Энергия внутренняя и максимальная работ

Рассмотрим вопрос, какую максимальную работу можно получить от рабочего тела (газа) при заданных условиях. Считаем источник работы и среду изолированной, адиабатной системой, к которой, теплота не подводится и не отводится, т. е. Q = О- Обозначим внутреннюю энергию системы в начальном состоянии (У и в конечном U". Тогда на основании первого закона термодинамики имеем [c.126]

При переходе рабочего тела из неравновесного состояния в равновесное, максимум работы будет получен тогда, когда процесс изменения состояния рабочего тела обратим. Для определения максимальной работы рассмотрим расширенную изолированную систему, состоящую из рабочего тела (источника работы) и окружающей среды. Для того чтобы рабочее тело(система) пришло в равновесие со средой, необходимо изменить внутреннюю энергию за счет отвода или подвода теплоты или же за счет совершения работы, так как по первому закону термодинамики [c.184]

Формула Больцмана. Между значением энтропии 3 системы в данном равновесном состоянии и максимальной термодинамической вероятностью которая, как было показано выше, характеризует равновесное состояние системы, существует вполне определенное соотношение. Чтобы Установить это соотношение, рассмотрим равновесный изотермический процесс изменения состояния системы. В результате этого процесса произойдет, во-первых, увеличение объема системы от Е до Е + (IV, что приведет к изменению внутренней энергии системы на величину произведенной при этом работы йВ = рдУ, взятой с обратным знаком во-вторых, изменится распределение молекул по энергиям, что вызовет некоторое дополнительное изменение внутренней энергии системы. [c.89]

В изолированной системе внутренняя энергия U и объем V имеют неизменные значения. Будучи выведенной из устойчивого равновесия, система через некоторое время возвратится в это состояние, причем вследствие необратимости релаксационных процессов полезной внешней работы не производится, а энтропия системы, как это следует из выражения (3.4), по мере приближения к состоянию равновесия возрастает до тех пор, пока не достигнет максимума. Следовательно, в состоянии термодинамического равновесия энтропия изолированной системы имеет максимальное значение, т. е. [c.185]

Эксергия вещества в замкнутом объеме рассматривается в закрытых системах. Определим термомеханическую эксергию вещества в замкнутом объеме, т. е. максимальную работу, которую может совершить вещество с начальными параметрами р, V, Т, и, И, S при обратимом переходе в равновесие с окружающей средой, когда его параметры будут иметь значения ро. Vo, То, Uo, ho. So- Для того чтобы вещество перешло в равновесие с окружающей средой, необходимо изменить его внутреннюю энергию за счет подвода (или отвода) к нему теплоты либо за счет совершения им работы, поскольку в соответствии с первым законом термодинамики du = bq - Ы. [c.73]

Эксергия массы. Для того чтобы рабочее тело с начальными параметрами р, v, Т, и, h, s обратимо пришло в равновеснее окружающей средой, характеризуемой параметрами р , Vg, Тд, Ug, hg, -s o, необходимо изменить его внутреннюю энергию за счет подвода или отвода теплоты и за счет совершения им работы, поскольку в соответствии с первым законом термодинамики du — bq — Ы. Так как обратимый теплообмен с окружающей средой должен осуществляться при постоянной температуре Тд, то bq = T s. Удельная совершаемая работа при этом будет составлять из удельной максимальной работы б/тах за вычетом удельной работы на преодоление давления окружающей среды p v. Тогда [c.142]

Уменьшение внутренней энергии 1 — Uj называется тепловым эффектом химической реакции. Тепловой эффект реакции слагается из выделенной при реакции теплоты и внешней работы. При обратимых процессах получается максимальная работа, и реакция сопровождается минимальным выделением тепла [c.174]

В результате этого процесса произойдет, во-первых, увеличение объема системы от V до V йУ, что приведет к изменению внутренней энергии системы на величину произведенной при этом работы рйУ, взятой с обратным знаком во-вторых, вследствие изменения состояния изменится распределение молекул по энергиям, а следовательно, и максимальная термодинамическая вероятность что вызовет некоторое дополнительное изменение внутренней энергии системы. [c.85]

