Волна нисходящая

Рассмотрим плоскую твердую поверхность, по которой стекает пленка жидкости, обтекаемая восходящим потоком газа. При достаточно высокой скорости газа на поверхности пленки появляются волны, которые движутся вверх по поверхности жидкости. Таким образом, наряду с нисходящими появляются и восходящие токи жидкости, компенсирующие друг друга. Это явление получило название захлебывание потока жидкой фазы . При дальнейшем увеличении скорости газа вся жидкая пленка течет по твердой поверхности вверх. Если затем постепенно уменьшать скорость газа, то при некотором ее значении, несколько большем, чем скорость газа в момент захлебывания потока жидкой фазы, пленка жидкости начнет двигаться вниз по поверхности. Это значение скорости газа определяет так называемую точку поворота потока. Точное положение точки поворота будет зависеть от условий смачиваемости твердой поверхности жидкостью. [c.6]

Рис. 9-23. Положительная нисходящая волна перемещения, возникающая при быстром поднятии горизонта воды в водоеме А а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени 1з,. .. б - график

Рис. 9-24. Положительная нисходящая волна перемещения, возникающая при открытии затвора а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени ti, ti, Гз,. б — график изменения расходов Q вдоль потока для различных моментов времени

Рис. 9-27. Отрицательная нисходящая волна

Случай отрицательной нисходящей волны. Это случай, когда в начальном сечении W—W канала происходит резкое уменьшение отметки z и расхода Q (рис. 9-21, а и б). [c.369]

Приведенные выше зависимости (9-99)—(9-101) содержат после скорости vq два знака ( + ). Подчеркнем, что плюс относится к случаю нисходящей волны, т. е. распространяющейся вниз по течению (рис. 9-30, а ив) минус относится к восходящей волне, т. е. к распространяющейся вверх по течению (рис. 9-30,6 и г). В случае отрицательной волны (рис. 9-30, в и г) величину в формуле (9-99) следует считать отрицательной. [c.375]

Неполная воображаемая модель 521 Неполный гидравлический удар 364 Неравномерное движение 91, 94 Неразмывающая скорость 255 Несвободное истечение через водослив 412 Несовершенный колодец (грунтовый) 559 Неустановившееся движение 84 Нижний бьеф (НБ) 406 Нижняя критическая скорость 128 Нисходящая волна перемещения 365, 369 Нормальная глубина 283 Нормальные напряжения 22, 23, 32 Носок плотины 479 Ньютоновская жидкость 624 [c.657]

При воздействии на пленку потока газа обнаруживаются характерные явления, существенно отличающие такое течение от рассмотренного выше. Прежде всего следует отметить возрастание потерь в газовом потоке при появлении волн на поверхности пленки. Повышенные потери связаны с обтеканием волновой поверхности и срывом потока на нисходящей стороне волн. [c.287]

Изучение сопротивления при движении нисходящей пленки жидкости и спутного потока пара внутри трубы проводилось при трех режимах 1) течение жидкостной пленки со спутным паровым потоком без срыва жидкости с ее поверхности 2) со срывом жидкости с гребней волн на поверхности пленки 3) дисперсный режим движения газожидкостной смеси. [c.239]

Область существования режима восходящей пленки. С ростом скорости газа в аппарате нисходящее течение пленки становится невозможным. При этом внутри канала устанавливается циркуляционное течение нисходящее по стенкам и восходящее в ядре потока. Высокие волны на поверхности пленки смыкаются, образуя жидкостные пробки. Пленочный режим переходит в снарядный. [c.644]

Зависимости прочности сварных соединений от исходных расстояний между соединяемыми поверхностями являются кривыми с максимумами. Их восходящая ветвь отражает повыщение прочности соединений с увеличением давления на фронте ударных волн сжатия в зоне соударения соединяемых пластин, нисходящая—понижение прочности соединений из-за разрушения волн в результате повысившейся скорости деформации металла, которое в свою очередь вызвано разрушением возникших соединений мощной отраженной волной разрежения. Вследствие этого решающим условием по/ учения прочного соединения является выбор оп- [c.16]

