Переноса коэффициенты вириальное разложение

В 1946 г. Боголюбов опубликовал свою классическую книгу Проблемы динамической теории в статистической физике . Когда она достигла Запада (а в то время этот процесс был менее тривиален, чем сейчас), она вызвала энтузиазм у значительной группы людей, в частности у Уленбека. В ней был указан путь систематического вывода разложения кинетического уравнения по степеням плотности уравнение Больцмана при этом оказывается лишь первым членом разложения. Более того, вслед за моделью равновесного вириального разложения давления по степеням плотности у нас теперь появился потенциальный метод вывода вириальных разложений (неравновесных) коэффициентов переноса. [c.281]

ИЛИ метода, который описан в приложении ЗА. Долгое время считалось, что коэффициенты переноса допускают групповые (вириальные) разложения, подобные хорошо известным вириальным разложениям равновесных характеристик газов по степеням параметра плотности пг . Например, ожидалось, что коэффициент сдвиговой вязкости Г] может быть представлен в виде ряда [c.180]

В современной статистической механике стремятся учесть сначала влияние двойных столкновений, затем тройных, четверных и т. д. Такой подход приводит к вириальному разложению для термического уравнения состояния, а также коэффициентов переноса в плотных газах. Было произведено несколько попыток оценить первый коэффициент разложения переносных свойств по плотности для случая мягкого потенциала. [c.124]

Как мы уже отмечали, оказалось, что коэффициенты переноса не могут быть представлены в виде разложений по степеням плотности. В частности, вириальный коэффициент tti в разложении (3.1.76) для трехмерного газа имеет конечное значение, в то время как 2 и все последующие коэффициенты расходятся ). Эти расходимости, обнаруженные в середине 1960-х годов независимо несколькими авторами, детально обсуждались в литературе (см., например, [73]). Здесь мы остановимся на тех физических аспектах расходимости групповых разложений, которые существенны для нашего дальнейшего рассмотрения кинетических процессов. [c.180]

Выше было показано, что члены в групповом разложении интеграла столкновений, порождающие вириальные разложения коэффициентов переноса, определяются динамикой изолированных групп молекул. В отличие от равновесных статических корреляций, имеющих протяженность порядка нескольких радиусов взаимодействия Гц, динамические корреляции в изолированных группах частиц могут иметь значительно большую протяженность. Оказалось, что именно это свойство динамических корреляций несет ответственность за расходимость вириальных разложений коэффициентов переноса. Для иллюстрации дальнодействующей природы динамических корреляций рассмотрим пример четырехчастичных процессов, которые дают расходящиеся вклады в коэффициенты переноса (см. рис. 3.1а). Видно, что частицы (3) и (4) перемещаются свободно на расстояния, значительно превышающие длину свободного пробега. Более того, эти расстояния могут быть сколь угодно велики. Ясно, однако, что в газе не могут существовать столь протяженные траектории. Поэтому опасный процесс столкновения четырех частиц, изображенный на рис. 3.1а, возникает в результате некоторого многочастичного процесса, в котором частицы (3) и (4) проходят расстояния порядка длины свободного пробега. Например, добавление частицы (5), изображенной на рис. 3.16, обеспечивает обрезание расходящегося вклада в четырехчастичный интеграл столкновений, связанный с аномально большим свободным пробегом частицы (3). [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...