Модель полных коэффициентов переноса

Важно отметить, что оценка (3.7.1) слишком груба и не дает полного представления о вкладе неупругих столкновений е коэффициенты переноса. Естественно, что исследование процессов переноса в реагирующем газе с помощью уравнения Больцмана приводит к новым скобочным выражениям и интегралам столкновений, существующим только для реагирующего газа. Вычисление этих интегралов возможно, если детализирована динамика неупругого взаимодействия частиц. Одна из возможных моделей (можно показать, что при некоторых дополнительных связях между сечениями она отвечает и принципу микроскопической обратимости) [c.127]

Модель коэффициентов полного переноса позволяет сформулировать замкнутую задачу расчета турбулентного пограничного слоя. На основании формул (1.86), (1.88), (1.90) коэффициент полной вязкости можно представить [c.49]

Зная распределение напряжений для пластинки без разрезов из материала А, находящейся под действием любой нагрузки на контуре, а также зная распределение напряжений для каждой из 2/г основных дислокаций переноса, мы можем получить распределение напряжений для подобной пластинки из какого-нибудь другого материала В, таким ) е образом нагруженной на контуре, при условии, если известны 1) коэффициент Пуассона для каждого материала, 2) равнодействующие сил, приложенных к каждому контуру i этот переход можно осуществить без аналитического решения задач, т. е. без определения функции напряжений или перемещений, так что экспериментальное исследование напряжений на модели, сделанной из какого-либо материала, может дать полное представление о работе подобной конструкции из другого материала это будет доказано в 6.15. [c.434]

В основе другого направления расчета коэффициентов теплопроводности дисперсных сред лежит подбор моделей ячеек структур, отвечающих наиболее полно структуре реального материала . Выражения для коэффициентов теплопроводности выбранных моделей обычно получают, предполагая доминирующим процесс теплопроводности (кондуктивной). Затем в полученные формулы вводят поправки на конечность размеров пор, конвективный перенос тепла, перенос тепла излучением и т. д. Полученные таким образом соотношения можно использовать, если эксперименты, аналоговые методы или точные решения задачи дают удовлетворительное их подтверждение. [c.16]

Система уравнений (1.114) в совокупнсх ти с граничными условиями (1.113), (1.115)...(1.121) описывает многокомпонентный ламинарный пограничный слой на химически активной поверхности. Гра-ничные условия сформулированы с учетом пиролиза вещества и образования на поверхности обтекаемого тела слоя кокса. Сформулированная задача имеет достаточно общий характер. Здесь в пограничном слое рассматривается ламинарное течение. Можно рассмотреть и турбулентное течение, приняв определенную модель турбулентного переноса как наиболее простую можно использовать модель полных коэффициентов переноса. [c.60]

Учет фрактальных особенностей микроструктуры поверхности бумаги позволил более полно и точно описать процесс переноса краски с формы на бумагу, оценить краскоемкости различных видов бумаг. Сравнивая полученные расчетным путем коэффициенты насыщения с экспериментальными данными Л. А. Козаровицкого, можно сделать заключение, что фрактальная теория не только не противоречит опытным данным, но и служит подтверждением принятой модели краскопереноса. [c.271]

Характерной особенностью зернистых систем является непрерывный контакт между зернами, или, иными словами, существование при любых значениях пористости бесконечного кластера. Зернистые материалы можно разделить на два класса мо но дисперсные, зернистые материалы с близкими по размеру (изомерными) частицами и поли-дисперсные зернистые системы, размеры эерен которых отличаются более, чем на порядок. Исследование процесса переноса в зернистых материалах проводится давно и предложены различные модели и методы расчета коэффициента проводимости. Наиболее полное описание структуры таких материалов приведено в [22], где предложены две схемы расчета теплопроводности зернистой системы. [c.90]

Для локально-стационарного состояния турбулентного поля, когда в структуре турбулентности существует некоторое внутреннее равновесие, получены соотношенш Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии и соответствующее выражение для потока тепла в турбулизованном континууме. Данные соотношения наиболее полно описывают тепло- и массообмен в многокомпонентной турбулизованной среде, хотя, в силу ограниченности экспериментальных данных по коэффициентам турбулентного переноса, приходится использовать упрощенные модели. [c.234]

Для оценки энерговыделения в бланкете будем исходить из сферически-симметричной модели нейтронного излучения из мишени с полной энергией в импульсе 350 МДж. Двумерные расчеты процесса переноса нейтронов с помощью кода M NP [45] показали, что коэффициент воспроизводства трития (КВТ) для бланкета, структура которого приведена в табл. 4.16, равен 1,12, а коэффициент усиления Л/= 1,05. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...