Махе единица

Уже были попытки достичь Маха единицы и затем па короткое время перейти его, однако надо было выдерживать эту скорость как можно дольше и в горизонтальном полете. [c.129]

Проследим за появлением и развитием ударных волн при постепенном увеличении числа Маха Мь Сверхзвуковая область в газовом потоке появляется впервые при некотором значении Ml < 1 в виде области, прилегающей к поверхности обтекаемого тела. В этой области появляется по крайней мере одна ударная волна — обычно замыкающая сверхзвуковую область. По мере увеличения М, эта область расширяется, а вместе с ней удлиняется и ударная волна, существование которой при Mj = 1 было доказано (для плоского случая) в 120 тем самым была доказана необходимость первого появления ударной волны уже при М < 1. Как только Mj начинает превышать единицу, появляется еще одна ударная волна — головная волна, пересекающая весь бесконечно широкий натекающий поток газа. При Мь в точности равном единице, все течение впереди тела является дозвуковым. Поэтому при М) > 1, но сколь угодно близком к единице, сверхзвуковая часть натекающего потока, а с нею и головная ударная волна находятся сколь угодно далеко впереди тела. По мере дальнейшего увеличения Mj головная волна постепенно приближается к телу. [c.641]

Если число Маха в набегающем потоке заметно меньше единицы, то числитель этого выражения мало отличается от единицы и тогда дополнительным критерием подобия становится произведение [c.39]

Наибольшие расхождения между экспериментальными и расчетными данными возникают при числах Маха, близких к единице (в этом случае как при дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях значение Су по линейной теории стремится к бесконечности). [c.60]

При околозвуковом течении, когда число Маха набегающего потока близко к единице коэффициент у производной ди 1дх в левой части уравнения (34) становится по порядку малости сравнимым с величиной это обстоятельство не позволяет [c.61]

Если скорость движения жидкости мала по сравнению со скоростью распространения в ней звука, т. е. число Маха значительно меньше единицы, то независимо от абсолютного значения скорости звука капельную жидкость (или газ) при таком движении можно считать практически несжимаемой. [c.9]

Угол наклона линии Маха в диссоциирующем газе увеличивается, если уменьшается давление. Это объясняется тем, что при таком уменьшении давления увеличивается степень диссоциации, т. е. возрастает количество частиц в единице объема. Поэтому скорость звука а и угол наклона линии Маха увеличиваются. [c.107]

В элементе слоя Ах содержится масса частиц твердой фазы, равная МАх/1, где I — высота слоя. Одна частица сорбента массой m за единицу времени поглощает количество целевого компонента, равное [c.28]

Выражение (1.3.25) представляет собой обобщенное уравнение Рэлея для сжимаемой жидкости. Как видно из рис. 1.11, решения для сжимаемой и несжимаемой жидкости быстро расходятся при числах Маха больших единицы. [c.42]

Пример 11.2. Как изменится кинетическая энергия единицы объема и единицы массы воздуха при изэнтропическом движении по расширяющейся трубе с увеличением числа Маха от = до Мг = 2 Решение. Кинетическая энергия единицы объема [c.173]

В случае косого скачка число Маха Л/г за скачком хоть и уменьшается, но может быть все же больше единицы, т.е. за косым скачком поток может оставаться сверхзвуковым. Отсюда следует, что в косых скачках не происходят столь резкие изменения в параметрах газа, как в прямых скачках. Это приводит к меньшему возрастанию энтропии, а, следовательно, и к меньшим потерям. [c.185]

Случай второй. Теплообмен происходит при столь значительной неоднородности температурного поля в текущей среде, что ее физические параметры, в том числе и плотность, следует считать изменяющимися в зависимости от местной температуры. Числа Маха малы по сравнению с единицей, что позволяет пренебрегать сжимаемостью среды. Заданными являются геометрические параметры, характерная скорость, характерная абсолютная температура среды Гер, о, абсолютная температура стенки Т , предполагаемая повсеместно одинаковой, а также уровень давления, на котором развивается процесс. Физические параметры изменяются с температурой по простым степенным формулам типа ы/Но = (Г/То) , где п есть число для каждого данного параметра универсальное. Это последнее свойство присуще в довольно широких пределах газам. Для плотности газов п — —1, для коэффициента вязкости и теплопроводности п = 0,76 в среднем, по Карману). Теплоемкость зависит от температуры гораздо слабее. Газы, рассматривав мые в состояниях, близких к критическому, а также капельные жидкости отличаются более сложными свойствами. [c.100]

