Ламинарный след

Эта величина действительно мала по сравнению с х ввиду предположенного условия Ux/v 1. Таким образом, ширина ламинарного следа растет пропорционально корню из расстояния до тела. [c.104]

Как и при исследовании ламинарного следа в 21, обозначим посредством U скорость натекающего на тело потока и выберем ее направление в качестве оси Усредненную же по турбулентным пульсациям скорость жидкости в каждой точке будем писать в виде U + и. Обозначив посредством а некоторую поперечную ширину следа, мы определим зависимость а от х. Если при обтекании тела подъемная сила отсутствует, то на больших расстояниях от тела след обладает аксиальной симметрией н имеет круговое сечение величиной а может являться в этом случае радиус следа. Наличие же подъемной силы приводит к появлению некоторого избранного направления в плоскости у, и след уже не будет обладать аксиальной симметрией ни на каких расстояниях от тела. [c.217]

Мы видим, что это число не остается постоянным вдоль длины следа в противоположность тому, что мы имели в случае турбулентной струи. На достаточно больших расстояниях от тела R делается настолько малым, что движение в следе перестает быть турбулентным. Дальше простирается область ламинарного следа, свойства которого были уже исследованы в 21. [c.218]

Исследование процессов управления движением вязкой газовой среды и соответствующим изменением силового и теплового воздействия непосредственно связано с изучением устойчивости ламинарного пограничного слоя и его перехода в турбулентное состояние. В связи с этим важно знать, какой тип пограничного слоя встречается с большей вероятностью — турбулентный или ламинарный. Следует отметить, что наиболее распространенным является взгляд на турбулентное движение жидкости как на более естественное ее состояние и признание того факта, что ламинарное движение встречается при таких небольших числах Рейнольдса, когда отклонение от этогО движения, вызванное возмущениями, имеет тенденцию к затуханию. [c.88]

Задача о распределении скоростей в турбулентном следе вдалеке за телом в случае плоского движения представляет полную аналогию с задачей о ламинарном следе, решенной в 93. В этом легко убедиться, если опять ввести малую разность скоростей вне следа и внутри его [c.571]

Аналогично можно рассмотреть ламинарные следы в вязкой жидкости, если и считать возмущением скорости свободного потока и, так чтобы и + и представляло собой локальную скорость. В этом случае, кроме гипотезы подобия (16), надо привлечь закон сохранения количества движения следа ( 57), что [c.167]

Ламинарный след за тонким телом врашения. [c.20]

Рис, 85. Распределение скорости в ламинарном следе [c.227]

На фиг. 29 показано распределение скорости в ламинарном следе. [c.101]

Используя уравнение квазиравновесного состояния для высокотемпературного воздуха, Фельдман [83] получил численное решение для ламинарного следа за сферой, определяемого процессом теплопроводности. [c.131]

Энтальпия СЛ/Л ) -1 Фиг. 47. Профили энтальпии определяемого процессом теплопроводности ламинарного следа за сферой [83]. [c.132]

Фиг. 49. Профили температуры определяемого процессом теплопроводности ламинарного следа аа сферой [83].

Ионизация в ламинарном следе [c.134]

Для численных расчетов принимается упрощенная модель ламинарного следа, в которой химические реакции предполагаются мгновенными при сохранении удельной энтропии вдоль каждой линии тока. [c.134]

Ядро следа имеет неровные границы. Поэтому для определения его ширины требуется специальный метод. Ламинарный след растет медленнее по сравнению с турбулентным. С уменьшением атмосферного давления скорость роста уменьшается. При атмосферном давлении ширина следа за сферой растет пропорционально на расстоянии до 3500 калибров, но при давлении 41 и 100 мм рт. ст. ширина следа увеличивается пропорционально д з на расстоянии до 50 калибров [97]. Профиль ламинарного следа за тонким телом несимметричен нри М , = 2,5, и можно утверждать, что в общем случае скорости расширения и затухания хорошо совпадают с соответствующими скоростями в несжимаемой среде [981. Однако, по-видимому, существует исключение, поскольку эксперимент при М. 6 показал, что ширина ламинарного следа остается постоянной на расстоянии десяти или более размеров донного среза за клиньями с различными углами [92]. [c.144]

Расчет ламинарного следа упрощается, если условия на границах принять постоянными и касательное напряжение на внешней границе вязкого слоя считать равным нулю, т. е. [c.156]

Следы за тонкими телами. В предположении, что на поверхности раздела параметра потока постоянны и перенос отсутствует, расчет турбулентного следа за тонким телом становится простым. Граничные условия на новерхности раздела выражаются соотношениями (50). Основные уравнения и метод расчета для турбулентного и ламинарного следов одинаковы. Однако параметры переноса требуют специального рассмотрения. В частной случае поле скоростей может быть полностью определено. [c.160]

Ламинарный след за тупым телом. Результаты расчетов ламинарного следа приведены на фиг. 65—69. [c.160]

Фиг. 69. Отношение изменения массовой доли компонентов, образующихся в процессе химических реакций, к изменению той же величины вследствие диффузии в зависимости от расстояния (ламинарный след) [109].

