Найквиста формула

Частным Случаем (17) является Найквиста формула. [c.672]

НАИМЕНЬШИХ КВАДРАТОВ МЕТОД — НАЙКВИСТА ФОРМУЛА [c.352]

Формула (2.13) есть вариант записи знаменитой формулы Найквиста. Обычно в ней фигурирует не время инерционности т , а так называемая полоса частот пропускания прибора чем больше т , тем более медленными должны быть колебания электрического напряже- [c.47]

МОСТИ хаотично, то тепловой шум оказывается равномерно распределенным по всем частотам вплоть до очень высоких. Средний квадрат напряжения теплового шума связан с энергией теплового движения кТ и определяется формулой Найквиста [c.177]

Для спектральной плотности вместо (5.84) находим формулу Найквиста [c.80]

Найквиста критерий 185, 186 Начальная окружность 103 Несущая способность смазочного слоя 117 Нутации угол 85 Ньютона формула 114 [c.572]

Если в системе с одной степенью свободы имеется слабое демпфирование, то значения k, т w ц (или С) можно определить при резонансных частотах с помощью методов, описанных в разд. 4.3. Например, по значению ширины резонансной амплитуды можно определить коэффициент потерь т] (выражения (4.37) или (4.39)), коэффициент усиления при резонансе (4.42) или (4.44), диаграмму Найквиста, петлю гистерезиса, ширину полосы A(Oq (см. выражение (4.61)). Так как коэффициент y.q мал, то при использовании формулы (4.68), в которую входит динамическая жесткость, могут встретиться трудности, если демпфирование в конструкции очень мало. Итак, в результате измерений получим характеристики демпфирования в виде набора некоторых числовых величин [c.191]

Исследование устойчивости сводится к оценке знаков вещественных частей показателей экспонент в равенствах (16). Удобно применить один из критериев устойчивости, например критерий Коши—Михайлова—Найквиста (см. том 1, с. 98). Для этого в формулах (16) следует положить q = О, [c.528]

Флуктуационный предел чувствительности измерительных приборов. Формула Найквиста [c.399]

Доказать формулу Найквиста, рассматривая неразветвленную цепь, состоящую из конденсатора с емкостью С и активного сопротивления R. [c.402]

Теория теплового шума основывается на теории флуктуаций, развитой М. Смолуховским и А. Эйнштейном. Используя выводы последней теории, С. Найквист пришел к следующей формуле, определяющей среднеквадратичное значение шумового напряжения и [c.21]

Теперь определим шумовые характеристики лазерного усилителя, пользуясь формулой Найквиста, обобщенной на квантовый случай. Рассмотрим шумы с мощностью Ре, испускаемые источником белого гауссова шума, находящимся при температуре Те. Пусть этот источник соответствующим образом соединен с усилителем, и пусть шумы на выходе усилителя (на единицу ширины полосы) до присоединения нашего источника были [c.456]

На лазерных частотах приходится пользоваться квантовомеханической формулой Найквиста [c.457]

На фиг. 131 изображено несколько амплитудно-фазовых характеристик разомкнутой системы (включая нелинейный элемент), построенных по формуле (39. 5) с учетом равенства (39. 7) при 5=1. Мы видим, что при О < 9 < 8,2 критерий устойчивости Найквиста выполняется и колебания системы должны затухать, а при 9 > 8,2 колебания системы должны нарастать. [c.218]

Шумовая термометрия. Тепловое хаотическое движение носителей зарядов в проводниках приводит к тому, что на концах проводника возникают случайные напряжения. Амплитуды этих напряжений подчиняются закону распределения Гаусса (нормальный закон), математическое ожидание которого равно нулю, а дисперсия зависит от температуры проводника. Среднеквадратичное значение напряжения щума определяется формулой Найквиста [c.88]

Обобщенная формула Найквиста может быть использована для определения импеданса по спектральной функции (или, что эквивалентно, по корреляционной функции) соответствующих флуктуаций. Общие формулы для кинетических коэффициентов, или соотношения Кубо, являются выражением этой идеи. Настоящая задача иллюстрирует такой подход в простом случае. [c.563]