С учетом вышеизложенного в следующей главе предложен такой алгоритм расчета, в котором условие М = 1 на конечном участке выполняется с заданной степенью точности (принципиально всегда отличной S от нуля), найденной из условия (6.24) одновременно с условием равенства расхода в выходном сечении и внутри канала при приближении числа Маха в единице при термодинамически равновесном значении скорости звука. [c.126]

Определяются также относительные значения следующих участков общей длины трубопровода ii - гидравлический участок от начала канала до сечения вскипания среды — участок от сечения вскипания потока до того сечения, в котором число Маха М > 0,5 1з - участок, на котором 0,5 < М Я 1 — участок, на котором число Маха остается близким к единице вплоть до выходного сечения. [c.132]

На основании измерений скорости жидкой фазы в слоях II и III, а также структуры течения (площади слоев) и статического давления, можно сказать, что число Маха в этих слоях также больше единицы. Следовательно, режим течения по всей камере смешения и в диффузоре является сверхзвуковым по отношению к й . [c.129]

Коэффициент r i является отношением фактически перенесенного за единицу времени в топливном элементе количества электричества к теоретически возможному. Коэффициент T]j, — отношение напряжения на клем-мах К теоретической э. д. с. элемента. [c.116]

Замедленное течение. На передней кромке при соответствующем числе Маха (1,5) профили скорости описываются уравнением для равномерного потока. Для этого случая влияние величин а и (или) ш, равных единице, идентично предыдущему случаю (рис. 2,Ь). [c.162]

Снижение полного давления имеет место и в скачке, возникающем вблизи минимального сечения камеры смешения. Природа скачка на входе в диффузор до сих пор еще не исследована с необходимой полнотой. При объяснении причин образования скачка необходимо учитывать, что в двухфазном потоке с большой степенью влажности скорость звука в зависимости от частотно-структурного параметра может значительно снижаться. Особенно интенсивное уменьшение скорости звука отмечается при переходе к пузырьковой и слоистой структурам. Так как скорость двухфазного потока достигает в камере смешения больших значений, то число Маха может стать больше единицы при этом создаются условия, приводящие к образованию адиабатических скачков уплотнения. Следует учитывать, что в потоке большой влажности скачок уплотнения сопровождается конденсацией паровой фазы, частичной или полной. В пузырьковой среде в скачке могут происходить захлопывание паровых пузырьков и полная конденсация. Как показывают визуальные наблюдения за скачком в инжекторе, поток имеет однородную структуру (жидкая фаза практически лишена паровых пузырьков). Это дает основания предполагать, что рассматриваемый скачок является комплексным, сопровождающимся конденсацией, сжатием потока и исчезновением пузырьковой структуры (скачок уплотнения, совмещенный с кавитационным, конденсационным скачком). [c.269]

Для числа Маха, равного единице, размеры области потока, где имеют место скольжение и скачок температуры, будут равны 1,82 L, т. е. около двух длин среднего пути (блуждания молекул. Так как число Маха в данном случае определяется по локальному значению тепловой скорости молекул, то вычисленное значение размеров области потока, где имеют место скольжение и скачок температуры, будет максимальным. [c.62]

Выяснению всех перечисленных вопросов и посвящена настоящая работа, которая представляет собой обобщение проведенных ранее исследований на тот случай, когда между телом и газом, движущимся с большими скоростями, существует теплообмен. В работе исследовано влияние поперечной кривизны поверхности на величину коэффициенгов сопротивления и теплопередачи продольно обтекаемого цилиндра (выпуклая поверхность) и начального участка слабо расширяющегося канала с нулевым градиентом давления (вогнутая поверхность). На основе проведенных расчетов построены графики, иллюстрирующие влияние поперечной кривизны выпуклой и вогнутой поверхностей на характеристики осесимметричного турбулентного пограничного слоя при различных значениях чисел Рейнольдса, Маха и температурного фактора. При этом принимается, что молекулярное число Прандтля, равно как и число Прандтля для турбулентного перемешивания, отличны от единицы и, кроме того, в рассматриваемом диапазоне изменений температуры коэффициенты вязкости и теплопроводности не зависят от давления, а теплоемкость газа при постоянном давлении есть величина постоянная. [c.206]

Плоская пластина при большом числе Маха. При числе Маха (т. е. скорости потока, отнесенной к местной скорости звука) газово-го потока, достигающем единицы или превышающем ее, формулы, используемые для расчета трения и теплообмена требуют видоизменения и уточнения. Из-за ощутимых разностей температур, возникающих в газе, становятся значительными изменения его плотности, вязкости и т. д. Тогда выбор значений р и ц, в формулах 2-4 Отдельные авторы предлагали методы равномерном продольном обтекании [c.159]