Теоретическое рассмотрение конвекции в надкритической области было проведено в цитированной выше работе [ ]. С помощью вариационного метода исследовалась относительная устойчивость разных конвективных мод — валов и гексагональных ячеек с различным направлением циркуляции. Согласно результатам этой работы, при всех Кд > Кдт двумерные валы устойчивы. При Кд/Кдт > 3 (в случае воды) устойчивыми- становятся также гексагональные ячейки определенных длин волн с нисходящим движением по центру (ячейки с противоположным направлением движения всегда неустойчивы). Эти выводы, в.общем, не согласуются с экспериментальными данными [ ]. Расхождение, возможно, обусловлено тем, что в нелинейном расчете не учитывалась температурная зависимость параметров жидкости, играющая существенную роль в определении предпочтительной формы движения (см. 22). [c.284]

На границе встречных конвективных потоков, как и в случае вторичных стационарных течений, образуется периодическая вдоль слоя система вихрей. Эти вихри, однако, теперь не являются стационарными их интенсивность периодически меняется со временем. На длине волны формируются два пульсирующих вихря, осцилляции которых происходят в противофазе. Центры вихрей расположены на осевой линии и остаются неподвижными. Таким образом, в результате сложения встречных волн с одинаковыми на осевой линии амплитудами образуется стоячая (на оси) волна. В точках, отстоящих от оси на некоторое расстояние, амплитуды встречных волн различны, и потому вдоль восходящего и нисходящего потоков распространяются волны с периодически модулированной по времени скоростью и пространственно модулированные по амплитуде. Иллюстрацией могут служить кадры, представленные на рис. 17, где изображены линии тока и изотермы для последовательных моментов времени. По меткам на картах изотерм отчетливо видно, что в обеих половинах канала фаза волнового процесса перемещается вдоль по потоку. Колебания функции тока наиболее интенсивны на осевой линии, тогда как колебания температуры имеют наибольшую амплитуду в тех точках, где достигаются экстремумы скорости основного течения. Последнее обстоятельство качественно согласуется с данными экспериментов [46]. [c.44]

В сравнительно узкой области 13 < 30 (кривая 16) наиболее опасной является волновая мода, связанная с нарастающими колебательными возмущениями концентрационного типа. Имеются две равноправные волны, распространяющиеся в восходящем и нисходящем потоках с фазовыми скоростями, близкими к максимальной скорости невозмущенного потока ). [c.131]

По мере увеличения числа Прандтля, как и в случае чистой жидкости, Появляется неустойчивость, обусловленная нарастающими температурными волнами. При этом из-за эффекта оседания частиц снимается вырождение волн, бегущих в восходящем и нисходящем потоках. [c.147]

Реальные тела никогда не бывают совершенно упругими, так что при распространении в них возмущений часть механической энергии превращается в тепло несколько различных механизмов этих превращений объединены общим названием — внутреннее трение. При прохождении в теле цикла напряжений обнаруживается, вообще говоря, петля гистерезиса кривая напряжение — деформация для возрастающих напряжений не повторяется точно ее нисходящей ветвью. Даже в том случае, когда влияние этого эффекта незначительно при статическом нагружении, оно может быть существенным фактором затухания упругих волн, так как при прохождении импульса давления через материал каждый слой поочередно проходит через такой цикл, а для синусоидальных колебаний число циклов гистерезиса зависит от частоты и может достигать порядка миллионов в секунду. Градиенты скорости, создаваемые волной напряжения, приводят ко второму виду потерь, связанному с вязкостью материала. Природа затухания различна для этих двух типов внутреннего трения, и экспериментальные данные показывают, что оба типа имеют место. [c.8]