Использовать обобщенную формулу Найквиста для получения мнимой части % (со) —поляризуемости системы. Применить соотношения Крамерса — Кронига (задача 23.16) для нахождения % (со) можно считать, что величина % (оо) равна нулю, так как отклик каждого осциллятора будет стремиться к нулю при стремлении частоты колебаний к бесконечности. [c.564]

Формула Найквиста. Тепловой шум 67 [c.67]

Это и есть формула Найквиста, записанная в несколько абстрактном виде. [c.157]

Согласно формуле Найквиста (после сделанных напоминаний — любому ее варианту) имеем для оценки теплового шума случайного воздействия на брауновскую частицу полосе частот Лш, выбираемой произвольно внутри диапазона (0,о о). величину [c.158]

Задачи 16-21 о тепловых шумах в электрических цепях достаточно традиционны, за исключением, пожалуй, только задачи 21 — в ней исследуется вопрос, как модифицируется формула Найквиста при учете в проводнике токов смешения (высокие частоты, но эффектов запаздывания еше нет). [c.161]

НАЙКВИСТА ФОРМУЛА — соотношение, описывающее распределение по частотам тепловых флуктуаций тока или напряжения в квазистационарной пассивной электрич. цепи. Установлена X. Найквистом (Н. NyquiHt) в 1927, к-рый показал, что флуктуации тока в цепи можно рассматривать как следствие флуктуаций случайной эдс, локализованной в цепи. [c.239]

К наиб, распространённым разновидностям естеств. электрич. Ш. в радиоэлектронных устройствах относятся тепловой, дробовой и фликкерный Ш. Тепловой Ш. в электрич. цепях обусловлен хаотическим тепловым движением носителей заряда (электронов проводимости) в ме-таллич. проводниках. Тепловой Ш. приводит к флуктуации напряжения U на зажимах проводника (двухполюсника). Эти флуктуации представляют собой стационарный случайный процесс, подчиняющийся lay a распределению. Спектральная плотность напряжения 5 (6 ) теплового Ш. связана с импедансом Z (со) двухполюсника и его темп-рой Тслед, соотношением (Найквиста формула) [c.479]

Найквиста формула 21 Нестабильность характеристик термоэлектродов 216 Нильсен 13 [c.492]

НАИМЕНЬШЕЙ КРИВИЗНЫ ПРИНЦИП, то же, что Герца принцип. НАЙКВИСТА ФОРМУЛА (теорема Найквиста), соотношение, определяющее величину тепловых флуктуаций тока или напряжения в электрич. цепи. Получено амер. физиком X. Найквистом (Н. Nyquist) в 1928. Согласно Н. ф., обусловленное тепловыми флуктуациями, ср. значение квадрата напряжений на концах проводт ника с сопротивлением И, находящегося в состоянии теплового равновесия при абс. темп-ре Т, равно [c.443]

Вторым примером подобного рода является наличие флуктуа-ционной ЭДС в цепи, лишенной источников напряжения. Эти флуктуации обязаны тепловому хаотическому движению электронов в проводниках. ЭДС определяется по формуле X. Найквиста [c.92]

Формулы такого типа иногда называют формулами Грина — Кубо для коэффициентов переноса. Они, как и приведенные ниже формулы для брауновского движения (см. также формулу Найквиста в 22), являются частными формами записи весьма общего соотношения между флуктуационными и диссипативными характеристиками систем — так называемой флуктуационно-диссипа-ционной теоремы. [c.47]

Заметим, что формулы Найквиста (5.84), (5.91) являются простейшими примерами флуктуационно-диссипационной теоремы (см. ниже), связывающей флуктуационные характеристики (спектральную интенсивность или корреляционную функцию) с диссипативными (в данном случае — коэффициент трения (вязкость) у и электрическое сопротивление R). [c.80]

Введенный вновь материал распределен по всем трем разделам книги. В качестве неполного перечня новых вопросов отметим в ч. I параграфы, посвященные изложению термодинамики диэлектриков и плазмы, парадоксу Гиббса и принципу Нернста, в ч. II — теорию орто- и парамодификаций, теорию тепловой ионизации и диссоциации молекул, дебаевское экранирование, электронный газ в полупроводниках, формулу Найквиста и особенно главу Фазовые переходы , в ч. III — параграфы Безразмерная форма уравнений Боголюбова , Методы решения уравнения Больцмана , параграфы, посвященные затуханию Ландау, кинетическому уравнению для плазмы и проблеме необратимости. Существенно переработана и расширена глава Элементы неравновесной термодинамики , в которой помимо более детального рассмотрения области, близкой к равновесию, введен параграф, посвященный качественному рассмотрению состояний, далеких от равновесия. [c.7]

