Скорость распространения слабых

Однако если пластина движется так быстро, что давления не успевают выравниваться, то в газе возникнет импульс сжатия такой же величины, как и в случае движения бесконечной пластины. Давления выравниваются со скоростью распространения слабого импульса, т. е. со скоростью звука Сд (пока давление успевает выравниваться, мы имеем дело с малыми сжатиями). Поэтому, если скорость движения пластины превышает скорость звука Ср, то давление впереди и позади пластины не будет успевать выравниваться даже при малых [c.583]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ СЛАБЫХ ВОЛН [c.297]

Влияние скорости распространения слабых волн на течение жидкости. [c.301]

Конечная величина скорости распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность непрерывного перехода потоком жидкости через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого физически очевидна. В самом деле, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости нужно уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление на выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Но уменьшение давления передается по текущей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При малых скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текущей жидкости внутрь канала и приводит к перераспределению давления внутри канала, а именно, к увеличению градиента давления, в результате чего скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. Однако, если скорость жидкости во входном сечении канала достигла значения скорости распространения слабых волн, то уменьшение давления вследствие того, что оно распространяется с той же скоростью, с какой вытекает жидкость, не будет больше передаваться внутрь канала и вызывать увеличение скорости после этого как бы ни изменялось давление на выходе из канала, оно не приведет к изменению давления в потоке жидкости и к увеличению скорости истечения. [c.301]

Это явление, заключающееся в невозможности воздействия на поток жидкости путем уменьшения давления среды, в которую происходит истечение жидкости, т. е. в запирании потока от внешнего воздействия, называют кризисом течения , а скорость истечения жидкости в момент кризиса — критической скоростью течения. Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть (независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [c.301]

Из уравнений, определяющих равновесную ударную адиабату, можно найти наименьшее значение скорости волны уплотнения Do, при которой о е, т. е. ре - 1. Эта скорость совпадает с равновесной скоростью звука, равной скорости распространения слабых гармонических возмущений (см. 1, 2), имеющих нулевую частоту ((о- О), и выражение для которой дано в [c.340]

Таким образом, аналогично релаксирующему газу и смеси газа с каплями или частицами полу генная из условия существования стационарной волны уплотнения равновесная скорость звука Се совпадает с фазовой скоростью распространения слабых гармонических возмущений С (со), имеющих частоту (о О, а полученная из условия существования стационарной ударной волны со скачком скорость звука f совпадает с фазовой скоростью гармонических возмущений С (со), имеющих частоту со-> >, т. е. соответствует замороженной скорости звука. [c.71]

Здесь с — скорость распространения слабых возмущений в газе (скорость звука). [c.13]

В этом уравнении две неизвестные величины — w и а. Для того чтобы определить интересующую нас величину скорости распространения слабого возмущения а, это уравнение необходимо дополнить еще одним уравнением, содержащим неизвестные и и а. В качестве такого уравнения удобно использовать известное из механики уравнение импульсов, в соответствии с которым изменение количества движения тела с массой М равно импульсу, полученному этим телом под действием силы F. [c.275]

Скоростью звука называется скорость распространения слабых возмуш,ений в упругой среде. [c.33]

Рассмотрим теперь в той же постановке задачи вопрос о скорости распространения звука в двухфазной среде, состоящей из газа и мелких капелек. По определению скорость звука — это скорость распространения слабых возмущений. Скорость звука зависит от упругости среды, ее плотности и термодинамического процесса, происходящего при сжатии и разрежении. [c.201]

В гл. 3 показано, что скорость распространения слабых возмущений (скорость звука) зависит от физических свойств среды и ее температуры. В двухфазном потоке на скорость звука влияют структурные особенности среды (капельная, пузырьковая, пенная) и интенсивность обменных процессов. [c.328]

Величина, стоящая в правой части этого уравнения, есть не что иное как скорость звука в невозмущенной среде. Таким образом, в первом приближении скорость распространения слабой ударной волны равна скорости звука в невозмущенной среде. [c.107]

Значение (0) соответствует скорости распространения слабого разрыва, отделяющего область дви жения от области, где продукты взрыва покоятся. [c.345]

Очевидно, наименьшую скорость распространения имеют волны очень слабые. Такие волны принято называть звуковыми, а скорость распространения слабых возмущений — скоростью звука. У звуковой волны величина Др ничтожно мала по сравнению с р, поэтому первая дробь под знаком корня в формуле (1-07) практически равна единице. В итоге для определения скорости звука в любой среде получается простая формула [c.18]

