Волна восходящая

На Рисунке 8-21Ь показана правильная интерпретация рассматриваемой группы волн. Из-за Неудавшейся пятой волны восходящая конфигурация начинается не в точке минимума, а выше нее. [c.213]

Рассмотрим плоскую твердую поверхность, по которой стекает пленка жидкости, обтекаемая восходящим потоком газа. При достаточно высокой скорости газа на поверхности пленки появляются волны, которые движутся вверх по поверхности жидкости. Таким образом, наряду с нисходящими появляются и восходящие токи жидкости, компенсирующие друг друга. Это явление получило название захлебывание потока жидкой фазы . При дальнейшем увеличении скорости газа вся жидкая пленка течет по твердой поверхности вверх. Если затем постепенно уменьшать скорость газа, то при некотором ее значении, несколько большем, чем скорость газа в момент захлебывания потока жидкой фазы, пленка жидкости начнет двигаться вниз по поверхности. Это значение скорости газа определяет так называемую точку поворота потока. Точное положение точки поворота будет зависеть от условий смачиваемости твердой поверхности жидкостью. [c.6]

Рис. 9-25. Положительная восходящая волна при поднятии горизонта воды в водоеме В а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени ti, tj, 1з,. .. б - график изменения расходов Q вдоль потока для различных моментов времени t

Случай положительной восходящей волны (рис. 9-25 и 9-26). Такой случай возникает, когда в конечном сечении W-W канала происходит резкое увеличение отметки г и резкое уменьшение (иногда до отрицательной величины) расхода Q. [c.368]

Случай отрицательной восходящей волны. Здесь в конечном сечении W —W открытого русла происходит резкое снижение отметки Z (рис. 9-28, а) или резкое увеличение расхода Q (рис. 9-28,6). [c.369]

Приведенные выше зависимости (9-99)—(9-101) содержат после скорости vq два знака ( + ). Подчеркнем, что плюс относится к случаю нисходящей волны, т. е. распространяющейся вниз по течению (рис. 9-30, а ив) минус относится к восходящей волне, т. е. к распространяющейся вверх по течению (рис. 9-30,6 и г). В случае отрицательной волны (рис. 9-30, в и г) величину в формуле (9-99) следует считать отрицательной. [c.375]

Воображаемая модель 151, 521 Воронка размыва 483, 484 Восходящая волна 368 Всасывающая труба насоса 223 Всасывающий клапан 200 Вторичные течения 204 Вход в трубопровод 190 Высота волны 613 [c.654]

Сопоставление с данными статических испытаний [46] показывает, что на восходящей ветви Уд(01) в ударных волнах медь упрочняется несколько сильнее. Большая сопротивляемость меди в условиях ударно-волнового сжатия естественным образом может быть объяснена высокой скоростью деформирования меди в ударных волнах. Согласно [4], условный предел текучести меди при сжатии [c.206]

При рассмотренном только что движении поршня слева от него образуется разрежение, которое будет распространяться при помощи волн второго семейства (волн разрежения) и также приведет к некоторому непрерывному распределению скоростей возмущений, направленных в сторону положительных х. Но в этом случае распределение скоростей представится не спадающей, как на рис. 46, а восходящей кривой (рис. 47), так как точки, ближние к левой стороне поршня, будут иметь большие скорости, чем удаленные от нее. Выведенное из равенств (98) заключение о возрастании абсолютной скорости распространения волн второго семейства показывает, что в этом случае уклон кривых уменьшается и тенденция к образованию разрывов отсутствует. [c.150]

Область существования режима восходящей пленки. С ростом скорости газа в аппарате нисходящее течение пленки становится невозможным. При этом внутри канала устанавливается циркуляционное течение нисходящее по стенкам и восходящее в ядре потока. Высокие волны на поверхности пленки смыкаются, образуя жидкостные пробки. Пленочный режим переходит в снарядный. [c.644]

Зависимости прочности сварных соединений от исходных расстояний между соединяемыми поверхностями являются кривыми с максимумами. Их восходящая ветвь отражает повыщение прочности соединений с увеличением давления на фронте ударных волн сжатия в зоне соударения соединяемых пластин, нисходящая—понижение прочности соединений из-за разрушения волн в результате повысившейся скорости деформации металла, которое в свою очередь вызвано разрушением возникших соединений мощной отраженной волной разрежения. Вследствие этого решающим условием по/ учения прочного соединения является выбор оп- [c.16]

