний является чисто квантовым и состоит в том, что рассеянные дебройлевские волны, возникающие вследствие действия двух типов сил, когерентны и могут интерферировать друг с другом как конструктивным, так и деструктивным образом. При этом определяющая интерференцию относительная фаза волны зависит от знака сил. Экспериментальные данные в отношении интерференции кулоновских и ядерных сил таковы. Сечение рассея [c.181]

Закреплено колесо с числом зубьев г.. Для получения возможно малых I желательно Аг,з и Адц иметь наименьшими. На выбор Ддц никаких конструктивных ограничений не налагается, оно может быть взято равным 1. Величина А219 при некорригированных эвольвен-тных зубьях не может быть взята сколь угодно малой вследствие интерференции зубьев, т. е. внедрения зубьев одного колеса в зубья другого в цевочных зацеплениях и корригированных звольвен-тных Аг1з может быть взято сколь угодно малым. [c.524]

О. являются по существу интерференц. эффектом. Компоненты fl ) и /з), составляющие Ау, могут быть разложены в соответствии с (1) по состояниям А), В у с оиредел. ароматами. Т. о. возникают две волны I /, ) и I /г ) от I /т ) и I /й ), имеющие одинаковый аромат, но разные фа.зовые скорости. Эти волны интерферируют, и результат интерференции определяет амплитуду вероятности обнаружить частицу. 4 в состоянии l(i)). Из-за различия в фазовых скоростях волн характер интерференции изменяется от максимально конструктивной в мол1енты i = Госц до максимально деструктивной при i = ( /з п)-Г сц, и =0,1,2... Аналогично описывается О. / в-аромата. [c.484]

Разность хода двух пучков равна 2Д. Так как A = dsin0, где d — расстояние между двумя соседними атомными плоскостями (межплоскостное расстояние), то разность хода равна 2Jsin0. Для образования конструктивной интерференции (т.е. для отражения пучков в одной фазе) разность хода должна равняться пк [c.47]

Соотаошение (2.1.1) шзыъъ тся условием Вульфа — Брэгга. Это условие позволяет, зная величину X и экспериментально измеренные углы 9, определить значения межплоскостных расстояний изучаемой кристаллической структуры вещества в узлах конструктивной интерференции. Интенсивность этой интерференции связана с симметрией кристаллической решетки. Совокупность значений межплоскостных расстояний с соответствующими значениями зарегистрированной интенсивности интерференции позволяет однозначно идентифицировать анализируемое кристаллическое вещество. [c.48]

Объяснение спеклов мы начнем, исходя из самых простых понятий. Предположим, что у нас есть пластинка со случайным набором фаз, освещаемая неоднородным круглым пучком света диаметром D и длиной волны %. Согласно принципу Гюйгенса, свет, достигающий некоторой точки в пространстве после встречи с фазовой пластинкой, есть результат сложения световых волн, исходящих от каждой точки освещенной апертуры. Поскольку фазы случайны, нельзя указать точки, в которых интерференция будет конструктивной, а в которых — деструктивной, но мы можем описать интерференционную картину статистически. Раз ожидается, что она должна быть случайной, то, по-видимому, она должна иметь очень высокий контраст. Естественно, что размер спекла определяется дифракционными ограничениями, и, поскольку расстояние U D, мы ожидаем, что спеклы должны случайным образом распределяться в виде сигароподобных капелек диаметром [c.402]

Интересное применение стробоскопического метода связано с временной модуляцией интервала между импульсами для выделения определенных порядков полос путем их селективного заострения [30]. В этом методе во время каждого колебательного цикла к модулятору прикладывается множество импульсов от электронного генератора. Они синхронизуются таким образом, что для тех полос, интервал между которыми равен числу стробирующих импульсов на цикл вибрации, имеет место конструктивная интерференция, и полосы усиливаются на голограмме восстановления, аким путем можно осуществлять с высокой точностью иитерферо-метрические исследования при более высоких амплитудах, чем в случае применения немодуляционных методов. [c.539]

Рассуждая в терминах фотонов, можно -сщзать, что если фотоумножитель-1 недавно (в течение 10 сек % истрировал фотон, то вероятность регистрации фотона вторым фотоумножителем будет больше средней вероятности при Xi = х% и меньше ее при Хз — Xt = = Хо/2. Приведем грубое полуклассическое объяснение. Если, например, одна волна с интенсивностью в 100 фотонов интерферирует с другой волной с такой же интенсивностью, то при перекрытии этих волн в пространстве суперпозиция может дать полную интенсивность либо в 400 фотонов полностью конструктивная интерференция), либо нуль (полностью деструктивная интерференция), [c.419]

Теперь рассмотрим бесконечное число рассеиваюпщх центров, расположенных 3 узлах решетки Бравэ. Поскольку узлы решетки смещены один от другого на векторы решетки Бравэ К, условие конструктивной интерференции всех рассеянных лучей заключается в одновременном выполнении условия (6.4) для всех значений d, представляющих собой векторы решетки Бравэ [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...