Особенно явной станет разница между величиной скорости распространения слабого разрыва, всегда равной а, и выражением, получающимся из (5.5), если мы преобразуем (5.5), использовав для этого одно важное следствие соотношения (2.19). Заметив, что Т р/Яр и что Ср — с = АЯ, придадим сначала (2.19) вид [c.29]

Таким образом, волна уплотнения движется относительно невозмущенной среды перед волной со скоростью большей, чем равновесная скорость звука Се, которая равна фазовой скорости распространения слабых гармонических возмуш,ений С (со), имеющих частоту со-> О (см. (6.2.12)). Полученное выражение для С, в жидкости с пузырьками совпадает с формулой (4.2.20) для газа с каплями, если учесть, что эффективный показатель адиабаты смеси жидкости с пузырьками 1. Это совпадение связано с тем, что равновесные параметры за стационарной волной не зависят от структуры смеси. [c.37]

Отсутствие такого влияния есть следствие конечной скорости распространения слабых возмущений возмущения из области вне отрезка Р+Р не успевают прийти в точку Р, распространяясь в пространстве с конечными характеристическими скоростями и + а и и—а соответственно. [c.166]

Таким образом, скорость распространения слабой ударной волны равна полусумме скоростей распространения слабых возмущений перед волной и за ней. [c.192]

Поскольку условие распространения (7) выражает свойства, общие многим видам малых возмущений, принято называть основанную на нем теорию акустической и говорить, несколько вольно, о любой волне, описываемой ею, как о звуковой волне. Этим объясняется то, что мы уже добавляли эпитет акустический к различным величинам. Собственные скорости распространения слабых волн часто называются скоростями звука. [c.338]

Под скоростью звука понимается скорость распространения слабых волн сжатия или разрежения в газах и вообще в любых средах. При этом речь идет не только о волнах, воспринимаемых человеческими органами слуха как звук, но и вообще 1 [c.163]

IV.6. Известно, что при диссоциации число частиц газа в единице объема возрастает. Это приводит к увеличению скорости распространения слабых возмущений, т. е. возрастанию скорости звука а по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. Поэтому при учете влияния диссоциации из-за уменьшения числа М=К/а произойдет увеличение угла наклона линии Маха. [c.477]

Но это есть не что иное, как скорость звука с. Таким образом, скорость распространения ударных волн слабой интенсивности совпадает в первом приближении со скоростью звука [c.462]

Следует обратить внимание на то, что искривление луча света может происходить только вследствие различной скорости распространения света в разных точках пространства. Отсюда следует, что постулат о постоянстве скорости света, принятый в специальной теории относительности, не соблюдается в полях тяготения. Поэтому специальная теория относительности справедлива только в присутствии слабых полей тяготения. [c.385]

Звуковая волна представляет собой последовательные сжатия и разрежения воздуха, распространяющиеся со скоростью, зависящей от свойств воздуха. В звуковой волне, как и в случае отдельного импульса, сжатия и разрежения происходят столь быстро, что обмен теплом не успевает происходить и процесс протекает адиабатически (см. 134). Поэтому для скорости распространения звуковых волн малой амплитуды получается такое же выражение, как и для скорости отдельного слабого импульса сжатия [c.721]

Для воздуха, например, при 0° Ро Ро = S-I см 1сек , у = 1,4 и скорость импульса сжатия Со = 334 м/сек. Так как отношение Ро/ро меняется с температурой (йовышается с увеличением температуры), то скорость импульса сжатия в газе растет с повышением температуры. При неизменной температуре отношение ро/Ро Для данного газа не зависит от плотности и, следовательно, скорость распространения слабого импульса не зависит от средней плотности газа. Найденная скорость распространения слабого импульса сжатия 334 м/сек совпадает со скоростью звука в воздухе при тех же условиях. Это совпадение вполне понятно, поскольку скорость распространения с должна быть одинакова для всех слабых импульсов сжатия независимо от их формы и степени сжатия (пока оно мало). Звуковые волны можно рассматривать как ряд таких импульсов сжатия, следующих вплотную друг за другом и распространяющихся с одинаковой скоростью. Пока сжатия в звуковой волне невелики, она должна распространяться с той же скоростью, что и отдельные слабые импульсы сжатия. [c.580]