I ругая трактовка равновесного излу-иения, восходящая к Рэлею, состоит в том, чтобы само электромагнитное поле в полости рассматривать как набор осцилляторов. Можно говорить о собственных колебаниях этого поля и применить к ним методы статистической механики, а не вводить вспомогательный планковский осциллятор, взаимодействующий с излучением. Пусть для определенности полость имеет форму куба с ребром а ее стенки — зеркальные. Собственные нормальные колебания поля в таком объемном резонаторе представляют собой стоячие волны различных частот. Полное поле можно представить как суперпозицию таких стоячих волн, и в энергетическом отношении оно ведет себя как система невзаимодействующих гармонических осцилляторов. Для нахождения спектральной плотности энергии поля нужно подсчитать число независимых стоячих волн в полости с частотами в интервале от ы до о)-1-с]а). Как и в одномерном случае струны, закрепленной на концах, здесь для любого нормального колебания необходимо, чтобы вдоль каждого ребра укладывалось целое число полуволн. Пусть направление во ны (нормаль к плоскостям равных фаз) образует углы а, р и V с ребрами куба. Проекция любого ребра на это направление должна быть равна целому числу полуволн [c.435]

На границе встречных конвективных потоков, как и в случае вторичных стационарных течений, образуется периодическая вдоль слоя система вихрей. Эти вихри, однако, теперь не являются стационарными их интенсивность периодически меняется со временем. На длине волны формируются два пульсирующих вихря, осцилляции которых происходят в противофазе. Центры вихрей расположены на осевой линии и остаются неподвижными. Таким образом, в результате сложения встречных волн с одинаковыми на осевой линии амплитудами образуется стоячая (на оси) волна. В точках, отстоящих от оси на некоторое расстояние, амплитуды встречных волн различны, и потому вдоль восходящего и нисходящего потоков распространяются волны с периодически модулированной по времени скоростью и пространственно модулированные по амплитуде. Иллюстрацией могут служить кадры, представленные на рис. 17, где изображены линии тока и изотермы для последовательных моментов времени. По меткам на картах изотерм отчетливо видно, что в обеих половинах канала фаза волнового процесса перемещается вдоль по потоку. Колебания функции тока наиболее интенсивны на осевой линии, тогда как колебания температуры имеют наибольшую амплитуду в тех точках, где достигаются экстремумы скорости основного течения. Последнее обстоятельство качественно согласуется с данными экспериментов [46]. [c.44]

При больших Рг неустойчивость обусловлена нарастающими тепловыми волнами, распространяющимися в более быстром (восходящем) потоке. С ростом Рг (при фиксированном 5) граница волновой неустойчивости понижается (ср. 4). В отличие от неустойчивости гидродинамического типа, с ростом кривизны критическое число Грасгофа меняется в общем слабо. При Рг > 100 кривизна практически не влияет на границу неустойчивости. [c.82]

Эта задача определяет критическое число Грасгофа в зависимости от числа Рейнольдса поперечного потока. Естественно, что продув приводит к сильной стабилизации гидродинамической моды (рис. 69). Нейтральные возмущения медленно сносятся восходящим потоком с ростом Ке происходит слабое увеличение критической длины волны. При малых Ке имеем Сг, = Сго + А Ке К 28. О сюда критическая разность температур — о=К Мо/ ( ]3/г ). Таким образом, в обсуждаемом предельном случае сдвиг критической разности температур за счет продува пропорционален и1 и не зависит от вязкости и температуропроводности. [c.106]

При увеличении числа Прандтля появляется, как обычно, волновая мода неустойчивости. В силу асимметрии профилей фиксированным значениям Ре и Рг соответствуют две нарастающие волны, причем, как оказывается, наиболее опасной является волна, связанная с восходящим потоком (ситуация вполне аналогична рассмотренной в 9, рис. 45). В отличие от гидродинамической моды, влияние поперечного потока на волновую моду носит немонотонный характер (рис. 71). С ростом Ре вначале имеет место дестабилизация дальнейшее увеличение скорости поперечного течения оказывает достаточно сильное стабилизирующее действие. Фазовая скорость близка к максимальной скорости восходящего потока. [c.107]

В сравнительно узкой области 13 < 30 (кривая 16) наиболее опасной является волновая мода, связанная с нарастающими колебательными возмущениями концентрационного типа. Имеются две равноправные волны, распространяющиеся в восходящем и нисходящем потоках с фазовыми скоростями, близкими к максимальной скорости невозмущенного потока ). [c.131]