Для получения уравнения максимальной работы рассмотрим расширенную изолированную систему, состоящую из рабочего тела — источника работы — и окружающей среды. Такая система не получает и не отдает тепло, и для нее йд = 0. Обозначим параметры рабочего тела р , Т , а окружающей среды Ро. Т . До достижения равновесного состояния системы рабочее тело — окружающая среда в общем случае р > /5о. Внутреннюю энергию рабочего тела и окружающей среды в начальном состоянии (до достижения равновесного состояния) обозначим соответственно и оь а в конечном состоянии (после достижения равновесного состояния) — м, и 02- Согласно первому закону термодинамики, учитывая аддитивность внутренней энергии, можем для такой изолированной системы написать [c.56]

Гл. 10 Энтропия и полезная энергия . В этой главе прежде всего методом Клаузиуса выводится энтропия, затем дается формула максимальной работы. После этого говорится о свободной энергии и трактовке второго закона по Больцману с обоснованием соответствующего уравнения s = k vi W). При рассмотрении этого вопроса записано Большим успехом в направлении физической интерпретации энтропии и систематизации необратимых процессов явились работы Больцмана (1878), который, следуя мысли Гиббса, показал, что определение энтропии можно рассматривать как вопрос теории вероятностей . После этого рассматриваются характеристические функции (внутренняя энергия, энтальпия, свободная энергия и термодинамический изобарный потенциал) и выводятся соответствующие дифференциальные соотношения. Заканчивается эта глава рассмотрением условий равновесия. [c.260]

Началом процесса расширения обыкновенно считают момент достижения газами максимального давления. В течение процесса расширения накопленная сгоревшими газами внутренняя энергия трансформируется в механическую работу, при этом давление и температура газа постепенно понижаются. [c.202]

Исходя из основного требования обеспечения стар-терного режима разряда и специфики работы на автомобиле аккумуляторные батареи должны удовлетворять следующим основным требованиям иметь очень малое внутреннее сопротивление для получения больших стар-терных токов.при пуске двигателя внутреннего сгорания выдерживать большой разрядный ток прИ сохранении достаточной емкости аккумуляторных батарей и без коробления, их пластин обладать максимальной удельной энергией, т. е. электроэнергией, снимаемой с единицы массы или объема иметь достаточную механическую прочность сосудов, пластин и сепараторов иметь большой срок службы и достаточную надежность при раз-, личных внешних условиях (температура, влажность и т. д.) быть изготовленными из недефицитных материалов иметь невысокую стоимость и трудоемкость ори обслуживании и ремонте. [c.8]

Следовательно, максимальная работа зависит от температуры, В уравнении (8) ёАт выражает увеличение максимальной работы данного процесса при повышении температуры на ёТ. В простейшем случае дАт/ёТ - это увеличение максимальной работы при повышении температуры на один градус, другими словами, <1Ат/<1Т - температурный коэф-фициент максимальной работы. Уравнение (8), называемое уравнением Гиббса-Гельмгольца, объединяет первое и второе начала термодинамики. Оно показывает, что Ащ, полученная при химической реакции и даже при обратимом ведении процесса не равна высвобождавшейся внутренней энергии ди, так как температурный коэффициент в общем случае не равен нулю, в исключительных случаях этот коэффициент все же может равняться нулю (ёЛт/<1Т=0), тогда Ап1= А11, и освобождающаяся в обратимом процессе внутренняя энергия полностью превращается в работу. [c.78]

Если процесс осуществляется не однократно с определенным количеством вещества, а в потоке, то та же как и ранее, на место внутренней энергии должна быть поставлена энтальпия. Тогда максимальная работа равна [c.98]

Получаемую работу можно увеличить, продлевая расширение до давления более низкого, чем начальное, до тех пор, пока газ, расширяясь, не приобретет начальную температуру 18° С (линия 33 на рис. 192). Затем газ изотермически сжимается вдоль линии 3 1 и приводится к начальному давлению в 1 ат. Получаемая работа возрастает в этом случае до величины площади 123. Но это еще не предел возможностей. По второму закону, максимальная работа будет получена тогда, когда все процессы полностью обратимы. Процессы 23 и 3 1 обратимы, но собственно реакция — процесс 12 — не является обратимой. В последующих параграфах мы покажем, как можно осуществить химиче скую реакцию обратимо и тем самым обеспечить получение максимальной работы. Разумеется, увеличение получаемой работы уменьшает тепло, выделяемое за счет реакции, ибо их сумма должна быть равна изменению внутренней энергии, которое не зависит от характера процессов. [c.307]

Максимальная полезная работа Z-max, которая может быть получена в системе, равна разности внутренних энергий системы в двух ее состояниях, т. е. разности в этих состояниях суммарной энергии окружающей среды и рабочего тела [c.57]