Из магнитной газодинамики известно, что в общем случав скорости распространения слабых магнитогазодинамических волн, которые подразделяются на быстрые (с) и медленные (с ), а также скорость распространения альфвеновской волны (Ь) зависят от угла б между выбранным направлением и вектором магнитной индукции В [c.233]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Конечная скорость распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность перехода скорости потока через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого явления физически очевидна. Действительно, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости необходимо уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление па выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Однако уменьшение давления передается по текуи1,ей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При маль[х скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текуш,ей жидкости внутрь канала и обусловливает перераспределение давления внутри канала, а именно, увеличение градиента давления. В результате скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. [c.325]

Возникает вопрос подтверждается ли такое предположение опытом Для уверенного ответа на этот вопрос мы пока еще не располагаем достаточным экспериментальным материалом. Из литературы известны лишь единичные работы [Л. 17, 42, 60], посвященные измерению скорости распространения слабых возмущений в парожидкостной среде, причем между результатами опытов различных исследований имеются расхождения. В частности, Коллинг-хэм и Файри [Л. 60], измерявшие скорости звука в пароводяной смеси со степенью сухости, изменявшейся от 1,0 до 0,05 (давление смеси 1 и 3 бар), вообще не обнаружили какого-либо влияния влажности на величину акустической скорости. При всех значениях х получено одно и то же значение скорости звука а, совпадающее с расчетной (со стороны однофазной области) скоростью звука в сухом насыщенном паре. [c.90]

Исследования критических режимов при высокой влажности до сих пор еще не проведены с необходимой полнотой. Теория и эксперимент отчетливо подтверждают, что и в этом случае градиенты давления в горловых сечениях достигают максимальных значений. При больших градиентах давлений резко возрастает метастабильность течения и уменьшаются коэффициенты скольжения. Однако в сильно градиентных конфузорных потоках заметно снижается интенсивность турбулентных пульсаций [Л. 55] и уменьшается значение частотно-структурного параметра (см. гл. 4), что должно приводить к уменьшению скорости распространения слабых возмущений. При большой влажности необходимо также считаться с возможностью заметных и многократных изменений структуры течения. Как известно, в этих случаях движение может сопровождаться переходом от капельно-пленочной структуры к пробковой, пенообраз- [c.216]

Скорость распространения слабых возмущений. Скорость звука в двухфазных средах, как и в однофазных, зависит от соотношения упругих и инерционных свойств среды, которые в свою очередь являются функциями физических свойств газа и его состояния. Применим в этой связи к выделенному элеменгу среды закон Гука [c.17]

Скорость звука как скорость распространения слабого упругого возмущения в двухфазной жидкости в сильной степени зависит от истинного объемного паро- пли газосодержания, от физических свойств газовой и жидкой фаз смеси, от теплообмена между фазами, от частоты и величины возмущения. [c.61]

Скорость С1 иногда называют скоростью упругих волн, а скорость Со — скоростью пластических волн Со всегда меньше, чем с например, у железа = 6,8 км сек, Со = 5,7 км1сек. Скорость распространения сильных волн сжатия (ударных волн) зависит от амплитуды волны. Она всегда больше Со или близка к этой величине. Скорость распространения слабых возмущений всегда равна о, независимо от амплитуды, поскольку возмущения распространяются с такой скоростью только в том случае, когда они малы. [c.579]

Если Q = onst, то источник или сток имеет постоянную мощность если Q = Q t) — то переменную. Если в некоторый момент времени Q меняется в начале координат, то мгновенно изменяется поле скоростей во всем пространстве. Сигналы изменения Q сразу сказываются на всем поле скоростей, что, конечно, не может иметь места в действительности. Возмущения должны распространяться с некоторой конечной скоростью. Поэтому рассмотренное поле скоростей является определенной идеализацией, которая может достаточно хорошо отражать действительность только в том случае, когда рассматриваются течения жидкости с большой скоростью распространения возмущений. Во многих случаях можно считать, что такой жидкостью является, например, вода, в которой скорость распространения слабых возмущений 1450 м]сек. [c.47]

Заметим, что фигурирующая в работе С. В. Чибисова скорость распространения слабых разрывов (по Адамару) совпадает [12] с введенной нами выше ( 7) лучевой скоростью Не имея здесь возмоншости подробнее входить в вычислительные проблемы воздушной сейс-мики, мы ограничили наше изложение этих вопросов приведенными выше иллюстрациями и ссылками. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...