По мере увеличения числа Прандтля, как и в случае чистой жидкости, Появляется неустойчивость, обусловленная нарастающими температурными волнами. При этом из-за эффекта оседания частиц снимается вырождение волн, бегущих в восходящем и нисходящем потоках. [c.147]

На рис, 94 представлены нейтральные кривые Сг (/ ). Рис. 94, а относится к значению г = 1, принадлежащему области т < 5/3. При таком значении параметра течение состоит из двух встречных потоков. Как и следует ожидать, результаты исследования устойчивости в этом случае близки к соответствующим результатам для течения с кубическим профилем скорости. Имеются две моды неустойчивости. Одна из них (кривая 1) связана с развитием гидродинамических возмущений. Поскольку в обсуждаемом случае профиль скорости не является строго нечетным, вихри медленно дрейфуют вдоль границы раздела потоков вверх, причем соответствующая фазовая скорость мала по сравнению со скоростью основного течения. Кривая 2 соответствует неустойчивости типа нарастающих тепловых волн, распространяющихся в восходящем потоке с фазовой скоростью, близкой к максимальной скорости этого потока. Волновая мода является более опасной. [c.150]

Градиент температуры мал (вблизи экстремумов функции Г (л )). Заметим в этой связи, что в чисто изотермических потоках температурные волны всегда затухают (см. 4). Возможно, это же обстоятельство служит причиной отсутствия нарастающей тепловой волны в восходящем центральном потоке течения, вызванного однородными источниками тепла ( 25). [c.184]

Таким образом, для совершенного газа сверхзвуковой участок ударной волны соответствует восходящей слабой ветви кривой точка ветвления лежит в дозвуковой области. [c.73]

Очевидно, что при условии (52), когда звуковые и внутренние волны не связаны друг с другом, выражение (134) является прекрасным приближением значения (60) для восходящей составляющей потока плотности энергии в случае полностью связанных волн. [c.393]

Обнаружив волну, которая выглядит скорее горизонтальной, чем вертикальной, применяйте следующую технику. Начертите вертикальную (под углом 90 градусов) и горизонтальную (О градусов) оси от точки начала исследуемой ценовой активности. Далее, в случае движения моноволны вниз, начертите линию от начала графика через правый нижний квадрант (см. левые части Рисунков 3-14а и 3-14Ь) если моноволна восходящая, проведите линию из начала графика через правый верхний квадрант (см. правые половины Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Получится линия под углом 45 градусов к временной оси, разделяющая квадрант на две равные части. Действие Правила нейтральности не распространяется на нисходящие волны, расположенные ниже, либо на линии под углом 45 градусов [биссектрисы правого нижнего квадранта] (левые верхние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь), и на волны восходящие, находящиеся выше, либо на линии под углом 45 градусов [биссектрисы правого верхнего квадранта] (правые верхние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Правило нейтральности должно по крайней мере учитываться при работе с нисходящими волнами, расположенными выше 45 градусов (левые нижние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь) и при анализе восходящих волн, находящихся ниже 45 градусов (правые нижние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Чем ближе рассматриваемая волна к горизонтальной оси, тем вероятнее, что Правило нейтральности будет действовать (вступит в силу). [c.52]

Для экспериментального исследования волновых и высокоскоростных процессов в газовзвесях используют вертикальные ударные трубы. Характерная схема ударной трубы показана па рис. 4..3.1. Она представляет собой трубу с диафрагмой 2, разделяющей камеры высокого (КВД) и низкого (КНД) давлений. Имеется дополнительное оборудование 4 и 5 для заполнения КНД частичками твердой фазы. Исходная смесь газа с частицами в КНД к моменту разрыва диафрагмы создается отсечкой прокачиваемого через смеситель потока смеси. При этом частицы поддерживаются во взвешенном состоянии восходящим потоком газа, проходящим через вентиляционные каналы 3 и 10. Газо-взвесь может заполнять не всю КИД — между диафрагмой и двухфазной средой возможно существование области чистого газа. После разрыва диафрагмы в КНД образуется ударная волна, проталкиваемая газом из КВД. Процесс регистрируется малоинерционными датчиками давления 8, заделанными в стенки трубы. Описанная схема соответствует ударной трубе, реализованной в работе Е. Outa, К. Tajima, Н. Morii (1976). Эта труба имеет длину около Тми диаметр 70 мм. В отличие от приведенной схемы, двухфазная капельная смесь может создаваться в КНД введением капель сверху (см. А. А. Борисов, Б. Е. Гель-фанд и др., 1971). [c.332]