Плотность темпового тока /х — плотность тока термоэмиссии необлучаемого фотокатода при рабочей температуре. Темновой ток является основным источником шума в фотоэлектронных приборах при регистрации слабых потоков излучения. Среднеквадратический ток шума в отсутствие излучения дается формулой Найквиста [c.451]

Другая причина флуктуаций выходного напряжения фотоэлемента (см. рис. 9.11) связана с хаотическим тепловым движением электронов в нагрузочном сопротивлении Р. Тепловой шум в проводниках, интенсивность которого (т. е. средний квадрат хаотического напряжения) растет линейно с увеличением температуры Т и сопротивления Р, был обнаружен Джонсоном в 1927 г. Спектральная плотность джонсоновского шума в области частот постоянна, и средний квадрат напряжения тепловых шумов определяется формулой Найквиста [c.462]

ИЛЙКВИСТА ФОРМУЛА описывает частотное распределение флуктуаций тока или напряжения в линейной электрич. цепи. Найквист (Н. Nyquist) показал (1928 г.), что флуктуации тока в замкнутой электрич. цепи можпо представить как результат действия случайной эдс Е, среднее значение к-роп равно нулю, а среднее квадратичное со частотной компоненты в интервале частот от ш до со 4- равно ( 2) = kTR/iz, где к — постоянная Больцмана, Т — абс. темп-ра, R = ReZ, Z = Z( o) — сопротивление цепп. Флуктуации можно представить как возникающие от генератора тока с бесконечно большим впутр. сопротивлением, вводящего в цепь ток с нулевым средним значением и средпим квадратичным частотной компоненты [c.352]

Естественно поставить вопрос, существуют ли чисто феноменологические формулы типа закона Кирхгофа, определяющие вторые (и более высокие) моменты ТИ с учетом конечного радиуса когерентности через независимо измеряемые параметры. Ответ оказывается положительным при довольно общих предположениях в рамках линейного приближения ( 4.4, 4.5). Более того, при некоторых дополнительных практически оправданных ограничениях аналогичные связи имеют место и при учете двухфотонных (некаскадных) переходов ( 5.4), а также в случае модуляции равновесного вещества с частотой, лежащей в области прозрачности, т. е. в случае нерезонансного параметрического или комбинационного рассеяния (гл. 6, 7). В следующих двух параграфах мы выведем такой обобщенный закон Кирхгофа (ОЗК) в линейном приближении тремя способами — сперва по Найквисту , затем феноменологическим ланжевеновским методом и, наконец, с помощью кинетического уравнения для поля, взаимодействующего с равновесным веществом. [c.122]

Это и есть известная формула Найквиста (Н. Ыуяи181. 1928), связывающая дисперсию ЭДС теплового шума с величиной активного сопротивления Д, температурой и частотой (в частном случае, когда величина сопротивления Д не зависит от частоты в рассматриваемом классическом ее диапазоне йи < ). > [c.68]

Рис. 93. Выбор полосы частот ш, и + Ли) при выюде формулы Найквиста

Перейдем теперь от свободного брауновского движения частицы — несколько формального примера, на котором было удобно представить всю схему рассуждений, к физически более интересному случаю, для которого формула Найквиста и была впервые установлена, — к оценке теплового шума ЭДС на концах сопротиапения К. Включим данное сопротивление в электрическую цепь так, чтобы реализовалась Р рассмотренная выше схема. Самый простой вариант [c.158]

Это и есть собственно формула Найквиста (Н. Куяи151, 1928). Ее же можно получить и при других вариантах выбора электрической цепи (см. задачу 17), в которой участвует данное сопротивление. Использование спектральной техники — это лишь удобный прием ее получения, и мы видели (гл. 1, задача 28), что формула для теплового шума ЭДС сопротивления, находяшегося в состоянии равновесия с термостатом, может быть получена из общих соображений, минуя процедуру частотных разложений, предположение о гауссовости случайного процесса и т. д. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...