Понятия максимальной полезной работы и внутреннего относительного КПД более подробно раскрываются в последующих главах при рассмотрении конкретных систем и процессов преобразования энергии. Выше лишь кратко были рассмотрены законы термодинамики. Этой области науки посвящена многочисленная специальная литература. Более подробно затронутые выше вопросы великолепно изложены в целом ряде книг. Некоторые вопросы термодинамики обсуждаются также ниже в приложении к различным устройствам преобразования энергии, начиная с тепловых двигателей. [c.57]

Характер влияния различных видов диссипативных сил на динамическое поведение механической системы неодинаков. Роль внутреннего неупругого сопротивления в материале, конструкционного демпфирования, вязкого сопротивления и кулонова трения ограничивается в основном рассеянием энергии при колебаниях. Влияние этих сопротивлений на характер движения системы заметно сказывается при свободных колебаниях, проявляющихся в реальных условиях при переходных режимах работы машинного агрегата. Наличие диссипативных сил приводит к затуханию свободных колебаний, возникающих в результате нарушения равновесных состояний системы при сбросе и набросе нагрузки, при запуске двигателя, при переходе с одного эксплуатационного режима на другой. Особенно важно знание диссипативных сил для оценки максимального уровня резонансных колебаний. Уровень этих колебаний определяется в основном [c.13]

Существенную долю в общем балансе энергии, рассеиваемой механизмом с упругими связями в процессе его колебаний, занимает работа сил внутреннего трения в материале упругих связей, или, как ее называют, гистерезис-ные потери. Наличие гистерезисных потерь объясняется особенностями диаграммы многократного нагружения и раз-гружения практически любого машиностроительного материала. Подобная диаграмма представлена на рис. 3.17, а. Как на ней показано, при одной и той же величине деформации напряжение оказывается несколько большим, когда оно растет, чем когда оно убывает. Такая картина остается справедливой даже в том случае, если максимальное напряжение не превосходит предела пропорциональности. Полученная таким образом замкнутая кривая называется петлей гистерезиса. Площадь, ограниченная петлей гистерезиса, характеризует количество энергии, рассеиваемой единицей объема материала за один цикл. При повторном растяжении [c.99]

Каким же образом маховик выравнивает ход машины Проследим это на примере поршневого двигателя внутреннего сгорания. Начнем со вспышки рабочей смеси в цилиндре двигателя — с процесса, при котором вырабатывается энергия. Эта энергия должна произвести работу, требуемую от двигателя, а кроме того — подготовить следующую вспышку. А для этого нужно вытолкнуть из цилиндра продукты сгорания, набрать в цилиндр свежий заряд смеси и, что требует максимальной затраты энергии, сжать смесь. Если бы механизм двигателя был безынерционным, то, расширившись от вспышки, газ довел бы поршень до нижнего положения и на этом работа двигателя была бы закончена. Но благодаря высокой инертности маховика, насаживаемого на вал двигателя, последний не только не останавливается после вспышки, а продолжает равномерно вращаться. [c.58]

Отношение крутящего момента на полностью застопоренном выходном валу И к крутящему моменту на входном валу 13 называют максимальным коэффициентом трансформации, который у современных гидротрансформаторов достигает 2,75—3,25. При полном стопорении выходного вала турбинное колесо неподвижно. Следовательно, вся энергия масла расходуется на внутреннее трение. Таким образом, яри максимальном коэффициенте трансформации полезная работа равна нулю, хотя на выходном валу и развивается максимальный крутящий момент. [c.144]

Важнейшим узлом, составляющим основу и специфику оборудования и технологии ультразвуковой сварки металлов и пластмасс, является механическая колебательная система. Эта система служит для преобразования электрической энергии в механическую, передачи этой энергии в зону сварки, согласования сопротивления нагрузки с внутренним сопротивлением системы и геометрических размеров зоны ввода энергии с размерами излучателя, концентрирования энергии и получения необходимой величины колебательной скорости излучателя. Система должна работать с максимальным к. п. д. на резонансной частоте независимо от изменения сопротивления нагрузки. [c.5]

