Канал стационарный

Полагая, что вблизи поверхности нагрева канал постоянно заполнен паром, а распределение толщины пленки и концентрации по длине канала стационарное, уравнение движения пленки записывается в следующем виде [c.258]

Поставленные граничные задачи позволяют в принципе получать решения, описывающие движения газа в криволинейных каналах, стенки которых до некоторого места неподвижны, а затем двигаются по определенному закону, так что течение в части физической плоскости, ограниченной неподвижными характеристиками, проходящими через последние неподвижные точки стенок канала, стационарно, а в области за характеристиками нестационарно. [c.64]

Питающий ротор, принимающий аморфный, например, сыпучий материал из неподвижного питающего канала стационарного дозатора, представляет собой (фиг. 129) диск, оснащенный несу- [c.153]

При условии неразрывности струи и стационарном режиме через любое поперечное сечение канала протекает в единицу времени одинаковая масса рабочего тела [c.208]

Решение. Выбираем плоскость одной нз стенок канала в качестве плоскости X, Z, а поверхность жидкости — в качестве плоскости х, у, так, что ось X направлена вдоль длины канала области жидкости соответствуют Z < 0. Градиент давления отсутствует, так что уравнение стационарного движения жидкости (ср. 17) есть [c.348]

В зависимости от геометрии осевой линии канала возможны случаи, когда имеет место стационарное движение стержня при 21(1)=0. Из соотношений (2.85) и (2.86) следует, что если хю, [c.48]

Из уравнения (10.10) следует, что при теплоизолированном стационарном течении газа через канал сумма удельной энтальпии и удельной кинетической энергии сохраняет постоянное значение [c.126]

Скорость истечения. Рассмотрим стационарное изоэнтропическое истечение находящегося в сосуде газа через канал (насадку) переменного сечения в предположении, что технической работы движущийся газ не совершает, а изменение геометрической высоты столь незначительно, что его можно не принимать во внимание (рис. 9.5). [c.304]

Рассмотрим стационарное течение жидкости по каналу, ось которого совпадает с осью ОХ, причем для простоты примем, что ширина канала Ь много больше его высоты а в этом случае движение жидкости аналогично течению жидкости между двумя бесконечными плоскостями, отстоящими одна от другой на расстоянии а. Скорость движения жидкости будет являться функцией X а г [c.645]

Выражения (1.6) и (1.7) определяют пространственно-временное распределение локальных значений переменных ф и я. При исследовании часто эти переменные содержат не локальные, а интегральные параметры. Например, при изучении гидравлического сопротивления интересующей исследователя величиной является перепад давления между входом и выходом жидкости из канала, при изучении интегральных характеристик теплоотдачи — средний коэффициент теплоотдач на поверхности канала. Для таких случаев при стационарных условиях выражения (1.6) и (1.7) приведутся к виду [c.13]

Градиентный метод позволяет проводить измерения локальных значений теплового потока при произвольном изменении температуры и тепловой нагрузки вдоль поверхности теплообмена в стационарных и нестационарных условиях. Этот метод можно использовать для исследования теплоотдачи и в случае, когда в стенках канала выделяется тепло. Основной недостаток метода — большой объем вычислений при обработке опытных данных при использовании ЭВМ становится второстепенным. [c.281]

Количественные закономерности изменения паросодержания и скоростей фаз по длине канала определяет уравнение энергии. Согласно схеме рис. 7.14, б, стационарное одномерное уравнение со- [c.320]

Рассмотрим задачу о стационарном течении невязкого проводящего газа в канале с заданным поперечным сечением А (лс). При этом будем считать, что параметры потока в любом сечении канала одинаковы т. е. являются функциями лишь координаты х, направленной вдоль оси канала магнитное и электрическое поля приложены к потоку извне, причем направлены они перпендикулярно движению газа и друг к другу (рис. XV.3). [c.410]

При рассмотрении стационарного течения газа через сопло (под последним подразумевается канал переменного сечения) предполагается, что в каждом сечении сошла движение газа однородно, а средняя по сечению скорость направлена вдоль оси трубы. [c.267]

Дефектоскоп ВД-40Н состоит из сканирующего механизма с ВТП и стационарной электронной стойки (рис. 74). При осевом перемещении объекта контроля преобразователя описывают винтовую линию вокруг его поверхности. Скорость перемещения объекта определяется скоростью вращения ВТП, их числом и шириной зоны контроля каждого из них. В приборе используются два ВТП и два измерительных канала соответственно. Структурная схема каждого из каналов отличается от схемы каналов дефектоскопа ВД-ЗОП тем, что здесь способ проекции используется для уменьшения влияния зазора. Кроме того, имеется дополнительный канал измерения расстояния между преобразователем и поверхностью детали. Сигнал, полученный от одной из измерительных обмоток и несущий информацию, в основном о величине зазора, обрабатывается в этом канале и служит для управления коэффициентом передачи основного измерительного канала. Таким образом, сохраняется неизменной чувствительность дефектоскопа при изменениях зазора, что позволяет вы- [c.144]