Рассмотрим, например, формулу (9-101), причем будем иметь в вцду случай восходящей волны, т. е. волны, имеющей тенденцию перемещаться вверх по течению. Для такого случая упомянутую формулу следует переписать в виде [c.378]

Формула не учитывает физических свойств жидкости и изменения шероховатости поверхностп (амплитуды волн) в зависиу стн от скорости газового потока. Как показывают опь,. ы [6.16], при нисходящем (спутном) кольцевом течении при скоростях воздуха до 20 м/сек (условия экспериментов) сохраняется постоянство амплитуды волн Я = 0,46, практически соответствующее теоретическому решению П. Л. Капицы t=0,48 [6.3]. В то же время в восходящем потоке при изменении скорости воздуха от 10 до 38 м/сек величина X уменьшалась с 0,86 до 0,48. Поэтому данная формула, по-видимому, наиболее пригодна для нисходящего спутного кольцевого течения. Влияние поверхностного натяжения возможно учесть [c.152]

Предложенные выше конструкции приемлемы для электроимпульсных установок небольшой производительности. Установки производительностью более 1 т/ч, многоэлектродные требуют принципиально других решений. Например, предложены электроды-классификаторы, которые совершают колебательные или вращательные движения вокруг оси, на которой расположены высоковольтные электроды (табл.4.15). Такие конструкции можно выполнить из стандартных шпальтовых сит, выпуск которых освоен промышленностью. Непрерывное обновление поверхности заземленного электрода в активной зоне, использование больших поверхностей, на которые воздействуют ударные эрозионные нагрузки, привело к существенному повышению стойкости заземленных электродов. Так, испытание установки с вращающимся барабанным грохотом показало, что на электроде-классификаторе при длительном испытании не было отмечено существенных изменений. Недостатком шпальтовых сит в качестве заземленного электрода-классификатора является отсутствие надежной классифицирующей калибровки, поскольку грохочение на них происходит в условиях динамических воздействий от ударной волны и интенсивного массопереноса, т.е. принудительно. В случае транспортировки готового продукта восходящим потоком жидкости конструкция заземленного электрода упрощается, так как не требуется его перфорации, и толщина может быть больше, чем 8-9 мм. [c.178]

Влияние газового потока па ламинарное течение пленки впервые было рассмотрено П. А. Семеновым [113] в начале 40-х годов. Полученные им зависимости хотя и не учитывают процессов волнообразования на поверхности пленки, однако позволяют наглядно понять сущность явления захлебывания, которое происходит в трубках с увеличением скорости газа и переходом от нисходящего к восходящему течению пленки. В более общем виде аналитическое решение уравнений движения для расслоенного ламинарного течения жидкости и газа между параллельными бесконечными пластинами и в круглой трубе с плоской поверхностью раздела фаз было получено в 1946 г. С. Г. Телетовым [123]. Несколько позже (1961 г.) Н. И. Семеновым и А. А. Точигиным 1112] была решена задача расслоенного ламинарного течения жидкости и газа с невозмущенной поверхностью раздела фаз в виде дуги любой кривизны. Расслоенное ламинарное течение при наличии переноса массы (конденсация, испарение) изучалось Г. Г. Черным [143] и Г. А. Бедой [5]. К данному направлению теоретических исследований следует отнести также работы В. А. Успенского [131], С. В. Рыжкова и А. Н. Майбороды [81, 110], а также Б. И. Конобеева [64, 65], который упростил решение П. А. Семенова, отбросив члены, учитывающие воздействие сил тяжести на движение пленки. Следует отметить, что подобный подход к рассматриваемой задаче является допустимым только при больших скоростях газового потока. Однако в этих условиях поверхность пленки покрыта волнами, а следовательно, необходимо рассматривать не ламинарное, а ламинарно-волновое течение. [c.184]

Влияние скорости воздуха на интенсивность испарения иленки в восходящем потоке двояко. При малых скоростях воздуха движение иленки ламинарноволновое с небольшой длиной волны и значительной амплитудой при этом нитенсивность конвективного переноса высока и, следовательно, выше коэффициент теплоотдачи. Большие скорости воздуха снижают конвективный перенос волновыми явлениями, но резко увеличивают его из-за турбулизации потока, что также способствует росту [c.165]