Использовать пропан из баллона объемом 50 л наружной газобаллонной установки при необходимости непрерывной подачи паровой фазы пропана сложнее. Известно, что режим отбора газа из баллона, используемого для индивидуально-бытовых нужд, носит резко выраженный неравномерный характер. В часы максимальной нагрузки резко увеличивается расход газа. Установлено, что при работе наибольшего числа горелок максимальное увеличение подачи газа обеспечивается не столько за счет притока тепла из окружающей среды, сколько за счет внутренней энергии хранимого в баллоне газа, т. е. за счет понижения температуры жидкой фазы. С уменьшением температуры сжиженного газа увеличивается разность температур жидкой фазы и окружающего воздуха и повышается приток тепла к баллону. Вследствие этого вос- [c.332]

Характеристическими или термодинамическими функциями называют такие функции состояния системы, при помощи которых можно наиболее просто определить термодинамические свойства системы, а также находить условия равновесия в ней. К этим функциям принадлежат внутренняя энергия и, энтальпия /, энтропия 5, изо-хорный потенциал Р и изобарный потенциал I. Наиболее удобными для характеристики химических процессов являются последние две функции. Убыль этих функций в обратимых изохорно-изотермических и изобарно-изотермических реакциях позволяет определить максимальную работу этих реакций, являющуюся мерой химического сродства. [c.300]

О Это утверждение можно аргументировать и не входя в детали преобразования внутренней энергии в работу. Почему при Ш = АО неравновесная система нагреватель+холодильннк не может произвести работу Потому что ее внутренняя энергия в процессе установления равновесия остается неизменной все тепло от нагревателя переходит к холодильнику. Ясно поэтому, что работа будет тем больше, чем меньше будет энергия системы тело+среда в конце процесса установления за счет этого уменьшения энергии и совершается работа. Но конечное состояние этой теплоизолированной системы является равновесным и характеризуется определенным значением объема. Поэтому ее анергия будет тем меньше, чем меньше будет ее энтропия в силу определения (4.1) и ввиду положительности температуры производная (ди/дS)v > о, и это означает, что при неизменном объеме энергия растет с увеличением энтропии и уменьшается при ее уменьшении. Но энтропия теплоизолированной системы не может убывать. В лучШем случае, при обратимости процесса, она будет оставаться неизменной. Это и есть условие получения максимальной работы при этом конечная энергия системы будет минимально возможной. [c.113]

Рассмотрим какое-либо тело, находящееся в окружающей среде, давление р и температура 7 которой постоянны. Энтропия расширенной системы, т. е. тела и окружающей среды, S равна сумме энтропий тела и окружающей среды. При равновесии между телом и окружающей средой энтропия S является функцией внутренней энергии U всей системы (т. е. тела и окружающей среды), изображенной на рис. 10.1 сплошной кривой . Если тело не находится в равновесии с окружающей средой, то его состояние изображается точкой Ь, лежащей ниже указанной кривой S ( / ), поскольку энтропия системы в равновесном состоянии больше, чем в неравновесном. Длина вертикального отрезка аЬ численно равна разности энтропий системы в равновесном и неравновесном состояниях, отвечающих одному и тому же значению полной энергии системы. Длина горизонтального участка сЬ численно равна изменению полной энергии системы при обратимом адиабатическом (S = onst) переходе из состояния с равновесия со средой, соответствующего значению энтропии 5 , в состояние Ъ, отвечающее тому же значению энтропии. Но при неизменной энтропии системы убыль внутренней энергии системы U — Vl представляет собой максимальную работу L,naxj [c.336]

Сообразно с изложенным эксергия 1 кг неподвижного рабочего тела с внутренней энергией и равна той максимальной работе, которую оно может совершить при заданных параметрах окружающей среды. В соответствии с уравнейием (5-60 ) она дыражается так [c.59]

Превращения нетепловых видов энергии происходят в тепловом резервуаре окружающей среды, поэтому возможны обратимое перетекание тепла из ПЭ в окружающую среду и обратно и необратимые потери тепла, равные Tq. ASh- Максимальная работа в изотермически-изохорных процессах равна убыли свободной энергии источника F — U — TS, а в изотермически-изо-барных убыли свободной энтальпии Н = I — TS, где U, I, S и Г — соответственно внутренняя нетепловая энергия, энтальпия, энтропия и температура системы. С учетом этого КИЭ нетепловых ПЭ примет следующий вид [c.58]

Растрескивание по поверхностям раздела носит преимущественно энергетический характер с высокой граничной энергией, так как работа разрушения представляет собой разницу между суммой поверхностных энергий частицы и матрицы и энергией поверхности раздела частица — матрица. Критерий в напряжениях для зарождения трещины разработан в [4, 84] на основе предположения, что нарушение связи будет происходить в том случае, когда локальные напряжения превысят прочность границы между матрицей и частицей. В работе [84] проанализирована задача о внутреннем шейкообразовании между частицами и показано, что нарушение связи не произойдет, если прочность границы раздела будет превышать величину максимальной компоненты растягивающего напряжения при пластическом течении а , т. е. когда [c.71]