В 1953 г. Г. Г. Черный решил чрезвычайно важную для описания работы сверхзвуковых воздухозаборников задачу об устойчивости течения в канале со скачком уплотнения, замыкающим сверхзвуковой поток. Ее актуальность определялась необходимостью организации эффективного торможения сверхзвукового потока в канале воздухозаборников воздушно-реактивных двигателей. Это предполагало расположение скачка вблизи минимального сечения канала, где число Маха потока слегка превышает единицу. Согласно уравнениям квазиодно-мерного течения, при фиксированном давлении на выходе из канала стационарный скачок может располагаться как до так и после минимального сечения. Наличие двух стационарных решений, близость числа Маха перед скачком к единице, а его положения — к минимальному сечению обусловили необходимость анализа устойчивости такого течения. Г. Г. Черный показал, что при отсутствии отражения возмущений от выхода из канала течение со скачком в расширяющемся канале устойчиво, а в сужающемся неустойчиво. Им же установлена возможность стабилизации потока с помощью перфорированных стенок и присоединенных объемов. [c.12]

Исследуется устойчивость течения в канале с замыкающим скачком уплотнения в случае, когда скорость потока перед скачком близка к скорости звука и поэтому непригодно квазицилиндрическое"приближение, в рамках которого был выполнен анализ устойчивости в [1, 2]. Используется околозвуковое"приближение, учитывающее изменение интенсивности акустических волн при их распространении по каналу. При этом пренебрегает-ся изменением но длине канала стационарных параметров потока (отличных от разности М — 1, где М - число Маха) и производной числа Маха по продольной координате. Последняя ситуация реализуется, в частности, в окрестности минимального сечения сопла Лаваля. В остальном постанов- [c.630]

Многопостовые сварочные выпрямители применяют в цехах или на участках, имеющих большое число стационарных сварочных постов. Так как режим работы кан<дого иоста не зависит от режимов работ1.[ других постов, выходное напряжение выпрямителя не должно изменяться при изменении тока нагрузки во всем диапазоне, т. е. он дол>кен обладать жесткими характеристиками. [c.135]

Рассмотрим уравнение энергии дисперсного потока (1-50) применительно к гидромеханически и термически стабилизированному потоку газовзвеси, движущемуся в прямой круглой трубе. Примем, что <7ст = onst, поток несжимаем, а его физические параметры неизменны. Тогда для осесимметричного стационарного течения R цилиндрических координатах (г — текущий радиус канала, х — продольная координата, направленная по оси движения), пренебрегая осевым теплопереносом d tT ldx = d tfdx = 0 я полагая n= r = 0, взамен (1-5П) получим [c.202]

Отсюда вывод, что в плотном движущемся слое горизонтальная составляющая сил, действующих на частицы, постоянна по сечению канала и аналогична усилию распора в сводах , а вертикальная составляющая изменяется по линейному закону и аналогична силе поддержания [Л. 5, 242]. Нетрудно заметить, что уравнения (9-35) приводятся к виду (9-36) лишь при определенных условиях если принять движение стационарным (т. е. принять dv nldx=Q) и если пренебречь вязкостным трением. [c.289]

Уравнение (о) является обобщением известного уравнения теории турбин, которое было найдено еще Эйлером. Чтобы получить уравнение Эйлера, достаточно предпололсить, что движение воды в каналах колеса К стационарно, и рассмотреть лишь ту часть вращательного момента, которая связана с реактивным действием воды на стенки канала. Найдем [c.142]

Линия тока обладает тем свойством, что каждая частица жидкости, находящаяся на ней, имеет скорость, вектор которой направлен по касательной к этой линии в данной точке. При стационарном режиме течения линия тока совпадает с траекторией частицы, поэтому линию тока можно представить себе как непроницаемую стенку воображаемого канала, по котому течет жидкость ужение канала указывает на ускорение, а расширение, наоборот, — на замедление течения жидкости. [c.91]

Для построения зависимости п а), даюш ей число примесных частиц с радиусом, большим а, т. е. надкритических или жизнеспособных при / единице объе1ма жидкости целесообразно использовать экспериментальные данные но критическому стационарному истечению насыгценной воды из коротких (1квазиодномерной модели течения, а верхняя — условием, чтобы на большей части трубы пе])егретая жидкость не контактировала с поверхностью канала г вскипание на стенках заведомо не играло заметной роли. Верхняя граница L определяется тем, что в длинных трубках из-за большого времени пребывания жидкости в канале кинетика, а точнее запаздывание вскипания, проявляется слабо, и течение близко к равновесному. [c.285]

Метод источников и стоков. Метод источников и стокон широко используют в газовой динамике при решении различных линейных задач, когда может быть применен принцип суперпозиции. Наложение полей течений, соответствующих источникам и стокам различной интенсивности, позволяет получить картину течения при обтекании тел в случае течения в каналах различной формы. В газовой динамике этот метод используют для решения стационарных задач как при дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях. Поскольку выше для сверхзвуковых скоростей уже приведены некоторые аналитические решения, ограничимся рассмотрением случая течения несжимаемой жидкости, что соответствует малым дозвуковым скоростям. Обычно в рассматриваемом методе используют уравнение для потенциала скорости (2.17), а также точные решения этого уравнения, описывающие течения от источников и стоков. Подбирая системы источников и стоков, можно построить течение в канале заданной формы или около тела заданной формы. Значительно проще обратная задача, позволяющая по заданной системе источников и стоков определить форму поверхностей, которые могут быть приняты за стенки канала или поверхность обтекаемого тела. Рассмотрим, как применяется метод для плоского или осесимметричного течения. [c.71]