Любые эффекты, возникающие благодаря движениям отдельных клеток, должны характеризоваться очень короткими длинами волн, порядка расстояния между ближайшими соседями, и поэтому не являются существенными при сравнении с явлениями, разыгрывающимися на межузельном расстоянии. То, что необходимо некоторое минимальное приращение плотности или концентрации клеток в верхнем слое, не является неожиданным. Скорость опускания языков, или струй, уменьшается с уменьшением Ар, и при достаточно малой величине Ар эта скорость падения не будет превышать скорости всплывания микроорганизмов. Следовательно, нисходящие струи не будут развиваться до тех пор, пока концентрация клеток не вырастет выше некоторой минимальной величины. [c.163]

По мере движения на юг воздух образует то, что в просторечии называется холодной волной , а в метеорологии обозначается термином холодный фронт . С его вторжением метеорологические станции, над которыми проходит холодная волна, отмечают заметное падение температуры. В воздухе наблюдаются довольно высокие скорости ветра, и обычно возникает турбулентность, простирающаяся до высоты около 1000 м. При прохождении над более теплой поверхностью нижний слой холодной воздушной массы нагревается, а сама воздушная масса становится неустойчивой в пределах нижних 1 ООО м, причем в ней, естественно, возникает турбулентность. Движение более теплого воздуха из нижних слоев в более высокие и компенсирующее его опускание воздуха из верхних слоев создают нисходящее движение потенциально более теплого воздуха (см. рис. 32). Это вызывает повышение температуры у поверхности, что в свою очередь, понижает относительную влажность (вспомним, что теплый воздух может содержать больше влаги, чем холодный). Воздух обычно ясен и холоден, если только воздушная масса не проходит над сравнительно теплыми водными пространствами, например, над районом Великих озер (случай, рассматриваемый ниже), или не вышла из зон, где она встретилась с воздушными массами, обладающими другими свойствами. [c.52]

Для примера, пользуясь системой уравнений (2.1.16), приведем в явном виде выражение для амплитуды волны при нисходящем течении [56] [c.35]

В 3.1—3.4 показано, что эффективность массообмена, помимо других факторов (скорость течения пленки жидкости, коэффициент диффузии), существенно зависит от длины волны и амплитуды. Это впервые было теоретически доказано на основании решения уравнения конвективной диффузии в работах [12, 13]. Позже в работах [70—73] показано, что волновые характеристики при пленочном течении имеют статистическую природу. Это было доказано для гравитационного [72—74], нисходящего [73] и восходящего прямотоков [70, 71]. В работах [70,71,73] по спектральным плотностям установлено существование различных типов волн например, для восходящего прямотока [70, 71] доказано существование трех основных типов волн волн ряби, крупных волн и волн возмущения. Число волн возмущений мало по сравнению с другим типом волн, поэтому в ряде работ они остались незамеченными. [c.55]

Волна Рэлея, падающая на кромку под прямым углом, частично отражается от нее и частично проходит сквозь нее. Коэффициент отражения зависит от остроты кромки и ее угла почти полностью волна отражается только от кромки, острой, как нож и имеющей вид нисходящего уступа [153]. Обе волны,, в том числе и головная, отражаясь навстречу самим себе, превращаются на поверхности обратно в продольную волну, т. е. образуют эхо. Однако волна Рэлея может превратиться и в поперечную волну, если, как это показано на рис. 2.18, она на- [c.51]

Первая нисходящая волна диаграммы А первоначально считалась волной (2), что в тот момент допустимое предположение. Однако пересечение линии тренда 0-2 в районе ценовой области предполагаемой волны (2) (см. диаграмму А) доказало необоснованность этого предположения.и опровергло гипотезу, что вторая точка касания линии тренда с анализируемой конфигурацией указывает на завершение волны (2) оказалось, что она определяет конечную точку сегмента а этой волны. Если после исправления линии тренда и до появления более-менее заметной восходящей волны либо до повторного достижения ценовой области волны (2) вновь происходит пересечение линии 0-2 (см. диаграмму В), возможно, что волна (2) еще не завершена, а исправленная линия тренда обозначает окончание лишь части этой Сложной Коррекции - группы а-Ь-с. Завершение формирования группы волн, подобной изображенной на диаграмме В последовательности, обычно означает окончание Коррекции, после которой должна начаться волна (3). Если на вашем графике наблюдается значительное (по сравнению с х-волной) изменение, за которым следует волна Коррекции, завершающаяся за пределами ценового диапазона волны (2), по всей вероятности, формируется либо завершилась волна 3. После ценовой фигуры, показанной на диаграмме В, волна-3 должна значительно превышать по длине волну-1 и определенно должна быть Растянутой. [c.131]