Закон сохранения энергии имеет первостепенное значение для движения среды при взрыве. Однако, поскольку в процессе рапространения взрывной волны термодинамическое состояние среды изменяется, не менее важным являвтся вопрос о качестве энергии, связанной со вторым законом термодинамики. Взрывная волна представляет существенно неравновесное состояние среды, поэтому распространение волны сопровождается увеличением энтропии 5. Среда, охваченная гидродинамическим движением, постепенно утрачивает способность к совершению механической работы. При iоо макроскопическое движение затухает и вся энергия о, выделившаяся при взрыве, затрачивается на переход среды в новое состояние равновесия. Однако для каждого конечного момента времени i величина утраченной необратимым образом энергии Q составляет некоторую часть от Энеригию волны Е составляет кинетическая энергия среды и часть внутренней энергии, равной максимальной работе, которая может быть использована на со.здание гидродинамических возмущений при переходе из данного неравновесного состояния в состояние механического равновесия. Производимая работа максимальна, если процесс перехода происходит при постоянной энтропии. Величины Q и Е подчиняются условию баланса [c.293]

Всякая Р. X. неизбежно связана с энергетич. изменениями в системе с этой точки зрения все реакции м. б. разделены на две группы на Р. X., сопровождающиеся выделением энергии, и Р. X., поглощающие энергию извне. В первой группе Р. х. вещества, вступающие в реакцию, обладают в сумме ббльшим запасом энергии, нежели вещества, возникающие в результате Р. х., вследствие чего излишек внутренней (химической) энергии может выделиться из системы в виде тепловой или любого вида энергии такие Р.х. называются экзотермическими. В случае Р. X. второй группы продукты реакции в сумме обладают ббльшим запасом энергии, яежели исходные вещества такие Р. х. протекают при условии подведения энергии к системе извне причем в одних случаях подводится теплота, в других—электрическая, в третьих—лучистая энергия и т. д. такие Р. X. называются э н д о т е р м и ч е ск и м и. Р. X. может служить источником полезной работы для этого надо ее поставить в особые условия, для того чтобы излишек энергии выделился не в виде теплоты, а в виде, скажем, электрической энергии, могущей сполна превратиться в работу. Однако величина максимальной работы, к-рую может дать Р. х. определяется не тепловым эффектом, а падением в системе свободной энергии поэтому изучение свободных энергий веществ и Р. X.—одна из главнейших задач химической термодинамики (см.). Достаточно указать на случаи эндотермических реакций, являющихся источником электрической энергии здесь гальванический элемент поглощает теплоту из окружающего пространства, причем одна часть этой теплоты идет на Р. х., другая же часть одновременно превращается в электрическую энергию. [c.112]

С учетом полученного соотношения между максимальной работой и внутренней энергией системы мы можем сделать следующее заключение. Процессьг протекают самопроизвольно в том направлении, в котором изменение свободной энергии идет в сторону ее уменьшения (система прои.зводит внеш1нюю работу), Это одно из основополагающих определений термодинамики, оно позволяет путем расчетов заранее установить, в каком направлении в заданных условиях пойдет самопроизвольный про-цесс в системе, состоящей из данных,веществ. Точное предсказание направления процесса позволяет рассчитать максимально возможную при определенных условиях работу. [c.79]

Таким образом, кроме такого критерия равновесия системы, как энтропия (которая принимает при равновесии максимальное значение), в частных случаях можно пользоваться величинами изо-хорно- и изобарно-изотермических потенциалов. Условием равновесия процессов V, Т) — onst и (р, Т) = onst является минимум этих потенциалов. Обе новые функции F и Z характеризуют часть внутренней энергии или энтальпии системы, которая может переходить в полезную работу. [c.202]

В ходе развития термодннамичт ских методов анализа было уааиов-лено, что эффективность преобразования энергии следует оценивать сопоставлением фактической работы, отдаваемой потребителю, с мак-сималь тым количеством работы, которое мог бы получить потребитель от данной термодинамической системы за счет ее внутренней энергии и подводимой к ней первичноГ энергии. Ее,ли рассматриваема.ч система является лишь элементом (узлом) преобразователя, ее эффективность характеризуется тем влиянием, которое оказывает необратимость в нем на итоговый эффект преобразования энергии. Если полезная энергия отдается в форме теплоты, то для оценки эффективности используют максимально возможную работу, которую можно получить за счет этой теплоты. [c.367]