При подаче ступенчатой функции на вход первого канала новое стационарное значение i выходного параметра устанавливается скачком в момент времени t = l/w, т. е. с запаздыванием по отношению к моменту = О скачкообразного изменения величины входного параметра от нуля до единицы (рис. 4.2). При подаче ступенчатой функции на вход второго канала, т. е. при T (t) = %(t), новое стационарное значение Пых2= выходного параметра устанавливается также в момент t = l/w, однако в данном случае происходит непрерывное изменение 7 вых(0 от нулевого значения в момент / = О до T xi в момент t = l/w по закону 7 аых(0= (рис. 4.3), [c.120]

Найдем аналогичным образом передаточную функцию W2HP) i-й тарелки для канала i (Оi (О- Пусть произошло возмущение концентрации НКК в паре, поступающем на тарелку, на величину 0Q, ,(/). Все остальные входные параметры имеют прежние стационарные значения. При этом два последние уравнения (1.2.62) имеют вид [c.224]

Пусть до момента времени t = О процесс в ректификационной колонне идет в стационарном режиме, соответствующем значениям EX о вх> вх входных парамвтров и значению 0 выходного параметра. Будем исследовать реакцию объекта на появление в момент времени = О возмущения какого-то одного из входных параметров. Для последовательности тарелок, как и для одной тарелки, имеется восемь каналов связи приращений входных и выходных параметров. Рассмотрим четыре канала 02вх 1вых> овх [c.229]

Канал вх 1вых- Будем считать, что в момент времени t = 0 появляется малое возмущение входного расхода жидкости, в то время как остальные входные параметры имеют стационарные значения 0q вх> вх- ри возникновении указанного возмущения на входе второй тарелки на ее выходе появится возмущение 0 2(0 концентрации НКК в жидкости. Поэтому на входе первой тарелки будет два возмущения (0 и 0 2(0- Тогда уравнение, связывающее преобразование Лапласа от выходной функции .вых(0 с преобразованиями Лапласа от входных функций, для первой тарелки имеет вид [c.231]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения. При ламинарном режиме характер течения спокойный, слоистый, без перемешивания (от лат. lamina — полоска, слой). Ламинарное движение жидкости — это движение, при котором возможно существование стационарных траекторий ее частиц, часто повторяющих профиль канала. [c.117]

Исходя из общей схемы открытой системы (рис. 5.1) со стационарным потоком вещества, рассмотрим уравнение (1.33), в котором 1 р представляет собой удельную работу внешних сил, связанную с затратой энергии на ввод единицы массы вещества в среду с давлением р (определяется произведением силы pj на секундный путыг , т. е. pJiWi = P2V1), а также на ее перемещение на выходе из канала (удельная работа против давления окружающей среды р , т. е. Р гЩ Р2 2)- Алгебраическая сумма этих двух удельных работ называется удельной работой проталкивания [c.82]

Считаем, что поток подчиняется уравнению сплошности (14.1) и является установившимся (стационарным), т. е. скорость движения и термодинамические параметры в любой точке внутри канала с течейнем времени не меняются. [c.199]

При изучении процессов истечения необходимо прежде всего определить внещнюю работу, затрачиваемую на перемещения массы рабочего тела в потоке. С этой целью рассмотрим два сечения (1—1 и 2 — 2) канала произвольного профиля (рис. 1.21), по которому течет газ вследствие перепада давлений (Р1 > Рг)- При движении газа по каналу переменного поперечного сечения изменяются его скорость и параметры состояния. При стационарном режиме течения вдоль непроницаемых стенок для всех поперечных сечений канала массовый расход газа описывается уравнением неразрывности [c.43]

Плотность до п после скачка в стационарном потоке газа при постоянной площади — onst поперечного сечения канала сохраняется [c.246]

При несжимаемой первой фазе (р = onst), непроницаемости стенок канала и стационарности суммарного расхода (Go = onst) имеем [c.264]

Абсолютные значения Д ст при возникновении кризиса первого рода не всегда оказываются настолько большими, чтобы вызвать значительный перегрев и разрушение стенки канала. Тем более это. относится к кризису теплообмена второго рода, особенно если он возникает в условиях орошаемой пленки. И все же следует иметь в виду, что даже при относительно небольшом скачке температуры стенки в момент кризиса и установления в закризисной области стационарной температуры по длине парогенерирующей трубы в районе кризиса всегда есть переходная зона, характеризующаяся колебаниями температуры стенки. При длительной эксплуатации это явление может привести к усталостному разрушению трубы, поэтому знание плотности критического теплового потока и граничного паросодержания является необходимым условием правильной оценки надежности работы парогенератора. [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...