Формула не учитывает физических свойств жидкости и изменения шероховатости поверхностп (амплитуды волн) в зависиу стн от скорости газового потока. Как показывают опь,. ы [6.16], при нисходящем (спутном) кольцевом течении при скоростях воздуха до 20 м/сек (условия экспериментов) сохраняется постоянство амплитуды волн Я = 0,46, практически соответствующее теоретическому решению П. Л. Капицы t=0,48 [6.3]. В то же время в восходящем потоке при изменении скорости воздуха от 10 до 38 м/сек величина X уменьшалась с 0,86 до 0,48. Поэтому данная формула, по-видимому, наиболее пригодна для нисходящего спутного кольцевого течения. Влияние поверхностного натяжения возможно учесть [c.152]

Влияние газового потока па ламинарное течение пленки впервые было рассмотрено П. А. Семеновым [113] в начале 40-х годов. Полученные им зависимости хотя и не учитывают процессов волнообразования на поверхности пленки, однако позволяют наглядно понять сущность явления захлебывания, которое происходит в трубках с увеличением скорости газа и переходом от нисходящего к восходящему течению пленки. В более общем виде аналитическое решение уравнений движения для расслоенного ламинарного течения жидкости и газа между параллельными бесконечными пластинами и в круглой трубе с плоской поверхностью раздела фаз было получено в 1946 г. С. Г. Телетовым [123]. Несколько позже (1961 г.) Н. И. Семеновым и А. А. Точигиным 1112] была решена задача расслоенного ламинарного течения жидкости и газа с невозмущенной поверхностью раздела фаз в виде дуги любой кривизны. Расслоенное ламинарное течение при наличии переноса массы (конденсация, испарение) изучалось Г. Г. Черным [143] и Г. А. Бедой [5]. К данному направлению теоретических исследований следует отнести также работы В. А. Успенского [131], С. В. Рыжкова и А. Н. Майбороды [81, 110], а также Б. И. Конобеева [64, 65], который упростил решение П. А. Семенова, отбросив члены, учитывающие воздействие сил тяжести на движение пленки. Следует отметить, что подобный подход к рассматриваемой задаче является допустимым только при больших скоростях газового потока. Однако в этих условиях поверхность пленки покрыта волнами, а следовательно, необходимо рассматривать не ламинарное, а ламинарно-волновое течение. [c.184]

Еще сложнее обстоит положение с рекомендациями по расчету фазовой скорости волн на поверхности пленок жидкости, обтекаемых газовым потоком. Б. И. Конобеев [65] рекомендует применять для нисходящего течения z=2.4, а для обращенного— 2=2.0. По данным А. К. Ильина [53], относительная фазовая [c.198]

Приведем теперь сводные данные о границе устойчивости в зависимости от числа Прандтля (рис. 46). Температурная зависимость вязкости приводит к понижению устойчивости на обеих ветвях спектра. Вдоль гидродинамической ветви Gr, слабо зависит от Рг. На тешювых ветвях, напротив, Gr , быстро убывает с ростом Рг. В интервале значений Рг, для которых были проведены расчеты, более опасными являются восходящие тепловые волны. Эта ситуация сохраняется вплоть до Рг 10" . При еще более высоких Рг, как показывает асимптотический анализ, более опасной становится нисходящая волна. [c.79]

Рис. 71. Критическое число Грасгофа в зависимости от числа Пекле для разных Рг (волновая мода). Олошные кривые - волны в восходящем потоке штриховые -в нисходящем (Рг = 8,15, 30 - поданным [18], Рг = 5 и 100 - [20])