В [7] методом измерения главных напряжений для дюралюминия зарегистрировано значение Oi —О2=(0.1—0.05) ГПа при Oi = = 17 ГПа, что значительно ниже, чем следует из рис. 6.13, и вызывает сомнение. Результаты испытаний в статических условиях [46] близки к извлеченным из ударно-волновых экспериментов на восходящей ветви Уд(01) при равных давлениях / соответствующие значения предела текучести мало отличаются друг от друга. В работе [34] не обнаружено повышения сдвиговой прочности сплава В95 выше ее значения в точке Оне в упругопластической области до Oi 7 ГПа. Возможно, что на результаты работы [34], согласно [55], повлияли неточности измерения импульсных напряжщ ий диэлектрическим датчиком в случае многократного ударно-волнового нагружения, обусловленного циркуляцией волн в материале датчика. [c.209]

Голограмма-оригинал должна иметь высокую дифракционную эффективность. Требования к уровню шума при монохромной голограмме несколько снижаются, поскольку копирование осуществляется в узком спектральном диапазоне лазерного излучения, а шум— широкополосный. Более жесткое требование предъявляется к правильному режиму экспонирования голограммы-оригинала и точной передачи градаций яркости, для чего необходимо работать на восходящем почти линейном участке экспозиционной характеристики (см. рис. 36), не переходя за максимум. В большинстве случаев при съемке голограмм, не предназначенных для копирования, можно работать на всем диапазоне экспозиционной характеристики, хотя при этом несколько искажается передача полутонов. При двукратном голографировании (оригинал — копия) линейность рабочей характеристики очень важна. Правильно экспонированная голограмма обычно более зашумлена для восстановления в белом свете, но при восстановлении лазерным светом одной длины волны уровень шума приемлем. [c.98]

Рис. 45. Нейтральные кривые для волновых возмущений (Рг= 20 к =1/3). с > О - волна в восходящем потоке, с < О - волна в нисходящел потоке. Штриховая кривая - случай постоянной вязкости

Приведем теперь сводные данные о границе устойчивости в зависимости от числа Прандтля (рис. 46). Температурная зависимость вязкости приводит к понижению устойчивости на обеих ветвях спектра. Вдоль гидродинамической ветви Gr, слабо зависит от Рг. На тешювых ветвях, напротив, Gr , быстро убывает с ростом Рг. В интервале значений Рг, для которых были проведены расчеты, более опасными являются восходящие тепловые волны. Эта ситуация сохраняется вплоть до Рг 10" . При еще более высоких Рг, как показывает асимптотический анализ, более опасной становится нисходящая волна. [c.79]

Рис. 71. Критическое число Грасгофа в зависимости от числа Пекле для разных Рг (волновая мода). Олошные кривые - волны в восходящем потоке штриховые -в нисходящем (Рг = 8,15, 30 - поданным [18], Рг = 5 и 100 - [20])

Динамика атмосферы Марса. Динамика разреженной атмосферы Марса, обладающей малой тепловой инерцией, во многом отличается от земной и венерианской. Модель глобальной циркуляции, в основе которой лежит условие геострофического баланса (Ко 1), предсказывает аналогичную топологию движений в тропосфере и стратосфере, с преобладанием ветров, дующих в восточном направлении на высоких широтах зимой и в субтропиках летом, и в западном направлении на остальных широтах. В то же время, основным движущим механизмом переноса в меридиональном направлении служит сезонный обмен углекислым газом между атмосферой и полярными шапками, в результате чего возникают конфигурации типа ячейки Хэдли, с восходящими и нисходящими потоками и перестраивающейся системой ветров у поверхности и на больших высотах в летней и зимней полусферах (Зурек и др., 1992 Маров, 1992 1994). На характер циркуляции сильное влияние оказывает рельеф поверхности (ареография), от которой зависят как наблюдаемая картина ветров, так и генерация горизонтальных волн различного пространственного масштаба. В свою очередь, планетарные волны, обусловленные бароклинной нестабильностью атмосферы, и внутренние гравитационные волны проявляются в виде нерегулярностей в профилях температуры и вертикальных движений в стратосфере. С ними связаны также наблюдаемые волновые движения в структуре облаков с подветренной стороны при обтекании препятствий, свидетельствующие о существовании в [c.28]

У . а ордината точки Е — разности между объемами выемки и насыпи. От точки Е идет вторая восходящая часть кривой объемов, соответствующая приращению объемов второй выемки, и т. д. Так. обр. каждой точке перехода из выемки в насыпь соответствует точка перехода кривой от восходящей ветви к нисходящей и обратно. Если кривую объемов пересечь прямой, параллельной оси абсцисс, то при этом (фиг. 27) площади волн аЪй, dfg, дМ будут соответствовать произведениям объемов на средние дальности возки. Секущая линия, пораллельная оси абсцисс, называется распределяющей. [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...