Ламинарный след на высоте 45 км, = 6,6 к г/с,--диффузионный член отрицательный. [c.164]

Оказывается, что на больших расстояниях позади тела скорость V заметно отлична от нуля лишь в сравнительно узкой области вокруг оси х. В эту область, называемую ламинарным следом ), попадают частицы жидкости, движущиеся вдоль линий тока, проходящих мимо обтекаемого тела на сравнительно небольших расстояниях от него. Поэтому движение жидкости в следе существенно завихрено. Дело в том, что источником завихренности при обтекании твердого тела вязкой жидкостью является именно его поверхность ). Это легко понять, вспомнив, что в картине потенциального обтекания, отвечаюи ей иде- [c.101]

В 21 были получены формулы, описывающие движение жидкости вне следа вдали от тела. Эти формулы иримепимы к движ-пию вне турбулентного следа в той же мере, что п вне ламинарного следа. [c.218]

С другой стороны, положив щ = Нцпах ф у Ь), как и в ламинарном следе, будем иметь [c.571]

Плоская пластинка пол нулевым углом атаки. Пластинка имеет относительную толщину 2 ,. на кромках снята фаска. При числе Рейнольдса, рассчитанном по длине пластипки н равном 10 000, однородный поток оказывается лишь слегка возмущенным за счет тонкого ламинарного пограничного слоя и следующего за ним ламинарного следа. Толщина и того и другого составляет лишь несколько процентов длины пластинки. Это согласуется с результатом теории Прандтля, согласно которой толщина пограничного слоя изменяется пропорционально квадратному корню из числа Рейнольдса. Визуализация с помощью пузырьков воздуха в воле. Фото ONERA. [ сг-1е. 1974] [c.24]

Огсюда следует, что линеаризированные уравнения (124) возмущений в турбулентном следе за телом совпадут с ана [огичными )фав-нениями для ламинарного следа, если заменить коэффициент турбулентного обмена А на обычный коэффициент молекулярной вязкости (i. Граничные условия как для турбулентного, так и для ламинарного следа будут иметь вид [c.666]

Задача о ламинарном следе, с математической стороны ничем не отличающаяся от рассматриваемой сейчас задачи о турбулентном следе, подробно изложена в нашей монографии Аэродинамика пограничного слоя на стр. 118—124. Решение задачи о турбулентном следе, основанное на применении гипотезы о постоянстве коэффициента турбулентного обмена, было дано впервые в указанной на стр. 656 работе Б. Я. Трубчикова, помещенной в Трудах ЦАГИ, вып. 372, 1938, [c.666]

Ламинарные следы. Приблизительное решение целого )яда задач может быть получено при линеаризации уравнений Тавье—Стокса. Например, влияние инерции в предыдущей задаче может быть частично учтено, если принять конвективные ускорения в направлениях х, у и г равными соответственно иди дх, идю1дх и Осин и Лэм воспользовались этим [c.225]

Некоторые важные свойства ламинарного следа. Пульсации скорости, измеряемые около передней критической точки, оказались весьма большими [55]. Эти возмущения, но-видимому, затухали и исчезали в пограничном слое по мере приближопия к следу, но большие пульсации скорости вблизи передней критической точки могут стать важным фактором, предшествующим образованию следа. В частности, вихревая воронка вблизи точки отрыва, вероятно, является начальной точкой образовании интенсивных вихрей в следе. В вихревой воронке наблюдаются пульсации с большой амплитудой. Эти пульсации поддерживаются путем накопления малых возмущений, возникающих в оторвавшемся пограничном слое (18, 55]. [c.91]

В ламинарном следе даже на большом расстоянии за телом скорость в окрестности оси симметрии не равна скорости невозмущенного потока. Силы, действующие на тело произвольной формы, можно вычислить с помощью теоремы импульсов [67]. Скорость невозмущенного потока и ее направление обозначаются через Моо и X. Начало оси координат х находится в некоторой точке внутри тела. Скорость в любой ааданной точке определяется в виде [c.102]

Ионизационная диффузия (или теплопередача) в квазиравно-весном ламинарном следе за сферой или за входящим в атмосферу телом при типичных условияз входа исследовалась Лином [84]. С помощью термодинамических таблиц Гилмора [85], Логана [86] и Тира [87] по известным равновесной температуре и плотности газа можно вычислить концентрацию электронов п, образовавшихся вследствие термической ионизации чистого воздуха. [c.134]

Условия на начальной оси получены на основе скоростей химических реакций в одномерном невязком потоке воздуха с заданным изменением давления, расширяющемся от условий в критической точке тупого тела до условий в окружающей среде 1125]. Во всех расчетах ламинарного следа предполагается, что р = р оо, Н = Н со, Нппое 0. Тогда [c.160]

Гоулд, Ламинарный след с произвольными начальными профилями, Ракетная техника и космонавтика, 5 (1964). [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...