Динамика атмосферы Марса. Динамика разреженной атмосферы Марса, обладающей малой тепловой инерцией, во многом отличается от земной и венерианской. Модель глобальной циркуляции, в основе которой лежит условие геострофического баланса (Ко 1), предсказывает аналогичную топологию движений в тропосфере и стратосфере, с преобладанием ветров, дующих в восточном направлении на высоких широтах зимой и в субтропиках летом, и в западном направлении на остальных широтах. В то же время, основным движущим механизмом переноса в меридиональном направлении служит сезонный обмен углекислым газом между атмосферой и полярными шапками, в результате чего возникают конфигурации типа ячейки Хэдли, с восходящими и нисходящими потоками и перестраивающейся системой ветров у поверхности и на больших высотах в летней и зимней полусферах (Зурек и др., 1992 Маров, 1992 1994). На характер циркуляции сильное влияние оказывает рельеф поверхности (ареография), от которой зависят как наблюдаемая картина ветров, так и генерация горизонтальных волн различного пространственного масштаба. В свою очередь, планетарные волны, обусловленные бароклинной нестабильностью атмосферы, и внутренние гравитационные волны проявляются в виде нерегулярностей в профилях температуры и вертикальных движений в стратосфере. С ними связаны также наблюдаемые волновые движения в структуре облаков с подветренной стороны при обтекании препятствий, свидетельствующие о существовании в [c.28]

Мы видим, что члены типа (20.56) будут быстро затухать как с наветренной, так и с подветренной стороны препятствия. Как легко видеть, в нашем случае симметричного по отношению к оси V препятствия эти члены дают симметричный по отношению к оси Y вклад в картину обтекания. Наоборот, члены типа (20.55) (малые номера п) не дают никаких возмущений с наветренной стороны, но порождают незатухающие периодические возмущения с подветренной стороны. Эти возмущения носят название волн подветренной стороны. Подобные возмущения приводят в природе часто к образованию позади хребта параллельных гряд облаков (там, где вертикальные токи положительны, возникают дополнительные условия для конденсации влаги и облакообразования там, где те < О, имеем нисходящие токи и уменьшение облачности), которые неподвижно стоят, несмотря иа сильный перпендикулярно к ним направленный ветер. [c.488]

Допустим, ЧТО ИЗ водохранилища А через донное отверстие в русло Б поступает вода с постоянным расходом QI (рис. Х1Х.2,а). При этом расходе свободная поверхность в русле Б занимает положение /—I. Во время паводка, чтобы поддержать уровень воды в водохранилище на прежней отметке гл, необходимо поднять щит С и увеличить пропускную способность отверстия с Сх до Рп- При расходе Ри свободная поверхность в русле будет занимать положение II—//. Однако это положение она займет лишь постепенно — по истечении отрезка времени /п- Следует заметить, что и в водохранилище расход будет возрастать от ( 1 до Сп постепенно. Отрезок времени, в течение которого расход будет увеличиваться, может быть коротким и сравнительно продолжительным. В момент времени 1< п свободная поверхность будет иметь очертание афхйи в следующий момент времени /2< и — а.2Ь2с12 и т. д. При этом расход на участке афх или аф2 и т. д. будет переменным по длине русла нижнего бьефа и, следовательно, Q=f l), где I — расстояние от плотины до сечения, в котором определяем Q. Таким образом, за плотиной возникает волна, которая постепенно будет переносить большие массы воды и заполнять пространство, заключенное между линиями I—I и II—II. Волны, повышающие уровень воды в русле и увеличивающие расход по направлению движения водотока, называются прямыми (или нисходящими) волнами наполнения. [c.382]

У . а ордината точки Е — разности между объемами выемки и насыпи. От точки Е идет вторая восходящая часть кривой объемов, соответствующая приращению объемов второй выемки, и т. д. Так. обр. каждой точке перехода из выемки в насыпь соответствует точка перехода кривой от восходящей ветви к нисходящей и обратно. Если кривую объемов пересечь прямой, параллельной оси абсцисс, то при этом (фиг. 27) площади волн аЪй, dfg, дМ будут соответствовать произведениям объемов на средние дальности возки. Секущая линия, пораллельная оси абсцисс, называется распределяющей. [c.296]