При малых коэффициентах живого сечения / решетки скорость потока в ее отверстиях и особенно в наиболее сжатом сечении струек в отверстиях может получиться очень большой даже при сравнительно небольшом ее значении перед фронтом решетки. В некоторых случаях скорость потока в сжатом сечении струек может быть близкой к скорости звука (числа Маха — близким к единице). При этих условиях коэффициент сопротивления решетки начинает зависеть от числа Маха Maj = >Vi/ai (см. п. 38 четвертого раздела), т. е. [c.401]

Если М = и + и ) " / с < 1, то имеем "дозвуковое" течение (эллиптическая задача) если М >, то течение "сверхзвуковое" (гиперболическая задача). "Звуковой" линии перехода соответствует вязкоупругое число Маха, равное единице М = 1. [c.56]

Анализ решения (2,64) позволяет установить, что 1) разрыв hj = О должен быть скачком нагрева, Т->Т,,р<р,, а разрыв /г = < О - скачком охлаждения, >Г , р < р., 2) "тепловое" число Маха меньше единицы, U < 1 3) должны быть выполнены следующие совместные неравенства, позволяющие оценить р,, и скачок температуры [c.80]

Для длинных газопроводов скорость движения газа не превышает 50...60 м/с, следовательно числа Маха значительно меньше единицы (М < ). Скорость газа может достигать скорости звука только в отдельных узлах трубопроводной арматуры и соплах. [c.114]

Задача 1-95. Кусок гранита весит в воздухе 14,72 н=1,5 кГ и 10,01. 4=4,02 кГ в жидкости, имеющей относительный вес 0,8. Определить объем куока гранита, его плотность и удельный вес в следующих систе.мах единиц [c.70]

Мах — единица скорости, применяемая в аэродинамике. Наимен. применяют в иностр. лит-ре. Ед. названа в честь аестр. физика и философа Э. Маха (1838—1919 гг., Е. Ma he). Мах равен скорости звука в воздухе при тем-ре 273,15 К (О °С)и давлении 101325 Па (1 атм). 1 М. = 3,3146 10 м/с. [c.289]

Переход через сингулярную точку осуществлялся за счет сохранения постоянного значения производной (1Ш1й2 до тех пор, пока число Маха не превосходило единицу (М — число Маха, а Z — продольная координата, отсчитываемая от входного сечения). Для определения числа Маха на входе использовался метод итераций. Для нескольких начальных чисел Маха определялось число Маха в горле. Найденные значения интерполировались до числа Маха, равного 1. Процесс давал быструю сходимость по второму граничному условию. Важно заметить, что допущение о равенстве единице в горле сопла числа Маха, определяемого по параметрам газа, было принято неверно.. [c.331]

При непрерывном увеличении числа Маха набегающего потока от нуля можно считать, что режим околозвукового течения начинается тогда, когда наибо.пьшее из местных значений числа Маха достигает единицы, и кончается тогда, когда наименьшее из местных значений числа Маха достигает единицы. [c.54]

Этот множитель характеризует отношение магнитной и кинетической энергий единицы объема. Величина А = У5в называется числом Алъфвена. Разумеется, необходимо, чтобы остальные гидродинамические критерии подобия (числа Струхаля, Фруда, Маха и Рейнольдса) также были соответственно одинаковыми. [c.205]

Квадратичный штарк-эффект может наблюдаться и в атомных систе.мах с одним электроном (в атоме водорода и в водородоподобных ионах). В этом случае дополнительная энергия, пропорциональная < , обусловлена взаимодействием некоторых уровней атома, возмущающих друг друга. Это имеет место, когда энергия взаимодействия атома с полем становится сравнимой с энергетическим расстоянием между соседними уровнями. Например, в водородном атоме имеется очень малое тонкое расщепление уровней. В очень слабых электрических полях штарковское смещение уровней меньше величины тонкого расщепления, и наблюдается линейный эффект Штарка. При увеличении поля в результате возрастающего щтарковского расщепления уровней происходит их сближение. Они начинают взаимодействовать друг с другом. Наиболее сильно взаимодействуют уровни с одинаковым главным квантовым числом п, но с разными побочными квантовыми числами I, различающимися на единицу. Например, уровень Р, у которого 1=1, сильно возмущается близкими уровнями 8 и имеющими соответственно 1=6 и 1 = 2. В результате такого взаимодействия к линейному штарк-эффекту добавляется квадратичный. [c.265]

Известно, что при диссоциации число частиц газа в единице объе.ма возрастает. Это приводит к увеличению скорости распространения слабых возмущений, т. е. возрастанию скорости звука а по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. Поэтому при учете влияния диссоциации из-за уменьшения числа М = Via увеличивается угол наклона линии Маха. [c.107]

