Коэффициент кинематический турбулентного переноса

Капельная конденсация линейная скорость Коэффициент кинематический турбулентно-роста капли эксперимент 158 го переноса количества в пленке [c.234]

Кинематические коэффициенты турбулентного переноса количества тепла 8д и количества движения вх зависят от параметров процесса эти коэффициенты аналогичны коэффициентам молекулярного переноса а и V. Следовательно, Ргт также является параметром процесса. [c.293]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

Величину Ргт называют турбулентным числом Прандтля. Как показано в 4-5, кинематические коэффициенты турбулентного переноса теплоты и количества движения Вд и Ss зависят от параметров процесса турбулентного течения. Вследствие этого в общем случае турбулентное число Прандтля также может являться параметром процесса. С учетом (7-15) и (7- б) дифференциальные уравнения энергии (4-44) и движения (4-45) для турбулентного пограничного слоя примут вид [c.192]

Заметим, что это уравнение записано в той же форме, что и уравнение (6-24) для касательного напряжения при ламинарном течении. Определим кинематический коэффициент турбулентного переноса импульса ей согласно соотношению [c.89]

Рейнольдс по существу постулировал, что уравнения переноса для турбулентного течения имеют такую же форму [Л. 1]. Коэффициенты турбулентного переноса значительно превышают соответствующие молекулярные коэффициенты. Однако в отличие от последних они не являются физическими свойствами жидкости, а зависят от всех параметров течения и изменяются в потоке от точки к точке. Сущность аналогии, предложенной Рейнольдсом, состоит в том, что коэффициенты турбулентного переноса импульса и тепла считаются одинаковыми в любой точке течения. Используя для обозначения кинематических коэффициентов турбулентного [c.185]

Для расчета теплообмена в турбулентной области пограничного слоя применим теперь несколько другой подход. В рассматриваемом диапазоне чисел Прандтля (от 0,5 до 10) коэффициенты турбулентного переноса значительно выше соответствующих коэффициентов молекулярного переноса. Поэтому в дифференциальных уравнениях движения и энергии можно пренебречь кинематическим коэффициентом вязкости и коэффициентом температуропроводности по сравнению с коэффициентами турбулентного переноса импульса и тепла (см. также гл. 9). Полагая, что 8т = еи, мы возвращаемся к аналогии Рейнольдса. В гл. 9 было показано, что аналогия Рейнольдса приводит к следующей зависимости между профилями скорости и температуры [c.284]

Интенсивность турбулентного смешения определяется коэффициентом турбулентного обмена А, имеющего смысл коэффициента кинематической вязкости в случае переноса количества движения, температуропроводности в случае переноса количества тепла и коэффициента диффузии при переносе вещества [c.55]

Обозначим коэффициент турбулентной кинематической вязкости через Vg, а коэффициент турбулентной температуропроводности через ag (ag, = ai). Вследствие этого индекс турбулентности t заменим е, а индекс ламинарного переноса опустим. [c.60]

Обозначим коэффициент турбулентной кинематической вязкости через Хе, а коэффициент турбулентной температуропроводности через а а. = а ). Вследствие этого индекс турбулентности I заменим через е, а индекс ламинарного переноса т опустим. [c.70]

Турбулентные моли переносят не только импульс, но и теплоту. На этом основании вводится турбулентная теплопроводность (коэффициент турбулентного переноса теплоты) д- = у( д11ду), где — плотность турбулентного теплового потока Кт — турбулентная теплопроводность. Аналогично кинематической турбулентной вязкости вводится турбулентная температуропроводность Нт= [c.361]

Таким образом, определение коэффициента теплоотдачи сводится к вычислению интеграла, стоящего в знаменателе уравнения (3-2-3). Эти вычисления были проделаны Д. А. Лабунцовым [3-21]. При этом использовались уравнения для кинематического коэффициента турбулентного переноса, предложенные Линем и Шлингером. Согласно Линю [c.64]