Предпочтительная длина волны, или расстояние между нисходящими струями, в установившемся состоянии все еще будет определяться тем же самым способом, как и в переходном состоянии. Такая процедура легко оправдывается для установившегося состояния, поскольку, как будет видно, возвратное течение довольно слабое и потому вызывает пренебрежимо малое изменение динамики поверхностного слоя. Будет доказано, что скорость возвратного течения составляет около 0.002 см/с. Такая скорость течения достаточно мала, чтобы ею пренебречь. Это означает, что основная масса жидкости пренебрежимо мало смещается за время, необходимое для опускания микроорганизмов в струях и последующего возвращения к поверхности. Время возврата меньше одной или двух минут, поскольку нисходящие струи практически полностью освобождаются от своих микроорганизмов на двух-трех сантиметрах пути. В этом заключается фундаментальное различие между анализируемым течением и течением в задаче о конвекции Бенара. При образовании узоров Бенара вся жидкая среда принимает участие в перемещениях. При биоконвекции происходит перенос главным образом микроорганизмов, а перенос среды пренебрежимо мал. [c.168]

Волны - это результат возникающего по той или иной причине дисбаланса между количеством приказов на покупку и продажу, поступающих на пол биржи или на открытый рынок. Когда отношение спроса к предложению на какой-либо продукт увеличивается (или, как в случае с фьючерсами, общее количество приказов на покупку превышает общее число приказов на продажу), цена растет. Такую ситуацию можно назвать восходящей волной (up-wave). Когда отношение спроса к предложению снижается (или общее количество приказов на продажу превышает общее число приказов на покупку), цена падает, создавая нисходящую волну (down-wave). Каждый раз, когда одна сила начинает Преобладать над другой, даже если этот перевес длится очень недолго, происходит изменение в направлении движения цен, начинающее новую волну. Силы спроса и предложения находятся в состоянии динамического равновесия. Они то стремятся к восстановлению нарушенного равновесия, то вновь нарушают его, что порождает дисбалансы в масштабах различной величины (Порядка). [c.31]

Обнаружив волну, которая выглядит скорее горизонтальной, чем вертикальной, применяйте следующую технику. Начертите вертикальную (под углом 90 градусов) и горизонтальную (О градусов) оси от точки начала исследуемой ценовой активности. Далее, в случае движения моноволны вниз, начертите линию от начала графика через правый нижний квадрант (см. левые части Рисунков 3-14а и 3-14Ь) если моноволна восходящая, проведите линию из начала графика через правый верхний квадрант (см. правые половины Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Получится линия под углом 45 градусов к временной оси, разделяющая квадрант на две равные части. Действие Правила нейтральности не распространяется на нисходящие волны, расположенные ниже, либо на линии под углом 45 градусов [биссектрисы правого нижнего квадранта] (левые верхние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь), и на волны восходящие, находящиеся выше, либо на линии под углом 45 градусов [биссектрисы правого верхнего квадранта] (правые верхние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Правило нейтральности должно по крайней мере учитываться при работе с нисходящими волнами, расположенными выше 45 градусов (левые нижние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь) и при анализе восходящих волн, находящихся ниже 45 градусов (правые нижние диаграммы Рисунков 3-14а и 3-14Ь). Чем ближе рассматриваемая волна к горизонтальной оси, тем вероятнее, что Правило нейтральности будет действовать (вступит в силу). [c.52]

Когда вы научитесь применять Правила взаимного положения волн к реальной активности рынка, ваш следующий аналитический шаг - применение Правил соотношений длин волн (Правил отката), предусматривающих вычисление процентных соотношений длин m2 и ml. mO и ml и т. д., и определение, в какой из заранее установленных диапазонов соотношений (relational range) они попадают. Соотношение m2/ml показывает, какое Правило применяется к ml (см. Определитель Правил ), соотношение mO/ml определяет применение обозначенного буквой Условия этого Правила. Помните, что принцип действия Правил соотношений длин не зависит от направления ml (одинаков для восходящей и нисходящей ml). [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...