Вследствие потерь на трение и завихрение при протекании лара между неподвижными лопатками скорость его снижается от значения С2 до с (см. график в верхйей части рис. 31-1,б). Затем пар поступает на второй ряд рабочих лопаток 3, где скорость его снижается до выходной с. Таким образом, преобразование кинетической энергии струи пара в механическую работу на валу происходит в двух рядах лопаток. Поэтому у турбины со ступенями скорости максимальный внутренний к. п. д. получается при меньших значениях х, а следовательно, число, оборотов вала может быть снижено по сравнению с турбиной без ступеней скорости. [c.341]

Величину энтальпии в соответствии с ее определением как энергии расширенной системы представляют обычно в виде суммы внутренней энергии и потенциальной, равной изобарной работе по преодолению постоянного (т. е. не зависяш,его от объема) внешнего давления, вызывающего расширение тела от нулевого объема до данного его значения. Тогда можно считать, что в пос-ледних выражениях член —Р V— V"o) = означает работу внешнего давления Р — onst, направленного на противодействие внутренним силам отталкивания атомов по гипотетическому расширению тела от состояния максимальной плотности вещества с объемом Vo до существующего в данный момент объема V, причем Vo С У, величиной Vo можно пренебрегать, тогда уравнение (31) совпадает с обычным соотношением термодинамики идеального газа. [c.17]

Модуль излучателя состоит из стержня, лампы-накачки, осветителя, высоковольтного трансформатора, зеркал резонатора, модулятора добротности. В качестве источника излучения используется обычно неодимовое стекло или алюминиево-иттриевый гранат, что обеспечивает работу дальномера без системы охлаждения. Все элементы головки размещены в жестком цилиндрическом корпусе. Точная механическая обработка посадочных мест на обоих концах цилиндрического корпуса головки позволяет производить ее быструю замену и установку без дополнительной регулировки, а это обеспечивает простоту технического обслуживания и ремонта. Для первоначальной юстировки оптической системы используется опорное зеркало, укрепленное на тщательно обработанной поверхности головки, перпендикулярно оси цилиндр рического корпуса. Осветитель диффузионного типа пред ставляет собой два входящих один в другой цилиндра, между стенками которых находится слой окиси магния. Модулятор добротности рассчитан на непрерывную ус тойчивую работу или на импульсную с быстрыми запусками. Основные данные унифицированной головки таковы длина волны 1,06 мкм, энергия накачки—25 Дж, энергия выходного импульса — 0,2 Дж, длительность импульса 25 НС, частота следования импульсов 0,33 Гц (в течение 12 с допускается работа с частотой 1 Гц), угол расходимости 2 мрад. Вследствие высокой чувствительности к внутренним шумам фотодиод, предусилитель и источник питания размещаются в одном корпусе с возможно более плотной компоновкой, а в некоторых моделях все это выполнено в виде единого компактного узла. Это обеспечивает чувствительность порядка 5-10 Вт. В усилителе имеется пороговая схема, возбуждающаяся в тот момент, когда импульс достигает половины максимальной амплитуды, что способствует повышению точности дальномера, ибо уменьшает влияние колебаний амплитуды приходящего импульса. Сигналы запуска и остановки генерируются этим же фотоприемником и идут по тому же тракту, что исключает систематические ошибки определения дальности. Оптическая система состоит из йфокального телескопа для уменьшения расходимости лазерного. луча и фокусирующего объектива для фото приемника. Фотодиоды имеют диаметр активной пло- [c.140]

В высокоскоростных микроэлектродвигателях, поскольку их внутреннее пространство вакуумировано, или заполнено нейтральным газом, окислительные процессы смазочного материала практически не протекают. Следовательно, его долговечность определяется главным образом термической и трибохимической стабильностью. Однако важным условием работы такого механизма является отсутствие вентиляционных потерь энергии. Это требование сравнительно легко удовлетворить, выбрав смазку с достаточно низким давлением насыщенных паров при максимальной рабочей температуре. Но этого недостаточно. Необходимо, чтобы термо- и трибораспад смазочного материала не сопровождались образованием значительного количества продуктов с давлением насыщенного пара недопустимо высоким, приводящим к значительным вентиляционным потерям энергии. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...