Первое слагаемое правой части уравнения определяет затухание (рассеяние) турбулентной энергии, второе —воссоздание турбулентности (работу осредиенного движения против турбулентных напряжений) и третье — градиентную диффузию турбулентной энергии. Для постоянных с, k, й рекомендуются значения с=0,18, ft=0,56 и ki= =0,38. Величина 1т — масштаб турбулентности, пропорциональный длине смешения. Кинематический коэффициент турбулентного переноса количества движения (кинематический коэффициент турб глентной вязкости) определяется в этой модели как [c.185]

В соответствии с (7-3-4) кинематический коэффициент турбулентного переноса теплоты может изменяться вдоль потока, если изменяются определяющие его величины. Рассмотрим развитие приповерхностной турбулентности вдоль струи, полагая, что воздействие паровой фазь[ на профиль волны пропорционально динамическому капору и не зависит от конфигурации выступа. Сила сопротивления, приходящаяся на один турбулентный моль, пропорциональна величине [c.186]

Ен — кииематический коэффициент турбулйггного переноса импульса, ом. уравнения 1(6-27) и (9-7а) бт — кинематический коэффициент турбулентного переноса тепла, см. уравнение 9-8а) [c.14]

Коэффициенты турбулентной диффузии на много порядков больше, чем коэффициенты молекулярной диффузии. Поэтому, если только мы не рассматриваем диффузию около твердой новерхности (где турбулентность гасится), обычно допустимо вообще пренебречь молекулярной диффузией. Турбулентные аналоги чисел Прандтля и Шмидта определяются соответственно как отношения кинематической турбулентной вязкости к коэффициентам турбулентной температуропроводности или турбулентной диффузии. Их численные величины основываются на измерениях профилей скорости, темиературы и концентрации в процессах турбулентного перемешивания. Турбулентные числа Прандтля и Шмидта приблизительно одинаковы как для жидкостей, так и для газов. Их численная величина — около 0,7 это показывает, что при турбулентном перемешивапии теплота и вещество переносятся с одинаковой скоростью и что эта скорость больше, чем скорость турбулентного переноса количества движения [Л. 11]. [c.454]

На этом мы заканчиваем вывод уравнений реаги-руюш,его сжимаемого турбулентного пограничного слоя. Решение этих уравнений при любых заданных граничных условиях относительно р, и, V, I я Сг представляет собой чрезвычайно трудоемкую задачу. Заметим, что встре-чаюш,иеся в уравнениях (7.23) — (7.27) коэффициенты турбулентного переноса зависят как от средних величин, так и величин флуктуаций связанных с ними кинематических переменных или переменных состояния, что затрудняло исследование этой проблемы в течение многих лет. Исключение составляют специальные случаи, включающие ограничивающие предположения, такие, как, например, предположение о том, что Рг и Ьег постоянны. Ниже мы рассмотрим приложения этих предполо жений в некоторых специальных случаях, представляющих для нас интерес. [c.245]

Здесь So, — турбулентные аналоги коэффициентов тем-пбратуропроводности и кинематической вязкости для дисперсного потока, учитывающие вклад турбулентности компонентов потока в общий перенос через буферный слой. В отличие от а и v молярные коэффициенты ед и 6 не являются физическими. параметрами и зависят от различных характеристик дисперсного потока (Re, р, d lD. ..). Молярные коэффициенты — трудно определимые величины для однородных и тем более дисперсных потоков. [c.187]

Кинематический коэффициент турбулентного иереноса импульса би является турбулентным аналогом кинематического коэффициента вязкости v, характеризующего молекулярный перенос импульса. Обе величины имеют одинаковую размерность м сек. Однако важное различие этих величин состоит в том, что и не является физической константой жидкости, а зависит от пульсационной компоненты скорости и длины пути смешения, т. е. от степени и масштаба турбулентности. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...