Формула (10.25) для г тер введена в общем случае реального ПВРД. Формулы (10.25) дают выражения Дтер и Дпроп через отношение (которое легко выразить через количество тепла, подводимого в двигателе к единице массы газа внутреннего потока) и через коэффициент скорости X, (или число Маха) полета. [c.139]

При проведении эксперимента широко варьировались (один-два порядка) физические, гидродинамические и геометрические параметры. Так, температура воды менялась от 2,2 до 88,7°С, т. е. почти от температуры плавления — затвердевания до температуры кипения (в максимальном диапазоне). Температура входящего в аппарат воздуха или газа по сухому термометру менялась от отрицательных значений (—5,2°С) до температуры выхлопных газов дизеля 525°С температура выходящего воздуха или газов по смоченному термометру — от 4,2 до 73,6 °С. Давление менялось от сотых долей атмосферного 9 кПа (0,09 кгс/см ) до значении выше атмосферного—118 кПа (1,21 кгс/см ). Скорость газа менялась от десятых долей единицы 0,7 м/с до околозвуковой 300 м/с (число Маха 0,9). Влагосодержание газа менялось от единиц до сотен граммов на килограмм для входящего газа — от 3,6 до 46, для выходящего — от 4,3 до 401 г/кг. Отношение массовых расходов жидкости и газа (коэффициент орошения) менялось от 0,33 до 80. Внутренний диаметр и высота газонаправляющей решетки ЦТА менялись соответственно от 0,05 до 0,5 м и от 0,002 до 0,3 м. [c.79]

Упрощенная схема решения задачи следующая. По исходным данным, варьируя задаваемые давление торможения и критический показатель изознтропы kif, определяем критические параметры потока. Рассчитанный для каждого заданного значения давления /г сравнивается с первоначально выбранным и при расхождении подставляется на его место с повторением расчета до достижения заданной точности в определении После этого находится критический расход. Расчетную длину трубопровода (полная длина без гидравлической части) разбиваем на п участков и, зная расход, постоянный на всем протяжении, определяем параметры потока на каждом участке последовательно от первого до /-го, на котором число Маха становится равным единице с заданной точностью. На оставшейся части расчетной длины статическое давление изменяется вследствие ускорения потока, а так как потери давления на трение малы, то давление торможения слабо меняется вплоть до выходного сечения, обеспечивая условие М 1 до конца трубы с заданной степенью точности (см. 6.1). Таким образом, полученное на /-м участке трубопровода полное давление можно считать конечным давлением торможения. Сравнивая его (или давление, рассчитанное на последнем участке, если М не достигло единицы до конца трубы) с заданным в начале задачи, повторяем (в случае расхождения) весь расчет с новым значением давления до достижения заданной точности по давлению. Полученные в последней итерации, при которой закончен расчет, параметры потока принимаем как решение задачи для данных начальных условий. [c.127]

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

В большинстве массообменных аппаратов химической технологии, а также в раде других производственных процессов скорости течения жидкости малы по сравненик> со скоростью звука, т. е. число Маха значитатьно меньше единицы. Следовате (ьно, изменения кинетической энергии частиц жидкости в области смешения намного уступают по величинам изменениям энтальпии, вызванным теплообменом и другими причинами, Поэтому в данном параграфе не будет затрагиваться влияние кинетической энергии. Однако этот вопрос, затронутый слегка в связи с урав,нением i(2-3), будет снова поднят в i 4-5 и 5-5, а также в последующих томах книги. [c.92]

Здесь Q = qjT(,i j, q — тепло, подведсп-ное к единице массы потока Ср—теплоемкость пара (влажного воздуха) Tai — начальная температура полного тор.можепия пара (постоянная величина) Ма — чпслО Маха, подсчитанное для паровой фазы. [c.24]

В 1953 г. Г. Г. Черный решил чрезвычайно важную для описания работы сверхзвуковых воздухозаборников задачу об устойчивости течения в канале со скачком уплотнения, замыкающим сверхзвуковой поток. Ее актуальность определялась необходимостью организации эффективного торможения сверхзвукового потока в канале воздухозаборников воздушно-реактивных двигателей. Это предполагало расположение скачка вблизи минимального сечения канала, где число Маха потока слегка превышает единицу. Согласно уравнениям квазиодно-мерного течения, при фиксированном давлении на выходе из канала стационарный скачок может располагаться как до так и после минимального сечения. Наличие двух стационарных решений, близость числа Маха перед скачком к единице, а его положения — к минимальному сечению обусловили необходимость анализа устойчивости такого течения. Г. Г. Черный показал, что при отсутствии отражения возмущений от выхода из канала течение со скачком в расширяющемся канале устойчиво, а в сужающемся неустойчиво. Им же установлена возможность стабилизации потока с помощью перфорированных стенок и присоединенных объемов. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...